双QFT中带电黑洞和迟滞的范德华式行为

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使用AdS / CFT对应关系的规则,我们计算了剪切粘度的球形类似物,根据QFT的二元至五维带电广义相对论带负电荷的QFT的应力能张量的延迟Green函数来定义 宇宙常数。 我们表明,该数量与熵密度η〜/ s之比显示出与温度有关的磁滞。 我们认为,这种滞后行为可以用带电黑洞的范德华斯式特征来解释,这被认为是热力学系统。 在临界电荷下,由于存在通过亚稳态区域(中间黑洞)连接的两个稳定状态(小黑洞和大黑洞),因此出现了磁滞现象。 势垒阻止了两个稳定状态之间的平衡路径。 系统演化必须通过亚稳定区域发生,并且产生路径依赖η〜/ s。

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QFT带电洞和迟滞的范德华式行为

使用AdS / CFT对应关系的规则,我们计算了剪切粘度的球形类似物,根据QFT的二元至五维带电广义相对论带负电荷的QFT的应力能张量的延迟Green函数来定义 宇宙常数。 我们表明,该数量与熵密度η〜/ s之比显示出与温度有关的磁滞。 我们认为,这种滞后行为可以用带电黑洞的范德华斯式特征来解释,这被认为是热力学系统。 在临界电荷下,由于存在通过亚稳态区域(中间黑洞)连接的两个稳定状态(小黑洞和大黑洞),因此出现了磁滞现象。 势垒阻止了两个稳定状态之间的平衡路径。 系统演化必须通过亚稳定区域发生,并且产生路径依赖η〜/ s。

2020-04-07 立即下载
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带电Lovelock色黄铜热力学的普遍性和η/ s比。

我们通过在五个维度上详细描述带电的高斯-帽子(GB)黑色麸的几何,热力学和全息特性,来研究带电的Lovelock黑色麸的一般特征。 我们显示,当以有效物理参数表示时,带电的GB黑色麸皮的热力学行为与带电的爱因斯坦黑麸皮的热力学行为是完全无法区分的。 此外,两类黄铜的极值,近水平极限是完全相同的,因为它们允许相同的AdS 2×R 3,近水平,精确解。 这意味着,尽管在UV中相关联的双QFT不同,但它们在IR中流到相同的固定点。 剪切粘度与熵之比η/ s的计算证实了这些结果。 尽管GB双等离子体一般具有非通用的温度相关η/ s,但它在IR中单调流动至通用值1/4π。 对于负(正)GB耦合常数,η/

2020-04-19 立即下载
655KB
QFTBerry阶段的各个方面

当QFT中的连续参数发生绝热变化时,量子态通常会发生混合-一种以Berry相为特征的现象。 我们使用标准的量子力学方法启动了QFT中Berry相的系统分析。 我们表明,在许多熟悉的QFT中都出现了非平凡的Berry阶段。 我们研究了各种示例,包括具有theta角的自由电磁以及在两个和四个时空维度中的某些超对称QFT。 我们还认为,具有丰富Berry特性的大量QFT由具有非平凡保形流形的CFT提供。 在这种情况下,使用算子-状态对应关系,我们证明了Berry连接等效于先前在共形扰动理论中得出的共形歧管上的连接。 在2d N = 2 2 $$ \ mathcal {N} = \ left(2,2

2020-04-18 立即下载
443KB
Higgsplosion在本地化QFT的一致性

我们证明了在自发对称性破坏的标量场理论模型的半经典Higgsplosion极限中导出的大n粒子生产率与可定位量子场理论的一般原理是一致的。Jaffe严格的可定位性标准将量子场定义为算子值分布。 作用于时空有限区域中的测试函数。 时空测试功能的有限支持的要求确保了QFT的因果性。 相应的可局部化场无需进行缓和分布,它们非常适合局部量子场论的框架。

