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不同泵浦波长光纤激光器模式不稳定效应对比.docx
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不同泵浦波长光纤激光器模式不稳定效应对比.docx
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0. 引 言
光纤激光器以其优良的光束质量、可柔性操作、热管理方便、结构紧凑等优点广泛应
用于工业加工、医疗卫生、基础研究等领域
[1-2]
。近年来,随着高亮度泵浦源、光纤器件制
造水平、光纤拉制工艺等技术的发展,光纤激光器的输出功率得到了迅速提升
[3-8]
。长期以
来,受激拉曼散射等非线性效应和模式不稳定效应严重制约了光纤激光器功率水平的进一
步提升。自 2010 年德国耶拿大学首次公开报道模式不稳定现象之后,研究人员逐步意识到
模式不稳定效应已经成为限制高功率光纤激光器功率提升的重要因素之一
[9]
。
模式不稳定效应是指当激光器泵浦功率超过某一阈值时,激光器中的基模与高阶模发
生动态耦合的现象。模式不稳定现象发生后,信号光经包层光滤除器之后会出现功率滞
涨、时域起伏、光束质量退化等现象,严重影响了光纤激光器功率的提升。近年来,研究
人员针对模式不稳定现象进行了大量的理论和实验研究,对模式不稳定物理机理和影响因
素认识逐步深入并提出了一些有效的抑制方法
[10-13]
。目前,研究人员普遍认为光纤中废热
导致的热效应是高功率光纤激光器中产生模式不稳定的根源。
通常认为,激光介质内的主要发热因素是抽运光子与激光光子之间的能量亏损,即量
子亏损。首先,从光纤中的热量计算公式出发,推理出光纤中的热量不仅与量子亏损有
关,还与增益光纤的吸收系数相关。利用光纤激光器仿真软件 SeeFiberLaser 仿真了不同波
长泵浦光纤激光器时增益光纤中的热量分布情况
[14]
。结果表明,采用不同泵浦源时,泵浦
吸收系数越低增益光纤中的温度及温度梯度越低。这说明,泵浦吸收系数对光纤激光器模
式不稳定阈值的影响比量子亏损对模式不稳定阈值的影响更大。最后,在理论研究基础上
搭建了前向泵浦掺镱光纤激光振荡器,对比研究了 915、940、976 nm LD 分别泵浦时激光
器的模式不稳定阈值特性,实验结果与理论相吻合,为进一步提高模式不稳定阈值,获得
更高功率光纤激光器提供了有效参考。
1. 理论模型与仿真
增益光纤中的热负荷是产生模式不稳定效应的根源。在增益光纤内部的热源可以描述
为
[15]
:
Q(r,z)=νp−νsνp[N0σap−(σep+σap)N2(r,z)]Pp(r,z)Ap+αs(r)Is(r,z)Q(r,z)=νp−νsνp[N0σap−(σep+σap)N2(r,z)]Pp(r,z)Ap+αs(r)Is(r,z)
(1)
式中:Q 为光纤中的热量;r 为光纤半径;z 为光纤轴向距离;N
0
为掺杂粒子浓度;
N
2
为上能级粒子数;v
p
和 v
s
为泵浦光和信号光的频率;σ
ap
和 σ
ep
为泵浦光的吸收和发射截
面;P
p
(r,z)为泵浦光功率;A
p
为传输泵浦光的内包层面积;α
s
(r)为信号光吸收损耗系数;
I
s
(r,z)为信号光强。
在实际应用中,一般采用泵浦吸收系数 β
p
(λ)对光纤的吸收特性进行描述,考虑到泵浦
吸收系数与泵浦吸收截面之间的关系:
σap(λ) = βp(λ)N0k0Γpσap(λ) = βp(λ)N0k0Γp
(2)
将公式(2)代入公式(1),增益光纤内部的热源可以描述为
[16]
:
Q(r,z)=νp−νsνp[βp(λ)k0Γp−(σep+σap)N2(r,z)]Pp(r,z)Ap+αs(r)Is(r,z)Q(r,z)=νp−νsνp[βp(λ)k0Γp−(σep+σap)N2(r,z)]Pp(r,z)Ap+αs(r)Is(r,z)
