重矢量介子熔化的全息照片

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与质子-质子碰撞相比,在重离子碰撞中产生的重矢量介子所占比例,是热介质夸克胶子等离子体形成的重要指示。 这种分析在很大程度上取决于对重介子状态的了解,例如等离子体等介质的热效应。 特别地,至关重要的是要知道它们经历热分解或熔化的温度范围。 我们知道AdS / QCD模型可以提供

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矢量介子化的全息照片

与质子-质子碰撞相比,在重离子碰撞中产生的重矢量介子所占比例,是热介质夸克胶子等离子体形成的重要指示。 这种分析在很大程度上取决于对重介子状态的了解,例如等离子体等介质的热效应。 特别地,至关重要的是要知道它们经历热分解或熔化的温度范围。 我们知道AdS / QCD模型可以提供

2020-03-22
604KB
大量矢量介子的特殊性及其零质量极限

与无质量的QED相比,大规模的QED具有两个保守的电荷。 一种是屏蔽的(消失的)麦克斯韦电荷,该电荷通过相同守恒的麦克斯韦电流与大量矢量介子直接相关,而粒子反粒子计数电荷的存在取决于物质。 厄米物质场与大量矢量势的耦合出现了一种特殊的情况。 在这种情况下,唯一的电流就是屏蔽的麦克斯韦电流,并且耦合在无质量极限内消失。 在自我相互作用的大矢量介子的情况下,情况变得更加特殊,因为通常保证一阶幂计数准则有效性的可重归一化性分解为二阶,并且需要补充性的Hermitian H场。 在BRST规范理论公式中已经注意到了这些观察的某些方面,但是在这里,我们基于希尔伯特空间正性(“壳外统一性”)所要求的基于字

2020-04-11
634KB
基于QCD演化的证据证明矢量介子的光子产生中胶子饱和的发生

我们使用基于非线性Balitsky-Kovchegov演化(Kutak-Sapeta胶子; KS)和next-的2个特殊的包容性非积分胶子分布,研究了在HERA和LHC处测得的矢量介子J /Ψ和photo的光产生。 领先的巴列茨基-法丁-库拉耶夫-利帕托夫进化(Hentschinski-Sabio Vera-Salas gluon; HSS)。 我们发现,如果将扰动校正增加到不自然的大值,则线性从头到尾的阶跃演化只能描述最高能量下的产量。 如果将这些校正调整为微扰的大小,则随着能量的增长太强,因此描述失败。 同时,我们探讨了带有或不带有非线性校正的KS胶子,要求后者能准确描述数据的能量依赖性。

2020-05-05
524KB
手性摄动理论中有魅力和底层矢量介子的辐射跃迁和磁矩

在这项工作中,我们使用手性扰动理论系统地研究了有魅力的介子和底部矢量介子的辐射衰减和磁矩,直至单环水平。 我们在SU(2)和SU(3)情况下展示结果,并分别在回路图和未知图中分配了质量。 在保持质量分裂的SU(3)情况下,D *和B *介子的衰变率为ΓD** 0→D¯0γ= 16.2-6.0 + 6.5 keV,ΓD*-→D-γ= 0.73- 0.3 + 0.7 keV,ΓDs*-→Ds-γ= 0.32-0.3 + 0.3 keV,ΓB* +→B +γ= 0.58-0.2 + 0.2 keV,ΓB* 0→B0γ= 0.23-0.06 + 0.06 keV,ΓBs * 0→Bs0γ= 0.0

2020-04-16
303KB
相对论夸克模型中矢量介子向伪标量子介子的强衰减

在微观衰减机制和基于准势方法的相对论夸克模型的框架内,考虑了矢量(S13)介子对伪标量(S01)介子的强衰减。 夸克-反夸克势以前被用于成功描述介子谱和电弱衰变,被用作qq对生成的来源。 全面考虑了衰变矩阵元素的相对论结构,相对论贡献和介子波函数的增强。 轻,重轻介子和重夸克尼亚的强衰变的计算速率与可用的实验数据非常吻合。

2020-04-04
598KB
在BLMSSM模型中搜索矢量介子的带电轻子风味违反

在BLMSSM模型中,我们用V∈{ϕ,J /Ψ,ϒ,ρ0,ω}分析了矢量介子V→li±lj∓的带电轻子风味违规(CLFV)衰减。 该新模型是作为标准模型(SM)的超对称扩展而引入的,其中考虑了局部测量的重子数B和轻子数L。 数值结果表明,BLMSSM模型可以为这种两体CLFV衰变做出重要贡献,并且这些CLFV过程的分支比可以轻松达到目前的实验上限。 因此,寻找矢量介子的CLFV过程可能是研究新物理学的有效途径。

