结合T2K,NOνA和ICAL @ INO增强ESSνSB的层次结构和八分位数敏感性

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ESSνSB提议的主要目的是通过利用Pμe通道第二个振荡最大值处的物理学发现具有高意义的轻子CP相位δCP(对于δCP的50%值为5σ)。 对于δCP的所有值,它可以达到3σ的层次敏感性。 在这项工作中,我们专注于ESSνSB实验的层次结构和八分位数敏感性。 我们表明,将ESSνSB实验与来自拟议中的印度中微子观测站(INO)实验的大气中微子数据相结合,可以提高对质量等级的敏感性。 另外,我们还结合了正在进行的实验T2K和NOνa的结果,并假设它们处于整个运行时间,并给出了ESSνSB+ ICAL @ INO + T2K +NOνA的组合灵敏度。 我们证明,虽然ESSνSB本身最多可以具有3σ

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结合T2KNOνA和ICAL @ INO增强ESSνSB的层次结构和八分位数敏感性

ESSνSB提议的主要目的是通过利用Pμe通道第二个振荡最大值处的物理学发现具有高意义的轻子CP相位δCP(对于δCP的50%值为5σ)。 对于δCP的所有值,它可以达到3σ的层次敏感性。 在这项工作中,我们专注于ESSνSB实验的层次结构和八分位数敏感性。 我们表明,将ESSνSB实验与来自拟议中的印度中微子观测站(INO)实验的大气中微子数据相结合,可以提高对质量等级的敏感性。 另外,我们还结合了正在进行的实验T2K和NOνa的结果,并假设它们处于整个运行时间,并给出了ESSνSB+ ICAL @ INO + T2K +NOνA的组合灵敏度。 我们证明,虽然ESSνSB本身最多可以具有3σ

2020-04-05
492KB
最新的T2KNOνA电子(反)中微子出现结果的3味和4味含义

最近的两个长期基线实验T2K和NOνA提出了新发现。 T2K显示了第一个VE外观数据,而NOVA则发布了第一个VE外观结果。 这些数据之所以特别重要,是因为它们使我们能够以直接(或明显)的方式首次探究轻子CP违规行为。 实际上,中微子和反中微子的观察结果的比较首次出现了违反CP的提示。 我们考虑到这种新结果对于标准的3种风味框架和涉及一种无菌中微子的非标准3 + 1方案的影响。 3味分析显示了先前趋势的合并,即对sin⁡δ<0略有偏爱,不利于CP保守度(δ= 0,π),统计学意义接近90%CL,以及较温和的偏爱(at 正常层次结构的CL值大于68%)。 在3 + 1框架中,数据限制了

2020-04-10
536KB
使用T2HK(ν)和μ-DARν的中微子振荡基本未知变量的混合设置$$ \ left(\ overline {\ nu} \ right)$$

中微子的质量层次,CP违反和θ23的八分圆是中微子振荡的基本未知数。 为了解决所有这三个未知数,我们研究了一个装置的物理范围,在该装置中,我们用静止的μ子衰减产生的中微子(μ-DAR)代替了T2HK的中微子运行。 这种方法的优点是在中微子和反中微子模式下都具有较高的统计量,并且抗中微子运行的波束背景较低,系统性也有所降低。 我们发现,由T2HK(ν)和μ-DARν¯$$ \ left(\ overline {\ nu} \ right)$$组成的混合设置以及来自T2K和NOνA的完全曝光可以解决以下问题: 质量等级大于3σCL 无论选择哪个层次,δCP和θ23。 这种混合设置还可以在5σC.L

2020-04-18
345KB
根据最近的T2K,Super-Kamiokande和NOνA结果更新马约拉纳中微子质矩阵的二零纹理,部分由高能物理研究所(Y4515570UI)创新计划,美国国家青年千人计划和CAS支持 粒子物理卓越中心(CCEPP)

大气和加速器中微子实验的最新结果表明,正常的中微子质量顺序为m1 <m2 xss=removed> 45°的第二个八分圆是有利的。 鉴于新的实验结果,我们更新了以前的现象学研究,即在荷电轻子质量矩阵M1对角线的基础上,对马约拉纳中微子质量矩阵Mν的零零质构进行了研究。 当考虑中微子混合参数的1σ范围时,在Mν的两个两个零模式中,只有四个(即A1、2和B2,4)显示出上述中微子质谱,混合角θ23和CP违反的特征。 δ相,因此与最新的中微子振荡数据兼容。 通过解析推导了这四种模式的中微子质量与混合参数之间的相关关系,并给出了中微子混合角和CP违背相的允许区域。 讨论了通过非阿贝尔离散风味对称性实

