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理论分析并仿真了单模光纤中前向和后向拉曼Stokes光功率随输入抽运光功率的变化规律,发现其具有明显的阈值特性。由此提出了一种新的单模光纤拉曼阈值的定义,将拉曼Stokes光功率随输入抽运光功率变化曲线的二阶微分的最大值对应的输入抽运光功率定义为单模光纤拉曼阈值,还给出了与之相应的单模光纤拉曼阈值的测量方法,通过对单模光纤拉曼阈值随单模光纤特征参数的变化规律进行仿真和拟合,分别获得了单模光纤中前向和后向拉曼阈值方程。搭建了实验平台,采用脉冲光抽运,对长度为24 km的单模光纤中前向和后向受激拉曼散射的阈值特性进行了实验验证,结果表明,实验结果与理论分析和仿真结果相符合,验证了所提出的阈值定义和测量方法的有效性,实验中还发现,在不同的光纤特征参数下,单模光纤后向拉曼散射阈值比前向时平均提高了24.9%,与理论仿真结果的25.3%相符合,表明单模光纤中前向受激拉曼散射更容易产生。
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书书书
第
34
卷
第
1
期
光
学
学
报
Vol.34
,
No.1
2014
年
1
月
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2014
单模光纤中受激拉曼散射的阈值特性研究
杨远洪
1
,
2
杨
巍
1
蒋
婷
2
杨明伟
1
1
北京航空航天大学精密光机电一体化技术教育部重点实验室,北京
100191
2
北京航空航天大学惯性技术国防科技重点实验室,北京
( )
100191
摘要
理论分析并仿真了单模光纤中前向和后向拉曼
Stokes
光功率随输入抽运光功率的变化规律,发现其具有 明
显的阈值特性。由此提出了一种新的单模光纤拉曼阈值的定义,将拉曼
Stokes
光功率随输入抽运光功率变化 曲线
的二阶微分的最大值对应的输入抽运光功率定义为单模光纤拉曼阈值,还给出了与之 相应 的单模 光纤 拉曼阈 值的
测量方法,通过对单模光纤拉曼阈值随单模光纤特征参 数的 变 化规 律进 行 仿真 和拟 合,分 别获 得了 单 模光 纤中 前
向和后向拉曼阈值方程。搭建了实验平台,采用脉冲光抽运,对长 度 为
24km
的 单模 光纤 中 前向 和后 向 受激 拉曼
散射的阈值特性进行了实验验证
,结果表明,实验结果与理论分析和仿真结果相符 合,验 证了所 提出 的阈值 定义 和
测量方法的有效性,实验中还发现,在不 同的 光 纤 特 征参 数 下,单 模 光 纤 后向 拉 曼 散 射阈 值 比 前 向时 平 均 提 高了
24.9%
,与理论仿真结果的
25.3%
相符合,表明单模光纤中前向受激拉曼散射更容易产生。
关键词
非线性光学;单模光纤;受激拉曼散射;阈值
中图分类号
O437
文献标识码
A
犱狅犻
:
10.3788
/
犃犗犛201434.0129001
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060.4370
;
060.2430
;
290.5910
收稿日期:
20130808
;收到修改稿日期:
20130909
基金项目:国家重大科学仪器设备开发专项(
2013YQ04081504
)、创新团队发展计划(
IRT1203
)
作者简介:杨远洪(
1969
—),男,教授,博士生导师,主要从事光纤传感技术及激光技术方面的研究。
Email
:
y
h
y
an
g
@
buaa.edu.cn
(中国光学学会会员号:
S040420656S
)
01290011
光
学
学
报
1
引
言
光纤中的拉曼散射是由光子和光纤中热振动的
分子之间非弹性碰 撞而产生 的,它是光 纤 中一种重
要的非线性效应
。依据 入 射的抽运 光 功率的大 小,
光纤拉曼散射分为 自 发拉曼散 射 和受激拉 曼 散射,
二者之间可以进行转化。由自发拉曼散射向受激拉
曼散射的转化过程 具有明显 的 阈值特性
,当 入 射的
抽运光功率超过一 定阈值时
,抽 运 光能量迅 速 向拉
曼散射光转移,自发 拉 曼散射将 转 化为受激 拉 曼散
射
[
1
]
。光纤拉曼 散 射 效 应 在 光 纤 传 感
[
2-5
]
、光 信 号
放大
[
6-8
]
和激光产生
[
9-14
]
等领域具有十分广泛的应
用。基于光纤自发拉曼散射的温度敏感性可以研制
分布式光纤温度传感器
。在传感距离为几十千米的
