扰动QCD方法中S波共振对三体衰变B(s)0→ηcf0(X)→ηcπ+π-的贡献

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在本文中,我们采用扰动QCD(PQCD)分解方法研究了三体衰变B0 / Bs0→ηcf0(X)→ηcπ+π-。 我们使用两点分布振幅ΦππS评估S波共振贡献。 f0(500),f0(1500)和f0(1790)共振的Breit-Wigner公式以及f0(980)共振的Flatté模型用于参数化类似时间的标量形式因子Fs(ω2)。 我们还使用Bugg模型来参数化f0(500)并比较

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扰动QCD方法S波共振对三体衰变B(s)0→ηcf0(X)→ηcπ+π-的贡献

在本文中,我们采用扰动QCD(PQCD)分解方法研究了三体衰变B0 / Bs0→ηcf0(X)→ηcπ+π-。 我们使用两点分布振幅ΦππS评估S波共振贡献。 f0(500),f0(1500)和f0(1790)共振的Breit-Wigner公式以及f0(980)共振的Flatté模型用于参数化类似时间的标量形式因子Fs(ω2)。 我们还使用Bugg模型来参数化f0(500)并比较

2020-03-22 立即下载
751KB
扰动QCD方法Bc介子的半轻子衰变为S波charm态

受到最近在LHCb检测器上测量Bc分支分数与J /ψπ+和J /ψμ+νμ最终状态之比的启发,我们研究了Bc介子对S波地面和径向激发2 S和 QS方法采用扰动QCD态表示3 S吸附。 在评估了转变Bc→P,V的形状因数后,其中P和V分别表示伪标量和矢量S波失谐,我们计算了所有这些半轻子衰变的分支比。 利用Bc介子的光锥波函数可以降低强子输入参数的理论不确定性。 发现预测的分支比范围为10-7至10-2,可以通过将来的LHCb实验进行测量。 我们对支化分数BR(Bc +→J /Ψπ+)BR(Bc +→J /Ψμ+νμ)的比率的预测与数据非常吻合。 对于Bc→Vlvl衰减,讨论了在不同的动量传递平

2020-03-28 立即下载
1.33MB
增强QCD生产扰动QCD稳定性

本文的目的是介绍一种仅在树型发生器的情况下稳定升压或高动量传输区域中重夸克生产的扰动QCD计算的一般方法。 通过以软和共线安全的方式适当考虑功率增强的扰动贡献,而无需任何完整的高阶计算,就可以实现这种方法。 在基于树级生成器HELAC-Onia的方法中,可以很好地再现包容性夸克产错的复杂NLO结果。 我们已将其应用到O s s 5 $$ \ mathcal {O} \ left({\ alpha} _s ^ 5 \ right)来估计自旋三重彩单子S波产生中最后遗漏的前向扭曲贡献。 $$,它是Quartonium PT谱在αs展开中的NNLO项。 我们得出的结论是,缺少的NNLO贡献不会改变

2020-04-23 立即下载
345KB
扰动QCD方法P波对B→ψππ衰减的贡献

在微扰QCD方法中,我们给出了P波对偶对的不变质量中B→ψππ衰变的微分枝分数,其中衰减因子ψ= J /ψ,ψ(2S)。 对应于纵向和横向极化的两点分布振幅(DAs)被构造为捕获过程中重要的最终状态相互作用。 标准化两点DA的类似时间的形状因数包含来自ρ共振和适合BABAR e + e- ni灭数据的径向激发的贡献。 考虑到我们先前研究中确定的与纵向极化相关的两点DA的强子参数,并调整与横向极化相关的参数,我们很好地适应了观察到的B→J /ψππ衰变的分支比和极化分数 。 我们从同一组参数对B→ψ(2S)ππ模式的预测可以在未来的LHCb和BelleII实验中进行检验。 我们还研究了计算中理论