2020-04-08
949KB
强子非轻子衰变中的伪标量或矢量介子产生

我们已经解决了重强子的非轻子弱衰变的研究($$ \ Lambda _b,\ Lambda _c,B $$Λb,Λc,B和D),并通过内部和内部发射给出了两个最终的强子。 说明产生的介子和重子的自旋角动量结构。 开发了详细的角动量公式,可轻松得出最终公式。 通过这些方法,我们对许多反应做出了预测,这些预测是我们从某些特定数据中得出的,其中许多因素是一个共同的全局因素。 将理论预测值与实验数据进行比较,发现的一致性总体上是很好的,并且差异应该为固有形状因子提供有价值的信息,而与此处研究的自旋结构无关。 所获得的公式也可用于评估介子介子或介子重子回路,例如B衰变,其中B具有PP,PV,VP或VV中间

2020-04-05
1.23MB
涉及轴矢量介子的底介子Δ= 1衰变的研究

我们使用非相对论夸克模型研究了底部介子的两体带引力的非轻子弱衰变为轴矢量介子和伪标量介子。 我们采用分解假设来获得这些衰变的分支比。 首先,我们计算了非相对论Isgur-Scora-Grinstein-Wise夸克模型中B→D1 / D_1跃迁的轴向矢量(JP = 1 +)发射形状因数。 后来,我们使用重夸克对称约束获得B→D11 / 2 / D13 / 2形状因数,然后计算它们的分支比。 为了进行比较分析,我们从最近的点阵QCD结果中提取了τ1/ 2(ω)和τ3/ 2(ω)形状因数,以获得B→D11 / 2 / D13 / 2形状因数的定性估计。 我们发现,在两种情况下,计算出的支化比与可用

2020-04-19
651KB
在电子离子对撞机上矢量介子的解离产生

我们提出矢量介子的质子在电子离子对撞机的排他性和解离性生产的预测。 该计算基于能量相关的热点模型,该模型已被证明可以成功描述可用的照片制作数据。 我们发现该模型还正确地描述了所有可用的电生产数据。 另外,我们发现,作为光子-质子系统质心能量的函数,用于解离生成的横截面具有最大值,其位置取决于光子的虚拟度和矢量介子的质量。 我们使用这些最大值来定义几何饱和度标尺,发现它随能量随过程标度线性增长。 可以在建议的电子离子对撞机JLEIC,eRHIC和LHeC上研究这种现象。

2020-04-16
1.43MB
质子的衍射非相干矢量介子产生:胶子波动效应的夸克模型方法

波动在矢量介子的衍射产生中起重要作用。 特别是最近特别建议,基于依赖于冲击参数的饱和度模型(IPSat),质子内组成夸克的运动触发的几何涨落可以解释在HERA观察到的非相干衍射过程。 我们提出了IPSat模型的一种变体,其中包括构成夸克之间的空间和对称相关性,从而将描述衍射矢量介子产生所需的参数数量减少到一个,即每个价夸克周围胶子云的大小。 应用于$$ J / \ varPsi $$ J /Ψ,$ \ rho $$ρ和$$ \ phi $ ϕ衍射电子和光子产生截面时,揭示了相干通道中几何涨落的重要作用,而其他 需要波动源来充分考虑轻介子的电产生,以及小动量传递时$$ J / \ varPsi

2020-04-08
861KB
独家矢量介子钩体生产中的横向性

在手提包方法的框架内,研究了横向或螺旋翻转广义parton分布(GPD)在媒介介子le生产中的作用。 与扭转3介子波函数结合的横向GPD出现在从横向极化虚拟光子到纵向极化矢量介子的跃迁幅度中。 可以在某些自旋密度矩阵元素和横向目标自旋不对称中检查横向GPD的重要性。 使用本质上取自我们先前论文的螺旋翻转和非翻转GPD的合适参数设置,我们估算了这些可观察值,并将结果与​​可用数据进行了比较。

2020-04-08
679KB
非局部SU(2)PNJL模型中矢量和轴向矢量介子的性质

我们研究SU(2)Polyakov-Nambu-Jona-Lasinio模型的特征,该模型包括波函数重新归一化和非局部矢量相互作用。 在此框架内,我们分析了有限温度下光矢量介子和轴向矢量介子的质量,宽度和衰减常数。 然后,在表征去约束和手性还原跃迁后,我们在有限密度的情况下获得了相应的相图。

2020-04-16
241KB
中性矢量介子的QCD成分计数规则

QCD成分计数规则根据参与硬子过程的初始状态和最终状态中基本成分的总数,定义了在高动量传递时排他的强子散射和电磁散射幅度的缩放行为。 缩放定律反映了每个强子的前导Fock状态的扭曲,因此反映了根据真空创建复合状态的前导算子。 因此,成分计数比例定律可用于识别诸如四夸克和五夸克等外来强子候选者的扭曲。 有效的现场理论必须一致地执行缩放规则,以便与基本理论相一致。 在这里,我们研究了如何在e + e- ation灭中将成分计数规则应用于一个或两个中性矢量介子V0的互斥产生,其中V0可以通过中间光子耦合。 在(窄)实数V0的情况下,光子虚拟度固定为精确值s1 = mV02,因此将V0视为单个基本粒子

