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材料力学之应变分析算法:应变能密度计算:弹性力学理论.docx
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1
材料力学之应变分析算法:应变能密度计算:弹性力学理
论
1 材料力学之应变分析算法:应变能密度计算
1.1 绪论
1.1.1 应变与应力的基本概念
在材料力学中,应变(Strain)和应力(Stress)是描述材料在受力作用下
变形和内部力分布的两个基本物理量。应变是材料变形的度量,通常定义为材
料在受力作用下长度变化与原始长度的比值。应力则是单位面积上的内力,它
反映了材料内部的力分布情况。
� 线应变(Linear Strain):表示材料在某一方向上的长度变化,通
常用ε表示。
� 切应变(Shear Strain):表示材料在某一平面上的剪切变形,通常
用γ表示。
� 正应力(Normal Stress):垂直于材料表面的应力,用σ表示。
� 切应力(Shear Stress):平行于材料表面的应力,用τ表示。
1.1.2 弹性力学的数学描述
弹性力学研究材料在弹性范围内受力后的变形和应力分布。在弹性力学中,
材料的变形与应力之间遵循胡克定律(Hooke’s Law),即应力与应变成正比关
系。数学上,这一关系可以表示为:
σ
=
E
ε
其中,σ是应力,ε是应变,E 是材料的弹性模量(Young’s Modulus),
它是一个材料属性,反映了材料抵抗弹性变形的能力。
对于复杂的三维问题,应变和应力的关系可以通过广义胡克定律
(Generalized Hooke’s Law)来描述,这通常涉及到弹性矩阵(Elasticity Matrix)
和应变矩阵(Strain Matrix)的概念。
1.1.3 应变能密度的物理意义
应变能密度(Strain Energy Density)是单位体积内材料因变形而储存的能
量。它是一个重要的物理量,用于分析材料在受力作用下的能量变化,特别是
在弹性范围内。应变能密度的计算对于理解材料的力学行为、预测材料的疲劳
寿命以及优化结构设计等方面具有重要意义。
应变能密度 W 可以通过应变能 U 和材料体积 V 的比值来计算:
W
=
U
V
在弹性范围内,对于线性弹性材料,应变能密度也可以通过应变和应力的
2
关系来计算:
W
=
1
2
σ
ε
对于三维问题,应变能密度的计算通常涉及到应变矩阵和应力矩阵的乘积。
1.2 应变能密度计算示例
假设我们有一个立方体材料样本,边长为 1 米,材料的弹性模量 E 为 200
GPa。当该样本在 x 方向上受到 100 MPa 的应力时,我们计算其应变能密度。
1.2.1 数据样例
� 弹性模量 E = 200 GPa
� 应力σ = 100 MPa
� 样本体积 V = 1 m³
1.2.2 计算过程
首先,根据胡克定律计算线应变ε:
σ
=
E
ε
⇒
ε
=
σ
E
将数据代入:
ε
=
100
×
10
6
200
×
10
9
=
0.0005
然后,计算应变能密度 W:
W
=
1
2
σ
ε
=
1
2
×
100
×
10
6
×
0.0005
=
25
×
10
3
J/m
3
1.2.3 Python 代码示例
#
定义材料属性和受力情况
E = 200e9 #
弹性模量,单位:
Pa
sigma = 100e6 #
应力,单位:
Pa
V = 1 #
样本体积,单位:
m^3
#
计算线应变
epsilon = sigma / E
#
计算应变能密度
W = 0.5 * sigma * epsilon
#
输出结果
print(f"应变能密度为:{W} J/m^3")
通过上述示例,我们可以看到应变能密度的计算过程和方法,这对于深入
3
理解材料力学中的能量概念至关重要。
2 材料力学应变分析算法
2.1 线性应变分析
线性应变分析是基于小变形假设下的应变计算方法,适用于材料在弹性范
围内且变形量较小的情况。在这一分析中,我们通常使用应变张量来描述材料
的变形状态。
2.1.1 应变张量
应变张量
ε
是一个二阶张量,可以表示为:
ε
=
ε
x
x
ε
x
y
ε
x
z
ε
y
x
ε
y
y
ε
y
z
ε
z
x
ε
z
y
ε
z
z
其中,
ε
x
x
,
ε
y
y
,
ε
z
z
是正应变,
ε
x
y
,
ε
x
z
,
ε
y
z
是剪切应变。
2.1.2 线性应变计算
线性应变计算基于位移梯度,对于三维空间中的点
(
x
,
y
,
z
)
,其位移
(
u
,
v
,
w
)
的梯度可以表示为:
∂
u
∂
x
∂
u
∂
y
∂
u
∂
z
∂
v
∂
x
∂
v
∂
y
∂
v
∂
z
∂
w
∂
x
∂
w
∂
y
∂
w
∂
z
线性应变张量
ε
可以通过位移梯度的对称部分计算得到:
ε
i
j
=
1
2
∂
u
i
∂
x
j
+
∂
u
j
∂
x
i
2.1.3 示例代码
假设我们有以下位移场数据:
#
位移场数据
u = [1, 2, 3] # x
方向位移
v = [4, 5, 6] # y
方向位移
w = [7, 8, 9] # z
方向位移
#
计算位移梯度
du_dx = [1, 0, 0] # \partial u / \partial x
du_dy = [0, 1, 0] # \partial u / \partial y
du_dz = [0, 0, 1] # \partial u / \partial z
4
dv_dx = [0, 0, 0] # \partial v / \partial x
dv_dy = [1, 0, 0] # \partial v / \partial y
dv_dz = [0, 1, 0] # \partial v / \partial z
dw_dx = [0, 0, 0] # \partial w / \partial x
dw_dy = [0, 0, 0] # \partial w / \partial y
dw_dz = [1, 0, 0] # \partial w / \partial z
#
计算线性应变张量
epsilon_xx = du_dx[0]
epsilon_yy = dv_dy[1]
epsilon_zz = dw_dz[2]
epsilon_xy = (du_dy[1] + dv_dx[0]) / 2
epsilon_xz = (du_dz[2] + dw_dx[0]) / 2
epsilon_yz = (dv_dz[1] + dw_dy[0]) / 2
#
创建应变张量
epsilon = [
[epsilon_xx, epsilon_xy, epsilon_xz],
[epsilon_xy, epsilon_yy, epsilon_yz],
[epsilon_xz, epsilon_yz, epsilon_zz]
]
print("线性应变张量:", epsilon)
2.2 非线性应变分析
非线性应变分析适用于材料在大变形情况下的应变计算,此时线性应变分
析的假设不再成立。非线性应变通常使用 Green-Lagrange 应变张量或 Almansi
应变张量来描述。
2.2.1 Green-Lagrange 应变张量
Green-Lagrange 应变张量
ε
G
定义为:
ε
G
=
1
2
(
F
T
F
−
I
)
其中,
F
是变形梯度张量,
I
是单位张量。
2.2.2 Almansi 应变张量
Almansi 应变张量
ε
A
定义为:
ε
A
=
1
2
(
I
−
F
−
T
F
−
1
)
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