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冲激函数在动态电路分析中的应用PPT课件.pptx
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§
-
1
冲
激
函
数
单
位
冲
激
函
数
(
u
n
i
t
i
m
p
u
l
s
e
f
u
n
c
t
i
o
n
)
又
称
狄
拉
克
函
数
,
其
定
义
为
单
位
冲
激
函
数
可
以
看
成
是
脉
冲
函
数
p
(
t
)
在
0
时
的
极
限
。
当
减
小
时
,
脉
冲
函
数
的
幅
度
1
/
增
加
,
而
p
(
t
)
曲
线
下
的
面
积
总
保
持
为
1
,
当
趋
近
于
零
时
,
即
为
单
位
冲
激
函
数
(
t
)
。
第
1
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页
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0
dt
t
t
t
冲
激
函
数
的
强
度
冲
激
函
数
所
含
的
面
积
称
为
冲
激
函
数
的
强
度
,
单
位
冲
激
函
数
为
强
度
为
1
单
位
的
冲
激
函
数
。
对
冲
激
电
流
来
说
,
其
强
度
的
量
纲
为
安
培
·
秒
,
即
库
仑
。
单
位
冲
激
电
流
是
指
强
度
为
1
库
仑
,
而
不
是
指
幅
度
为
1
单
位
(
即
1
安
培
)
的
冲
激
电
流
。
冲
激
电
流
的
幅
度
趋
于
无
限
大
,
移
动
的
电
荷
为
1
库
仑
,
这
些
电
荷
的
移
动
是
在
极
其
短
促
(
趋
于
零
)
的
时
间
内
完
成
的
,
因
而
电
流
的
幅
度
极
大
。
第
2
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页
单
位
延
时
冲
激
函
数
单
位
延
时
冲
激
函
数
的
定
义
为
单位延时冲激函数
(
t-t
0
)
可设想为:在
t=t
0
处宽度趋
于零,而幅度趋于无限大,但具有单位面积的脉冲。
在
t
0
处强度为
A
的冲激函数记为
A
(
t-t
0
)
。对冲激电
流来说可表为
Q
(
t-t
0
)
;对冲激电压来
(
t-t
0
)
。
第
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dt
t
t
t
t
t
t
其
他
形
状
脉
冲
的
极
限
情
况
冲
激
函
数
一
般
看
成
是
矩
形
脉
冲
函
数
的
极
限
情
况
,
其
他
形
状
脉
冲
的
极
限
情
况
也
可
作
为
单
位
冲
激
的
近
似
。
具
有
单
位
面
积
的
三
角
形
脉
冲
,
当
趋
近
于
零
时
,
可
作
为
单
位
冲
激
的
近
似
。
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负
指
数
函
数
令
当
0
时
,
f
(
t
)
趋
近
于
单
位
冲
激
函
数
。
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