观察Λb 0→ΛK +π−和Λb 0→ΛK + K −衰减并搜索其他Λb 0和Ξb 0衰减至Λh + h'−最终状态

搜索Λb 0和Ξb 0重子的无魅力三体衰变到最终状态Λh + h′-，其中h（）=π或K。 该分析基于数据样本，该数据样本对应于LHCb实验收集的pp碰撞的3 fb -1的综合亮度。 首次观察到Λb 0→ΛK +π-和Λb 0→ΛK + K-衰减，并测量了它们的分支分数和CP不对称参数。 可以看到Λb 0→Λπ+π-衰变的证据，并且对0 b 0重子衰变的分支分数设定了极限，直到Λh + h'-最终状态。

重夸克扩张中C和B超子的寿命分裂更新及衰变ΞQ→ΛQπ

有人认为，LHCb最近对迷住的和底部的超子的寿命进行精确测量的结果与重夸克展开中的描述非常吻合，并且可以精确地确定轻子上的非味四重夸克算子的矩阵元素 并准确地重现Λb和Ξb−的寿命。 当与最近的LHCb关于衰变Ξb-→Λbπ-的结果相结合时，这将导致预测衰变的速率Ξc→Λcπ的下限。

b-和c-重子衰变中的碎片分数比fΞb/fΛb

从fromb0→Ξc+π-和andb0→Λc+π-的测量中，我们用Ξc+ /Λc+→pK-π+研究了碎片分数f fractionb /fΛb的比率。 在U-旋对称性下获得的支化分数B（Ξc+→pK-π+）=（2.2±0.8）％，确定的碎裂率为fΞb/fΛb= 0.054±0.020。 为了减少上述不确定性，我们建议在BESIII，Belle II和LHCb处测量Ξc+→pK¯* 0和Λc+→Σ+ K ∗ 0的分支分数。

无魅力四体Λb 0和Ξb 0衰变的分支分数的测量

搜索最终状态下质子和三个带电介子（kaons或pion）的Λb 0和Ξb 0重子的无魅力四体衰变。 使用的数据样本是在2011年和2012年通过LHCb实验记录的，对应的综合光度为3 fb -1。 观察到六个衰减模式，其中Λb 0→pK-π+π-，Λb 0→pK-K + K-，Ξb 0→pK-π+π-和Ξb 0→pK-π+ K −首次建立。 相对于Λb 0→Λc +π-衰减来确定它们的分支分数（包括Ξb 0重子的情况下强子化分数的比率）。

使用Λb 0→pK −π+π-，Λb 0→pK − K + K −和Ξb 0→pK − K −π+衰变中的三元乘积不对称搜索CP违规

使用Λb 0→pK-π+π-，Λb 0→pK-K + K-和Ξb 0→pK-K-π+衰减来执行使用三元不对称性搜索CP和P违规。 数据样本对应于1.0 fb-1和2.0 fb-1的积分光度，分别由LHCb检测器在7 TeV和8 TeV的质心能量处记录。 违反CP和P的不对称性在所有相空间上和特定相空间区域内进行积分。 没有发现与CP或P对称性有显着偏差。 还报告了对Λb 0→pK-χc0（1P）（→π+π-，K + K-）衰减的首次观察。

Ξb-→π-（Ds-）Ξc0（2790）Ξc0（2815）和Ξb-→ν¯llΞc0（2790）Ξc0（2815）的预测

我们已经对非轻子Ξb-→π-Ξc0（2790）J = 12和Ξb-→π-Ξc0（2815）J = 32衰减进行了计算，并且相同的反应用Ds-代替了π-。 同时，我们还评估了Ξb-→νéllΞc0（2790）和Ξb-→ν¯llΞc0（2815）的半瘦子率。 我们从thatc0（2790）和Ξc0（2815）共振是从伪标量-重子和矢量-重子相互作用动态生成的角度来看待这些反应。 我们评估这些反应速率的比率，并做出可以在未来实验中检验的预测。 我们还发现，结果对Ξc∗共振与D ∗Σ和D ∗Λ分量的耦合非常敏感。

双重迷惑的重子衰变的初观察Ξcc++→Ξc+π+

首次观察到双重迷惑的重子衰变Ξcc++→Ξc+π+，其统计显着性为5.9σ，证实了在Λc+K-π+π+最终状态下对重子的最近观测。 通过LHCb实验在13 TeV质心能量的pp碰撞中通过LHCb实验收集到的数据样本对应的综合光度为1.7 fb-1。 Ξcc++质量经测量为3620.6±1.5（stat）±0.4（syst）±0.3（Ξc+）MeV / c2，与先前的结果一致。 衰减模式之间的分支分数之比经测量为[B（Ξcc++→Ξc+π+）×B（Ξc+→pK-π+）] / [B（Ξcc++→Λc+K-π+π+）× B（Λc+→pK-π+）] = 0.035±0.009（stat）±0.003（syst）。

