在s = 13 TeV的质子-质子碰撞中寻找长寿命粒子衰变成置换射流

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提出了对长寿命粒子衰变成射流的搜索。 2016年在大型强子对撞机上使用CMS检测器收集了质子-质子碰撞的质心能量为13 TeV的数据,对应的综合光度为35.9 fb-1。 搜索将检查位移轨迹和次要顶点的独特拓扑。 发现所选事件与标准模型预测一致。 对于简化模型,其中长寿命中性粒子成对产生并衰减到两个射流,对于大于1000 GeV的长寿命粒子质量和适当的衰变长度,在95%置信水平下排除了大于0.2 fb的成对生产横截面 在3至130毫米之间。 还测试了几种具有规范介导的超对称性破坏或违反R-奇偶性的超对称性模型,其中成对产生的长寿胶质糖或顶部小腿衰减到包含位移射流的几种最终状态拓扑。 对于这些

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s = 13 TeV子-子碰撞中,在高量双光子事件中搜索超出标准模型的物理学

使用在s = 13 TeV的质子-质子碰撞中产生的高质量双光子事件样本,进行了超出标准模型的物理学搜索。 数据样本是在2016年用大型强子对撞机的CMS检测器收集的,对应的综合光度为35.9 fb-1。 对共振的和非共振的新物理特征都进行搜索。 在95%的置信水平下,对于Randall-Sundrum变形的超维模型,引力子的第一次Kaluza-Klein激发的质量的下限确定为2.3至4.6 TeV,相关联的耦合值 参数介于0.01和0.2之间。 还提供了标量共振产生的下限和与模型无关的横截面上限。 对于Arkani-Hamed,Dimopoulos和Dvali的大尺寸模型,根据模型参数,在5.

2020-05-04 立即下载
1.31MB
s = 13TeV子-子碰撞中的同征双扩散事件中寻找新的物理学

使用具有两个孤立的相同符号的轻子,两个或更多个射流以及缺少横向动量的事件来执行新物理的搜索。 结果是基于质子碰撞质子能量在13 TeV的质心碰撞的样本,该质心碰撞是由LHC的CMS检测器记录的,对应的积分光度为2.3 fb1。 通过根据缺少的横向动量,射流横向动量的标量总和,与W玻色子候选物相关的横向质量,射流的数量,b夸克射流的数量以及的横向动量对事件进行分类来定义多个搜索区域。 事件中的轻子。 该分析对标准模型以外的各种可能信号均敏感。 没有观察到超出标准模型背景预期的过量情况。 在各种超对称模型上设置约束,在95%的置信度下,分别排除质量分别为1300和680 GeV的胶粘剂和底胶。 还

2020-04-29 立即下载
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使用ATLAS探测器在s = 13 TeV的pp碰撞中搜索衰减至τν的高量共振

提出了使用大型强子对撞机在s = 13 TeV处发生质子-质子碰撞来寻找衰变为τν的高质量共振的方法。 仅考虑强子在最终状态下的τ轻子衰变。 数据用ATLAS检测器记录,并对应36.1 fb-1的综合光度。 没有观察到超出标准模型预期的统计学显着过量; 与模型无关的上限在可见的τν生产截面上设置。 在95%的可信度水平上,按顺序标准模型中质量小于3.7 TeV的重质W'玻色子和质量小于2.2–3.8 TeV的非均质G(221)模型中的耦合将被排除。

2020-04-05 立即下载
832KB
s = 13TeV的pp碰撞中测量夸克生产截面

瞬态J /ψ和ψ(2S)charm和and(nS)(n = 1,2,3)bottom态的微分产生截面在s = 13TeV的质子-质子碰撞中测量,数据由CMS检测器收集 在LHC上,对应于J /ψ的积分亮度为2.3 fb -1,其他介子的积分亮度为2.7 fb -1。 在dimuon衰减通道中重建了五个夸克态,从而使dimuon的速度| y | <1.2。 测量每种状态的双微分横截面,它们是y和横向动量的函数,并与理论预期值进行比较。 另外,还给出了横截面的比率,用于快速生成ψ(2S)与J /ψ,ϒ(2S)与ϒ(1S)和ϒ(3S)与ϒ(1S)。

