介子核Drell-Yan数据在核parton分布函数全局分析中的适用性

尽管现代核parton分布函数（nPDF）在描述核硬过程数据方面取得了成功，但它们仍然存在很大的不确定性。 约束较差的特征之一是价夸克和夸克的核修饰中可能存在的不对称性。 我们研究了在nPDF的全局分

从中性电流Drell-Yan测量值约束Parton分布函数

我们研究过程pp→γ*，Z→ℓ+ ℓ−（with = e，μ）过程中的截面σ和前后不对称性（AFB），以确定质子的Parton分布函数（PDFs）。 我们表明，一旦映射到Dilepton最终状态的不变

Drell-Yan结构函数的扭曲分解：现象学意义

在LHC处，在S $$ \ sqrt {S} $$ = 14 TeV时，pp散射中的正向Drell-Yan过程被考虑。 我们分析了Drell-Yan结构函数，并假设从小x胶子的快速夸克散射起虚拟光子的

标准模型EFT和高能量Drell-Yan工艺

Drell-Yan过程是大量高能量的轻子对的来源，在大型强子对撞机（LHC）上进行了高精度测量。 可以使用有效场论在Drell-Yan生产中研究除标准模型效应以外的任何新的轻粒子。 在树级，新的4-费

LHC的高质量Drell-Yan数据的光子PDF

要在大型强子对撞机上获得最高的理论预测精度，就需要计算硬散射截面，其中包括高达（N）NNLO的扰动QCD校正和高达NLO的电弱（EW）校正。 Parton分布函数（PDFs）需要具有匹配精度，这在QE

大型强子对撞机的Drell-Yan工艺违反R奇偶校验的限制

我们在LHC上使用Drell-Yan微分截面，发现了最小超对称标准模型的R奇偶校验（RPV）耦合约束。 具体而言，我们从电子或介子处于最终状态的ATLAS发布的单分子和双分子数据考察λ'LQDc耦合的

从Drell-Yan / Z-玻色子生产中提取非极化的夸克横向动量相关的parton分布

我们从Drell-Yan和Z-玻色子生产数据的全球分析中，提出了非极化夸克横向动量依赖的部分分布函数（TMDPDFs）和TMD演化核的非扰动部分的提取。 使用ζ处方，以扰动QCD中的下一个至前一个顺序

介子在横向动量依赖分解中的介子诱导的Drell-Yan过程中的筛分不对称

我们研究了介子诱导的单极化Drell-Yan过程中Sivers的不对称性，该理论框架是依赖于横向动量的因式分解直至QCD的对数对数阶的理论框架。 在parton分布函数的TMD演化形式主义中，最近提取

在双重Drell-Yan过程中取消了Glauber胶交换

任何因式分解证明的重要部分是证明，对于认为可观察到的量，格劳伯胶子的交换会抵消。 我们在积分的横截面和横向玻色矩的横截面微分中都显示了在双重Drell-Yan生产（产生一对电弱规玻色子的双Parton

使用ATLAS探测器在s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的pp碰撞中测量双微分高质量Drell-Yan截面

本文介绍了Drell-Yan Z /γ∗→ℓ+ℓ-和光子诱导的γγ→ℓ+ℓ-过程的双微分截面的测量，其中ℓ是电子或介子。 使用20个样本对116 GeV和1500 GeV之间的轻子对m的不变质量m进行

Drell-Yan生产中的区域方法和近乎软校正

我们以NNLO的Drell-Yan生产横截面为例，对胶束辐射的行为进行了超越软逼近的案例研究。 我们仔细区分了软胶子能量的幂扩张和阈值变量1-z的幂扩张，后者涉及重要的共共线效应。 着眼于真实-虚拟干

在TMD分解内，COMPASS上的非极化介子诱导的Drell-Yan过程中的布尔-莫尔德效应

我们通过应用横向函数，研究了由两个Boer-Mulders函数耦合导致的Dilepton生产非极化$$ \ pi p $$πpDrell–Yan过程中的$$ \ cos 2 \ phi $$ cos2

Drell-Yan过程中的壳外初始状态效应，量规不变性和角度分布

我们将在parton Reggeization方法的框架内讨论强子对撞机上Drell–Yan轻子对的产生，该方法以规范不变的方式包括壳外初始状态效应。 还研究了用壳外初始部分恢复硬散射系数的量规不变性

扰动QCD中固定目标Drell-Yan实验的轻子角分布和几何方法

通过NLO和NNLO微扰QCD研究了固定目标实验中Drell-Yan过程的轻子角度分布。 对于NA10，E615和E866实验，我们给出了计算出的角度参数λ，μ，ν和违反Lam-Tung关系的程度1-

在N3LO的Drell-Yan生产中领先的功率阈值校正

矢量玻色子的Drell-Yan产生的横截面先前已按前至后的顺序进行计算，并补充了与阈值区域关联的增强对数项。 在本文中，我们计算了N3LO处与色彩结构CF 3相关的一大套增强项，用于夸克-反夸克通道中