Belle中0c0重子绝对分支分数的首次测量

我们介绍了Ξc0的绝对分支分数衰减到π-π+，ΛK-π+和pK-K-π+最终状态的第一个测量值。 使用包括在KEKB e + e-对撞机处的Belle检测器在ϒ（4S）共振处收集的（772±11）×106个BB对的数据集进行测量。 我们首先使用缺失质量技术测量B-→Λc-Ξc0的绝对分支分数。 结果是B（B-→Λc-Ξc0）=（9.51±2.10±0.88）×10-4。 随后我们测量乘积分支分数B（B-→Λ¯c-Ξc0）B（Ξc0→Ξ-π+），B（B-→Λ¯c-Ξc0）B（Ξc0→ΛK-π+）和 B（B-→Λc-→c0）B（Ξc0→pK-K-π+）具有更高的精度。 将这些乘积分支分数除以B-→Λc-Ξc0的结果得到以下分支分数：B（Ξc0→Ξ-π+）=（1.80±0.50±0.14）％，B（Ξc0→ΛK-π+ ）＝（1.17±0.37±0.09）％，B（Ξc0→pK-K-π+）＝（0.58±0.23±0.05）％。 对于上述分支分数，第一个不确定性是统计学的，第二个不确定性是系统的。 可以将我们的B（Ξc0→Ξ-π+）结果与相对于Ξc0→Ξ-π+测得的Ξc0分支分数相结合，以得出其他

具有风味SU（3）对称的美丽重子Ξb−，0和Λb0的无魅力两体衰变的预测CP违反关系

已经发现了几个含有重夸克的重子。 这些状态的衰减为测试标准模型（SM）提供了新的平台。 我们以模型独立的方式研究SM的CP违规，从而获得风味SU（3）反三重态美重子（b-baryon）B =（Ξb−，Ξb0，Λb0）的无魅力两体衰减。 我们发现，在风味SU（3）的对称极限中，分支比率Br和CP不对称性ACP对B衰减的一组新的预测关系，例如ACP（Ξb-→K0Ξ-）/ ACP（Ξb-→K）。 0Σ−）= − Br（Ξb−→K¯0Σ−）/ Br（Ξb−→K0Σ−），ACP（Λb0→π−p）/ ACP（Ξb0→K−Σ +）= − Br（Ξb0→K -Σ+）τΛb0/ Br（Λb0→π−p）τΞb0和ACP（Λb0→K-p）/ ACP（Ξb0→π-Σ+）=-Br（Ξb0→π-Σ+）τΛb0/ Br（ Λb0→K−p）τΞb0。 LHCb的未来数据可以测试这些关系以及发现的其他关系。

Belle中Ξc+重子的绝对分支分数的首次测量

我们介绍了Ξc+的绝对分支分数衰减到Ξ-π+π+和pK-π+最终状态的第一个测量值。 我们的分析基于在KEKB e + e-撞机处用Belle检测器在ϒ（4S）共振处收集的（772±11）×106 BB对数据集。 我们用B0衰变导致B（B0-0→Λc-Ξc+）= [1.16±0.42（ stat。）±0.15（syst。）]×10−3。 然后我们测量乘积分支分数B（B¯0→Λ¯c-Ξc+）B（Ξc+→Ξ-π+π+）和B（B¯0→Λ¯c-Ξc+）B（Ξc+→pK-π +）。 将这些产物分支分数除以B0→Λc-Ξc+得到B（Ξc+→Ξ-π+π+）= [2.86±1.21（stat。）±0.38（syst。）]％和B（Ξc+→pK -π+）＝ [0.45±0.21（stat。）±0.07（syst。）]％。 我们对B（Bc +→Ξ-π+π+）的结果可以与相对于Ξc+→Ξ-π+π+测得的Ξc+分支分数结合以设置许多Ξc+分支分数的绝对尺度。