2020-04-02
1021KB
努力从NOνA中提取最佳结果

NuMI轴外e出现(NO A)是当前正在运行的领先的长基线中微子振荡实验,其主要物理目标是探索中微子领域的当前问题,例如确定中微子的质量有序化, 八角形的大气混合角,并约束狄拉克型CP违反相位αCP。 在本文中,我们想通过分析其在4年内辨别各种中微子振荡参数之间的简并性的能力,来研究是否有可能以比计划运行时间更短的时间从NO A中提取最佳结果。 运行时间,每种中微子和反中微子模式都需要2年。 进一步,我们通过添加T2K实验中总共5年的数据来进行研究,其中中微子模式运行3.5年,反中微子模式运行1.5年。 我们发现NOΑ(2 + 2)具有比其计划的运行期为4年,即NOΑ(3 + 1)更好的振荡参

2020-03-26
1.79MB
残余对称性适用于NO AT2K下的中微子振荡

使用中微子振荡参数的最新全局拟合更新先前从模型的不依赖模型的应用到中微子质量矩阵的广义隐藏水平Z2对称性所获得的结果。 狄拉克CP相位δD的最终预测结果与T2K的最新结果一致。 Jarlskog不变Jν的分布变得更加尖锐,并且似乎正在接近特定区域。 探索了物质对长基线中微子实验的近似影响,并显示了中微子与构成地球的粒子之间的弱相互作用如何有助于确定质量层次。 采用类似的策略来显示NOVA和T2K如何确定θa(≡θ23)的八分圆。 最后,通过数值获得物质的精确效应,以便与近似解的形式进行比较。 从这一分析中可以看出有效质量特征值的一些有趣特征。

2020-03-25
322KB
用探测器附近的NOνA搜寻亚GeV暗物质

我们与中微子程序共生地研究了近探测器对MeV-GeV暗物质的灵敏度。 我们发现,对于低于100 MeV的暗物质质量,NOνA可以在未来几年内探索较大的参数空间新区域,从而达到某些质量的标量暗物质粒子的热目标。 该结果表示相对于现有探针(例如BABAR,E137,MiniBooNE和LSND)的显着改进。

2020-04-03
403KB
探索罕见的B→K *νν¯衰变中的跃迁形式因子

我们使用从全息光前QCD(LFHQCD)和求和规则(SR)分布幅度获得的B→K *形状因数,比较了罕见B→K *νν衰变的差分分支比的标准模型(SM)预测。 对于总分支比,我们预测BR(B→K *νν)LFHQCD =(6.36-0.74 + 0.59)×10-6和BR(B→K *νν)SR =(8.14-0.17 + 0.16)× 10-6。 更有趣的是,我们发现,在低动量传递下,两个模型的差分分支比预测值有足够的差异,因此,在Belle II上进行的未来测量可能能够区分它们。 我们还从数值上证实了K *纵向极化分数FL对非微扰形状因子的敏感性很小,因此是探测新的物理信号的极佳观察手段。

2020-05-04
544KB
根据NOvAT2K数据看不到的中微子衰减

我们在最新的NOvA和T2K数据中寻找无形中微子衰减的证据。 可以看出,当允许中微子衰减不可见时,NOvA和T2K数据集都更适合。 我们考虑只有第三种中微子本征态ν3不稳定并衰减为不可见成分的情况。 通过对NOvA中微子数据的分析得出ν3寿命的最佳拟合值为τ3 / m 3 = 3.16×10-12 s / eV,τ3 / m 3 = 1.0×10-11 s / eV 从T2K中微子和反中微子数据的分析中得出。 NOvA和T2K的组合分析得出τ3 / m 3 = 5.01×10-12 s / eV作为最佳拟合寿命。 但是,此偏好的统计意义不强,在接近1.5σC.L时仍允许无衰减假设。 来自合并

