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基于四波混频效应的1.5 μm多波长单频光纤激光器.docx
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基于四波混频效应的1.5 μm多波长单频光纤激光器.docx
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0. 引 言
作为激光技术与现代光电探测技术结合的先进探测技术,激光雷达在无人驾驶、环境
监测等领域具有重要的应用价值
[1-2]
,用于产生探测信号的激光器作为激光雷达的重要组成
部分一直是研究的重点。多波长单频光纤激光器不仅具备单频光纤激光器光束质量好,结
构紧凑,线宽窄等优势,还可以同时输出多个波长的单频激光
[1]
,这些特点使其成为高精
度激光雷达的理想光源。除了激光雷达以外,多波长单频光纤激光器在波分复用光通讯系
统
[3]
、微波光子学
[4]
、太赫兹光谱学
[5]
等领域有着广泛的应用。因而,高性能的多波长单频
光纤激光器的研制也成为相关领域的研究热点。
串联谐振腔
[6]
是最早被用于制作多波长单频光纤激光器的方法,该方法是通过串联多
个单频激光谐振腔进而获得多波长单频激光输出。该方案避免了不同波长成分对上能级粒
子的竞争,使得激光器得以长期稳定运行。然而,由于激光器输出波长与串联谐振腔的数
量相关,且不同谐振腔产生的波长成分相干性不高,采用串联谐振腔的方法较为有限。
目前,另一个方法是在同一增益光纤中
[7-8]
同时实现多波长单频激光输出。由于需要在
同一增益介质内产生多个波长,这一方法对增益光纤的掺杂浓度和增益谱宽度都有较高要
求。除此之外,还需要在腔内加入特定的波长选择元件,才能实现稳定的多波长输出。在
实际操作中,除了使用法布里-珀罗滤波器
[9-10]
等精密梳状滤波器
[11]
,也可使用多个光纤
Lyot-Sagnac 环
[10,12]
或是窄带光纤光栅
[13-15]
进行选频和滤波。由于所有波长来源于同一增益
介质,这使得不同波长之间存在竞争,造成波长的不稳定性,同时受限于增益谱宽度,该
方案使得多波长的宽度有限。
利用非线性效应
[16]
实现多波长单频光纤激光器则可以有效解决增益谱宽度,以及增益
竞争的问题。其基本原理是将获得的单/双频激光输出作为种子,借助非线性介质产生新的
频率成分,进而获得多波长输出。这一过程中发挥作用的非线性效应一般是受激布里渊散
射(stimulated Brillouin scattering, SBS)
[17-18]
或四波混频(four wave mixing, FWM)
[18-21]
。河北
工业大学的吕志伟课题组
[18]
采用金刚石晶体作为非线性介质,利用空间光腔实现布里渊光
学频率梳振荡器,利用 SBS 与 FWM 获得了带宽 1.5 THz、最高 23 阶的 1.2 μm 光学频率
梳。然而,该方案的阈值较高,达到了 50 W,产生的不同波长的强度差距较大,同时空间
结构的使用也在一定程度限制了其应用。
鉴于 SBS 效应的阈值较高,并且泵浦光和斯托克斯光的强度差距较大等问题,借助
高非线性光纤模场直径小、作用距离长等优势,利用该光纤中 FWM 效应来实现多波长单
频的产生,可以有效减小新波长产生的阈值功率,并且光谱强度接近。为此笔者课题组利
用保偏双波长单频光纤激光器作为种子光源,该光源的两个波长分别为 1552.2 nm 与
1552.43 nm,并且强度相近。再通过声光调制器(acousto-optic modulator, AOM)强度调制与
多级光纤放大器,获得具有一定峰值功率输出的双波长单频激光。最终将输出激光注入至
一段长度为 100 m 的高非线性光纤中,该光纤在 1550 nm 处为零色散。借助光纤中的
FWM 效应最终在峰值功率 13 W 的情况下,在 20 dB 范围内产生了 46 个新的光谱成分,
并且每个光谱均只包含一个纵模。光谱宽度跨越 1.337 THz,光谱信噪比达到 35 dB。笔者
确信这一多波长单频光纤激光器可在激光雷达、太赫兹光谱学等领域发挥重要作用。
1. 保偏双波长单频光纤激光器
文中的保偏双波长单频光纤激光器采用分布式布拉格反射(distributed Bragg reflection,
DBR)结构,其中的低反光栅为笔者自主制备的保偏双波长光纤光栅。该光栅通过两次曝光
的方式在同一段栅区形成两个反射波长,二者的中心波长差别为 0.23 nm,反射率约
85%。另外的高反双波长光纤光栅反射率>99%,两个反射波长与低反光栅相匹配
[15]
。谐振
腔中的增益光纤为一段 5 cm 长的掺铒石英光纤(Nufern, PM-ESF-7/125),其吸收系数为
~55 dB/m@1530 nm。为了防止端面反射,高反光栅的另一端被切割成 8°。该谐振腔最终
被固定在具有恒温控制的热沉上,从而保证激光器的长期稳定运转。974 nm 单模半导体激
光器作为泵浦源,经保偏波分复用器(wavelength division multiplexing, WDM)与激光谐振腔
对接后对其进行反向泵浦。实验装置如图 1 所示。
图 1 保偏双波长单频光纤激光器示意图
Fig. 1 Schematic diagram of polarization-maintaining dual-wavelength single-frequency fiber
laser
下载: 全尺寸图片 幻灯片
笔者利用一台光谱分析仪(AQ6373,Yokogawa)对该双波长单频激光器的输出光谱
进行测量,光谱仪设置的分辨率为 0.02 nm,输出光谱如图 2 所示。激光输出的中心波长分
别为 1552.2 nm 与 1552.43 nm,间距 0.23 nm(相当于频域 28 GHz),光谱信噪比约 60
dB。两个波长的光谱强度基本一致,并且两个波长可以长时间稳定存在,没有出现模式竞
争现象。
图 2 保偏双波长单频光纤激光器的光谱图
Fig. 2 Spectrum of polarization-maintaining dual-wavelength single-frequency fiber laser
下载: 全尺寸图片 幻灯片
图 3 为扫描干涉仪 (Thorlabs, Model SA210-8 B)测得的纵模的图像。该扫描干涉仪的
自由光谱范围和分辨率分别为 10 GHz 和 67 MHz。通过图 3 可以观察到在一个扫描周期
内只出现两个峰。由于两个纵模的频率间隔为 28 GHz,扫描干涉仪的自由光谱范围为 10
GHz,所以两个纵模在扫描干涉仪中的间隔应该约为 2 GHz,这也与上图的情况相符。再
结合输出光谱可知每个波长只存在一个纵模,且纵模强度与光谱强度相对应。
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