N中的Goldstino超场= 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超重力

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我们提出了壳外N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超重力动作,这些动作表现出自发破坏的局部超对称性,并允许某些参数值的de Sitter vacua。 通过将标准N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超重力问题系统耦合到在刚性超对称情况下arXiv:1105.3001和arXiv:1607.01277中引入的Goldstino超场,可以得到它们。 这些N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ Goldstino超场包括幂等手性和线性超多重子。 我们还描述了一个新的可约简N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ Gol

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N中的Goldstino场= 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$

我们提出了壳外N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超重力动作,这些动作表现出自发破坏的局部超对称性,并允许某些参数值的de Sitter vacua。 通过将标准N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超重力问题系统耦合到在刚性超对称情况下arXiv:1105.3001和arXiv:1607.01277中引入的Goldstino超场,可以得到它们。 这些N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ Goldstino超场包括幂等手性和线性超多重子。 我们还描述了一个新的可约简N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ Gol

2020-04-06
325KB
复杂的线性Goldstino场和

针对全局和局部四维N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$超对称的情况,在arXiv:1102.3042中提出了复杂的线性Goldstino超场。 在这里,我们利用这个超场来构造一个超重力作用,该作用在自发破裂的局部N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$超对称下是不变的,并且对于某些参数值具有正的宇宙常数。

2020-04-19
845KB
N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$中的goldstino臂,约束场和物质

我们显示,与物质N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$,D = 4超重耦合的Volkov-Akulov goldstino的不同(振动和受约束的超场)描述产生具有自发破坏的局部相似模型的宽类 超对称性,并讨论不同公式之间的关系。 与具有不可约约束超场的公式一样,几何金斯汀布恩方法具有明显的壳外超对称的优点,而无需引入辅助场。 它提供了幂等超场约束的明确解决方案,并避免了辅助场的非高斯积分问题。 我们描述了超对称断裂扇区(包括goldstino和其他非超对称物质)与超重力和物质supermultiplet的一般耦合。 在各种示例中,我们讨论了grastino质量术语的gold

2020-03-24
646KB
N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$和部分刚性对称破坏的无能手性

在四个维度上N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$形保形超重力的框架中,我们引入了一个适合描述最大超对称时空中的部分超对称破坏的幂等手性超场。 作为应用程序,我们为部分N = 2→N = 1 $$ \ mathcal {N} = 2 \至\ mathcal {N} = 1 $$构造超对称性构造Maxwell-Goldstone多重动作,打破ℝ×S 3 $$ \ mathrm {\ mathbb {R}} \ times {S} ^ 3 $$,AdS 3×S 1(或其覆盖的AdS 3×ℝ$$ {\ mathrm {AdS}} _ 3 \ times \ mathrm {\

2020-03-29
763KB
N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$的新Fayet-Iliopoulos项

我们在N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超重力下提出了一种新型的Fayet-Iliopoulos(FI)项,不需要测量R对称性。 我们详细阐述了这些术语对N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$理论的真空结构的影响,并将其性质与由测量产生的标准Fayet-Iliopoulos术语进行比较。 特别是,我们表明,使用新的FI项,可以构建具有单个物理N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$向量多重性的模型,从而提供稳定的de Sitter真空度。

2020-03-29
826KB
N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$和一般Ward身份对BI的观察

刚性,部分破坏的N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称理论的多矢量泛化被表示为合适的N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2的刚性极限 具有电荷,磁电荷和反对称张量场的$$超重力。 一方面,这可以概括费拉拉(Ferrara),吉拉德洛(Girardello)和波拉蒂(Porrati)的已知结果,而另一方面,可以从N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超重力恢复[4]的多矢量BI模型。 层次极限的端点,在该端点中,首先将普朗克质量,然后将超对称破坏尺度发送到无穷大。 我们在父级超重力模型中定义了一个新的辛格框架,在该辛格框架中,在刚性极限