2020-05-05 立即下载
311KB
扰动QCD方法的准两体衰变B(s)→PD0 *(2400)→PDπ

我们用扰动QCD分解方法研究了准两体衰变B→PD0 *(2400)→PDπ,其中P =(π,K,η,η')。 对于所考虑的衰变,预测的分支分数在10−9–10−4的范围内。 强的Cabibbo-Kobayashi-Maskawa(CKM)抑制因子RCKM≈λ4(ρ¯2+η¯2)≈3×10−4导致D0 *和D¯0*衰减的分支比差异很大。 作为中间状态。 衰减B0→D’0 * 0K0→D-π+ K0和B0→D’0 *0π0→D-π+π0之间的比率RD¯0* 0约为0.091-0.005 + 0.003,与风味- SU(3)对称结果。 发现B(Bs0→D0 * + K-→D0π+ K-)和B(B0

2020-04-03 立即下载
325KB
扰动QCD方法研究Bc→ψ(2S)K,ηc(2S)K,ψ(3770)K衰减

我们使用基于kT分解的扰动QCD方法研究了Bc→ψ(2S)K,ηc(2S)K,ψ(3770)K衰减。 对于谐波振荡器电位,采用了基于n = 1,l = 2状态的薛定ding波函数的新的轨道激发的charm分布分布幅度ψ(1D31)。 通过使用相应的分布幅度,我们计算出Bc→ψ(2S)K,ηc(2S)K,ψ(3770)K衰变的分支比以及过渡Bc→ψ的形状因子A0、1,2和V (1D31)。 我们得到Bc→ψ(2S)K和Bc→ηc(2S)K的支化比都在10-5的数量级。 本文首先研究了两组S-D混合角θ= −12°和θ= 27°对衰变Bc→ψ(3770)K的影响。 我们的计算表明,在混合角θ=

2020-04-04 立即下载
402KB
→(,)在扰动QCD方法次领先的阶跃贡献的衰减和影响

通过采用扰动QCD(PQCD)分解方法,我们研究了十六种B / Bs→ηc(π,K,η('),ρ,K⁎,ω,ϕ)衰减,其中包括当前已知的下一个 领导订单(NLO)捐款。 我们发现以下要点:(a)对于五个测得的B→ηc(K,K⁎)和Bs→ηcϕ衰减,NLO贡献可以使领先阶(LO)PQCD预测提高(80–180)% 它们的分支比例,对帮助我们解释数据起着重要作用; (b)对于在适当选择的一对考虑的衰减模式之间定义的分支比率的七个比率R1、7、7,R3、4、5的值的PQCD预测与BaBar和 百丽合作; (c)对于B0→ηcKS0衰减,直接和混合引起的CP不对称的PQCD预测与误差范围内的测量值

2020-03-28 立即下载
516KB
拟两体衰变→扰动QCD方法

我们分析了准两体衰变&lt;math&gt; <mi> B </ mi> <mo>→</ mo> <mi> K </ mi> <mi>ρ</ mi> <mo>→&lt;/ 扰动QCD(PQCD)方法中的mo> <mi> K </ mi> <mi>π</ mi> <mi>π</ mi> &lt;/ math&gt;,其中离子之间的最终状态相互作用 与P波状态&lt;math&gt; <mi>ρ</ mi> <mo>(</ mo> <mn> 770 </ mn> <mo>)</ mo> &lt;/ math&gt;和&lt; math&gt; <msup> <mrow> <mi>ρ</ mi>

2020-03-21 立即下载
423KB
扰动QCD方法的准两体衰变B(s)→Pf2(1270)→Pππ

在这项工作中,我们使用摄动QCD计算了具有两点分布振幅ΦππD的准两体衰变B(s)→Pf2(1270)→Pππ的CP平均分支比和直接违反CP的不对称性。 分解方法,其中P代表轻的伪标量介子K,π,η和η'。 D波共振f2(1270)的相对论式Breit-Wigner公式用于对时态形状因子Fπ进行参数化,其中包含共振区域中离子之间的最终状态相互作用。 可以通过确定D波两点分布振幅的Gegenbauer矩来实现理论结果与数据的一致性。 所考虑的衰减模式的衰减率通常约为10-9至10-6。 带电模式的积分直接CP不对称与BABAR和Belle测量一致。 作为副产品,我们从相应的准两体衰变模式中提取