重质子的重度保留强子强衰变

二十多年前，我们在兼顾了重夸克和手性对称性的框架内研究了保留重味剂的重质重质弱衰变。 鉴于最近LHCb首次观测到Ξb-→Λb 0π-，我们重新检查了这些衰减并提出了更新的预测。 MIT bag和diquark模型中Ξb-→Λb 0π-的预测率与实验一致。 主要的理论不确定性源于对重子矩阵元素的评估。 →c→Λcπ的分支分数预计为10 -4。 由于寿命较短，相对于Ξb→Λbπ$$ \ mathrm {\ mathcal {B}} \ left（{\ Xi} _b \ to {\ Lambda} _b \ pi \ right）$$被抑制 相对于Ξb的c和破坏性非观望者W交换贡献。 六重弦重子ΩQ的运动学上可实现的弱衰减为ΩQ→ΞQπ。 由于不存在ℬ6 −ℬ3 − $$ {\ mathrm {\ mathcal {B}}} _ 6-{\ mathrm {\ mathcal {B}}} _ {{} _ 3 ^ {-}} $$ 夸克极限中的跃迁和模型计算中的ℬ6 −ℬ6 $$ {\ mathrm {\ mathcal {B}}} _ 6-{\ mathrm {\ mathcal {B}}}

精确测量Λc+，Ξc+和Ξc0重子寿命

我们使用质子-质子碰撞数据在质心能量为7和8 TeV的情况下报告质子-质子碰撞数据测量Λc+，barc +和Ξc0魅力重子的寿命，这对应于LHCb实验收集的3.0 fb-1的综合光度 。 魅力重子通过衰变Λc+→pK-π+，Ξc+→pK-π+和Ξc0→pK-K-π+重构而成，并起源于美丽重子的半音速衰变。 相对于D +介子的寿命进行测量，确定为τΛc+ = 203.5±1.0±1.3±1.4 fs，τΞc+ = 456.8±3.5±2.9±3.1 fs，τΞc0= 154.5±1.7±1.6±1.0 fs， 其中不确定性是统计的，系统的，并且归因于D +寿命的不确定性。 测量值大约是当前世界平均值的3-4倍。 cc +和Ξc+寿命与以前的测量结果一致； 但是，Ξc0重子寿命大约比世界平均值大3.3个标准偏差。

Ξb重子半瘦子衰变的相对论描述

在基于准势方法的相对论夸克-二夸克模型的框架内研究了Ξb重子的半轻子衰变。 弱衰变形状因子是在不考虑非相对论和重夸克展开的情况下，综合考虑所有相对论效应而计算出来的。 在此基础上，计算了重到重的Ξb→Ξcℓνℓ和重到轻的Ξb→Λlνℓ半轻子衰变的差分和总衰减率以及不同的不对称参数。 提出了对涉及τ轻子和μ子的衰变比率的预测。

B-→D *0π-π0η和B-→D *0π-π+π-中的三角形奇点

研究了三角形机制在B衰减为D *0π-π0η和D *0π-π+π-中的可能作用。 在这个过程中，三角形的奇异性是由B-衰减为D * 0K-K ∗ 0，然后是K * 0衰减为π-K+以及K + K-的融合而形成的a0（980） ）或f0（980），它们最终分别衰减为π0η或π+π-。 K * KK回路的三角机制在不变质量π-a0或π-f0处产生一个1420 MeV附近的峰，并给出了相当大的分支压裂

具有SU（3）味道对称性的反三重态迷人重子衰变

我们基于SU（3）味的对称性研究了抗三重态有魅力的重子态（Ξc0，Ξc+，Λc+）的衰减。 特别地，在预测B（Ξc0→Ξ-π+）=（15.7±0.7）×10-3和B（Ξc+→Ξ-π+π+）=（14.7±8.4）×10-3之后，我们提取出 B（Ξc0→ΛK-π+，ΛK+ K-，Ξ-e+νe）=（16.8±2.3,0.45±0.11,48.7±17.4）×10-3和B（Ξc+→pKs0Ks0，Σ+K-π +，Ξ0π+π0，Ξ0e+νe）=（1.3±0.8,13.8±8.0,33.8±21.9,33.8-22.6 + 21.9）×10-3。 我们还发现B（Ξc0→Ξ0η，Ξ0η'）=（1.7-1.7 + 1.0,8.6-6.3 + 11.0）×10-3，B（Ξc0→Λ0η，Λ0η'）=（1.6−0.8 + 1.2,9.4 -6.8 + 11.6）×10-4和B（Ξc+→Σ+η，Σ+η'）=（28.4-6.9 + 8.2,13.2-11.9 + 24.0）×10-4。 这些Oc随O（10−4–10−3）的分支比的衰变显然有望通过BESIII和LHCb实验观察到。

