相对论重离子碰撞中的超tri子产生

基于爆炸波模型中冻结的核子和Λ超子的相空间分布，我们研究了聚结模型中超tri子的产生。 包括Λ与质子和中子的结合以及与氘核的结合，氘本身是由质子和中子的结合形成的，我们研究了如果让核子和氘核在冻结后自

从相对论重离子碰撞中奇异强子的屈服比探测QCD临界波动

通过分析来自超质子同步加速器（SPS）的NA49协作的中心Pb + Pb碰撞和来自相对论重离子对撞机（RHIC）的STAR协作的中心Au + Au碰撞中的奇怪强子的可用数据 碰撞能量范围从sNN =

有限覆盖对重离子碰撞中整体极化可观测量的影响

在非中心相对论重离子碰撞中，所产生的物质具有较大的初始轨道角动量。 由于自旋-轨道耦合，在碰撞中产生的粒子可能会在轨道角动量方向上整体极化。 最近，STAR实验已经为Λ超子提供了极化信号，为介子提供了

在s = 7和8 TeV的pp碰撞中，Λb→J /ψΛ衰减中的Λb极化和角度参数的测量

对底部重子衰变Λb→J /ψ（→μ+ μ−）Λ（→pπ−）进行分析，以测量在s = 7和8 TeV的pp碰撞数据中的Λb极化和三个角度参数 由大型强子对撞机的CMS实验进行。 测得的Λb极化为0.00

是否由不同的时空冻结图像引起不同的Λ和极化？

在UrQMD输运模型中计算了能量7.7≤s≤62.4GeV的非中心Au + Au碰撞中的热涡度。 通过将hyper和Λ超子追溯到它们的最后一个相互作用点，我们可以通过将提取的高温和高密度介质的体积特征

在s = 200 GeV的极化质子-质子碰撞中，横向自旋转移到Λ和Λ超子

从极化质子到Λ和Λ超子的横向自旋转移有望提供对核子的横向分布和横向极化碎片功能的敏感性。 我们用RHIC的STAR探测器报告了在s = 200 GeV的横向极化质子-质子碰撞中，沿碎片夸克DTT的极化

超子衰变中的极化转移及其在相对论核碰撞中的作用

我们根据$$ \ Sigma ^ {*}（1385）$$Σ∗（1385）和$$ \ Sigma的衰变，计算出高能相对论核碰撞中$$ \ Lambda $$Λ超子极化的贡献。 ^ 0 $$Σ0，它是$$

百丽e + e- ation灭中横向Λ/Λ超子极化的观察

我们报告了在e + e- ation灭中垂直于生产平面的Λ和Λ超子的自发极化的首次观察，这归因于极化碎片功能引起的效应。 对于包罗万象的Λ/Λ产生，我们还报告了结果，其中减去了Σ0和魅力的下馈贡献。

e + e-过程中的极化碎片函数和Λ极化

在许多非极化强子过程中，pN→Λ↑X测得的Λ和其他超子的惊人极化一直是QCD现象学的长期挑战。 提出了一种可能的解释，与夸克强子化过程的非摄动性质有关，并用所谓的极化碎裂函数（PFF）进行编码。 最近

通过Saha方程在LHC上重离子碰撞中的核合成

在萨哈方程的框架内，考虑了大型强子对撞机在重离子碰撞中产生轻（反）（超）核的过程，并利用了大爆炸后早期宇宙演化与大爆炸后宇宙演化之间的类比。 在实验室中创建了“ Little Bangs”。 假设强子

在s = 200 GeV的极化质子-质子碰撞中对自旋转移到Λ和Λ超子的纵向自旋转移的改进测量

期望在高能极化质子-质子碰撞中产生的到Λ和Λ超子的纵向自旋转移DLL对质子奇夸克和反夸克的螺旋分布函数以及纵向极化的碎裂函数敏感。 我们报告了使用RHIC的STAR检测器从s = 200 GeV质心能

RHIC极化质子-质子碰撞中$$ \ varLambda / \ bar {\ varLambda} $$Λ/Λ超子产生的核子奇异极化

我们通过在RHIC处发生的单个纵向极化质子和质子（pp）碰撞计算了极化的$$ \ varLambda $$Λ或$$ \ bar {\ varLambda} $$Λ超子的包容性产生。 通过比较STAR协

Au + Au碰撞下$$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 200 $$ sNN = 200 GeV的$$ \ varLambda $$Λ极化的流体动力学研究

利用Yang-Mills场，分层剪切流初始状态和高分辨率（$$ 3 + 1 $$ 3 + 1）D单元格相对论（PICR）流体力学模型，我们计算了$$ \ varLambda $$Λ RHIC能量为$$

LHC和p-Pb碰撞中fe与Λ的相关性研究

这项工作提出了对可能的Λ–Λ结合态H-dibaryon的存在和结合能的新限制，这种状态是通过ALICE合作从Λ–Λ的飞影测量获得的。 该结果是通过使用飞物镜技术对s = 13 TeV的图像1碰撞和sN

在CuCu和CuAu碰撞中搜索亚原子旋涡

最近，STAR合作社报告了“亚原子漩涡”的测量，即相对论重离子对撞机（RHIC）通过AuAu碰撞产生的夸克-胶子等离子体中最旋涡的流体流动结构。 这一结果引起了广泛的兴趣并引起了广泛的热情。 对于如此

