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气海动态跨介质海面蓝绿激光下行传输链路上的散射特性.docx
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气海动态跨介质海面蓝绿激光下行传输链路上的散射特性.docx
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0. 引 言
构建空天地海立体化光信息传输网络是第六代通信系统(the Sixth Generation, 6 G)的重
要目标
[1]
。而实现空天地海立体化光信息传输首先需要解决的难题就是气海-海气跨介质动
态海面条件下激光上下行传输问题。气海-海气之间的跨介质激光传输路径复杂,主要由近
海面大气、动态海面和海水组成
[2]
。目前,国内外已有大量关于蓝绿激光在不同信道中传
输特性研究的相关参考文献[3–11],但这些研究大部分都仅仅考虑蓝绿激光在单一信道下
或单一参数影响下的传输,而关于蓝绿激光通过气海动态海面和海水信道的跨介质散射特
性研究尚未见报道。因此,研究气海跨介质动态海面条件下激光散射问题对构建空天地海
立体化全光信息网具有重要意义。
1963 年,Duntley 等人
[12]
通过研究表明 470~540 nm 波段之间的蓝绿激光在海水信道中
传输时衰减系数较小,与大气湍流类似,蓝绿激光波段为激光在海水信道中传输的“透光窗
口”。自此人们在进行水下激光传输理论与实验研究时,主要以蓝绿激光作为载波。早在
1979 年,国外学者 Fung 等人
[13]
在构建地海成像模型时就应用粗糙面散射理论对气海跨介
质的海面光散射进行了探讨。王敏等人
[14]
讨论了大气、海水和海气界面中蓝绿激光上行传
输的信号能量传递。李祥震等人
[15]
对复杂海况下激光通过气-海信道的传输信道进行了研
究。李松朗等人
[16]
对蓝绿激光空地下行链路通信性能进行分析。李寅龙等人
[15]
对蓝绿激光
通过空中-水下信道的光斑变化进行了研究。元晓等人
[17]
利用矢量辐射传输理论、Mie 理论
以及粗糙面散射理论建立了泡沫-海面模型,并对蓝绿激光通过泡沫海面的散射特性进行了
分析讨论。李聪等人
[18]
采用 Monte Carlo 方法主要对不同天气条件(晴天、层云和卷云)下蓝
绿激光跨介质下行传输特性进行了研究。王明军等人
[11]
对蓝绿激光通过海面-气泡层的透过
特性进行了研究,但未考虑近海面海雾和海水中叶绿素的影响。
文中在考虑不同近海面大气海雾能见度、不同叶绿素浓度、不同气泡浓度等真实海水
条件情况下建立了蓝绿激光通过气海动态跨介质海面下行传输模型。以波长为 532 nm 的蓝
绿激光为入射波,数值计算了蓝绿激光通过气海动态跨介质海面下行传输激光透过率。讨
论了近海面海雾能见度、气泡和叶绿素浓度对蓝绿激光散射特性的影响。
1. 气海动态海面蓝绿激光跨介质散射特性
1.1 海雾对蓝绿激光散射特性的影响
蓝绿激光进行气海跨介质传输时,均涉及到了近海面大气环境特性的研究。由于海水
和近海面大气之间的能量交换,海面上方常常存在一层海雾。海雾中的粒子对蓝绿激光具
有吸收和散射作用,进而影响蓝绿激光的传输和探测能力。因此,探讨海雾对蓝绿激光的
影响对建立蓝绿激光跨介质传输模型具有重要的意义。
文中采用 Gamma 分布模型
[19]
:
nair(r)=ar2exp(−br)nair(r)=ar2exp(−br)
(1)
a=9.781V6W51015,b=1.304VW104a=9.781V6W51015,b=1.304VW104
(2)
式中:nair(r)nair(r)表示单位体积粒子数;rr 表示雾滴半径;WW 为空气中含水量;
VV 为能见度。
W=(18.35V)−1.43=0.0156V−1.43W=(18.35V)−1.43=0.0156V−1.43
(3)
