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书书书
第
30
卷
第
2
期
光
学
学
报
Vol.30
,
No.2
2010
年
2
月
犃犆犜犃犗犘犜犐犆犃犛犐犖犐犆犃
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2010
文章编号:
02532239
(
2010
)
02050305
体全息产生光学涡旋的实验研究
李海莲
杨德兴
任小元
赵建林
(西北工业大学理学院光信息科学与技术研究所,陕西省光信息技术重点实验室,陕西 西安
710072
)
摘要
利用全息法可产生复杂拓扑结构的光学涡旋且容易实现对涡旋态的控制,但通 常情 况下衍 射效 率较低。 以
掺铁铌酸锂晶体为存储介质,通过对光学涡旋的体全息存储与再现研究,在晶体几何厚度仅为
0.6mm
的情况下获
得了
26.7%
的衍射效率,且再现图像与记录前图像质量相当。根据实 验参数,应用
Ko
g
elnik
耦合 波理 论进行 的计
算表明,在同一种晶体和曝光参数情况下,当晶体的几何厚度达到
1.23mm
时可获得
100%
的涡旋光衍射效率。
关键词
衍射;光学涡旋;体全息;衍射效率;掺铁铌酸锂晶体
中图分类号
O438
文献标识码
A
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:
10.3788
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收稿日期:
20090810
;收到修改稿日期:
20090914
作者简介:李海莲(
1984-
),女,硕士研究生,主要从事光信息技术方面的研究。
Email
:
lihailian2006
@
163.com
导师简介:杨德兴(
1966-
),男,博士,副教授,主要从事光纤技术和光电子器件方面的研究。
Email
:
dx
y
an
g
@
nw
p
u.edu.cn
(通信联系人)
1
引
言
光学涡旋是 指具有连续 螺旋相位结 构的光束,
其中心为相位无 法 定义的奇 点,且 为 一个暗核。 从
1974
年
J.N
y
e
和
M.Berr
y
[
1
]
发现光 学涡旋以 来,
其特殊的性质使其在光学操控、光学捕获、光学涡旋
日冕观测仪、新型光 信息处理 等 方面有着 广 泛的研
究和应用
[
2
~
7
]
。目前产生光学涡旋的方法 主 要 有:
几何模 式 转 换 法
[
8
]
、螺 旋 相 位 板 法
[
9
]
、中 空 波 导
法
[
10
]
、旋转镜 面光学参量 振荡器法
[
11
]
、特殊设计的
激光器
[
12
]
和计算全 息 法
[
13
,
14
]
等。前
5
种方法产生
的拉盖尔 高斯(
La
g
erreGaussian
,
LG
)模式单 一且
不易控制相应的拓扑荷值。
1990
年
Bazhenov
等
[
14
]
利用计算全 息 (
CGH
)产 生 拓 扑 荷 可 以 控 制 的 光 学
涡旋。这种方法使光学涡旋参量的控制变得更加容
易。后来,各种空间光调制器(
SLM
)与计算 全 息的
结合使光学 涡 旋 的 产 生 变 得 更 加 方 便
[
15
,
16
]
。 使 用
SLM
的一个主要问题是多级衍射问题,虽然可以同
时产生不同拓扑荷 的光学涡 旋,但 每 一级涡旋 衍 射
光的衍射效率都不够高。近年来人们在理论和实验
上 对 涡 旋 的 产 生 也 做 了 较 深 入 的 研 究
[
15
~
19
]
。
2007
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