2020-04-07
588KB
N $$ \ mathcal {N} $$≥5个中没有U(1)异常

我们列出了N $$ \ mathcal {N} $$≥5超重的U(1)异常非局部1回路4点振幅和更高的回路UV发散的所有潜在候选者。 相关的手性超不变量由线性化的手性超场构成,并定义了相应的超振幅。 在N $$ \ mathcal {N} $$≥5中不存在这种异常幅度,显示为N $$ \ mathcal {N} $$ =4。在N $$ \ mathcal {N}中≥5。 $$ = 6超重,结果是从双副本推导得出的(N $$ \ mathcal {N} $$ = 4)YM×(N $$ \ mathcal {N} $$ = 2)YM模型,而在N中 $$ \ mathcal {N} $$ = 5、

2020-04-18
526KB
N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$类型IIB的AdS4对称解决方案

我们分析IIB型超重力的一般N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称AdS4解。 利用直接适用于N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$的一组纯自旋方程,将超对称的必要充要条件简化为用于确定解的两个函数的偏微分方程的简洁系统。 我们展示了使用该系统可以生成解析解,从而潜在地扩展了IIB型超重力中相当有限的一组已知AdS4解决方案。

2020-04-06
763KB
非线性N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$全局对称

我们使用一种新颖的形式主义来研究N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$的全局超对称的部分破坏,这种形式形式允许破坏超对称的壳外非线性实现,扩展了先前散布在文献中的结果。 我们着重研究大规模N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ gravitino多重峰的Goldstone自由度,其由变形的N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$向量和单- 满足幂等约束的张量超场。 我们导出相应的动作并研究所涉及的超场的相互作用,以及描述不完整的N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$非线性超对称(向量和单张量)物质多重态的约束。

2020-03-29
415KB
在五个维度上测量的N = 8 $$ \ mathcal {N} = 8 $$的荷电对称流

我们在五个维度中以规范的N = 8 $$ \ mathcal {N} = 8 $$超重力的一致截断形式研究荷电超对称流动方程。 该截断给出了耦合到两个向量多重和两个超多重子的规范N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超重力。 我们从矢量和超多重子波推导标量场的磁流方程。 事实证明,超多重小数中的八个中最多只能有两个非平凡标量字段。 在此过程中,我们恢复了一些已知的流动方程式AdS 3解。

2020-04-21
678KB
N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$变形,RG流量为N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SCFTs

我们研究了某些N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$保持具有非阿贝尔风味对称性的二维N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超保形场理论(SCFT)的变形。 通过在超对称耦合的风味对称性的伴随表示中添加N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $手性多重峰变换,并对破裂的手性多重峰赋予零幂真空期望值来描述变形 风味对称。 这触发了重新规范化的组流到红外SCFT。 值得注意的是,我们发现在变形下流向红外的增强的N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称不动点的理论流。 它们包括广义的Argyres-Douglas理论和具有非

2020-04-18
605KB
关于SU(NN = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$保形QCD中的精确相关函数

我们考虑在4d中N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$手性主算符的极值相关函数的精确耦合常数依赖性N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超规范规范理论与规范 SU(N)组和N f = 2 N个无质量基本超多重子。 被视为精确边际耦合常数和θ角的函数的2点和3点函数服从tt *方程。 在当前情况下,tt *方程形成了一组复杂的非线性耦合矩阵方程。 我们指出,存在一个特殊的自洽ansatz,它将一组偏微分方程简化为一系列解耦的半无限Toda链,类似于之前在SU(2)量规组中遇到的特殊情况。 该ansatz需要在N = 2 $$ \ mathcal {N} =

2020-04-24
797KB
N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$ Galilean粒子到三维非相对论N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$

我们考虑具有任意中心电荷的一般N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$,d = 3伽利略超代数,并研究其动力学实现。 使用非线性实现技术,我们针对N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $三维非相对论超粒子引入一类作用,以使它们在中心电荷Maurer-Cartan一式中是线性的 。 作为量化的先决条件,我们分析了针对中心电荷的各种选择的模型的相空间约束结构。 第一类约束条件会生成规范变换,其中包括费米子κ规范变换。 模型的量化产生了自由N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$,d = 3 Galilean超场的集合,可以进一步利用该自由场,例如