此时海雾的消光系数为:
jair=∫rmaxrminQj,airπr2nair(r)drjair=∫rminrmaxQj,airπr2nair(r)dr
(4)
式中:Qj,airQj,air 位海雾的衰减效率因子。
1.2 Kirchhoff 近似理论
图 1 为激光通过海面-气泡层的传输示意图。其中,xyz 平面为气海界面,O 点为入射
点,kiki、ktkt 为入射和透射波矢,θiθi、θsθs 和 θtθt 为入射角、散射角和透射角,φiφi、
φsφs 和 φtφt 为入射、散射和透射方位角,hh 为距海面距离。
图 1 激光通过海面-气泡层的传输示意图
Fig. 1 Schematic diagram of laser transmission through the sea surface-bubble layer
下载: 全尺寸图片 幻灯片
在蓝绿激光进行跨介质传输,当入射波长远小于海面的平均曲率半径时,海面对于蓝
绿激光来说可认为是非常粗糙的。此时可利用 Kirchhoff 近似理论求解粗糙海面的透射系数
为
[20]
:
σtpq=(η1/η2)(k2q¯|Dpq|)22q¯4zδ2|ρ′′(0)|exp[−q¯2x+q¯2y2q¯2zδ2|ρ′′(0)|]σpqt=(η1/η2)(k2q¯|Dpq|)22q¯z4δ2|ρ″(0)|exp[−q¯x2+q¯y22q¯z2δ2|ρ″(0)|]
(5)
式中:η1η1 和 η2η2 为介质 1 和介质 2 中的本征阻抗;k2k2 为介质 2 中的波数;δδ
为粗糙海面的高度起伏均方根;ρ(⋅)ρ(⋅)为归一化相关函数;ρ′′(⋅)ρ″(⋅)为 ρ(⋅)ρ(⋅)的二阶导
数;DpqDpq 为系数与极化有关;q¯q¯、q¯xq¯x、q¯yq¯y 和 q¯zq¯z 分别为相位因子及其在
xx 方向、yy 方向和 zz 方向上的分量。
1.3 上层海洋气泡对蓝绿激光散射特性的影响
上层海洋中往往存在着大量的海洋气泡。当风速超过 7 m/s 时,大气泡会上升至海面
而后破碎,小气泡则会在上层海洋继续存在,形成水平的垂直分布的均匀气泡层
[21]
。
文中采用 Hall-Nobarini 气泡粒径分布模型
[22]
,假设气泡层深度为 zz,气泡浓度与深度
的关系为:
N(z)=N0exp(−z/z0)N(z)=N0exp(−z/z0)
(6)
式中:N0N0 和 z0z0 分别为深度为 0 m 时的气泡浓度和衰减深度,均可用海面上 10
m 处风速的函数表示
[23-24]
。此时,气泡层的消光系数为:
jbub=∫rmaxrminQj,bubπr2nbub(r,z)drjbub=∫rminrmaxQj,bubπr2nbub(r,z)dr
(7)
式中:Qj,bubQj,bub 为气泡的衰减效率因子。
考虑到气泡层中由洁净气泡和有薄膜覆盖气泡混合而成,假设洁净气泡在气泡群的占
比为 ff,则洁净气泡与有薄膜覆盖气泡的浓度分别为 f⋅nbub(r,z)f⋅nbub(r,z),
(1−f)⋅nbub(r,z)(1−f)⋅nbub(r,z),则公式(7)可以修正为:
jbub=∫rmaxrmin[f⋅Qclean_bub(r)+(1−f)⋅Qdirty_bub(r)]⋅πr2nbub(r,z)drjbub=∫rminrmax[f⋅Qclean_bub(r)+(1−f)⋅Qdirty_bub(r)]⋅πr2nbub(r,z)dr
(8)
式中:Qclean_bubQclean_bub 和 Qdirty_bubQdirty_bub 为无量纲的单个洁净气泡和有薄
膜覆盖气泡的衰减效率因子;nbub(r,z)=ρbub(r,z)⋅N(z)nbub(r,z)=ρbub(r,z)⋅N(z);
ρbub(r,z)ρbub(r,z)为气泡粒子粒径分布;N(z)N(z)为气泡浓度。
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