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照明光路是决定投影仪光学引擎的光能利用率和光学体积的主要因素。传统照明光路针对朗伯光源进行收集与分配,无法从根本上消除系统光效低和体积大的缺点。设计了一种基于渐变折射率(GRIN)透镜阵列的单片式数字光处理(DLP)激光投影光学引擎的照明光路,以单级透镜系统取代了传统的聚光、匀光等结构复杂的光学组件。通过光线追迹软件对照明光路的光学特性进行了仿真评估,光能利用率达69.5%,照明均匀性达90.9%,光学体积仅为3.06 cm3,达到了提高光效和减小体积的设计目的。
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激光与光电子学进展
48
,
122201
(
2011
)
犔犪狊犲狉牔犗
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○
C
2011
《中国激光》杂志社
基于渐变折射率透镜的激光投影仪照明光路设计
芮大为
林祖伦
祁康成
刘
旖
李国栋
(电子科技大学光电信息学院,四川 成都
610054
)
摘要
照明光路是决定投影仪光学引擎的光能利用 率 和 光 学 体 积 的 主 要 因 素。传统 照明 光路 针对 朗伯 光源 进行
收集与分配,无法从根本上消除系统光效低和体积 大的 缺点。设 计 了 一 种 基 于 渐 变 折 射 率 (
GRIN
)透 镜 阵 列 的 单
片式数字光处理(
DLP
)激光投影光学引擎的照 明光 路,以 单 级 透 镜 系 统 取 代 了 传 统 的 聚 光、匀 光 等 结 构 复 杂 的 光
学组件。通过光线追迹软件对照明光路的光学特性进行了仿真评估,光能利用率达
69.5%
,照明均匀 性 达
90.9%
,
光学体积仅为
3.06cm
3
,达到了提高光效和减小体积的设计目的。
关键词
光学设计;渐变折射率透镜;仿真;光能利用率;照明均匀性
中图分类号
TB133
;
TN214
;
TN256
文献标识码
A
犱狅犻
:
10.3788
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220.2945
;
110.2760
;
060.2390
;
140.2020
收稿日期:
20110720
;收到修改稿日期:
20110817
;网络出版日期:
20111013
基金项目:四川省应用基础研究基金(
2009JY0054
)和富通翱翔基金(
FTAX201006
)资助课题。
作者简介:芮大为(
1983
—),男,硕士研究生,主要从事微型投影仪方面的研究。
Email
:
dav
y
ra
y
@
163.com
导师简介:林祖伦(
1950
—),男,教授,主要从事电真空技术和新型显示技术方面的研究。
Email
:
zllin
@
uestc.edu.cn
1
引
言
近年来,投影仪已进入个人消费领域,发展方向是便携化和高效性。 投影仪的光学引擎通常包括光源、
照明光路、调制系统以及投影镜头。照明光路的功能是实现聚光、匀光与合光,产生准直而均匀的照明光斑。
在光源流明效率既定的前提下,照明光路是决定光学引擎光能利用率以及光学体积的主要因素。因此,要提
高投影仪的光能利用率,实现微型化,就必须改进光学引擎特别是照明光路的光学结构。
现阶段投影仪光源已由传统的超高压汞灯(
UHP
)逐渐向发光二极管(
LED
)过渡
[
1
]
。对于
UHP
,其发
射光谱除可见光外,还有一定成分的紫外和红外光,需增加滤光片,成本和体积相应增加。 特别对于数字光
处理(
DLP
)和硅基液晶(
LCoS
)结构,需要分光系统将白光分解为三原色,要求设置色轮或分色镜等组件,这
也增加了成本和系统尺寸,同时降低了系统色域。光学元件的增加导致损耗增加,最终限制了系统的出光效
1222011
48
,
122201
激光与光电子学进展
www.o
p