(3)
式中:k
0
为常数 4.34;Γ
p
为泵浦填充因子。
从公式(3)可以看到,光纤中的热源不仅来源于量子亏损,还与增益光纤的泵浦吸
收系数有关。为了降低光纤中的热量、抑制模式不稳定效应,一方面可以提高激光器的量
子效率,另一方面还可以降低增益光纤的泵浦吸收系数。一直以来,人们都认可提高量子
效率可以提升模式不稳定阈值的方案,但对于降低泵浦吸收系数提高模式不稳定阈值的认
识不够深入。在实验中发现,光纤激光器在采用 915 nm LD 泵浦时比采用 976 nm LD 泵浦
时具有更高的模式不稳定阈值
[17]
。这说明量子效率并不是影响光纤激光器热致模式不稳定
阈值的主要因素,泵浦吸收系数对模式不稳定阈值的影响比量子亏损对模式不稳定阈值的
影响可能更大。为进一步揭示量子亏损和泵浦吸收系数对模式不稳定阈值的影响,根据理
论模型,利用课题组开发的光纤激光仿真软件 SeeFiberLaser 对不同泵浦波长情况下光纤激
光器中的热量进行了仿真计算。
由镱离子的吸收发射截面可知,当使用同一根光纤时,泵浦源波长不同,吸收系数则
不同。根据实验室现有泵浦源,分别仿真了 915、940、976 nm LD 泵浦时增益光纤中的热
量情况。在 SeeFiberLaser 软件中搭建激光器结构如图 1 所示,各连接点的损耗均为 0,环
境温度为 25 ℃,换热系数为 1200 W/(m
2
·K)。为更好的贴近现实,各器件参数设置参照实
验所使用器件参数,主要参数设置如下:连续泵浦源波长分别为 915、940、976 nm,注入
功率为 1200 W,3 dB 带宽为 3 nm;前向泵浦合束器平均泵浦效率 98%,信号传输效率
98%;双包层光纤光栅中心波长均为 1080 nm,尾纤纤芯和包层直径分别为 30 μm 和 400
μm,反射率分别为 99.9%和 10%,3 dB 反射带宽为别为 4 nm 和 1.7 nm;双包层掺镱光纤
的纤芯包层直径分别为 30 μm 和 400 μm,915 nm 处的吸收系数为 0.88 dB/m,在 976 nm
处的吸收系数为 2.73 dB/m,940 nm 处的吸收系数为 0.68 dB/m,长度为 20 m;光纤端帽反
射率为 0。
图 1 SeeFiberLaser 仿真结构图
Fig. 1 SeeFiberLaser simulation structure diagram
下载: 全尺寸图片 幻灯片
仿真结果如图 2 所示,其中图 2(a)~(c)分别为 915、940、976 nm LD 泵浦时纤
芯和包层中的温度变化图。从图中可以看到,光纤所达到的最高温度分别 70.93、53.26、
110.89 ℃,温度差异明显,最高相差约 57 ℃,温差的主要来源为量子亏损和泵浦吸收系
数。对比可以发现,量子效率最高的 976 nm LD 泵浦时,光纤的温度和温度梯度最高,量
子效率最低的 915 nm LD 泵浦时,光纤中的温度和温度梯度处于中间位置;对比吸收系
数,吸收系数最高的 976 nm LD 泵浦时,光纤中的温度和温度梯度最高,吸收系数最低的
940 nm LD 泵浦时,光纤中的温度和温度梯度最低。所以,相比于量子亏损,吸收系数对
光纤中的温度及温度梯度影响更大。高功率光纤激光器的模式不稳定主要是由于光纤中的
废热所产生的热致折射率光栅。而光纤中的温度和温度梯度越高,越容易引起光纤的热致
折射率变化,从而形成热致折射率光栅,降低模式不稳定阈值
[18]
。综上,泵浦吸收系数对
光纤激光器模式不稳定阈值的影响比量子亏损对模式不稳定阈值的影响更大。
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