2020-04-04 立即下载
228KB
扰动QCD方法分析B c→J /ψa 1(1260)+

在本文中,我们分析了扰动QCD方法(pQCD)的强子衰变,其中,轴向矢量介子和矢量介子。 此衰减的分支比的实验数据小于()。 我们发现支化比为,并且与实验结果有很好的一致性。

2020-04-07 立即下载
1.29MB
扰动和非扰动QCD之间的接口

QCD运转耦合αs(Q2)根据动量传递Q来设置夸克与胶子相互作用的强度。 描述大距离和短距离的强子相互作用都需要耦合的Q2依赖性。 在本文中,我们对强耦合QCD采用光前全息方法,该形式结合了局限性,预测了由光夸克组成的强子的光谱,并描述了强耦合αs(Q2)的低Q2解析行为。 耦合αs(Q2)对Q2的高依赖性由扰动QCD及其重归一化群方程指定。 然后,αs(Q2)的高Q2和低Q2范围的匹配确定尺度Q0,该尺度设置了摄动和非摄动强子动力学之间的界面。 Q0的值可用于设置强子结构函数的DGLAP演化和分布振幅的ERBL演化的因式分解标度。 我们讨论了Q0值与QCD耦合的红外固定点的方案相关性。 我

2020-04-08 立即下载
433KB
扰动QCD方法的准两体衰变B→ηc(1 S,2 S)[ρ(770),ρ(1450),ρ(1700)→]ππ

本文利用摄动QCD(PQCD)计算了准两体衰变的分支比B→ηc(1S,2S)[ρ(770),ρ(1450),ρ(1700)→]ππ )方法。 考虑了P波共振ρ(770),ρ(1450)和ρ(1700)的贡献。 通过矢量电流类似时间的形状因子Fπ对两点分布振幅ΦππP进行参数设置,以研究所考虑的衰减模式。 我们发现(a)所考虑的准两体衰变的分支比的PQCD预测约为10-7〜10-6,而两体衰变速率B(B→ηc(1S, 从相应的准两体衰变中提取2S)(ρ(1450),ρ(1700))); (b)根据我们的理论结果,可以了解通过BABAR协作测量的介子形式因子平方|Fπ| 2的整个模式; (c

2020-04-10 立即下载
442KB
扰动QCD方法B→γlν衰减的次导功率校正

轻子辐射衰减B→γℓν在确定B介子波函数中具有重要意义,评估形状因子FV,A是研究该通道的基本问题。 我们在PQCD方法的框架内计算对形式因子的次要功率校正,包括功率抑制的硬核,整套三粒子B介子波函数的贡献,直至Twist-4和两个 质子离光锥波函数,重夸克有效理论(HQET)中的1 / mb校正以及光子强子结构的贡献。 尽管存在很大的理论不确定性,但抑制总功率的贡献却降低了领先功率结果的约50%。 包含次导功率贡献后,积分分支比对λB的依赖性降低,因此功率校正导致从B→γℓν衰减确定λB时更加模糊。

2020-04-04 立即下载
403KB
扰动QCD因式分解方法的准两体衰变B(s)→(D(s),D(s))ρ→(D(s),D(s))ππ

在本文中,我们通过拟两框架的框架研究了B(s)→(D(s),D(s))ρ→(D(s),D(s))ππ衰变。 扰动QCD(PQCD)分解方法使人体衰变。 我们使用包含介子对共振和非共振贡献的两介子分布振幅Φππ来描述共振区域中介子之间的最终状态相互作用(FSI)。 我们发现:(a)对于所有考虑的衰变,由于B(ρ→ππ)≈100%,基于准两体和两体框架的PQCD支化比率预测彼此吻合良好; 对于B +→D0′ρ +→D0′π +π0以及其他四个考虑的衰减模式,PQCD预测的确与误差范围内的测量值相吻合。 (b)通过强CKM抑制因子RCKM≈3×10−4可以理解B(B→D′ρ→D′ππ)和B(B→D