2020-04-03 立即下载
1.24MB
s = 13 TeV并与8 TeV数据结合的子-子碰撞中的双核子谱中搜索窄共振

使用从CMS检测器收集的s = 13 TeV的质子-质子碰撞获得的数据,进行了对电子和dimuon不变质谱中窄共振的搜索。 双电子样品的综合发光度为2.7 fbâ1,dimuon样品的综合发光度为2.9 fbâ1。 通过将这些数据与先前分析的,在s = 8 TeV处且对应于20 fbâ1的光度的数据集相结合,可以提高搜索的敏感性。 无论是单独的13 TeV数据集,还是在组合的数据集中,都找不到非标准模型物理学的证据。 还以与模型无关的方式计算了生产横截面和支化分数乘积的上限,以便能够在预测窄介电子或介子共振结构的模型中进行解释。 对在新物理学场景中可能出现的假设粒子的质量设置了限制。 对于在顺

2020-04-20 立即下载
1.34MB
使用ATLAS探测器在s = 13TeV处使用子-子碰撞,在双链最终状态中搜索大量新现象

在介电子和dimuon最终状态下,寻找共振和非共振的高质量新现象。 该搜索使用的质子-质子碰撞数据为3.2fb-1,该数据是2015年大型强子对撞机的ATLAS实验在s = 13TeV时收集的。将双态不变质量用作判别变量。 没有观察到与标准模型预测的显着偏差; 因此,在目标信号模型参数的可信度为95%时设置了限制。 在共振衰减为二轻子的横截面时间分支比上设置上限,并将该上限转换为共振质量的下限,范围在2.74 TeV和3.36 TeV之间,具体取决于模型。 取决于模型,“ qqq接触相互作用量”的下限设置在16.7 TeV和25.2 TeV之间。

2020-04-10 立即下载
1.2MB
用ATLAS探测器在s = 13 TeV子-子碰撞中希格斯玻色子衰减成一对τ轻子的截面测量

H→ττ衰变通道中质子-质子碰撞中希格斯玻色子的生产截面的测量结果。 使用ATLAS实验在大型强子对撞机上记录的36.1 fb-1数据进行分析,质心能量为s = 13 TeV。 考虑了轻子(τ→ℓvv,with = e,μ)和强子(τ→强子v)τ衰变的所有组合。 在其他标准模型过程的预期背景下建立H→ττ信号,观察到的(预期)显着性为4.4(4.1)标准偏差。 结合使用在7和8 TeV质量中心能量下获得的数据获得的结果,观察到的(预期)显着性达到6.4(5.4)标准偏差,并且构成了H→ττ衰减的观察结果。 使用质量为125 GeV的希格斯玻色子,使用s = 13 TeV处的数据,测得H→ττ衰

2020-04-16 立即下载
903KB
s = 13 TeV的pp碰撞中WZ生产截面的测量

在s = 13 TeV处质子-质子碰撞中WZ生产截面是通过LHC的CMS实验使用对应于2.3 fbâ1的综合光度的数据样本测量的。 在轻子衰变模式WZ→“β” -“β” -“β”中进行测量,其中”,” = e,¼。 测得的横截面为60 <m—–â€≤120GeV的范围是σ(ppâWZ)= 39.9±3.2(stat)(syst)â3.1+ 2.9 ±0.4(theo)±1.3(lumi)pb,与标准模型预测一致。

2020-04-04 立即下载
1.63MB
s = 13TeV子-子碰撞中双微分包含射流截面的测量

双差包含射流横截面的测量与射流横向动量pT和绝对射流速度| y |的函数 被呈现。 该分析基于质子碰撞,质子碰撞是质子碰撞实验在大型强子对撞中心以13 TeV的质心能量收集的。 数据样本分别对应于| y | <3和3.2 <| y | <4.7的综合亮度分别为71和44 pb-1。 使用反kt聚类算法重构了两个射流大小R,分别为0.7和0.4的射流,相空间区域覆盖的射流pT高达2 TeV,射流速度高达| y |。 = 4.7。 以近乎领先的精度对扰动量子色动力学进行预测,再加上电弱和非扰动校正,可用于计算包含射流横截面的绝对比例和形状。 R的横截面差异达到较小的喷嘴大小0

2020-04-02 立即下载
1.1MB
在具有活跃的轻子和在s = 13 TeV时缺少大横向动量的事件中搜索重度W玻色子

使用电子或介子且缺少大的横向动量的事件,针对Wâ玻色子提出了搜索,使用质子碰撞质子在s = 13 TeV处的质子碰撞数据,该数据是在2015年通过CMS检测器收集的,对应的积分光度为2.3o fb−1。 没有观察到相对于标准模型预期的事件过多的证据。 对于顺序标准模型描述的Wâ玻色子,在生产横截面和分支分数的乘积上设置了95%置信水平的上限,在新的玻色子质量上确定了下限。 低于4.1 TeV的质量被排除在外,结合了电子和μ子衰减通道,大大改善了使用8 TeV数据获得的结果。 W 8生产横截面和分支分数的乘积在95%置信水平上的排除极限也与8 TeV数据结合得出。 最后,使用与模型无关的

