用于SQCD的Brane腹板和电磁颤抖

人们普遍认为4d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SQCD的经典希格斯分支是一个很好理解的对象。 但是，对其结构没有令人满意的理解。 有两个并发症：（1）希格斯分支手性环含有幂等元

两环N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SQCD振幅，带有来自反复切割的外部物质

我们开发了一种迭代方法，用于构造N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超对称Yang-Mills（SYM）理论与基本物质超多重波（N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SQC

环结的凝结水

我们讨论Ω变形5D SQED上ma 4×S 1 $$ {\ mathrm {\ mathbb {R}}} ^ 4 \ times {S} ^ 1 $$中最近制定的瞬时-托卢斯结对偶性 瞬间整体中凝结水

暗物质是SQCD通货膨胀的残余

我们提出了一种强耦合超对称规范理论，该理论可以同时适应通货膨胀（广义混合通货膨胀的形式）和暗物质（DM）。 在此设置中，我们将DM识别为与通货膨胀结束后整体对称性破坏（SU（4）×SU（4）→SU（4

N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SU（2）SQCD中的表面算子的模块化性质

我们研究了四个尺寸的N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超对称QCD中的半BPS表面算子，其规格组为SU（2）和四个基本口味。 我们使用等变局域化和Seiberg-Witten数据计算扭

$$ {\ mathcal N} = 2 $$表面运算符&lt;math&gt; <mrow> <mi> N </ mi> <mo> = </ mo> <mn> 2 </ mn> </ mrow> &lt;/ 数学> SQCD和Seiberg对偶

我们研究$$ \ mathcal {N} = 2 $$ &lt;math&gt; <mrow> <mi> N </ mi> <mo> = </ mo> <mn> 2 </ mn> &lt; / mro

库塔索夫-塞伯格对偶性和环多项式

我们将大N c SQCD中所有Kutasov-Seiberg型对偶与有理R电荷的伴随关系进行分类。 这是通过将电磁理论的超保形指数相等来完成的：每当环多项式的某些乘积仅具有正系数时，所获得的方程式便具

3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SQCD的镜像理论

使用最近提出的具有单极超电势的三维U（N）超对称QCD（SQCD）的对偶性，在本文中，我们推导了具有gauge量规组的N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SQCD的镜像对偶描述， 概括

伴随SQCD的三重性和出现的对称性

在本文中，我们研究了三个维度中N $$ \ mathcal {N} $$ = 2规范理论的对偶性，其中的基本和伴随表示形式都存在问题。 我们提出的类似于镜像对称的对偶性是从N $$ \ mathcal

在三环近似中，N = 1 SQCD的Adler D函数由较高协方差导数正则化

我们使用较高的协变量导数正则化和类似于NSVZ的减法在三环近似中计算N = 1 SQCD的Adler D函数。 首先考虑根据裸耦合常数定义的阿德勒函数和物质超域的异常维之间最近制定的全序关系，并将其推

手性3d SU（3）SQCD且N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$镜像对偶

最近，一些作者讨论了一个非常有趣的具有SU（3）全局对称性的三维N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称理论。 我们用T x表示这个模型。 据推测，这有两个双重描述，一个具有显

在无限耦合下的3d库仑分支和5d希格斯分支

当反向量规耦合调整为零时，最小超对称五维SQCD理论的希格斯分支在UV固定点处显着增加。 弄清楚如何找到希格斯分支的确切描述一直是一个长期存在的问题。 本文提出了一种名为&ldquo;异常序列&rdquo;的三维N = 4

（）SQCD在超保形点附近的量子Seiberg-Witten周期

我们研究了N = 2超共形场理论的量子Seiberg-Witten周期，这些周期理论是通过围绕超共形不动点确定N = 2 SU（Nc）SQCD的缩放极限而获得的。 这些超保形场论的量子Seiberg-

N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ SQCD的三环Adler D函数通过降维正则化

从三循环开始，计算DR $$ \ overline {\ mathrm {DR}} $$方案中N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ SQCD的三循环Adler D函数 最近以较高