2020-04-21
1.28MB
Bs→Kℓν从晶格QCD衰减

我们使用晶格QCD计算半瘦子衰变Bs→Kℓν的形状因子f +(q2)和f0(q2)。 我们的计算使用了六个具有三个晶格间距的MILC asqtad 2 + 1味规场合奏。 在最小和最大的晶格间距下,轻夸克的海量设置为奇夸克的1/10。 在中间晶格间距处,我们对轻夸克海量使用四个值,范围从奇夸克质量的1/5到1/20。 我们对轻价夸克使用asqtad改进的交错动作,对重价底夸克使用三叶草动作和Fermilab插值。 我们使用SU(2)硬质重介子的交错手性扰动理论来确定手性连续谱极限。 功能性z扩展用于将形状因子扩展到整个运动范围。 我们提出了对于Bs→Kμν和Bs→Kτν的差分衰减率的预测。 我

2020-04-07
1.39MB
Bs→Kℓν和Bs→Dsℓν半瘦子衰变和| Vub / Vcb |的形状因子比率

我们提出了Bs介子的两个半轻子衰变的标量和矢量形状因子之比的晶格量子色动力学测定:Bs→Kℓν和Bs→Dsℓν。 结合将来的实验数据,我们对这些相关形状因子的结果将提供一种提取| Vub / Vcb |的新方法,这可能阐明了这些Cabibbo-Kobayashi-Maskawa混合矩阵参数的排他性和包容性确定之间的当前张力。 除了形状因数结果外,我们还确定了两个衰减的差分衰减率的比率以及前后和极化不对称性。

2020-05-04
640KB
B s→Kℓνℓ和B(s)→π(K)ℓ+ℓ-在大后坐力和CKM矩阵元素下衰减

我们为大反冲力下的B-介子半轻子跃迁到轻的伪标量介子提供强子输入。 根据QCD圆锥总和规则计算出的B s→K形状因数被更新,用于 V ub | 从B s→Kℓν宽度确定。 此外,我们计算了B→πℓ+ℓ-和B→Kℓ+ℓ-的合并可观量的强子输入。 除了形状因子以外,还通过将QCD分解和光锥和规则与强子色散关系相结合,获得了非局部强子矩阵元素。 我们强调,由于非局部效应,这些衰变的分支分数之比不足以精确提取|。 V td / V ts | 比。 相反,我们建议确定CKM矩阵的Wolfenstein参数A,ρ,η,将B→K +ℓ-和B→πℓ+ℓ-的分支分数与后者衰变中的直接CP不对称相结合。 我们还

2020-03-24
887KB
量子相关性和中微子质量退化问题

在三种中微子振荡(包括物质效应和CP违规)的背景下探讨了许多非经典性方面。 对与两个正在进行的实验$$ \ hbox {NO} \ nu \ hbox {A} $$NOνA和T2K相关的参数以及即将进行的实验DUNE进行分析。 事实证明,各种量子关联对中微子的质量层级问题很敏感。 与$$ \ hbox {NO} \ nu \ hbox {A} $$NOνA和T2K实验相比,在DUNE实验中发现这种敏感性更为突出。 这可以归因于DUNE实验的较大基线和较高能量。 此外,我们发现,要探究这些相关性,如果质量平方差的符号$$ \ varDelta _ {31} $$Δ31变为正(负),则最好使用中微

2020-03-30
497KB
大亚湾和T2K的结果是sin22θ13和非标准中微子相互作用

我们表明,对于i)狄拉克CP违反阶段δ= 0和ii)大气中微子混合参数θ23=π/的固定值,在T2K实验中测得的sin2⁡2θ13= 0.14(0.17)的最佳拟合值相对较大。 如果非标准中微子相互作用(NSI)在相关的ν′e→νée中的影响,|Δm322| = 2.4×10−3 eV2可以与大亚湾结果sin2⁡2θ13= 0.090±0.009调和 并且考虑了νμ→νe振荡概率。

2020-03-21
842KB
中微子质量和混合:已知和未知3ν参数的状态

在标准3ν质量混合框架内,我们提供了中微子振荡数据的最新全局分析(截至2016年1月),包括大气中微子实验(Super-Kamiokande和IceCube DeepCore)的最新可用结果, 在加速器上(第一个T2K ν‾和NOνAν在出现和消失模式下运行),以及在短基线反应堆(Daya Bay和RENO的远/近光谱比),以及对旧的KamLAND数据的重新分析 最近在反应堆光谱中观察到的“凸起”特征。 我们讨论了对五个已知振荡参数(δm2,|Δm2|,sin2⁡θ12,sin2,θ13,sin2⁡θ23)以及剩余的三个未知参数的状态的改进约束:质量等级[sign(±Δm2)] ,θ23八分