2020-03-30 立即下载
1.67MB
使用ATLAS探测器在s = 13 TeV的pp碰撞中用光子和喷流搜索高量最终状态中的新现象

用具有高横向动量的光子和在36.7fb-1的质子碰撞中收集的射流对事件进行新的搜索,质子碰撞的质心能量为s = 13 TeV,用ATLAS探测器记录到 大型强子对撞机。 检查前导光子和射流的不变质量分布,以寻找新粒子的共振产生或标准模型以外的新高质态的存在。 没有观察到与仅背景假设的显着偏差,并且提取了一般高斯形共振的截面极限。 在分析中还检查了夸克复合模型中假设的激发夸克和量子黑洞模型中预测的具有额外维数的高质量态。 在95%的置信水平下,观察到的数据排除了激发夸克的质量范围低于5.3 TeV,Arkani-Hamed“ Dimopoulos” Dvali(Randall” Sundrum中

2020-04-24 立即下载
410KB
s = 13 TeV的pp碰撞中观察两种激发的Bc +状态并测量Bc +(2S

在s = 13 TeV的质子-质子碰撞中观察到了与Bc +(2S)和Bc * +(2S)状态相一致的信号,该事件样本中的CMS实验在143fb-1的积分光度下 2015–2018 LHC运营期。 这些激发的béc状态在Bc +π+π-不变质谱图中观察到,基态Bc +通过其衰减成J /ψπ+而重建。 两种状态被重建为两个良好分辨的峰,质量上被29.1±1.5(stat)±0.7(syst)MeV隔开。 建立了两个峰值而不是一个峰值的观察,其意义超过了五个标准偏差。 Bc +(2S)介子的质量测得为6871.0±1.2(stat)±0.8(syst)±0.8(Bc +)MeV,其中最后一项对应于

2020-04-23 立即下载
800KB
使用LHCf检测器在s = 13TeV子-子碰撞中测量前向光子产生截面

在本文中,我们报告了通过LHCf实验在s = 13TeV质子-质子碰撞的情况下测量的伪快速区域η> 10.94和8.99>η> 8.81中正向光子的产生截面。 将2015年6月获得的0.191nb-1数据的分析结果与几种超强相互作用模型的预测结果进行了比较,这些模型用于超高能宇宙射线的空气淋浴模拟中。 尽管没有一个模型与数据完全吻合,但是EPOS-LHC在模型中显示出与实验数据的最佳一致性。

2020-05-05 立即下载
1.6MB
在LHC s = 13 TeV时许多射流产生弱的矢量玻色子

具有电弱矢量玻色子和许多射流的签名在大型强子对撞机中起着至关重要的作用,无论是在测量标准模型参数还是在寻找新的物理学方面。 因此,对于这些多尺度过程的精确预测是必不可少的。 我们提出了在s = 13 TeV时W±/ Z +喷射的次于领先的QCD预测,包括在最终状态下的多达五个/四个喷射。 包括所有生产通道,并且在振幅水平上考虑了矢量玻色子的轻子衰变。 我们通过考虑基于HT变量以及MiNLO程序的固定阶动态标度,来评估因重归一化和因子分解标度依赖性而产生的理论不确定性。 我们还探索了与parton-distribution函数的不同选择相关的不确定性。 我们提供可以通过BlackHat与Sher

2020-05-03 立即下载
1.59MB
在$$ \ sqrt {s} = 13 \,\ text {TeV} $$ s = 13TeV子-子碰撞中,测量平均正向能量与中心伪快速度处轨道多重性的关系

在质子质子碰撞中心处的质子质子碰撞中,用CMS检测器在伪迅速度$$-6.6 <\ eta <-5.2 $ $ -6.6 <η<-5.2的情况下,测量了平均总能量及其强铁和电磁分量。 质量能量$$ \ sqrt {s} = 13 \,\文本{TeV} $$ s = 13TeV。 结果表示为在$$ | \ eta | <2 $$ |η| <2区域中带电粒子多重性的函数。 该测量对在很宽的伪快速区域上由潜在事件结构引起的相关性敏感。 将对撞机实验和超高能宇宙射线物理学中常用的蒙特卡洛事件发生器的预测与数据进行了比较。 所有被考虑的发电机都高估了进入强子的能量比例。

