磁场引起的超子和反超子之间的极化差异

最近的STAR测量表明，超子和反超子之间的整体自旋极化有所不同，尤其是在碰撞光束能量较低的情况下。 造成这种差异的一个可能原因是可能存在中等磁场。 在这项研究中，我们调查了这种解释的现象学可行性。 使

在s = 200 GeV的极化质子-质子碰撞中，横向自旋转移到Λ和Λ超子

从极化质子到Λ和Λ超子的横向自旋转移有望提供对核子的横向分布和横向极化碎片功能的敏感性。 我们用RHIC的STAR探测器报告了在s = 200 GeV的横向极化质子-质子碰撞中，沿碎片夸克DTT的极化

RHIC极化质子-质子碰撞中$$ \ varLambda / \ bar {\ varLambda} $$Λ/Λ超子产生的核子奇异极化

我们通过在RHIC处发生的单个纵向极化质子和质子（pp）碰撞计算了极化的$$ \ varLambda $$Λ或$$ \ bar {\ varLambda} $$Λ超子的包容性产生。 通过比较STAR协

超子衰变中的极化转移及其在相对论核碰撞中的作用

我们根据$$ \ Sigma ^ {*}（1385）$$Σ∗（1385）和$$ \ Sigma的衰变，计算出高能相对论核碰撞中$$ \ Lambda $$Λ超子极化的贡献。 ^ 0 $$Σ0，它是$$

百丽e + e- ation灭中横向Λ/Λ超子极化的观察

我们报告了在e + e- ation灭中垂直于生产平面的Λ和Λ超子的自发极化的首次观察，这归因于极化碎片功能引起的效应。 对于包罗万象的Λ/Λ产生，我们还报告了结果，其中减去了Σ0和魅力的下馈贡献。

在中性Sigma超子的主要衰变中约束P和CP违反

在一般情况下，基于量子场论，Σ0→Λγ的衰减幅度由保持磁的奇偶校验和违反电偶极子跃迁矩的奇偶校验组成。 由于随后的Λ超子的自分析的弱衰减，磁偶极跃迁矩和电偶极跃迁矩之间的干扰导致角度分布不对称。 比较

在s = 200 GeV的极化质子-质子碰撞中对自旋转移到Λ和Λ超子的纵向自旋转移的改进测量

期望在高能极化质子-质子碰撞中产生的到Λ和Λ超子的纵向自旋转移DLL对质子奇夸克和反夸克的螺旋分布函数以及纵向极化的碎裂函数敏感。 我们报告了使用RHIC的STAR检测器从s = 200 GeV质心能

横极化的Λ超子在le裂产生中的单旋不对称性

我们分析了共线twist-3形式主义内的横向极化的Λ超子的轻子产生中的单旋不对称性（SSA）。 我们在两个不同的量表（lightcone和Feynman）中计算了分布项和碎片项，并表明结果是相同的。

是否由不同的时空冻结图像引起不同的Λ和极化？

在UrQMD输运模型中计算了能量7.7≤s≤62.4GeV的非中心Au + Au碰撞中的热涡度。 通过将hyper和Λ超子追溯到它们的最后一个相互作用点，我们可以通过将提取的高温和高密度介质的体积特征

单包电子正电子an灭中的极化的超子产生，处于接近领先的顺序

我们研究了电子-正电子ron灭中极化Λ超子的产生。 我们对非极化入射电子-正电子对截面的横向自旋依赖性特别感兴趣。 在高能量下，该过程可以在共线twist-3框架中描述，在该框架中，可以用共线twis

迷人的超子的产生和顺序衰变

我们研究Λc+超子的产生和衰变。 所考虑的生产是通过e + e- hil灭通道e + e-→Λc+Λc-c进行的，并且对Λéc-反超加速子自旋方向进行求和。 在这种情况下，可以确定Λc +衰减链。 研

e + e-过程中的极化碎片函数和Λ极化

在许多非极化强子过程中，pN→Λ↑X测得的Λ和其他超子的惊人极化一直是QCD现象学的长期挑战。 提出了一种可能的解释，与夸克强子化过程的非摄动性质有关，并用所谓的极化碎裂函数（PFF）进行编码。 最近

在s = 10.52 GeV附近通过e + e- from灭产生的超子和有魅力的重子的生产截面

我们使用KEKB非对称能量e + e-对撞机的Belle探测器，在ϒ（4S）共振附近获取的800 fb-1数据样本，通过e + e- hil灭测量了超子和有魅力的重子的包容性生产截面。 使用我们的数据

超子的时态形状因子Λ0，Σ0，Σ+，Ξ0，Ξ−和Ω−的首次测量以及Diquark相关性的证据

使用CLEO-c探测器在ψ（3770），s = 3770 MeV处获得的805 pb-1的e + e- data灭数据，我们报告了Λ0，Σ0，Σ+，Ξ0的电磁形状因子的首次测量 | Q2 | = 14

