在s N N = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV的超外围Pb-Pb碰撞中,相干ρ0光产生

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我们报告了在LHC的第一次测量在超外围Pb-Pb碰撞中相干光产生ρ0介子。 研究了中速时π+π-衰减通道中ρ0产生的不变质量和横向动量分布。 速度范围内的生产截面| y | 发现<0.5为dσ/ d y == 425±10(stat。)− 50 + 42 sys(sys。)mb。 研究了有无核分裂条件下相干ρ0的产生,并给出了各种分解情景下的分数产率。 将结果与来自较低能量的结果和模型预测进行比较。

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s N N = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV的中心Pb-Pb碰撞中,小半径射流形状的中等修正

我们在s N N = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV的情况下,针对中心Pb-Pb碰撞中的基于轨迹的喷气机,提出了一套新的喷气机形状观测值的测量。 射流形状的集合包括第一径向力矩或角度g;第二径向力矩或角度g。 动量色散,p T D; 以及领先和次领先的成分轨道横向动量LeSub之间的差异。 这些观测资料提供了有关射流破碎的补充信息,并且可以限制射流-介质相互作用的理论描述的不同方面。 测量小分辨率参数R = 0.2的射流形状,并将其完全校正到颗粒水平。 观察到的射流形​​状变化表明,与通过PYTHIA计算获得的真空破碎相比,

2020-04-09
772KB
N N = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {N} \; \ mathrm {N}}} = 2.76 $$ TeV时,PbPb碰撞中的急冷喷射的横向动量平衡贡献分解。

通过在高p T双喷射事件中,相对于超前和超前喷射轴的总带电粒子横向动量(p T)的角分布,研究了喷射与重离子碰撞中产生的夸克-胶子等离子体之间的相互作用。 带电粒子在不同动量范围内对整个事件p T平衡的贡献被分解为带电粒子p T中的短距离射流峰和长距离方位不对称。 使用碰撞能量s NN = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {N} \; \ mathrm {N}}} = 2.76时,使用2011年和2013年收集的数据将PbPb碰撞的结果与pp碰撞的结果进行比较。 通过LHC的CMS实验,集成亮度分别为166μb -1和5.3 pb -1的$$ TeV。 测量结果是P

2020-04-01
976KB
N = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {N} \; \ mathrm {N}}} = 2.76 $$ TeV下,Pb-Pb碰撞中高p T D介子抑制的中心性相关性

用ALICE检测器在质心能量s NN = 2.76的Pb-Pb碰撞中,用ALICE检测器测量了瞬态迷人介子D 0,D +和D ∗ +及其反粒子的核修饰因子R AA。 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {N} \; \\ mathrm {N}}} = 2.76 $$ TeV在两个横向动量间隔中,5 <p T <8 GeV / c和8 <p T <16 GeV / c和六个碰撞中心性类。 在最中央的10%碰撞中,AA的最大抑制系数是5-6。 抑制作用及其对中心点的依赖性在不确定性方面与带电介子是兼容的。 通过CMS协作,与B介子衰变的非提示J /ψ的R

2020-03-29
1.05MB
N N = 2.76 $$ \ sqrt {{\ mathrm {s}} _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV下,Pb-Pb碰撞中D s +产量和核修饰因子的测量

在大型核与LHC的ALICE检测器碰撞中,首次测量了瞬态D s +介子的产生。 该分析是在两个不同的Pn-Pb碰撞数据样本中,每个核子对的质心能量s NN $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} $$,在两个不同的情况下进行的 中心性类别,即0–10%和20–50%。 D s +介子及其反粒子是从其强子衰变通道D s +→ππ+中以rap→K-K +的中速快速重建的,其横向动量间隔为4 <p T <12GeV / c和6 <p 对于0–10%和20–50%中心度类别,T <12 GeV / c。 通过比较在相同能量下Pb-Pb碰撞与质子-质子(

2020-04-06
1.45MB
s N N = 2.76 $$ \ sqrt {{\ mathrm {s}} _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV下,Pb-Pb碰撞中D介子产生的横向动量依赖性

