在s = 200 GeV的极化质子-质子碰撞中，横向自旋转移到Λ和Λ超子

从极化质子到Λ和Λ超子的横向自旋转移有望提供对核子的横向分布和横向极化碎片功能的敏感性。 我们用RHIC的STAR探测器报告了在s = 200 GeV的横向极化质子-质子碰撞中，沿碎片夸克DTT的极化

在s = 200 GeV的极化质子-质子碰撞中对自旋转移到Λ和Λ超子的纵向自旋转移的改进测量

期望在高能极化质子-质子碰撞中产生的到Λ和Λ超子的纵向自旋转移DLL对质子奇夸克和反夸克的螺旋分布函数以及纵向极化的碎裂函数敏感。 我们报告了使用RHIC的STAR检测器从s = 200 GeV质心能

Au + Au碰撞下$$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 200 $$ sNN = 200 GeV的$$ \ varLambda $$Λ极化的流体动力学研究

利用Yang-Mills场，分层剪切流初始状态和高分辨率（$$ 3 + 1 $$ 3 + 1）D单元格相对论（PICR）流体力学模型，我们计算了$$ \ varLambda $$Λ RHIC能量为$$

RHIC和LHC质子-氘核碰撞中颜色波动影响的全局分析

我们检验了以下假设：质子具有大x子配体xp x0.1的构型小于平均横向尺寸。 QCD Q2演化方程的应用表明，这些小的构型还具有显着较小的相互作用强度，这在质子-核碰撞中具有明显的后果。 我们对RHI

在RHIC和LHC处质子-核和核-核的碰撞产生了双倍迷人的重子

我们对通过质子-核（p-N）和核-核（N-N）碰撞模式在RHIC和LHC上产​​生双倍迷人的重子$$ \ Xi _ {cc} $$Ξcc进行了详细的讨论。 通过子过程$$ g + c \ righta

LHC和RHIC在超外围质子-重离子碰撞中的正电子强子产生

我们在LHC的超周边质子-铅（p + Pb）碰撞和RHIC的质子-金（p + Au）碰撞中，在前向速度区域进行强子生产研究。 本文基于蒙特卡洛模拟，该模拟是由快速移动的原子核与质子束发射的虚拟光子相互

Au + Au碰撞中质子-Ω相关函数

我们通过相对论上的STAR实验，对sNN = 200 GeV时中心（0–40％）和外围（40–80％）Au + Au碰撞的重离子碰撞中质子-Ω相关函数进行了首次测量 重离子对撞机（RHIC）。 质子-

超子衰变中的极化转移及其在相对论核碰撞中的作用

我们根据$$ \ Sigma ^ {*}（1385）$$Σ∗（1385）和$$ \ Sigma的衰变，计算出高能相对论核碰撞中$$ \ Lambda $$Λ超子极化的贡献。 ^ 0 $$Σ0，它是$$

质子-质子碰撞产生的轻强子中A LT的Twist-3碎片效应

我们计算了扭曲3分裂函数对在横向和纵向极化的质子之间的碰撞中产生强光子的贡献，即p↑p→→hX可能会导致双旋不对称（DSA）ALT。 这是一个幼稚的T-even扭曲3，我们可以使用费曼量规和光锥量规在

对张量Pomeron方法内质子-质子碰撞中K + K-对的中心排他性产生的完整研究

我们提出了在高能质子-质子碰撞中K + K-对的中心排他性生成的研究。 我们考虑包括K + K-连续体，主导标量f0（980），f0（1500），f0（1710）和张量f2（1270），f2'（152

通过对撞机RHIC和LHC的质子核和核核碰撞模式产生Bc（*）介子

在本文中，我们通过RHIC和LHC对撞机上的胶子-胶子融合机制对Bc（Bc *）介子的强子产生进行了全面研究。 已经讨论了在各种碰撞能量下通过质子-核（pN）和核-核（N-N）碰撞模式的总截面和微分截

双光子过程在超周边重离子碰撞中产生的铵

我们计算了相对论重离子对撞机（RHIC）上质子-质子，质子-核和核-核碰撞中半相干两光子相互作用的大pT charm和窄共振态（外来ex）的产生。 强子对撞机（LHC）和未来圆形对撞机（FCC）能源。

RHIC的J /ψ产生中的双重纵向自旋不对称

极化质子-质子碰撞中J /ψ产生的双纵向自旋不对称性A LL以QCD次于前导的顺序给出。 发现所获得的A LL值通常与PHENIX测量一致。 在我们的计算中，使用了各种不同的长距离矩阵元素（LDME）

使用有效逸度准颗粒模型的核-核碰撞中的otto抑制

我们通过使用有效逸度准粒子德拜质量校正各向同性介质中的完全康奈尔势，研究了bottom态的状态方程和解离温度方程。 我们还计算了相对论性重离子碰撞中产生的，耗散的，耗散性强的QGP介质中的the抑制。

RHIC和LHC的相对论性核-核碰撞中聚结并破碎导致的有魅力的强子

在合并加碎片化方法中，我们计算重子重子/介子比和$$ p_T $$ &lt;math&gt; <msub> <mi> p </ mi> <mi> T </ mi> </ msub> &lt;/ mat