稀有的超子因缺少能量而衰变

我们探索了最轻的超子到另一个重子的奇怪改变的衰变，以及标准模型（SM）内外的缺失能量。 在SM中，这些过程是由环引起的夸克跃迁s→dνν$$ $$ s \到d \ nu \ overline {\ n

核子准弹性中微子和反中微子散射中的第二类电流和T违反

在有中子和反中微子从核子诱导的核子和高子的准弹性产生中，已经研究了具有和不具有时间反转不变性的第二类电流的影响。 给出了总散射截面（σ）以及最终重子（p，n，Λ，Σ-，Σ0）的极化子的极化的纵向，垂直

等压三角洲与超子之间的竞争以及紧密恒星的性质

协方差密度泛函（CDF）理论中包括了Δ等压线自由度，以研究状态方程（EoS）和致密恒星中稠密物质的组成。 除Δ外，我们还包括重子的完整八位位组，这使我们能够研究δ等压线的发作与高音自由度之间的相互作用

有限覆盖对重离子碰撞中整体极化可观测量的影响

在非中心相对论重离子碰撞中，所产生的物质具有较大的初始轨道角动量。 由于自旋-轨道耦合，在碰撞中产生的粒子可能会在轨道角动量方向上整体极化。 最近，STAR实验已经为Λ超子提供了极化信号，为介子提供了

在超子的半轻体和两体非轻体衰变中测试SU（3）风味对称性

用SU（3）味对称性研究了轻重子八位位组（T8）和由轻u，d，s夸克组成的十重子（T10）的半轻子衰变和两体非轻子衰变。 我们通过SU（3）不可约表示方法获得了不同衰减模式之间的幅度关系，然后通过在1

论文研究 - 论超子的性质

本文的目的是证明中子可以具有激发态。 玻尔原子的众所周知的特征是它的电子壳可以稳定的基态或各种激发态存在。 这些状态的差异在于电子轨道中充满的de Broglie波的整数。 考虑到中子是玻恩原子的类似

自旋3/2Σ到Λ超子跃迁的电磁形状因数

研究了从3/2 +Σ*超子过渡到基态Λ超子的三种电磁形式。 在低能状态下，可以从Σ*超子到Λ的Dalitz衰变和加上一个电子-正电子对推论出过渡形式因子的组合。 指出了如何借助Λ的自分析弱衰变获得更多

GeV的Au + Au碰撞中K介子和Λ超子的亚阈值产生

我们提出了关于在sNN = 2.4 GeV的Au + Au碰撞中Ks0介子和Λ超子的亚阈值产生的第一个数据。 我们观察到含有奇异性的强子的普遍“ Apart”定标，与它们相应的生产阈值无关。 将产量，

|ΔS|中违反带电轻子味 = 1个超子衰变

在奇异变换（|ΔS| = 1）中，轻子味违反行为的研究在kaon领域有着悠久的传统，它们为物理提供了超出标准模型的最强限制。 由于在标准模型的许多扩展中同时出现了这两种现象，最近在B介子衰变中违反了轻

SU（3）手性有效场理论中超子与核子相互作用的大算子分析

我们研究八位字节至八位字节的重子（&lt;math&gt; <msup> <mrow> <mi> J </ mi> </ mrow> <mrow> <mi> P </ mi> </ mrow> </

Λ超子的矢量介子和电磁形状因数

在时域区域中测得的Λ超子的电磁形状因数明显不同于pQCD预测。 我们将接近阈值的无消失横截面归因于阈值ϕ（2170）状态的贡献，从而支持其奇异结构。 在阈值之上，我们发现质量约为2.34 GeV的宽矢

中子星中的超子

使用狄拉克-布吕克纳-哈特里-福克方法，研究了包括超子在内的中子星物质的性质。 在计算中，我们考虑了重子和标量向量的自能的时间和空间分量。 此外，部分考虑了重子的负能量状态的影响。 我们获得的最大中子

在e + e- hil灭到重子-反重子对中的极化可观察到

利用雅各布和维克的螺旋形式，我们推导了在e + e- ation灭中产生的重子对重子对的自旋密度矩阵。 我们考虑产生自旋为1/2 + 1/2′，1/2 + 3/2′（+ c.c。）和3/2 + 3/2

158 GeV / c下非弹性p + p相互作用中Λ-超子的产生

用大型接受NA61 / SHINE光谱仪在CERN SPS的无弹性p + p相互作用中，在158 GeV / c的束动量下测量了β-超子的包容性生产。 给出了横向动量和横向质量的谱以及速度和x F的分

手性磁效应及其对后期磁场强度的实验约束

我们首先比较不同的方法来估计相对论重离子碰撞中的手性磁效应的大小，并表明它们的主要区别在于对碰撞核产生的磁场的持续时间的假设。 然后，我们根据对晚期磁场强度设定的界限，分析了Λ和Λ超子的整体极化的最新

e + e-ni灭中强子对和单个强子的半包容背靠背生产

e + e-ation灭中的包容性强子产生长期以来一直用于研究单个强子片段化功能（FF）和二面体片段化功能（DiFF）。 特别是，极化DiFFs可以在电子-正电子system灭中通过测量质心系统中两个