用ALICE检测器在每个核对对质子中心能量Pb-Pb碰撞中测量了迅速吸引子介子D 0,D +和D ∗ +及其反粒子的产生,s NN $$ \ sqrt { s _ {\ mathrm {NN}}} $$,共2个。 76 TeV。 快速提高产量 y | <0。 相对于横向动量p T,在中心等级0–10%的范围为1–36 GeV / c和在中心等级为30–50%的范围为1–16 GeV / c时,表示了图5的变化。 基于s = 2.76 $$ \ sqrt {s} = 2.76 $$ TeV的质子-质子参考,基于s = 7 $$ \ sqrt {s} = 7 $$ TeV的测量值计算核

2020-04-06
1.42MB
s N N = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV下,PbPb和pp碰撞中的射流与带电粒子之间的相关性

与pp参考数据相比,通过介质诱导的PbPb碰撞中射流与带电粒子之间的相关性变化研究了夸克-胶子等离子体。 该分析使用来自PbPb和pp碰撞的数据集,其综合亮度分别为166μb -1和5.3 pb -1,在s NN = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $ $ TeV。 研究带电粒子的角度分布是相对于伪射流率(Δη)和相对于重构射流方向的相对方位角(Δ)的函数。 在选择背对背双喷射事件时,带电粒子与横向动量(p T)高于120 GeV的所有射流相关,并且与前导和次导射流(分别为p T中的最高和第二高)相关。 PbPb数据相对于pp参考数据

2020-03-24
1.53MB
s N N = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV的Pb-Pb碰撞中,正向速度的包容性J /ψ和ψ(2S)产生的差异研究

在大型强子对撞机的Pb-Pb碰撞中,使用ALICE检测器研究了J /ψ和ψ(2S)的产生。 在dimuon衰减通道中以向前的速度(2.5 <y <4)降至零横向动量(p t)进行测量。 在不同的中心度类别中提取包含性的J /ψ屈服,并给出平均值p t的中心度依赖性。 用核修饰因子(R AA)量化的J /ψ抑制量是中心度,横向动量和速度的函数。 在较低碰撞能量和理论模型下与类似测量值的比较表明,J /ψ产生是在受限局限性部分介质中或其强子化作用下,颜色筛选和重组机制之间相互作用的结果。 通过在pp和Pb-Pb碰撞中测得的ψ(2S)与J /ψ之比,提供了ψ(2S)抑制的结果。

2020-03-27
970KB
s N N = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV的超外围Pb-Pb碰撞中,相干ρ0光产生

我们报告了在LHC的第一次测量在超外围Pb-Pb碰撞中相干光产生ρ0介子。 研究了中速时π+π-衰减通道中ρ0产生的不变质量和横向动量分布。 速度范围内的生产截面| y | 发现<0.5为dσ/ d y == 425±10(stat。)− 50 + 42 sys(sys。)mb。 研究了有无核分裂条件下相干ρ0的产生,并给出了各种分解情景下的分数产率。 将结果与来自较低能量的结果和模型预测进行比较。

2020-04-07
687KB
附录:在s N N时Pb-Pb碰撞中高p T D介子抑制的中心性相关性= 2.76 $$ \ sqrt {{\ mathrm {s}} _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV

这是文章JHEP 11(2015)205 [1]的附录。 图3(右),图4(右)和图5用CMS合作[2]发布的关于非即时J /ψ介子生产的结果进行了更新。

2020-04-02
631KB
在&lt;math&gt; <mrow> <msqrt> <msub> <mi> s </ mi> <mrow> <mi> N </ mi> <mi> N &lt;下的Pb + Pb碰撞产生的直接光子光谱和椭圆流 / mi> </ mrow> </ msub> </ msqrt> <mo> = </ mo> <mn> 2.76 </ mn> </ mrow> &lt;/ math&gt; TeV在集成流体动力学中的CERN大型强子对撞机上 模型