2020-04-03
428KB
K +→μ+νμννν$$ {\ mathrm {K}} ^ {+} \ to {\ mu} ^ {+} {\ nu} _ {\ mu} \ nu \ overline {\ nu} $$和K +→e +νeνν¯$$ {\ mathrm {K}} ^ {+} \ to {\ mathrm {e}} ^ {+} {\ nu} _ {\ mathrm {e} } \ nu \ overline {\ nu} $$在手征扰动理论中衰减

衰减K +→μ+νμνν$$ $$ {K} ^ {+} \至{\ mu} ^ {+} {\ nu} _ {\ mu} \ nu \ overline {\ nu} $$和 K +→e +νeνν¯$$ {K} ^ {+} \ to {e} ^ {+} {\ nu} _e \ nu \ overline {\ nu} $$被检查到 手性摄动理论框架中的动量。 给出了μ子和电子微分能谱的标准模型的预测以及Kμ3ν和Ke3ν的支化比。

2020-04-23
383KB
Ds +→K0e +νe和Ds +→K * 0e +νe衰减中形状因数的首次测量

我们报告了使用BEPCII对撞机上的BESIII探测器以4.178 GeV的质心能量收集的3.19 fb-1的e + e- an灭数据样本,对Cabibbo抑制的半轻度Ds +衰变进行了新的测量。 我们的结果包括分支分数B(Ds +→K0e +νe)= [3.25±0.38(stat)±0.16(syst)]×10-3和B(Ds +→K * 0e +νe)= [2.37±0.26(stat) ±0.20(syst)]×10-3,相对于先前的测量以及针对这些衰变的强子形因子参数的首次测量,有了很大的改进。 对于Ds +→K0e +νe,我们得到f +(0)= 0.720±0.084(stat)

2020-04-17
427KB
对中微子质量层级敏感的量子信息理论量

在这项工作中,我们推导了类似于Leggett-Garg不等式的量子信息理论量,该量可以根据中微子跃迁概率来定义。 对于νμ→νe/ν¯μ→νée跃迁,该量对CP违反效应以及中微子质量层级敏感,即中微子质量本征态比其他中子重。 违反此等式的不等式表明对质量层次结构的有趣依赖。 对于正常的(反转的)质量层次结构,对于νμ→νe(ν¯μ→ν¯e)过渡而言,意义重大。 这适用于两个正在进行的加速器实验T2K和NOνA,以及将来的实验DUNE。

2020-04-22
304KB
D0→K−ℓ +νℓ衰变对D0→K−μ +νμ动力学的影响和轻子风味的普遍性测试

使用通过BESIII检测器在质心能量s = 3.773 GeV处收集的2.93 fb-1的e + e- an灭数据,我们以显着提高的精度测量D0→K−μ +νμ的绝对分支分数:BD0→ K-μ+νμ=(3.413±0.019stat±0.035syst)%。 结合我们先前对BD0→K-e +νe的测量,确定两个支化部分的比率为BD0→K-μ+νμ/ BD0→K-e +νe= 0.974±0.007stat±0.012syst 在不确定性范围内,符合轻质风味普遍性的理论预期。 还对不同的四动量传递区域中两个分支级分的比率进行了研究,但根据当前的统计数据,没有发现轻子风味普遍性违背的证据。 分别

2020-04-17
821KB
中微子混合矩阵中的狄拉克CP相和det [Mν] = 0的Froggatt-Nielsen机理

我们讨论了在Froggatt-Nielsen模型中针对条件为det [Mν] = 0的中微子质量矩阵Mν的Dirac CP违反相位δCP的问题。 该附加条件极大地限制了CP违反相位δCP。 我们发现,δCP相位在±(0.4-2.9)弧度范围内预测,与最近的T2K和NO V A数据一致。 δCP与sin2⁡θ23之间存在显着的相关性。 如果sin2⁡θ23大于0.5,则相位δCP收敛至〜±π/ 2。 因此,sin2⁡θ23的准确测量对于测试我们的模型很重要。 预计无中微子双β衰变的有效质量米数为3.3-4.0 meV。

2020-04-16
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