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夸克.apk
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QLDB的实验视觉外壳 为贡献者发展 首先，运行： npm install 在开发过程中运行外壳程序： npm start 要使用快速开发周期，它将启动外壳程序，然后监视更改并在有任何用途时引起重新加载： npm run watch
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对手机app的资源应用js开发有很大帮助,可以节省很多资源.很多小的手机脚本程序都是通过这个可以解决
隐藏式五夸克
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LHCb合作组织最近报告了有力的证据，表明隐身重子领域存在五夸克态，即所谓的Pc（4380）+和Pc（4450）+信号。 我们通过在手性夸克模型中成功地解释了隐藏魅力部分中的五夸克束缚态，进行了夸克-夸克相互作用，该模型成功地解释了从轻到重的夸克领域的介子和重子现象。 我们在这里将这样的研究扩展到隐藏的底部五夸克扇区中，分析具有自旋奇偶性量子数JP = 12±，32±和52±的可能的结合态，以及在
全重四夸克
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在这项工作中，我们研究了全重四夸克系统的质谱，即ccc′c′，bbb′b′，bbc′c′/ ccb′b′，bcc′c′/ ccb′c′，bcb 通过包含线性约束势，库仑势和自旋-自旋相互作用，在一个势模型中建立“ b” /“ bbb” c和“ bcb” c。 它表明线性限制势对质量有重要贡献，对于我们理解全重四夸克系统的质谱至关重要。 对于全重四夸克Q1Q2Q´3QÂ4，我们的显式计算表明，在任何
f（T，T）-重力中的夸克星
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我们在修正的f（T，T）-重力类模型中推导了夸克星系统的Tolman–Oppenheimer–Volkoff方程的工作模型。 对于静态球对称时空，我们考虑f（T，T）-重力。 在这种情况下，度量标准是从更基本的四分维伯角建立的，可以从中得出度量张量。 我们施加一个线性f（T）参数，即f =αT（r）+βT（r）+φ，并研究线性能量动量张量迹线T的行为。 我们还概述了修改后的f（T，T）-重力对耦合
N3LO的重夸克的夸克/底夸克质量
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我们使用N，LO，on和B c系统的基态（伪标量）能量的N3LO微扰表达式来确定魅力和底部夸克质量。 我们在renormalon减法中工作，这使我们能够控制由于极质量renormalon而引起的摄动级数的发散。 我们对MS $$ \ overline {\ mathrm {MS}} $$质量的结果为m¯cm¯c= 122333 $$ {\ overline {m}} _ c \ left（{\ o
p–p弹性散射中的三夸克力
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在Glauber光学极限近似的框架中，考虑质子具有半径$$ \ sim 0.87 \; fm $$〜0.87fm的外介子云和半径$$ \ sim 0.44 \; fm $$〜0.44的内核 fm在价三夸克被限制的地方，并且包括两胶子交换三夸克力，很好地拟合了p-p弹性散射微分截面的实验数据，直到$ q ^ {2} \大约3 \; （{\ mathrm {GeV} / \ mathrm {c}）}
重夸克可能的五夸克
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受到LHCb检测器上发现两个五夸克Pc（4380）和Pc（4450）的启发，我们在夸克离域颜色筛选模型的框架内研究了可能存在的隐匿性分子五夸克。 我们的结果表明，具有IJP = 1212-的Nηc和具有IJP = 1232-的NJ /ψ都受到通道耦合的限制。 但是，在D波Nηc散射过程中，具有IJP = 1232-的NJ /ψ可能是共振状态。 此外，Pc（4380）可以解释为量子数为IJP = 1
全重夸克态QQQ′'Q′'的谱
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在这项工作中，我们在两个非相对论的夸克模型中系统地计算了S波全重四夸克态bbb′b′，ccc′c′和bbc′c的质谱。 四夸克状态可以是6c-6′c状态和3′c-3c状态的混合，其中6c-6′c（3′c-3c）表示具有6c（3′c）双夸克的颜色配置 和一个6c（3c）反夸克。 对于JPC = 0 ++的四夸克状态bbb′b′和ccc′c′，在两个夸克模型中6c-6′c的状态都低于3′c-3c，而b
暗夸克金块
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大量的暗夸克物质“暗夸克块”可以在早期宇宙中产生，适用于各种约束尺度理论，并且可以用作宏观的暗物质候选物。 对于许多不对称的暗物质模型和具有一些无质量味的类似QCD的量规理论，很容易满足两个必要条件，即非零暗重子数不对称和一阶相变。 对于从10 keV到100 TeV的分娩规模，这些具有巨大暗重子数的暗夸克块的质量从1023 g到10-7 g不等，半径从108 cm到10-15 cm。 可以通过广
夸克雷斯特
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Quarkus样本 编译并运行 要使用Maven生成应用程序，请运行： ./mvnw clean install ./mvn quarkus:dev 安装C编译器并构建本机可执行文件： ./mvnw package -Pnative 应用程序必须通过加载数据来引导数据库。 将文件从src / main / resources / data复制到/ opt / data。 如果您无法写入/ op
小x价的夸克横向
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在我们之前的工作中，我们建立了一种形式主义，可以使人们确定在较小的强耦合值下质子的任何横向依赖于动量的帕顿分布函数（TMD PDF）的小x渐近性。 在本文中，我们将这种形式主义应用于价夸克横向TMD。 我们将价夸克的横向性与横向极化偶极子散射振幅相关联，以基本横向极化“ Wilson线”算子的形式表示，我们也明确地推导出了该表达式。 然后，我们写下横向极化偶极子振幅的演化方程。 求解该方程式，我们
双重四夸克
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在手性夸克模型和复杂尺度范围的框架内，我们对低位S波双重四夸克态（QQqq，Q = c，b和q = u，d）进行了动力学研究。 使用精确的计算方法，即高斯展开法。 考虑了自旋奇偶性量子数JP = 0 +，1 +和2+的所有可能颜色结构中的介子介子和双夸克-反双夸克构型，以及等旋旋扇区为0和1。 对于具有IJP = 01 +的双魅力和双底部四夸克，可能获得紧密束缚和狭窄的共振态，并且在具有00+和0
杂交四夸克
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我们提出对中性和带电的X，Z奇异强子共振的新解释。 杂交四夸克既不是纯粹的紧密四夸克态，也不是键合或松散结合的分子，而是两者之间相互作用的体现。 尽管介子分子需要一个负或零结合能，但其与h-四夸克的对应物却需要为正。 这类新的强子的形成机理受到原子物理学中Feshbach亚稳态的启发。 D0协作最近声称Bs0π±通道发生了奇异共振，随后LHCb协作提出了负面结果，该方案与X，Z粒子上的大量可用数
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