高能质子-核碰撞中初始状态相关的多粒子集合体

再现了轻质离子（&lt;math&gt; <mi> p </ mi> <mo> + </ mo> <mi> A </ mi> &lt;/ math&gt;）在RHIC和LHC碰撞中多粒子相关性的定性特

彩色玻璃冷凝物在LHC质子-核碰撞中方位各向异性谐波的系统学

彩色玻璃冷凝物（CGC）的稀疏密度框架中的简单功率计数论证预测，在LHC质子核碰撞中，两粒子相关性的偶数和奇数方位各向异性谐波将分别满足v2n2 {2} ∝ Nch0和v2n + 12 {2} ∝Nc

质子核碰撞中向前光子产生的孤立光子

我们在彩色玻璃冷凝物框架中的质子-核碰撞中以正向速度计算孤立的光子产生。 我们的计算使用偶极子横截面，该偶极子横截面是通过运行耦合的Balitsky-Kovchegov方程求解的，其初始条件适合深层非

强子对撞机γγ相互作用中双矢量介子的产生

在本文中，我们将重审重离子碰撞时γγ相互作用中的双矢量介子产生，并首次提出了质子-核和质子-质子碰撞中ρρ和J /ΨJ/Ψ产生的预测。 为了获得超外围强子碰撞中双矢量生成的速度分布和总横截面的实际预测

在sNN = 200 GeV极化p + A碰撞中产生正中子的横向单旋不对称的核依赖性

在2015年，相对论重离子对撞机（RHIC）首次提供了横向极化质子与Au和Al核的碰撞，从而使得能够探索具有重核的横向单旋不对称。 先前已经在RHIC的横向极化p + p碰撞中观察到正向中子产生中的大

从相对论重离子碰撞中奇异强子的屈服比探测QCD临界波动

通过分析来自超质子同步加速器（SPS）的NA49协作的中心Pb + Pb碰撞和来自相对论重离子对撞机（RHIC）的STAR协作的中心Au + Au碰撞中的奇怪强子的可用数据 碰撞能量范围从sNN =

RHIC的净质子和净电荷波动冻结条件

我们使用Hadron共振气体（HRG）模型计算量化净质子数和净电荷波动的高阶磁化率的比率。 我们考虑到了共振衰减的影响，在实验分析中使用的运动学接收速度，伪快速性和横向动量的减少，以及强子相中核子同位

在CERN大型强子对撞机的p–Pb和Pb–Pb碰撞中对$$ \ Upsilon（1S）$$Υ（1S）和$$ \ Upsilon（2S）$$Υ（2S）的集中度和横向动量依赖性抑制

多年来，重离子碰撞中的受限QCD物质一直是最重要的话题。 相对论重离子对撞机（RHIC）和大型强子对撞机（LHC）的重离子碰撞中的Quarkonia抑制实验表明在此类碰撞中形成了夸克-胶子等离子体（Q

在LHC的固定目标模式下和RHIC的对撞机模式下独家照片/超外围碰撞的单次横向旋转不对称

我们在氢靶标和质子和铅LHC束（通常表示为AFTER @ LHC）对氢靶标和RHIC的固定靶标实验中，研究了超外围碰撞中J /ψ独家照片产生研究的潜力。 对撞机模式。 我们在两种设置中比较了预期的横截

在BNL相对论重离子对撞机和CERN大强子对撞机可用的能量中，事件多重性对强相对论碰撞中强子相寿命和QCD相界的作用

生命周期很短（例如K * 0）的强子共振可以用作了解和估计超相对论质子-质子，p-Pb和重离子碰撞中强子相寿命的有用探针。 寿命较长的共振（例如ϕ介子）可以用作定位夸克-胶子等离子体（QGP）相界的工

RHIC和LHC超外围原子核碰撞中ρ介子光子产生的核阴影

我们认为，随着碰撞能量的增加，Ï介子在原子核上的弹性光生产受到光子非弹性衍射到大质量的显着横截面的影响，从而导致对ƒƒA的相当大的非弹性核阴影校正。 A和降低的有效π-核子截面。 我们通过结合矢量介子

高能重离子碰撞中喷气夸克夸克的扩散

喷射中$$ D ^ 0 $$ D0介子的径向分布探测了魅力夸克相对于喷射轴的扩散，并为研究重夸克与核-核碰撞介质之间的相互作用机理提供了新的视角。 中等parton传播由Monte Carlo传输模型

有限密度QCD物质的涡旋磁化率

介绍了有限密度QCD物质对涡旋的磁化率，作为磁化率的类似物。 它描述了旋转引起的有限密度QCD物质中夸克和反夸克的自旋极化。 我们在有限重子密度下使用混合的重力异常来估计手性断裂相中的这个数量。 有人

在高能重离子碰撞中通过单个强子和二重子产物提取射流输运系数

我们基于下一阶扰动QCD parton模型的框架并结合了较高扭转能量损耗形式主义，研究了在高能重离子碰撞中对高横向动量单强子和二重子产生的抑制。 我们的模型可以为RHIC和LHC能量在中心和非中心核－

利用RHIC和LHC数据确定质子中与横向动量有关的胶子密度

从理论和现象学的角度来看，质子中与横向动量有关的（TMD）Parton分布在高能物理学中都很重要。 利用最新的RHIC和LHC数据，在较小的横向动量下pp和AA碰撞中包容性软强子产生中，我们确定了从夸