2020-04-02 立即下载
1.44MB
使用ATLAS实验在s = 13 TeV心能量下pp碰撞中W + W-生产截面的测量

使用2015年CERN大型强子对撞机ATLAS探测器收集的对应于3.16 fb -1的综合光度的数据,测量了在s = 13 TeV的质子-质子碰撞中产生的带相反电荷的W玻色子对。 通过确定它们的轻子衰变成电子,介子和中微子来选择玻色子对。 带有重组喷气机的事件不包括在候选事件样本中。 横截面测量在接近实验验收的基准相空间中进行,并与理论预测值进行比较。 在测量与最精确的计算之间找到了一致。

2020-04-03 立即下载
1.61MB
在大型强子对撞机上使用ATLAS探测器测量的s = 13 TeV pp相互作用中的带电粒子分布

带电粒子分布是在质子-质子碰撞中以13 TeV的质心能量测量的,使用了近900万个事件的数据样本,对应于ATLAS记录的170μb-1的综合光度 大型强子对撞机填充过程中使用探测器。 提出了带电粒子的多重性,其对横向动量和假快速性的依赖性以及平均横向动量对带电粒子的多重性的依赖性。 在具有至少一个满足这些运动学要求的带电粒子的情况下,使用具有大于500 MeV的横向动量和小于2.5的绝对假快速率的带电粒子进行测量。 为了与其他实验进行比较,还提出了在绝对伪快速度小于0.8的缩小相空间中进行的其他测量。 对结果进行校正以改善探测器的影响,以粒子级分布的形式表示,并与各种蒙特卡洛事件发生器的预测结

2020-04-16 立即下载
1.35MB
搜索新的共振,在事件中有一个轻子和缺少横向动量的pp碰撞中的s = 13 TeV的pp碰撞与ATLAS探测器

提出了在一个轻子(电子或介子)且缺少横向动量的事件中寻找W玻色子的搜索。 该搜索使用2015年大型强子对撞机的ATLAS实验在s = 13 TeV处收集到的pp碰撞数据的fbâ1'3.2 fbâ1。检查了横向质量分布,没有发现超出标准模型过程预期水平的事件过多 观察到的。 Wâ玻色子截面乘以轻子的分支比的上限被设置为Wâ质量的函数。 在连续标准模型中,在95%置信水平下,低于4.07 TeV的W质量被排除在外。 这将使用LHC数据在s = 8 TeV处设置的限制扩展了大约800 GeV。

2020-04-20 立即下载
1.18MB
s $$ \ sqrt {s} $$ = 13 TeV子-子碰撞中搜索重希格斯玻色子衰变成一对W玻色子

提出了寻找质量范围为0.2至3.0 TeV的重希格斯玻色子,然后衰变为一对W玻色子的问题。 该分析基于2016年大型强子对撞的CMS实验记录的s $$ \ sqrt {s} $$ = 13 TeV的质子-质子碰撞,对应于35.9 fb -1的综合光度。 W玻色子对衰变在2ℓ2ν和ℓν2q最终状态下重建(ℓ= e或μ)。 考虑了信号的胶子融合和矢量玻色子融合产生。 还考虑了信号与背景之间的干扰效应。 观察到的数据与标准模型(SM)的预期一致。 横截面和支化分数乘积的95%置信水平的组合上限排除了带有希米斯耦合的沉重希格斯玻色子,并且衰减到1870 GeV。 排除限制也在两个希格斯-双重峰模型公

2020-03-26 立即下载
1.36MB
用ATLAS探测器在s = 13 TeV的pp碰撞中搜索衰减到Z玻色子和光子的重共振

这封信提出了对质量大于250 GeV并衰变为Z玻色子和光子的新共振的搜索。 该数据集由在大型强子对撞机上的ATLAS探测器在s = 13 TeV处收集的pp碰撞的3.2 fbâ1pp碰撞的综合光度组成。 Z玻色子是通过它们的衰变来识别的,它们可以是带电的,轻的,轻子对(e + e ,、¼+μÎ)或强子。 发现数据与所研究的整个质量范围内的预期背景一致,并且对生产横截面乘以质量在250 GeV和2.75 TeV之间的窄标量玻色子的Zγ的衰变分支比设定上限。

2020-04-16 立即下载
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