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收稿日期 :2005-0 1-21 ;修改稿收到日期 :2005-07-14.
基金项目 :国家自然科学基金重点项目(50338010) ;
国家自然科学基金面上项目(50078018)资助项目 .
作者简介 :孙晓颖
*
(1975-) ,女 ,博士 ,讲师 ;
武 岳(1972-) ,男,博士 ,副教授 ;
沈世钊(1933-)男 ,教授 ,博士生导师 ,中国工程院
院士 .
第24卷第3期
2007 年 6 月
计算力学学报
Chinese Journal of Comput ational Mechanics
Vol
.2 4 ,
No
.3
June
2007
文章编号 :1007-4708(2007)03-0294-07
平屋盖风压分布的数值模拟
孙晓颖
*
, 武 岳 , 沈世钊
(哈尔滨工业大学 土木工程学院 ,黑龙江 哈尔滨 150090)
摘 要 :基 于
Reyno lds
时均
N
-
S
方程和
RSM
模型对平屋面的风压分布进行了数值模拟 ,在此基础上系统研究
了风向角、跨高比、地面粗糙度、风速等因素对屋面风压分布的影响 ,探讨了结构周围流场的绕流特性 ,最后根据
屋面的结构形式及风压分布特点将屋面进行分区 ,给出了屋面在不同风向角下的分区风载体型系数以供工程设
计参考。
关键词 :平 屋 面 ;数 值 模 拟 ;风 压 分 布 ;分区风载体型系数
中图分类号 :
TU
312 .1 文献标识码 :
A
1 引 言
平屋面是最简单且颇具代表性的大跨屋盖结
构 ,在室内体育馆、飞机修理库等建筑中得到了大
量的应用 ,它的风压分布体现了大跨度屋盖的一些
共性问题 ,因此国内外许多学者从平屋面入手对大
跨屋盖风荷载特性进行研究
[1-3]
。目前 ,风荷载研
究主要借助风洞试验和现场实测方法 ,然而随着计
算机水平的飞速发展和计算流体动力学
CFD
(
Co mputational Fluid Dynamic
)技术的不断完善 ,
在计算机上对结构周围流场进行数值模拟已成为
一种新的有效方法。
本文基于
R e ynolds
时均
N
-
S
方程 ,采用
RSM
模型对平屋面的风压分布进行了数值模拟 ,利用有
限体积法和
SIMPLE
压力校正算法来实现非线性
离散化方程的解耦和迭代求解。文中将数值模拟
结果与风洞试验结果进行了对比分析 ,两者吻合较
好。在此基础上系统研究了风向角、跨高比、地面
粗糙度、风速等因素对屋面风压分布的影响 ,探讨
了结构周围流场的绕流特性 ,最后根据屋面的结构
形式及风压分布特点将屋面进行分区 ,给出了屋面
各区域的风载体型系数以供工程设计的参考。
2 计算方法
近地面风可假设为低速、不可压缩和粘性的牛
顿流体
[4 -6]
,其基本控制方程(
N
-
S
方程) 为
(1) 基于质量守恒原理的连续方程 :
·
U
=0,
U
=(
u
1
,
u
2
,
u
3
)(1)
(2) 基于牛顿第二运动定律的动量方程(
i
,
j
=1,2,3):
ρ
∂
u
i
∂
t
+ ·(ρ
u
i
U
)=-
∂
p
∂
x
i
+
∂
τ
ji
∂
x
j
(2)
对于
N
-
S
方程 ,可以用直接数值模拟的方法精
确地描述流体中所有尺度的湍流和流场特性的变
化 ,但在三维空间上特别是雷诺数较高时 ,其计算机
求解速度和耗时是难以忍受的。目前 ,工程上常采用
对
N
-
S
方程平均的方法来计算流体的湍流运动。
将
N
-
S
方程逐项平均可得基于雷诺应力的时
均
N
-
S
方程 :
∂
u
-
i
∂
x
i
=0 (3)
∂
u
-
i
∂
t
+
u
-
j
∂
u
-
i
∂
x
j
=-
1
ρ
·
∂
p
-
∂
x
i
+
v
∂
2
u
-
i
∂
x
j
∂
x
j
-
∂
∂
x
j
u
′
i
u
′
j
(4)
式(4) 是雷诺方程 ,和
N
-
S
方程相比 ,多出了
一组新的未知变量 ——— 雷诺应力
u
′
i
u
′
j
,连同速度
和压力 ,方程组共有 10 个未知量 ,而控制方程只有
四个 ,不封闭 ,应引入湍流模型进行求解。
本文采用雷诺应力方程模型(
RS M
) ,它是经
典湍流模型中最复杂也最具通用性的湍流模型 ,考
虑了湍流各向异性影响。这种模型放弃了涡粘性系
数假设 ,直接采用微分形式的输运方程计算雷诺应
力
u
′
i
u
′
j
,从而实现对雷诺方程的封闭。
对于不可压缩流体 ,其完整的雷诺应力输运方
程可以表达为
∂
∂
t
(ρ
u
′
i
u
′
j
)+
C
ij
=
D
T
,
ij
+
D
L
,
ij
+
P
ij
+
ij
+ε
ij
+
F
ij
(5)
式中
C
ij
=
∂
∂
x
k
(ρ
u
k
u
′
i
u
′
j
)为对流项;
D
T
,
ij
=-
∂
∂
x
k
[ρ
u
′
i
u
′
j
u
′
k
+
p
(δ
kj
u
′
i
+δ