2020-03-27
717KB
N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$下的所有局部断裂(带有一个多重)

我们考虑耦合到单个矢量和单个超多重性的N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超引力中的部分超对称破坏。 如果超多重数的四元数-Kähler空间允许(至少)一对换向等距,则这种中断模式原则上是可能的。 对于此类歧管,存在显式度量,并且我们分析了等距的通用电磁(重音)测量。 费拉拉(Ferrara),吉拉德洛(Girardello)和波拉蒂(Porrati)很早就发现了Minkowski时空部分中断的例子,这是通过对SO(4,1)/ SO(4)的两个平移等距进行计量的。 我们证明在Minkowski时空中不存在N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超重力的部

2020-04-09
511KB
N = 8 $$ \ mathcal {N} = 8 $$的散度和边界模态

我们在四个维度上重新考虑N = 8 $$ \ mathcal {N} = 8 $$超重力的一圈散度。 我们计算N = 8 $$ \ mathcal {N} = 8 $$反deSitter超重力的有限有效势,并将其解释为宇宙常数的对数运行。 我们显示,经典对偶场之间的量子不等价是由于AdS 4中的边界模式引起的。 边界模式在全局AdS 4中很重要,而在热AdS 4中并不重要,因为这些几何形状具有不同的欧拉特性。

2020-04-19
511KB
N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$共形理论中的混合OPE

使用超空间技术,我们计算出N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$应力张量多重峰,手性多重峰和风味电流多重峰之间的混合OPE。 我们对上述两个多重点和第三个任意运算符之间的三点函数进行详细分析。 然后,我们求解来自N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超保形对称性以及运动方程和/或守恒方程的所有约束,并获得所有可能出现在展开中的算子。 该计算是朝N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$理论中的混合相关因子进行更通用的超保形块分析的第一步。

2020-04-06
637KB
N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$域对六维的描述

我们以二维N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$超场来表示六维超重力作用,重点是作用的模量依赖性。 张量向量扇区中动作的规范不变性是通过非常平凡的方式实现的,它确定了动作的模量依赖性。 最终的模量依赖性非常复杂,尤其是形状模量。 通过将模超场替换为其背景值并执行降维,我们的结果被简化为六维全局SUSY理论和五维超重力的已知超场作用。

2020-03-29
617KB
N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$对称SYK模型中的相关器

我们研究一维N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称SYK模型中的相关函数。 通过对在合适的共形本征函数基础上扩展的梯形图求和来计算前导四点相关函数。 N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$模型的新颖之处在于,对称和反对称特征函数都是必需的。 尽管我们使用了组件形式,但是我们验证了算子谱和4点函数与N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称性是一致的。 我们还确认了该模型的最大混沌行为,并简要评论了其6点函数。

2020-03-24
630KB
N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$共形理论中的张量OPE

我们对两个N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$应力张量多重性的OPE进行了详细的超空间分析。 了解扩展中出现的多重峰,以及N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SCFTs的二维手性代数描述,意味着对中心电荷c的解析界。 该边界对于任何N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SCFT均有效,无论其物质含量和风味对称性如何,并且都由最简单的Argyres-Douglas不动点饱和。 我们还提出了多重标量的标量超保形主要部分保形块分析。

2020-04-02
918KB
关于N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$的大R电荷展开保形场理论

在此注释中,我们在四个时空维度中具有N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超保形对称性的量子场理论中,研究了具有大R电荷的库仑分支手性环元素的两个点函数。 针对一维库仑分支的情况,我们使用[1]的有效场理论方法,估算了两点相关函数Y n≡x-y 2 nΔOO xn O yn $$ { \ mathcal {Y}} _ n \ equiv {\ left | xy \ right |} ^ {2n {\ Delta} _ {\ mathcal {O}}} \ left \ langle {\ left(\ mathcal {O}(x) \ right)} ^ n {\ l

2020-03-24
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