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文库首页开发技术其它$$ D ^ {0} \ rightarrow K ^ \ mp \ pi ^ \ pm \ pi ^ \ pm \ pi ^ \ mp $$ D0→K∓π±π±π∓衰变的共振结构研究

$$ D ^ {0} \ rightarrow K ^ \ mp \ pi ^ \ pm \ pi ^ \ pm \ pi ^ ...

0 下载量 11 浏览量 2020-04-08 10:02:35 上传评论收藏 1.39MB PDF 举报

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构造振幅模型来描述$$ {D ^ {0} \ rightarrow K ^ {-} \ pi ^ {+} \ pi ^ {+} \ pi ^ {-}} $$ D0→K- π+π+π-和$$ {D ^ {0} \ rightarrow K ^ {+} \ pi ^ {-} \ pi ^ {-} \ pi ^ {+}} $$ D0→K +π-π -π+使用LHCb实验使用在7和8 TeV质心能量处收集的pp碰撞数据进行衰减，对应于3.0 $$ fb ^ {-1} $$ fb-1的综合光度。发现对两个衰减幅度的最大贡献来自轴向共振，衰减模式为$$ D ^ {0} \ rightarrow a_1（1260）^ {+} K ^ {-} $$ D0→a1（1260）+ K -和$$ D ^ {0} \ rightarrow K_1（1270/1400）^ {+} \ pi ^ {-} $$ D0→K1（1270/1400）+π-在$$ {D ^ {0 } \ rightarrow K ^ {-} \ pi ^ {+} \ pi ^ {+} \ pi ^ {-}} $$ D0→K-π+π

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研究$$ B ^-\ rightarrow K ^-\ pi ^ + \ pi ^-$$ B-→K-π+π-和$$ B ^-\ rightarrow K ^-f_0（500）$中的CP违例 QCD因式分解方法中$ B-→K-f0（500）衰减

在QCD分解方法中，我们研究$$ B ^-\ rightarrow K ^-\ pi ^ + \ pi ^-$$ B-→K-π+π-和$$ B ^-\ rightarrow K的CP违规 ^-f_0（500）$$ B-→K-f0（500）衰减。我们发现$$ B ^-\ rightarrow K ^-\ pi ^ + \ pi ^-$$ ...

提取$$ | V_ {cd} | $$ | Vcd | 和$$ | V_ {cs} | $$ | Vcs | 使用晶格QCD $$ D \ rightarrow \ pi（K）\ ell \ nu $$ D→π（K）ℓν形状因数从实验衰减率得出

和$$ | V_ {cs} | $$ | Vcs | 通过结合半瘦矢量形式因子$$ f _ + ^ {D \ rightarrow \ pi}（q ^ 2）$$ f + D→π（q2）和$$ f _ + ^ {D \ rightarrow K }（q ^ 2）$$ f + D→K（q2），最近从点阵QCD模拟确定，其中...

$$ B ^-\ rightarrow \ Lambda \ bar {p} \ eta ^ {{（'）} $$ B-→Λpη（'）和$$ \ bar {B} ^ 0_s \ rightarrow \ Lambda \ bar {\ Lambda} \ eta ^ {（'）} $$B¯s0→ΛΛ¯η（'）衰减

4.6 \ pm 1.1）\ times 10 ^ {-6} $$（4.0±0.7,4.6±1.1）×10-6，其中误差是由于不可分解的影响以及$$ 0 \ rightarrow {{ \ mathbf {B}} \ bar {\ mathbf {B}}'} $$ 0→BB́'和$$ B \ rightarrow {{\ mathbf {B}} ...

分析$$ \ psi（4040）$$ψ（4040）和$$ \ psi（4160）$$ψ（4160）衰减为$$ D ^ {{）} {{\ bar {D}}} ^ {（）} $$ D（∗）D́（∗），$$ D_s ^ {（）} {{\ bar {D}}} _ s ^ {（）} $$ Ds（∗）D （*）

我们已经对$$ e ^ + e ^-\ rightarrow D ^ {（*）} {{\ bar {D}}} ^ {（*）} $$ e + e-→D（∗）进行了分析在$$ \ psi（4040）$$ψ（4040）和$$ \ psi（4160）$$ψ（4160）共振区域内的D（*）数据有很大的重叠，...

在微扰QCD方法中计算$$ B \ rightarrow K_ {0,2} ^ （1430）f_0（980）/ sigma $$ B→K0,2 （1430）f0（980）/σ衰减

受观测到的衰减的激励$$ B ^ 0 \ rightarrow K_0 ^ {*}（1430）^ 0 f_0（980）$$ B0→K0 ∗（1430）0f0（980）和$$ B ^ 0 \ rightarrow K_2 BaBar协作的^ {**（1430）^ 0 f_0（980）$$ B0→K2 ∗（1430）0f0（980）...

$ B ^ \ pm \ rightarrow \ rho ^ 0（\ omega）\ pi ^ \ pm \ rightarrow \ pi ^ + \ pi ^-\ pi ^ \ pm $中的本地化直接CP违反

我们研究了强子衰变$ B ^ \ pm \ rightarrow \ rho ^ 0（\ omega）\ pi ^ \ pm \ rightarrow \ pi ^ + \ pi ^-\ pi ^ \ pm $中的局部直接CP违反，包括由一个有趣的机制引起的效应，该机制涉及电荷对称性违反了$ \ ...

$$ \ Lambda _b $$Λb衰减为$$ \ Lambda _c ^ * \ ell \ bar {\ nu __ell $$Λc∗ℓν¯ℓ和$$ \ Lambda _c ^ * \ pi ^-$$Λc ∗π-$$ [\ Lambda _c ^ * = \ Lambda _c（2595）$$ [Λc∗ =Λc（2595）和$$ \ Lambda _c（2625）] $$Λc（2625）]和重夸克自旋对称

我们研究了$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ * \ ell \ bar {\ nu} _ \ ell $$Λb→Λc∗ℓν¯ℓ和$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ *的含义 \ pi ^-$$Λb→Λc∗π-$$ [\ Lambda _c ^ * = \ ...