tics
j
ournal.net
率。三基色
LED
光源色域较好,且不需要分色系统,集成度有所提高,但由于
LED
的朗伯源分布特性,光收
集方式始终是制约光效的主要因素。
相对于
LED
而言,激 光 照 明 具 有 潜 在 的 优 势。 激 光 具 有 极 高 的 方 向 性 和 单 色 性。 输 出 功 率 为
4
~
20 W
、流明效率达
100lm
/
W
、覆盖可见光全波段的半导体激光二极管(
LD
)产品已在德国上市
[
2
]
。选择
LD
作为投影光源的最大优势在于,不需使用结构复杂的聚光和匀光组件,仅需对细光束进行适当的扩展,即可
压缩出射光斑的发散角,产生照度均匀的准直光,从而最大限度地减小系统的光学扩展量,使得投影光斑与
调制器工作表面之间形成高效的光学耦合。现有照明光路主要是针对余弦分布的 朗伯 源来 设计,光收 集的
思路需从对朗伯源的聚光转变为对高斯光束的扩束
。于是如何合理设计用以实现激光扩束和整形的光学结
构
,以充分发挥激光方向性和单色性的独特优势,是亟待解决的关键问题。
在光纤通信行业中,常用渐变折射率(
GRIN
)透镜制作成光纤准直器,对近红外波段的高 斯光 束进 行聚
焦或准直。基于
GRIN
原理,本文设计了一种以
GRIN
透镜为核心器件
[
3
]
的单 片式
DLP
投影 仪照 明光 路。
使用
GRIN
透镜构成照明光路的必要性在于,实现对
LD
发出 的可 见光 波段 高斯 光束 的扩 束、准 直、匀 光以
及光斑整形,使出射的照明光斑质量满足投影 要求,直接被数字微镜(
DMD
)光 调制 器所 利用。 照明光路仅
由单级透镜系统构成,结构简单,提高了照明光路的光能利用率。
2
GRIN
透镜用于照明
2.1
犌犚犐犖
透镜准直机制
GRIN
透镜也称自聚焦透镜,为实心圆柱镜体。其传光机制不同于光棒和锥形光管,锥形光管是利用光
在其内部多次全反射以压缩出射光的发散角度,光棒也是利用内部的多次全反射以 形成 光源 虚像 继而 实现
匀光。而
GRIN
透镜则是利用折射率的梯度分布特性来 产生光 场 均匀的 准 直光。 本文所 采 用的
GRIN
透
镜,其折射率梯度沿径向变化,分布函数满足平方律(抛物线)的一次方形式
[
4
]
:
狀
(
狉
)
=
狀
0
1
-
1
2
(
α
狉
)
[ ]
2
,
式中
α
是介质折射率渐变系数,
狀
0
是轴心折射率。
光在折射率逐渐降低的薄层中传输时,基于折射原理向中心自动偏转,因此其光迹呈正弦曲线。一个周期
正弦曲线的光学长度称为节距
犘
,可知
犘
=
2
π
/
α
。当点光源置于长度为(
2
狀
+
1
)
犘
/
4
的透镜输入端面的轴上点处
时,透镜可出射平行光。由于出射光为平面光波,因此照明面的照度分布均匀。图
1
模拟了
犘
/
4
长度的
GRIN
透
镜子午光场分布
。对于
犘
/
4
长度,可见光波段的透射率在抛光后为
89%
,镀减反(
AR
)膜后可达
98%
[
5
]
。
图
1 Zemax
模拟的
GRIN
透镜子午光场分布
Fi
g
.1 BeamdistributionofGRINlenssimulatedb
y
Zemax
2.2
增大单透镜通光面
为保证光经
GRIN
透镜扩束后的光斑大小接近透镜通光面,要求入射光束的发散角等于透镜的最大入
射孔径角
θ
max
。由中心数值孔径
[
4
]
犖犃
=
狀
0
sin
θ
max
,可得
θ
max
=
arcsin
犖犃
狀
0
=
arcsin
α
狉
max
1
+
(
α
狉
max
)
槡
2
,
式中
狉
max
为透镜半径。取
α
典型值
0.339
,则全角约为
30°
。而高斯光束的远场发散角尤其是水平发散角很
小
[
6
]
,一般不大于
10°
,无法通过直接扩束使光场充满透镜通光面,这就要求
LD
出射端对高斯光束进行发散
1222012
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