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弹性力学材料模型:正交各向异性材料的优化设计.docx
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1
弹性力学材料模型:正交各向异性材料的优化设计
1 弹性力学基础
1.1 1 弹性力学基本概念
弹性力学是研究弹性体在外力作用下变形和应力分布的学科。弹性体是指
在外力作用下能够产生变形,当外力去除后,能够恢复原状的物体。在弹性力
学中,我们关注的是物体的内部应力、应变以及位移,这些量可以通过弹性方
程来描述。
1.1.1 弹性体的分类
� 各向同性材料:材料的物理性质在所有方向上都相同,如钢、铝
等。
� 各向异性材料:材料的物理性质随方向而变化,可以进一步分为:
o 正交各向异性材料:材料的物理性质在三个相互垂直的方
向上不同,但在这三个方向上的任意平面内相同,如木材、复合
材料等。
1.1.2 弹性常数
对于正交各向异性材料,需要定义多个弹性常数来描述其弹性行为,包括:
- 弹性模量
E
1
、
E
2
、
E
3
,分别对应三个正交方向的弹性性质。 - 泊松比
ν
12
、
ν
13
、
ν
23
,描述材料在不同方向上的横向变形。 - 剪切模量
G
12
、
G
13
、
G
23
,描述材
料在剪切力作用下的变形。
1.2 2 应力与应变分析
1.2.1 应力
应力是单位面积上的内力,可以分为正应力和剪应力。在三维空间中,应
力可以用一个 3x3 的对称矩阵表示,称为应力张量。
1.2.2 应变
应变是物体在外力作用下变形的程度,可以分为线应变和剪应变。同样,
应变也可以用一个 3x3 的对称矩阵表示,称为应变张量。
1.2.3 应力应变关系
对于正交各向异性材料,应力应变关系可以通过胡克定律的广义形式来描
2
述,即:
σ
1
σ
2
σ
3
τ
12
τ
13
τ
23
=
C
11
C
12
C
13
0
0
0
C
12
C
22
C
23
0
0
0
C
13
C
23
C
33
0
0
0
0
0
0
C
44
0
0
0
0
0
0
C
55
0
0
0
0
0
0
C
66
ϵ
1
ϵ
2
ϵ
3
γ
12
γ
13
γ
23
其中,
C
i
j
是弹性常数,
σ
i
是正应力,
τ
i
j
是剪应力,
ϵ
i
是线应变,
γ
i
j
是剪应
变。
1.2.4 示例代码:计算正交各向异性材料的应力
import numpy as np
#
弹性常数
C = np.array([
[120e9, 60e9, 60e9, 0, 0, 0],
[60e9, 120e9, 60e9, 0, 0, 0],
[60e9, 60e9, 120e9, 0, 0, 0],
[0, 0, 0, 45e9, 0, 0],
[0, 0, 0, 0, 45e9, 0],
[0, 0, 0, 0, 0, 45e9]
])
#
应变
epsilon = np.array([1e-3, 2e-3, 3e-3, 4e-3, 5e-3, 6e-3])
#
计算应力
sigma = np.dot(C, epsilon)
print("Stress components:", sigma)
1.3 3 弹性方程与边界条件
1.3.1 弹性方程
弹性方程是描述弹性体内部应力和应变分布的微分方程,通常包括平衡方
程和胡克定律。平衡方程描述了物体内部力的平衡状态,而胡克定律则描述了
应力和应变之间的关系。
1.3.2 边界条件
边界条件是指在弹性体边界上施加的约束条件,可以是位移边界条件或应
力边界条件。位移边界条件规定了边界上的位移,而应力边界条件则规定了边
界上的应力分布。
3
1.3.3 示例代码:使用有限元方法求解弹性方程
import numpy as np
from scipy.sparse.linalg import spsolve
from scipy.sparse import csc_matrix
#
定义有限元网格
#
假设我们有一个简单的
2D
网格,包含
4
个节点和
2
个三角形单元
nodes = np.array([[0, 0], [1, 0], [1, 1], [0, 1]])
elements = np.array([[0, 1, 2], [0, 2, 3]])
#
弹性常数
E = 120e9
nu = 0.3
C = np.array([[1, nu, nu], [nu, 1, nu], [nu, nu, 1]]) * E / (1 + nu) / (1 - 2 * nu)
#
位移边界条件
#
假设节点
0
和节点
3
在
x
和
y
方向上固定
fixed_nodes = [0, 3]
fixed_dofs = [2 * i for i in fixed_nodes] + [2 * i + 1 for i in fixed_nodes]
#
应力边界条件
#
假设在节点
1
和节点
2
上施加垂直向下的力
force = np.zeros(2 * len(nodes))
force[2 * 1] = -1000
force[2 * 2] = -1000
#
构建全局刚度矩阵和力向量
K = np.zeros((2 * len(nodes), 2 * len(nodes)))
F = np.zeros(2 * len(nodes))
for element in elements:
#
计算单元刚度矩阵
Ke = np.zeros((6, 6))
for i in range(3):
for j in range(3):
Ke[2 * i:2 * i + 2, 2 * j:2 * j + 2] += C * np.outer(nodes[element[i]] - nodes[element[j]], nod
es[element[i]] - nodes[element[j]])
#
更新全局刚度矩阵
for i in range(3):
for j in range(3):
K[2 * element[i]:2 * element[i] + 2, 2 * element[j]:2 * element[j] + 2] += Ke[2 * i:2 * i + 2, 2
* j:2 * j + 2]
4
#
应用边界条件
K = csc_matrix(K)
K = K.tolil()
for dof in fixed_dofs:
K[dof, :] = 0
K[:, dof] = 0
K[dof, dof] = 1
F[dof] = 0
#
求解位移
U = spsolve(csc_matrix(K), F)
#
输出位移
print("Displacement components:", U)
请注意,上述代码示例是简化的,实际的有限元分析会更复杂,需要考虑
单元形状函数、积分规则等。此外,对于正交各向异性材料,弹性常数矩阵会
更复杂,需要根据材料的性质进行调整。
2 弹性力学材料模型:正交各向异性材料特性
2.1 1 正交各向异性材料定义
正交各向异性材料是一种在三个相互垂直的方向上具有不同力学性质的材
料。这种材料的特性可以由其在三个正交方向上的弹性模量、泊松比和剪切模
量来描述。在自然界中,许多材料如木材、骨骼和复合材料都表现出正交各向
异性的特性。
2.2 2 弹性常数与材料属性
正交各向异性材料的弹性常数包括沿三个正交方向的弹性模量(
E
1
、
E
2
、
E
3
)、泊松比(
ν
12
、
ν
13
、
ν
23
)和剪切模量(
G
12
、
G
13
、
G
23
)。这些常数决定了
材料在不同方向上的变形和应力响应。
2.2.1 示例:正交各向异性材料的弹性常数
假设我们有以下正交各向异性材料的弹性常数:
�
E
1
=
120
GPa
�
E
2
=
10
GPa
�
E
3
=
10
GPa
�
ν
12
=
0.25
�
ν
13
=
0.25
�
ν
23
=
0.3
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