具有反对称作用的USp（2N c）SQCD3：对偶性和对称性增强

我们研究了N $ \ mathcal {N} $$ = 1对偶的4d / 3d约简的各个方面，涉及具有2N f基本原理和一个反对称的USp（2N c）规范理论。 我们讨论了单极超势在还原中的重要作用，

威尔逊循环5d N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$理论和S对偶

我们在5d N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$理论中研究了S对偶对半BPS Wilson循环算子的作用。 对偶性是用不同的规范理论描述单个5d SCFT的不同质量变形的陈述，或

关于单极性冒泡对’霍夫特环的贡献

通过SQM指数计算4d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2个理论中对超对称’t Hooft循环的单极起泡贡献。 正如最近所争论的那样，由于存在库仑真空，而标准定位技术无法捕获这些指数，

WA，D，E SCFT的变形

我们将讨论由Arnold的A，D，E奇点给出的超电势理论的各个方面，尤其是当磁场为矩阵时出现的新颖性。 我们着眼于可疑QCD的4d N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$变体，具有

4d N $$ \ mathcal {N} $$ = 1测距规理论和An Bailey引理

我们研究与An根系统相关的积分Bailey引理和由此产生的椭圆超几何积分的恒等式。 将积分解释为四维N $$ \ mathcal {N} $$ = 1颤动规范理论的超保形指标，而规范组是SU（n +

黄铜，分区函数和二次单极超电势

我们获得了布林装置，该布林装置描述了具有单极超电势的USp（2Nc）和U（Nc）SQCD的3d N = 2对偶。 此分类来自对4d的仿射和扭曲仿射压缩的完整分析。 分析为单一案例带来了新的对偶性，该双

N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SQCD中的涡流串和散串解耦

我们在SU（N c）的基本表示中研究具有Nf个超多重性的四维N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称SU（N c）×U（1）规范理论的涡流串 和一般的U（1）收费。 如果N f

N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$保形SQCD中的模块化异常方程和S对偶

我们使用定位技术来研究具有量规组SU（3）和6种基本口味的N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超保形量规理论的非扰动性质。 在具有ℤ3对称性的特殊真空位置上，计算了对势，双周期和

N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SU（2）SQCD中的量子周期和势能

我们研究了N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SU（2）超对称QCD，其中超大规模超变形在Omega背景的Nekrasov-Shatashvili极限内变形。 低能有效理论的势

超保形点周围（2）SQCD的量子周期

我们研究了在欧米茄背景的Nekrasov&ndash;Shatashvili极限中，N = 2，超对称SU（2）QCD的库仑模空间中超共形点处实现的Argyres&ndash;Douglas理论，其中Nf = 1、2、3超多

软破碎超对称QCD中的畴壁和CP异常

在具有清淡，简朴，基本风味的普通QCD中，CP对称性在θ=π处自发破裂，并且可以通过手性摄动理论构造连接真空的畴壁溶液。 在某些情况下，CP的破裂会使Hooft异常饱和，并且异常流入需要在畴壁上进行非

最小不平衡颤动

我们建立了最小不平衡3d N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$颤抖量表理论的分类。 这些规范理论很重要，因为它们库仑分支的等轴测图组G包含单个因子，该因子可以是经典的Lie族，也

量化孤弦

孤子涡旋上的零模动力学通常由非等值有效世界表sigma模型（WSSM）描述。 在这种情况下，我们解决了孤弦字符串量化的问题。 众所周知，只有具有共形WSSM的关键字符串在紫外线（UV）域中是自洽的。

T形，单极和S对偶

用ADE表面奇异性探测M理论中的T薄膜背景的M2黄铜通过单极算子感知其世界体积超势的变形。 所得理论的动力学和模空间可以使用涉及常规超势项和S类三维子理论的降维描述的双重描述进行研究。 通过在四个维度

具有一致耦合的大体积动力机制

提出了一种解决&ldquo;失密化问题&rdquo;的机制，该机制包括平衡Scherk-Schwarzed理论中的真空能量与非扰动物理学的贡献。 阈值校正的普遍性可确保在这种情况下，对于与块体激励具有相同N \ \ math

N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$变形，RG流量为N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SCFTs

我们研究了某些N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$保持具有非阿贝尔风味对称性的二维N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超保形场理论（SCFT）的变形。 通过