违反希格斯的带电轻子味道在未来的$$ e ^ + e ^-$$ e + e-对撞机上衰减

我们在测量带电的轻子风味违反希格斯衰变的分支比率时评估了这些对撞机的精确范围$ H \ rightarrow e ^ \ pm \ mu ^ \ mp $$ H→e±μ∓，$$ e ^ \ pm \ tau ^ \ mp $$ e±τ∓和$$ \ mu ^ \ pm \ tau ^ \ mp $$μ...

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$$ D ^ {0} \ rightarrow K ^ \ mp \ pi ^ \ pm \ pi ^ \ pm \ pi ^ ...

蝶夸克的足迹：从$$ R_ {K ^ {（*）}} $$ RK（∗）到$$ K \ rightarrow \ pi \ nu \ bar {\ nu} $$ K→πνν¯

基于ISPE机制的$$ e ^ + e ^-\ rightarrow \ psi（3686）\ pi ^ + \ pi ^-$$ e + e-→ψ（3686）π+π-过程中的带电荷的似charm结构

在OKA实验中研究衰落$$ K ^ {+} \ rightarrow \ pi ^ {+} \ pi ^ {-} \ pi ^ {+} \ gamma $$ K +→π+π-π+γ

相对论夸克模型中的稀有$$ \ Lambda _c \ rightarrow p \ ell ^ + \ ell ^-$$Λc→pℓ+ℓ-衰减

拟二体衰变$$ B \ rightarrow D K ^ *（892）\ rightarrow D K \ pi $$ B→DK ∗（892）→DKπ

使用KLOE检测器研究$ \ eta \ rightarrow \ pi ^ + \ pi ^-\ pi ^ 0 $衰减的Dalitz图

研究$$ B ^-\ rightarrow K ^-\ pi ^ + \ pi ^-$$ B-→K-π+π-和$$ B ^-\ rightarrow K ^-f_0（500）$中的CP违例 QCD因式分解方法中$ B-→K-f0（500）衰减

来自$ K \ rightarrow \ pi \ nu {\ bar {\ nu}} $$ K→πνν¯的新物理约束

$$ B \ rightarrow \ chi _ {c1} K（\ pi）$$ B→χc1K（π）衰变的分支比和CP不对称

AdS / QCD中的半轻度$$ B \ rightarrow K_1 \ ell ^ + \ ell ^-$$ B→K1ℓ+ℓ-跃迁和非轻度$$ B \ rightarrow K_1 \γ$ B→K1γ衰减的分析 对应

$$ D ^ 0（\ bar {D} ^ 0）\ rightarrow f $$ D0（D¯0）→f有效宽度不对称中的新物理签名

在带有$$ e ^ + e ^-$$ e + e-对撞机的$$ h \ rightarrow \ tau \ tau $$ h→ττ衰减中搜索CP违反效应

使用幅度分析来测量$$ B \ rightarrow K \ pi \ pi \ gamma $$ B→Kππγ衰减中的光子极化

介子矢量形状因子和$$ \ tau ^ {-} \ rightarrow K ^ {-} K_ {S} \ nu _ {\ tau} $$τ-→K-KSντ衰减的色散分析

提取$$ | V_ {cd} | $$ | Vcd | 和$$ | V_ {cs} | $$ | Vcs | 使用晶格QCD $$ D \ rightarrow \ pi（K）\ ell \ nu $$ D→π（K）ℓν形状因数从实验衰减率得出

$$ B ^-\ rightarrow \ Lambda \ bar {p} \ eta ^ {{（'）} $$ B-→Λpη（'）和$$ \ bar {B} ^ 0_s \ rightarrow \ Lambda \ bar {\ Lambda} \ eta ^ {（'）} $$B¯s0→ΛΛ¯η（'）衰减

重新讨论了分支比率$$ \ omega \ rightarrow \ pi ^ + \ pi ^-$$ω→π+π-

$$ B \ rightarrow D ^ {** \ bar {\ nu} l $$ B→D ∗ν¯l衰减的螺旋度

$$ J / \ psi \ rightarrow K ^ + K ^-f_0（980）（a_0（980））$$ J /ψ→K + K-f0（980）（a0（980））的三角形奇异性衰减

$$ D_s DK ^ * $$ DsDK ∗和$$ D_s D ^ {*} K ^ * $$ DsD ∗ K ∗顶点和$$ B ^ + \ rightarrow {K ^ *} ^ 0的分支比的分析 pi ^ + $$ B +→K *0π+

分析$$ \ psi（4040）$$ψ（4040）和$$ \ psi（4160）$$ψ（4160）衰减为$$ D ^ {{*）} {{\ bar {D}}} ^ {（*）} $$ D（∗）D́（∗），$$ D_s ^ {（*）} {{\ bar {D}}} _ s ^ {（*）} $$ Ds（∗）D （*）

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