2020-04-10 立即下载
286KB
per(1 S)→B cρ的扰动QCD方法

利用正在运行的大型强子对撞机和即将到来的SuperKEKB的ϒ(1S)数据样本的潜在前景,利用pQCD方法研究了ϒ(1S)→Bcρ弱衰变。 发现(1)支链比的最大份额来自纵向极化螺旋度振幅; (2)ϒ(1S)→Bcρ衰变的分支比可以达到O(10−9),这可能是可以测量的。

2020-04-03 立即下载
297KB
扰动QCDΔϕ dijet &lt;2π/ 3的Dijet方位解相关

我们指出了先前用于双射流方位去相关的扰动QCD预测中的不一致,因为两个射流之间的Δϕ双射流&lt;2π/ 3的方位角。 我们展示了不一致的产生方式,以及如何修改计算以提供更准确的结果,这些结果显示出较小的比例依赖性,并且比不一致的结果对数据的描述更好。 我们还解释了预测的质量如何在很大程度上取决于Dijet相空间定义中的一个次要细节,并为以后的测量提供了建议。

2020-03-27 立即下载
354KB
扰动QCD弱磁场夸克-胶子等离子体的剪切粘度:超前对数

假设磁场是弱的或柔和的:eB〜g4log(1 / g)T2,我们以扰动QCD的对数为先导顺序计算了两种风味的QCD等离子体在外部磁场中的剪切粘度。 我们假设磁场是均匀且静态的,并且电动力学在形式极限e→0时是非动力学的,而eB保持固定。 我们表明,剪切粘度的形式为η=η((B))T3 /(g4log(1 / g)),其中无量纲函数η(B)为无量纲变量B =(eB)/ (g4log(1 / g)T2)。 与QCD碰撞相比,变量B相当于回旋加速器运动影响的相对强度:B〜lmfp / lcyclo。 我们提供了比例剪切粘度η′(B′)的完整数值结果。

2020-04-08 立即下载
267KB
扰动QCD恢复方案的标量耦合演化

我们在特定的QCD恢复方案中计算标准模型标量耦合(λ)的演化,其中QCD耦合由于动态生成的胶子质量的存在而变为红外有限的,从而导致存在非扰动的红外固定点。 我们将讨论如何通过参考红外区域中的现象学方法来固定该方案。 当引入SM重归一化时,与此非摄动耦合相关的QCDβ函数

2020-03-21 立即下载
1.21MB
底介子的非扰动QCD参数的重要性

非扰动量子色动力学(QCD)参数的重要性在上下文中讨论了底介子质量和同位旋分裂的预测能力。 在重夸克有效理论的框架内,此处介绍的工作着重于重夸克有效理论公式中使用的两个非扰动QCD参数的不同允许值,并使用最佳拟合参数来确定jp =的激发底介子态质量 在此计算奇数和非奇数扇区中的1/2 +双峰。 发现计算出的质量与实验和其他现象学模型非常匹配。 还针对旋转和风味对称性分析了奇异和非奇异的重介子的质量分裂和超精细分裂。

2020-04-07 立即下载
386KB
扰动QCD夸克1 S能级m c和m b的测定

我们通过比较charm标和底on 1 S态的质量及其扰动预测,直至对下一个至下一个至领先的顺序,更新对魅力和底部夸克的MS质量的确定。 扩展和使用MS群众。 on质量中非零的夸克质量的影响被合并到下一个至领先的顺序。 我们获得mâc= 1246±2(d3)±4(αs)±23(ho)MeV和mâbb= 4197±2(d3)±6(αs)±20 (ho)±5(mc)的MeV

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