观测新的Ξb−共振

通过LHCb实验在s = 7、8和13 TeV处分别对应于1.0、2.0和1.5 fb-1的积分发光度的LHCb实验收集的pp碰撞数据样本，在Λb0K-和Ξb0π-不变质谱图中均出现了峰 被观察到。 在夸克模型中，期望具有夸克含量bds的径向和轨道激发Ξb-共振。 将该峰称为Ξb（6227）-，测得质量和自然宽度为mΞb（6227）-= 6226.9±2.0±0.3±0.2 MeV / c2和ΓΞb（6227）-= 18.1±5.4±1.8 MeV / c2，其中第一个不确定度是统计的，第二个不确定度是系统的，而第三个不确定度在mΞb（6227）−上归因于Λb0重子质量。 还报告了Ξb（6227）-→Λb0K-和Ξb（6227）-→Ξb0π-衰减的相对生产率。

在协变约束夸克模型中由W发射引起的单个重质重子ΛQ、, Q和ΩQ（Q = b，c）的非轻子两体衰变

我们对重到重和重到轻的非轻子重子重子两体进行了调查，并确定了仅通过W玻色子发射（即通过树图贡献）进行的那些衰变。 某些样本衰减为Ωb-→Ωc（*）0ρ-（π-），Ωb-→Ω-J/ψ（ηc），Ξb0，-→Ξ0，-J /ψ（ηc），Λb→ΛJ/ψ（ ηc），Λb→ΛcDs（*），Ωc0→Ω-ρ+（π+）和Λc→pϕ。 我们利用我们先前开发的协变约束夸克模型来计算树形图对这些衰减的贡献。 我们计算速率，分支分数，对于某些衰减，还计算衰减不对称参数。 我们将我们的结果与实验结果以及其他可用的理论方法的结果进行比较。 由于它们具有干净的实验特征，我们的重点是利用轻子对衰减到最终状态。 对于这些衰减，我们讨论了两倍的极角衰减分布，例如级联衰减Ωb-→Ω-（→Ξπ，ΛK-）+ J /ψ（→ℓ+ℓ-）。 轻子质量效应始终包含在我们的分析中。

三体魅力重子衰变的CP不对称的U旋和规则

由最近的LHCb测量和Belle II的前景触发，我们推导了三体Λc+和Ξc+衰变的积分CP不对称之间的U型自旋对称关系。 求和规则为ACP（Λc+→pK-K +）+ ACP（Ξc+→Σ+π-π+）= 0，ACP（Λc+→pπ-π+）+ ACP（Ξc+→∑ + K + K +）= 0， 并且ACP（Λc+→Σ+π-K+）+ ACP（Ξc+→pK-π+）= 0。 在ACP（Λc+→pK-K +）和ACP（Λc+→pπ-π+）之间不存在这样的U自旋和规则。 所有这些总和规则与d和s夸克的完全互换相关。 此外，没有U旋CP不对称求和规则可以保持一阶U旋断裂。

在超子的半轻体和两体非轻体衰变中测试SU（3）风味对称性

用SU（3）味对称性研究了轻重子八位位组（T8）和由轻u，d，s夸克组成的十重子（T10）的半轻子衰变和两体非轻子衰变。 我们通过SU（3）不可约表示方法获得了不同衰减模式之间的幅度关系，然后通过在1σ误差内提供实验数据来预测相关的分支比。 我们发现除B（Ξ→Λ0π）和B（Ξ*→Ξπ）以外的所有分支比率的预测与目前的实验数据吻合良好，这表明被忽略的C +项或SU（3）断裂作用可能对 在Ξ→Λ0π和Ξ*→Ξπ弱衰减中百分之几的量级。 我们预测B（Ξ−→Σ0μ−ν¯μ）=（1.13±0.08）×10−6，B（Ξ−→Λ0μ−ν¯μ）=（1.58±0.04）×10−4，B（Ω −→Ξ0μ-ν¯μ）=（3.7±1.8）×10-3，B（Σ−→Σ0e-ν¯e）=（1.35±0.28）×10-10，B（Ξ−→Ξ0e-ν e）=（4.2±2.4）×10-10。 我们还研究了T10→T8P8的弱，电磁或强衰变。 BESIII，LHCb和其他实验将在不久的将来观察到其中一些衰减模式。 由于Σ0，Ξ* 0，-，Σ* 0，-和Δ0，-的寿命非常短，因此这些重子弱衰变的分支比仅约为O（10-20-20-13