2020-03-25 立即下载
1.24MB
玩具模型QFT的纠缠微子态

据称,波包必须是协变的,而且在测量过程中,总是会恢复去相干的中微子振荡。 这些猜想得到了不属于电弱理论的一般性论点的支持,因此,如果它们对于中微子是正确的,那么对于简化模型也将是正确的。 在本文中,我们产生了这样一个简化的模型,其中中微子波函数(包括其与源粒子和环境的纠缠)可以在量子场论中明确计算。 它表现出中微子振荡,由于源与环境之间的相互作用,通过退相干在后期减少了中微子振荡。 这个模型的一个简单的教训是,只有中微子发射前后环境相互作用之间的差异才能减小中微子振荡的幅度。 该模型将用于在随附的论文中测试猜想。

2020-03-31 立即下载
1.26MB
S矩阵引导程序。 第一部分:AdSQFT

我们提出了一种使用保形自举方法研究大规模量子场论(QFT)的策略。 这个想法是要考虑双曲空间中的QFT并研究其边界算子的相关函数。 我们证明这些是一维较低交叉方程的解。 通过将背景双曲空间的曲率半径发送到无穷大,我们期望恢复平面空间物理学。 我们解释说,这种机制对应于边界算子的较大尺度尺寸,并讨论了如何从边界相关器的相应极限中获得平坦空间的散射幅度。 我们实施此策略,以使用一维保形自举技术在二维平面空间QFT中获得三次耦合强度的通用边界。 我们的数值结果与使用S矩阵自举技术在我们的同篇论文中获得的解析范围精确匹配。

2020-03-29 立即下载
500KB
关于de Sitter QFT更高的自旋对称性

我们考虑在时空维数D≥3的固定de Sitter背景下,量子场论中全局高自旋对称性的后果。这些对称性增强了与de Sitter背景对称性相关的对称群,因此强烈地限制了动力学的动力学。 理论。 尤其是,我们考虑以下情况:较高的自旋电荷线性地作用于标量算子上接近未来/过去的共形边界的Fefferman-Graham展开式中的前导顺序。 我们表明这暗示着在边界附近插入的算子的期望值是渐近高斯的。 因此,这些算符具有微不足道的宇宙学光谱,并且在全局de Sitter上,这些算符在插入于将来/过去无限附近的算符之间仅具有高斯相关性。 后者的结果可以解释为De Sitter时空上QFT的Coleman-M

2020-04-19 立即下载
1.44MB
微子振荡的QFT模型的纠缠

可以利用量子信息论的工具以缠结(一种基本的量子资源)的形式提供对粒子混合和风味振荡现象的方便描述。 我们将这种情况扩展到量子场论领域,在量子场论领域,由于风味中微子状态的非平凡性质,反粒子的存在为风味纠缠提供了额外的贡献。 我们使用一种合适的纠缠度量,即并发,它允许从完全多模,多粒子风味的中微子状态中提取双模(风味)纠缠。

2020-03-25 立即下载
620KB
作为4D QFT相互交织的交互

在最近的一篇论文中,我们表明可以基于(4,2)等变映射(互缠)的二维拓扑场论来构建四个维度的自由标量场论的相关器。 自由场结果以及Frenkel和Libine关于Feynman积分的等方差性质的最新结果在本文中得到了进一步发展。 我们表明,在1环4点共形积分中,对数项的系数是so(4,2)表示的张量积中的投影仪。 我们还表明,可以将1环4点积分写为四个项的总和,每个项与四个外部分支之一的运动量子方程有关。 示出了运动的量子方程与涉及so(4,2)的不可分解表示的等变映射有关,该现象照亮了多重复合。 Feynman积分的谐波展开方法是获得这些结果的有力工具。 讨论了对其他交互作用和更高循环的一

2020-04-22 立即下载
403KB
QFT动态隧道的通用逃生路径

我们提出基于功能薛定ding方程的形式主义,以分析半经典水平的量子场论中的时变隧穿。 完整的问题逐步缩小为有限维量子力学设置,并使用Wentzel-Kramers-Brillouin近似解决。 例如,在标量量子场论中,我们考虑从均匀振荡的初始状态隧穿。