中不变质量和高横向动量下Drell-Yan过程的描述困难

我们研究了相对于产生的轻子对的横向动量的Drell-Yan截面微分。 我们考虑的数据是轻子对的质量常数Q在4.5和13.5 GeV之间，且横向动量qT的值类似（尽管稍小）。 我们通过基于标准共线性分解

Drell-Yan截面的Mellin矩的统一性方法

我们开发了一种方法，该方法通过以切削方程式的形式调用单一性，直接从前向散射图中计算单个包含截面的梅林矩，例如Drell-Yan生产。 我们提供了与图无关的处方，以消除在互为ω= 1 / z变量的扩展水

在s = 8 TeV的质子-质子碰撞中测量微分和双微分Drell-Yan截面

给出了在电子和channels子通道中的差分和双差分Drell-Yan截面的测量结果。 它们基于在LHC上用CMS检测器记录的s = 8TeV的质子-质子碰撞数据，对应的综合光度为19.7 fb-1。

通用TMD和独有的双重Drell-Yan工艺

广义横向动量相关性parton分布（GTMD）是强子最普通的parton相关函数。 通过考虑专有的双重Drell-Yan工艺，首次展示了如何测量夸克GTMD。 特定的GTMD可以通过极化可观察的方法解

介子诱导的Drell-Yan过程的排他性极限

根据先前对硬硬排卵的研究，指出了排卵杆和横向泛化parton分布（GPD）的重要作用，我们对排他Drell-Yan过程的四个部分横截面进行了预测， π→l−l + n。

通过有限积分和一质量EW-QCD Drell-Yan主积分进行数值多回路计算

我们研究了最近提出的使用可用的扇区分解程序对多环费曼积分进行数值评估的方法。 作为我们的主要示例，我们在物理运动学中考虑了两环积分，用于对Drell-Yan轻子产生的ααs校正，最多具有一个大的矢量玻

在大型强子对撞机中分离Drell-Yan过程中的电弱相互作用和强相互作用：轻子角分布和参考系

在大型强子对撞机实验的物理目标中，“标准”模型在“强”和“电弱”领域的精确测试起着重要作用。 由于质子-质子过程的性质，基于对轻子的方向和能量进行测量的可观察物提供了最精确的特征。 在本文中，我们着重

独家Drell-Yan中大量夸克效应的分解和恢复

强子对撞机在彩色-单峰过程中的专有微分光谱是基准可观察物，在理论和实验上已进行了高精度研究。 我们提出了一个有效理论框架，利用软共线性有效理论将大量（底部）夸克效应纳入恢复的微分分布中，同时考虑了重夸

在s $$ \ sqrt {\ mathrm {s}} $$ = 13 TeV的质子-质子碰撞中差分Drell-Yan截面的测量

提出了基于CMS实验收集的质子-质子碰撞数据（质心能量为13 TeV）下Drell-Yan过程的微分截面测量结果。 数据对应于dimuon（双电子）通道中的2.8（2.3）fb -1的积分发光度。 总

带否决权的Drell-Yan过程：打破广义分解

当测量强加一个等级的尺度时，强子碰撞截面的恢复依赖于分解。 取消Glauber / Coulomb胶子是因式分解的必要条件。 对于类似Drell-Yan的过程，通过喷射算法或事件形状变量（例如射束推力

Drell-Yan过程中的单个横向自旋不对称

在文献中已经检查了Drell–Yan dilepton对在碰撞中仅一个核子被横向极化的角度分布中的不对称性，其结果有多种，主要是因数2的不同。我们通过twist-3重新评估了不对称性 共线性分解的贡献

TMD因式分解中介子诱导的Drell-Yan过程

我们通过在TMD分解框架内拟合介子诱导的Drell-Yan过程来提取介子横向动量依赖（TMD）的部分分布。 这项分析是按照次要至次要顺序（NNLO）进行的，其中质子TMD分布和无扰动TMD演化是在全局

冷QCD物质和Drell-Yan过程的初始状态能量损失

研究了固定目标能量下pA和πA碰撞中核物质中Parton能量损失对Drell-Yan过程的影响。 计算基于嵌入到次要阶次计算中的Baier-Dokshitzer-Mueller-Peigné-Schi

解开Drell-Yan生产的带有重味标记的Z'的耦合

尽管大型强子对撞机目前尚无新的物理信号，但在接下来的数年中，仍可能通过Drell-Yan（DY）产生qq→Z′→μ+ μ−产生mZ′〜100 GeV的Z′玻色子 年份。 为了弄清Z'耦合的性质，我们利

前向Drell-Yan和向后喷射生产作为BFKL动力学的探究

我们提出了一种新的方法，该方法探讨了高能质子-质子散射中的BFKL动力学，即正向Drell-Yan（DY）产生并伴有反向射流，与DY轻子对以较大的速度间隔分开。 与Mueller-Navelet射流生