CERN大强子对撞机能量&lt;math&gt; <mrow> <msqrt> <msub> <mi> s </ mi> <mrow> <mi> N </ mi>的Pb + Pb碰撞引起的光子横向动量谱及其各向异性 > <mi> N </ mi> </ mrow> </ msub> </ msqrt> <mo> = </ mo> <mn> 2.76 </ mn> </ mrow> &lt;/ math&gt; TeV在 综合流体动力学模型(iHKM)。 相对论重离子碰撞各个阶段的不同过程积累了光子的产生:Parton colli早期的主要硬光子

2020-03-20
1.27MB
&lt;math&gt; <mrow> <msqrt> <mi> s </ mi> </ msqrt> <mo> = </ mo> <mn> 2.76 </ mn> <mspace xss=removed> </ mspace> <mi> TeV </ mi> </ mrow> &lt;/ math&gt;通过流体动力学和强子加力燃烧器

在&lt;math&gt; <mrow> <msqrt> <msub> <mi> s </ mi> <mrow> <mi> N </ mi> <mi> N </ mi> </ p>的Pb + Pb碰撞中的氘核产量 mrow> </ msub> </ msqrt> <mo> = </ mo> <mn> 2.76 </ mn> <mspace width =“> </ mspace> <mi> TeV </ mi> </ mrow> &lt;/ math&gt;与冻结温度为&lt;math&gt; <mrow> <mi> T </ mi> <mo> = </ mo> <mn> 155 </ mn>

2020-03-20
1.53MB
逐事件大规模parton传输方法中的各向异性流动和QGP的剪切粘度

我们已经开发了逐个事件的相对论动力学传输方法来研究在固定的$$ \ eta / s(T)下系统的各向异性流$$ v_ {n}(p_T)$$ vn(pT)的建立 )$$η/ s(T)。 分区方法描述了无质量分区的演变,这意味着状态方程(EoS)表示$$ \ epsilon = 3p $$ ϵ = 3p。 我们将先前的研究扩展到有限的部分质量,以模拟可扩展到接近最新lQCD结果的EoS的系统。 我们研究了EoS的作用以及$$ \ eta / s(T)$$η/ s(T)比率对直到$$ n的$$ v_n(p_T)$$ vn(pT)累积的影响 对于两个光束能量,= 5 $ n = 5:$$ \ sqrt

2020-03-26
1.08MB
在CERN大型强子对撞机的p–Pb和Pb–Pb碰撞中对$$ \ Upsilon(1S$$Υ(1S)和$$ \ Upsilon(2S$$Υ(2S)的集中度和横向动量依赖性抑制

多年来,重离子碰撞中的受限QCD物质一直是最重要的话题。 相对论重离子对撞机(RHIC)和大型强子对撞机(LHC)的重离子碰撞中的Quarkonia抑制实验表明在此类碰撞中形成了夸克-胶子等离子体(QGP)。 大型强子对撞机的最新实验表明了不对称p–Pb核碰撞中热物质效应的迹象。 在这里,我们采用理论模型研究$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 2.76 $$ sNN = 2.76,5.02 TeV和p–Pb $$$ sqrt {s_ {NN}} = 5.02 $$ sNN = 5.02 TeV质量中心能量在QGP形成方案下。 我们目前的公式是基于一个统一的模型,该模型包括因颜色筛选而

2020-03-26
936KB
使用软共线有效理论来理解重离子碰撞中的射流形状和横截面

我们使用软共线有效理论(SCET)及其在介质中与Glauber胶子相互作用的扩展来计算重离子碰撞中的射流形状和射流横截面。 我们使用先前开发的框架以接近对数的对数精度系统地恢复射流的形状,并且我们通过合并前导介质诱导的分裂函数来始终包括介质修饰。 该计算首次提供了对LHC处s NN = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV下的铅-铅碰撞中的射流形状修正测量的定量理解。 。 除了传统的parton能量损失概念外,还在同一框架内计算了包容性射流抑制,并研究了其对中心性,射流半径和射流运动学的依赖性。 最后,我们提出了在LHC处s N

2020-03-24
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