2020-04-23
1007KB
强子对撞机中光子-强子相互作用中双矢量介子的产生

在本文中,我们分析了在pp / pA / AA碰撞时光子-强子(γh)相互作用中的双矢量介子产生,并给出了Ï,J /Î/ J /和的预测。 ÏJ /β产生考虑了双重散射机制。 我们估计在LHC能量的总横截面和速度分布,并将我们的结果与强子对撞机γγ相互作用中双矢量介子生产的预测进行比较。 我们提出了由ALICE,ATLAS,CMS和LHCb合作探索的不同速度范围的预测。 我们的结果表明,PbPb碰撞中的ÏJ和J /β/ J产生是由双散射机制主导的,而双光子机制则在pp碰撞中主导。 此外,我们的结果表明,在大型强子对撞机生产ÎJ /β的分析可用于约束双散射机制。

2020-04-23
897KB
τ衰减为伪标量和轴向矢量介子

我们从理论上研究了衰减τ-→ντP-A,其中P-为π-或K-,A为轴向矢量谐振b1(1235),h1(1170),h1(1380),a1(1260),f1( 1285)或K1(1270)的两个极点中的任何一个。 该过程通过三角形机制进行,在三角形机制中,首先从弱电流中产生一个矢量介子对,然后一个矢量产生两个伪标量,其中一个与另一个矢量重新相互作用以产生轴向共振。 对于最初的弱强子产生,我们使用一种新的形式主义来解释由弱电流产生的初始夸克-反夸克对之后的强子化,这明确地过滤了G奇偶态并在计算了角动量代数后获得了简单的解析公式。 该模型还利用手性unit论来评估矢量-伪标量(VP)振幅,其中轴向

2020-04-16
986KB
国际直线对撞机中的双矢量介子生产

在本文中,我们研究了高能γγ相互作用中双矢量介子的产生,并使用彩色偶极子图估计了可在国际直线对撞机(ILC)上探测到的主要观测值。 计算Vi =ρ,ϕ,J /ψ和Υ的总γ(Q12)+γ(Q22)→V1 + V2横截面,并详细研究能量和虚度依赖性。 我们的结果表明,在ILC上对该过程进行实验分析是可行的,并且在高能量条件下限制QCD动力学很有用。

2020-04-29
242KB
大动量有效理论中矢量介子的光锥分布幅度

我们在大动量有效理论的框架下研究了矢量介子的超前扭曲光锥分布幅度(LCDA)。 我们导出了LCDA和准分布幅度的匹配方程。 在紫外线截止和尺寸调整方案中,匹配系数都确定为一个环路精度。 该计算提供了研究LCDA的全x行为以及从晶格模拟中提取矢量介子的LCDA的可能性。

2020-04-22
1.06MB
在大型强子对撞机中矢量介子的独家照相中探测质子的胶子密度:现象学分析

从全局parton分析中提取出来的胶子密度的当前不确定性在Bjorken-x变量的小值和硬标Q2的低值的运动学范围内很大。 减少这种不确定性的另一种方法是分析光子-强子和强子-强子碰撞中的独家矢量介子光产生。 该过程提供了一个独特的机会来限制质子的胶子密度,因为其横截面与胶子密度的平方成正比。 在本文中,我们考虑了胶子分布的当前参数化,并使用领先的对数形式主义估计了HERA和LHC处的唯一矢量介子光生产截面。 我们对γh横截面的归一化和过程的硬标度值进行拟合,并证明当前的LHCb实验数据可以用模型更好地描述,这些模型假设在小x和低Q2时胶子分布缓慢增加 。

2020-04-20
345KB
测试轴向矢量介子共振的性质的衰变

考虑到K⁎K的最终状态相互作用,我们对χcJ→ϕK⁎K′→ϕKπK′反应进行了理论研究,在手性unit合方法中,它与耦合通道一起负责形成低 轴向矢量介子,在这种情况下,h1(1380)给出了量子数的选择。 根据这张图片,我们可以轻松地解释为什么在χc0衰变中不会产生h1(1380)共振,并且在χc1和χc2衰变的情况下,为什么在1550- 1600 MeV区域,在我们的图片中,该区域来自树级机制与产生h1(1380)状态的散射之间的相消干涉。 在标称h1(1380)信号非相干地添加到背景的图片中没有再现这种下降,这为矢量-伪标量分量的散射出现共振的图片提供了支持。

2020-04-23
311KB
轴向矢量介子对离子氢的超精细结构的贡献

计算了轴向矢量介子交换对由异常的轴向矢量介子耦合到两个光子状态所引起的离子氢中的μ-质子相互作用势的贡献。 结果表明,这种对氢的超细分裂的贡献很大,对于与精确的实验数据进行比较也很重要。 根据我们的结果,讨论了质子半径“难题”。

2020-04-07
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