ki
u
′
j
)]为湍流扩散
项;
D
L
,
ij
=
∂
∂
x
k
μ
∂
∂
x
k
(
u
′
i
u
′
j
)
()
为分子扩散项 ;
P
ij
=-ρ
u
′
i
u
′
k
∂
u
j
∂
x
k
+
u
′
j
u
′
k
∂
u
i
∂
x
k
()
为应力产生项 ;
ij
=
p
∂
u
′
i
∂
x
j
+
∂
u
′
j
∂
x
i
( )
为压力应变项 ;
F
ij
=-2ρΩ
k
(
u
′
j
u
′
m
ε
ikm
+
u
′
i
u
′
m
ε
ikm
)为系统旋转产生项 ;
ε
ij
=2μ
∂
u
′
i
∂
x
k
∂
u
′
j
∂
x
k
为耗散项。式中
C
ij
,
D
L
,
ij
,
P
ij
和
F
ij
可直接计算,不需要进行任何模式化处理,而
D
T
,
ij
,
ij
和ε
ij
则需要进行模式化处理 ,以实现方程
组的封闭。根据
Daly
和
Harlow
提出的广义梯度扩
散模型
[7]
,
D
T
,
ij
可以模式化为
D
T
,
ij
=
C
s
∂
∂
x
k
ρ
ku
′
k
u
′
l
ε
∂
u
′
k
u
′
j
∂
x
l
( )
引入
标量
扩散
系数
σ
k
D
T
,
ij
=
∂
∂
x
k
μ
t
σ
k
∂
u
′
i
u
′
j
∂
x
l
()
(6)
文献[8] 通过典型流动的试验结果和计算结
果的数据拟合 ,给出σ
k
=0.82 ;湍流涡粘性系数μ
t
=ρ
C
μ
k
2
ε
,
C
μ
=0.09,
k
和ε分别为湍流动能和湍流
动能耗散率 ,ρ为空气密度。
耗散率张量ε
ij
模式化为 :ε
ij
=
2
3
δ
ij
ρε(7)
采用
Gibson
,
Launder
和
Fu
等提出的线性压
力应变模型
[9 -1 1]
,压力应变项
ij
可分解为
ij
=
ij
,1
+
ij
,2
+
ij
,
w
(8)
式中
ij
,1
,
ij
,2
和
ij
,
w
分别为压力应变慢变项、快
变项和壁面反射项。
ij
,1
=-
C
1
ρ
ε
k
u
′
i
u
′
j
-
2
3
δ
ij
k
[]
(
C
1
=1.8)
(9)
ij
,2
=-
C
2
[(
P
ij
+
F
ij
+
G
ij
-
C
ij
)-
2
3
δ
ij
(
P
+
G
-
C
)] (10)
(
C
2
=0.6,
P
=
1
2
P
kk
,
G
=
1
2
G
kk
,
C
=
1
2
C
kk
)
ij
,
w
=
k
3/2
C
l
ε
d
[
C
′
1
ε
k
(
u
′
k
u
′
m
n
k
n
m
δ
ij
-
3
2
u
′
i
u
′
k
n
j
n
k
-
3
2
u
′
j
u
′
k
n
i
n
k
)+
C
′
2
(
km
,2
n
k
n
m
δ
ij
-
3
2
ik
,2
n
j
n
k
-
3
2
jk
,2
n
i
n
k
)]
(11)
(
C
′
1
=0.5,
C
′
2
=0.3;
C
l
=
C
3/4
μ
/κ,κ= 0 .42)
考虑壁面存在对流场的影响 ,本文选用非平衡
壁面函数(
No n
-
e quili brium w all functions
) 来修正
RS M
模型 ,以模拟壁面附近复杂的流动现象。在对
计算区域进行网格划分时 ,本文结合
Delaunay
三
角化法和推进阵面法两种方法
[1 2]
来生成非结构化
四面体网格。为了提高网格质量 ,采用
Laplacian
光
顺技术对网格控制点的位置进行调整 ,实现对网格
的优化。对控制微分方程进行离散时 ,采用有限体
积法将微分方程分解成一系列关于多个变量的非
线性耦合代数方程组。在运用有限体积法时 ,采用
一阶迎风格式离散对流项 ,对扩散项采用具有二阶
精度的中心差分格式 ;对于压力 - 速度耦联方程 ,
采用
SIMPLE
(
Semi
-
I mplicit Meth od for Pressure
-
Link ed Equations
) 算法实现各联立方程的解耦及
压力场和速度场的校正。
3 风压分布的
CFD
数值模拟
3.1 计算模型、边界条件
3.1.1 计算模型
计算模型为一个平屋盖结构 ,四周封闭 ,尺寸
30
m
×30
m
×10
m
,跨 高 比
L
/
H
=3。置于断面为
300
m
×50
m
,长 为 4 5 0
m
的计算域中 ,模型中心距
计算域入口为 120
m
。计算域和网格划分示意图如
图 1 和图 2 所示 ,本文采用的是非结构化四面体网
格 ,靠近建筑物的区域网格划分密集 ,远离建筑物
区域划分稀疏 ,共约有 65 万网格。参考坐标系为 :
x
方向为计算域长方向 ,
z
方向为建筑高度方向。
网格划分是数值模拟前处理中的一个难点 ,它
592
第3期
孙晓颖 ,等 :平屋盖风压分布的数值模拟
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