ABJM中的极化黑洞

我们根据爱因斯坦-麦克斯韦-迪拉顿理论在数值上渐近地构造AdS 4解。 它们在共形边界S 2×boundary t $$ {S} ^ 2 \ times {\ mathrm {\ mathbb {R}}} _ t $$处具有偶极静电势。 我们发现两种类型的几何：一种是AdS孤子解决方案，它编码电场在AdS几何上没有地平线的全部反向反应，以及被偶极电位“极化”的中性黑洞。 对于一定范围的电场ℰ$$ \ mathrm {\ mathcal {E}} $$，我们发现AdS孤子的两个不同分支存在，且存在相同的ℰ$$ \ mathrm {\ mathcal {E} } $$。 对于黑洞，我们根据电场和水平温度的值找到两个或四个分支。 这些分支在电场的临界值处相遇，并施加最大值ℰ$$ \ mathrm {\ mathcal {E}} $$，应在双场理论中反映出来。 对于孤子和黑洞几何，我们研究边界数据，例如应力张量。 对于黑洞，我们还考虑了诸如熵之类的水平可观测量。 在有限的温度下，我们考虑两个相的吉布斯自由能并确定它们之间的相变。 我们发现，对于电场直至最大值，AdS孤子在低温下起主导作用。