长距离传感应用中,为了抑 制 模式色散 对 传感器空
间 分 辨 率 的 影 响,传 感 光 纤 通 常 采 用 单 模 光 纤
(
SMF
)来 替 代 短 距 离 传 感 中 常 用 的 多 模 光 纤
[
4
]
。
为了克服受激拉曼 散射对传 感 器的传感 距 离、测 量
精度等性能指标的 影响,需 要优化设 计 探测光脉 冲
功率,使之低于长距离单模传感光纤的拉曼阈值,从
而避免激发受激拉 曼散射;光纤拉曼 放 大器和光 纤
拉曼激光器通常利用单模光纤中的受激拉曼散射效
应,其结构和性能指 标 与单模光 纤 的拉曼阈 值 紧密
相关
,因此,准确地定义和测量单模光纤中的拉曼阈
值是实现上述系统优化设计的前提。
研究人员已经提出了多种不同的单模光纤拉曼
阈值定义方法。一种经典的定义方法是将在光纤输
出端,拉曼
Stokes
光功率与剩余抽运光功率相等时
所需的输入抽运光功率定义为拉曼阈值
[
15
]
;另一种
定义方法是将在光纤输出端,拉曼
Stokes
光功率等
于剩余抽运光功率的一定倍数(
0.1
或
0.01
)时对应
的输入抽运光功率定义为拉曼阈值
[
16
]
;还有的从抽
运光能量转 化 率或拉曼
Stokes
光功率沿 光 纤长度
的变化 率 的 角 度 来 考 虑,将 抽 运 光 能 量 转 化 率 为
1%
时的抽运光功率或使拉曼
Stokes
光功率沿光纤
长度的变化率 为
0
(即光纤由传输介质转化为增益
介质 )时 对 应 的 输 入 抽 运 光 功 率 定 义 为 拉 曼 阈
值
[
17-18
]
。上述的这些定义方法是基于光纤输出端
拉曼
Stokes
光功率与 剩 余抽运光 功 率的关系 或 拉
曼
Stokes
光功率沿光纤长度的变化率,并不具有明
确的物理意义,无法 清 晰地描述 自 发拉曼散 射 向受
激 拉 曼 散 射 的 转 化 过 程,在 一 些 情 况 下 并 不 适
用
[
19-20
]
。且在一些场合下由于瑞利散射等其他散
射光的存在
,剩余抽运光、抽运光的能量转化效率或
拉曼
Stokes
光沿光纤长度的变化率无法准确测量,
给实际应用中测量光纤拉曼阈值造成困难
[
21-23
]
。
本文理论分析并仿真了单模光纤中前向和后向
拉曼
Stokes
光功率随输入抽运光功率的变化规律,
发现其具有明显的 阈值特性,由此提出 了 一种新的
单模光纤拉曼阈值的定义,将拉曼
Stokes
光功率随
输入抽运光功率变化曲线的二阶微分的最大值对应
的输入抽运光功率 定义为单 模 光纤拉曼 阈 值,并 给
出了与该定义相对应的单模光纤拉曼阈值的测量方
法,通过对单模光纤 拉 曼阈值随 单 模光纤特 征 参数
的变化规律进行仿 真和拟合,分别获得 了 单模光纤
前向和后向的拉曼阈值方程。为了验证所提出的拉
曼阈值的新定义和 测量方法 的 有效性,搭建了实 验
平台,采用脉 冲 光 抽 运,对
24km
的 单 模 光 纤 中 前
向和后向受 激 拉 曼 散 射 的 阈 值 特 性 进 行 了 实 验 验
证,还对单模光纤中 前 向和后向 拉 曼散射的 阈 值特
性进行了对比。
2
单模光纤中前向和后向拉曼
Stokes
光信号随输入抽运光的变化规律
如图
1
所示,将一束抽运光注入长度为
犔
的单
模光纤,相对于抽运光的入射方向,在单模光纤中会
产生前向和后向拉曼散射。在前向光纤拉曼散射过
程中,抽运光从单模光纤前端(
狕
=0
)入射,光纤中产
生的自发拉曼散射 光将起到 信 号光的作 用,在传播
过程中与抽运光相互作用,并 从光纤末端(
狕
=
犔
)输
出。对描述单模光纤中拉曼散射的耦合波方程组
[
1
]
进行求解可以得到
犘
p
(
狕
)
=
犘
p
(
0
)
ex
p
(
-
α
狕
)
1
+
ω
p
ω
s
犘
eff
s
(
0
)
犘
p
(
0
)
ex
p
犵
R
犘
p
(
0
)
犃
eff
α
1
-
ex
p
(
-
α
狕
[ ]
{ }
)
, (
1
)
犘
s
(
狕
)
=
犘
eff
s
(
0
)
ex
p
犵
R
犘
p
(
0
)
犃
eff
α
1
-
ex
p
(
-
α
狕
[ ]
)
-
α
{ }
狕
1
+
ω
p
ω
s
犘
eff
s
(
0
)
犘
p
(
0
)
ex
p
犵
R
犘
p
(
0
)
犃
eff
α
1
-
ex
p
(
-
α
狕
[ ]
{ }
)
, (
2
)
01290012
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