2020-04-10 立即下载
812KB
双至球形洞的QFT的η/ s迟滞

我们定义和计算了在五个时空维度上,在爱因斯坦和高斯-邦尼引力中,QFTs对球形AdS黑洞与QFT的(模拟)剪切粘度与熵密度比η〜/ s。 尽管在这种情况下,由于缺乏背景的平移对称性,η〜不具有通常的流体力学含义,但仍可以解释为由于应变而产生的熵的速率。 发现在大,小温度下,η〜/ s是温度的单调递增函数。 特别是,在高温下,它接近一个恒定值,而在低温下,当黑洞具有规则的,稳定的极值极限时,η〜/ s随比例定律行为变为零。 只要黑洞的相图具有类似范德华斯的行为,即其特征是存在两个稳定状态(大小黑洞和大黑洞),并通过亚稳态区域(中间黑洞)连接, 系统演化必须通过亚稳态而发生,并且非平衡热力学会产生

2020-04-29 立即下载
480KB
QFT洞熵到能量最小化状态

在某些边缘陷获的表面的后面,可以构造出一个几何形状,该几何形状包含一个面积相等但不更大的末端表面。 这种结构奠定了Engelhardt-Wall提议的基础,该提议将Bekenstein-Hawking熵解释为粗粒度熵。 可以证明该构造经典存在,但如果违反零能耗条件,则构造将失败。 在这里,我们将粗粒度构造扩展到半经典重力。 它的有效性是推测的,但我们能够提取出有趣的非引力极限。 我们的建议暗示了沃尔在半空间上完成量子场论状态的最小能量的蚂蚁猜想。 它进一步限制了最小能量状态的性质。 例如,最小完井能量必须定位为切口处的冲击。 我们验证了预测的性质在Ceyhan和Faulkner的最近显式构造中

2020-04-07 立即下载
1.01MB
有限温度下自由标量QFT互信息的反质量扩展

我们研究了有限温度下耦合谐波系统的纠缠熵和互信息。 有趣的是,我们发现互信息不会在无限温度下消失,而是会达到特定的有限值,这可以仅归因于经典相关性。 我们进一步获得了这两个数量的高温和低温膨胀。 然后,我们扩展了Srednicki [1]在开创性论文中对自由实在标量场理论的分析。

2020-03-23 立即下载
985KB
基于M理论和全息技术的QFT异常

我们描述了一种系统的计算方法,该方法可以计算均匀的量子场论连续对称的Hooft异常,并且尺寸可以由M5几何进行几何设计。 我们的方法基于异常流入,并根据场论的几何定义来表征QFT的异常多项式。 特别是,当QFT接受全息对偶时,解决方案的拓扑数据足以计算对偶场理论的异常,包括N中的有限项。我们研究了四维和六维的几类示例,有无 已知的M5-brane探头配置。

2020-04-05 立即下载
437KB
大λn限制下的多粒子生产:在标量QFT实现Higgsplosion

在一个标量理论(我们将其用作希格斯扇形的简化模型)中,我们采用Son的半经典形式主义来计算高多重性n→∞弱耦合λ→0态下的n粒子生产截面,其中 λn的值保持固定且较大。 该方法依赖于对某个边值问题使用奇异经典解。 过去,这种形式主义已成功地在树级以及在多粒子质量阈值附近的小λn扩展中在次要阶次级的扰动多粒子过程的计算中使用和验证。 我们在λn≫ 1的超高多重性体制中应用这种奇异解形式主义,并计算了前导正数〜nλn $$ \ sqrt {\ lambda n} $$对多粒子速率指数的贡献。 这么大的λn极限。 计算是在多粒子质量阈值附近进行的,在该阈值处,复数n接近运动学允许的最大值。 该计算依