在7和8 TeV质子-质子碰撞中B 0，Bs0，B +和Λb0产生不对称的测量。

B0，Bs0，B +和› b0强子生产不对称性是使用对应于3.0Fcbâ1的综合亮度的数据样本测量的，该L亮度由质子-质子碰撞在质心能量处的LHCb实验收集 7和8的TeV。 根据LHCb检测器接受范

横极化的Λ超子在le裂产生中的单旋不对称性

我们分析了共线twist-3形式主义内的横向极化的Λ超子的轻子产生中的单旋不对称性（SSA）。 我们在两个不同的量表（lightcone和Feynman）中计算了分布项和碎片项，并表明结果是相同的。

反质子-核碰撞产生Λc+超核

我们在基于有效拉格朗日方法的完全协变模型中研究了质子-重子超核OΛc+ 16在反质子-O16碰撞中的产生。 显式的Λc-Λc +生成顶点由入射反质子与目标核质子之一的初始碰撞中的t通道D0和D⁎0介子

在ATLAS和CMS测量W + c样品中的c-夸克极化

pp→W-c过程产生极化的夸克。 当极化在c-夸克强电子化中形成时，极化有望部分保留在Λc重子中。 我们认为，在大型强子对撞机的运行2中，ATLAS和CMS有可能测量W + c样本中的Λc极化。 这可

Diquark旁观者模型中的e + e-→ΛΛX和e + e-→ΛπX过程中的双重柯林斯效应

我们研究了Λ超子的Collins函数H1⊥，该函数描述了一个横向极化夸克分裂成一个非极化Λ超子。 我们在Diquark观众模型中对Hyperon-夸克-Diquark顶点具有高斯形状因子，计算Λ超子的

RHIC和LHC的相对论性核-核碰撞中聚结并破碎导致的有魅力的强子

在合并加碎片化方法中，我们计算重子重子/介子比和$$ p_T $$ &lt;math&gt; <msub> <mi> p </ mi> <mi> T </ mi> </ msub> &lt;/ mat

有限密度QCD物质的涡旋磁化率

介绍了有限密度QCD物质对涡旋的磁化率，作为磁化率的类似物。 它描述了旋转引起的有限密度QCD物质中夸克和反夸克的自旋极化。 我们在有限重子密度下使用混合的重力异常来估计手性断裂相中的这个数量。 有人

努力解决H人生难题

相对论重离子碰撞实验中最近的3H寿命测量结果得出的值比自由Λ寿命τΛ短（30±8）％，从而对弱约束Λ超子的天真期望τ（HΛ3）≈τΛ提出了质疑。 在这里，我们使用Dalitz及其同事介绍的闭合近似值，

在sNN = 8.16 TeV的pPb碰撞中测量B +，B0和Λb0产生

用LHCb探测器在LHC上记录的每个核对sNN = 8.16 TeV的质子-铅质心中心的质子-铅碰撞中研究了B +，B0和Λb0强子的产生。 对于质子束投影到LHCb检测器中（对应于以正快速度测量强子

GeV的Au + Au碰撞中K介子和Λ超子的亚阈值产生

我们提出了关于在sNN = 2.4 GeV的Au + Au碰撞中Ks0介子和Λ超子的亚阈值产生的第一个数据。 我们观察到含有奇异性的强子的普遍“ Apart”定标，与它们相应的生产阈值无关。 将产量，

质子-质子和铅-铅碰撞中重子的产生

使用LHC上的CMS检测器，通过排他衰减通道Λc+→pK-π+测量包含在内的Λc+重子的横向动量（pT）光谱。 光谱在质子-质子（pp）和铅-铅（PbPb）碰撞中以5.02 TeV的核子-核子质心能量

Ξb重子半瘦子衰变的相对论描述

在基于准势方法的相对论夸克-二夸克模型的框架内研究了Ξb重子的半轻子衰变。 弱衰变形状因子是在不考虑非相对论和重夸克展开的情况下，综合考虑所有相对论效应而计算出来的。 在此基础上，计算了重到重的Ξb→

手性磁效应及其对后期磁场强度的实验约束

我们首先比较不同的方法来估计相对论重离子碰撞中的手性磁效应的大小，并表明它们的主要区别在于对碰撞核产生的磁场的持续时间的假设。 然后，我们根据对晚期磁场强度设定的界限，分析了Λ和Λ超子的整体极化的最新

研究新物理学对Λb→Λcτν¯τ衰变的影响

R（D（*））的最新实验结果偏离标准模型（SM）3.1σ，表明影响b→cτν¯τ跃迁的新物理（NP）。 因此，我们研究了Λb→Λcτν¯τ衰减中可能的NP效应。 为此，假设中微子是左撇子，我们将详细计

外磁场引起的超子和反超子之间的极化差异

我们研究了反应e + e-→J /ψ→ΛΛ¯中与量子有关的ΛΛ生成。 由于Λ或Λ的磁矩非零，因此其自旋将在探测器的磁场中经历拉莫尔进动，例如BESIII实验。 由于自旋进动，对Λ和Λ¯的角度分布进行了