2020-04-24 立即下载
779KB
QFT和RG流交互的电路复杂性

我们在某些相互作用的标量量子场论中考虑电路复杂性,主要集中在the 4理论上。 我们计算出电路的复杂度,以便从理论的几乎高斯的无纠缠参考状态发展为纠缠基态。 我们的方法使用尼尔森(Nielsen)的几何方法,可以转化为计算出由一定成本函数产生的测地线方程。 我们提出一种通用方法,利用积分变换来分析所需的格和,并为d = 2、3的情况给出明确的表达式。 我们的方法可以研究Wilson-Fisher不动点在epsilon展开中的电路复杂性。 我们发现随着尺寸的增加,电路深度在the 4相互作用的情况下增加,最终导致微扰计算崩溃。 我们讨论了电路复杂度与重归一化组之间的关系。

2020-04-09 立即下载
804KB
紧密互动的QFT的De Sitter vacua

我们使用全息对应来论证,欧几里得(Bunch-Davies)真空是强耦合时量子规理论动态演化的后期吸引子。 如果量规理论是非保形的,则Bunch-Davies真空不是绝热状态-随动熵产率为非零。 使用N = 2 * $$ \ mathcal {N} = {2} ^ {\ ast} $$标尺理论全息图,我们探索了解释由于强耦合QFT的真空能而导致当前宇宙加速膨胀的前景 。

2020-04-24 立即下载
273KB
利用弦论和QFT的动机计算从紧致Fuchsian群到循环群的表面核表观同构

嵌入到曲面中的图形具有许多重要的应用,特别是在组合学,几何和物理学中。 例如,带状图及其计数在弦论和量子场论(QFT)中引起了极大的兴趣。 最近,科赫等。 (2013)[12]给出了一个计算带状图的改进公式,并讨论了其在几个物理问题中的应用。 该公式中的一个重要因素是从共紧缩Fuchsian基团到环状基团的表面核表观同构的数目。 本文的目的是为此类表观数目的数量提供一个明确而实用的公式。 结果,我们获得了紧致黎曼曲面的自同构的循环群上哈维著名定理的“等价形式”。 我们的主要工具是Bibak等人最近证明的有限线性同余解数的显式公式。 使用Ramanujan和的性质和算术函数的有限傅立叶变换。

2020-04-02 立即下载
309KB
色”非敏感D3麸皮的全息纠缠熵和纠缠热力学

像BPS D3麸一样,IIB型弦理论的非超对称(非susable)D3麸也具有解耦极限,并导致非超对称AdS / CFT对应。 在这种情况下,喉部的几何形状代表的QFT既不是保形的也不是超对称的。 去耦极限中非必要的D3骨架的“黑色”版本描述了在有限温度下的QFT。 在这里,我们首先使用全息技术从“黑色”非多余D3麸皮的解耦几何中计算出此类QFT小子系统的纠缠熵。 然后,我们从解耦的“黑色”无用D3骨架的渐近AdS几何学研究此QFT的弱激发态的纠缠热力学。 我们观察到,对于小型子系统,该背景确实满足了第一定律,即与子系统的大小成反比的普遍(纠缠)温度和垂直于纠缠表面的(纠缠)压力满足关系。 最

2020-04-01 立即下载
1.27MB
具有非零动量的不稳定粒子的衰减规律的QFT推导

我们提出了具有非零三动量p的不稳定粒子的非衰减概率的量子场理论推导。 为此,我们使用不稳定粒子的(完全恢复的)传播子S来获得能量概率分布dSp(E),作为传播子的虚部。 通常,具有动量p的粒子S的非衰减概率振幅为傅立叶变换:aSp(t)=∫mth2+p2∞dEdSp(E)e-iEt(mth是其余能量中最低的能量阈值 S的框架,并且对应于衰减乘积的质量之和)。 经过变量转换后,可以将其重写为aSp(t)=∫mth∞dmdS0(m)e-imth2 + p2t [此处,dS0(m)≡dS(m)是通常的谱函数(或质量分布) 其余框架]。 因此,在此之前以不同的方法获得的后一种表达在一种独立的,最重要的

2020-03-28 立即下载
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