轴向矢量介子对离子氢的超精细结构的贡献

所需积分/C币:10 2020-04-07 311KB PDF
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计算了轴向矢量介子交换对由异常的轴向矢量介子耦合到两个光子状态所引起的离子氢中的μ-质子相互作用势的贡献。 结果表明,这种对氢的超细分裂的贡献很大,对于与精确的实验数据进行比较也很重要。 根据我们的结果,讨论了质子半径“难题”。

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τ衰减为伪标量和轴向矢量介子

我们从理论上研究了衰减τ-→ντP-A,其中P-为π-或K-,A为轴向矢量谐振b1(1235),h1(1170),h1(1380),a1(1260),f1( 1285)或K1(1270)的两个极点中的任何一个。 该过程通过三角形机制进行,在三角形机制中,首先从弱电流中产生一个矢量介子对,然后一个矢量产生两个伪标量,其中一个与另一个矢量重新相互作用以产生轴向共振。 对于最初的弱强子产生,我们使用一种新的形式主义来解释由弱电流产生的初始夸克-反夸克对之后的强子化,这明确地过滤了G奇偶态并在计算了角动量代数后获得了简单的解析公式。 该模型还利用手性unit论来评估矢量-伪标量(VP)振幅,其中轴向

2020-04-16
345KB
测试轴向矢量介子共振的性质的衰变

考虑到K⁎K的最终状态相互作用,我们对χcJ→ϕK⁎K′→ϕKπK′反应进行了理论研究,在手性unit合方法中,它与耦合通道一起负责形成低 轴向矢量介子,在这种情况下,h1(1380)给出了量子数的选择。 根据这张图片,我们可以轻松地解释为什么在χc0衰变中不会产生h1(1380)共振,并且在χc1和χc2衰变的情况下,为什么在1550- 1600 MeV区域,在我们的图片中,该区域来自树级机制与产生h1(1380)状态的散射之间的相消干涉。 在标称h1(1380)信号非相干地添加到背景的图片中没有再现这种下降,这为矢量-伪标量分量的散射出现共振的图片提供了支持。

2020-04-23
679KB
非局部SU(2)PNJL模型中矢量轴向矢量介子的性质

我们研究SU(2)Polyakov-Nambu-Jona-Lasinio模型的特征,该模型包括波函数重新归一化和非局部矢量相互作用。 在此框架内,我们分析了有限温度下光矢量介子和轴向矢量介子的质量,宽度和衰减常数。 然后,在表征去约束和手性还原跃迁后,我们在有限密度的情况下获得了相应的相图。

2020-04-16
605KB
半轻子B和$$ B_s $$ Bs衰减涉及标量和轴向矢量介子

我们报告了基于协变光前夸克模型中形状因子的半轻质B和$$ B_s $$ Bs衰变的分支分数的理论计算。 也就是说,$$ B(B_s)\ rightarrow(P,\,V,\,S,\,A)\ ell \ nu _ell $$ B(Bs)→(P,V,S,A)ℓνℓ ,其中P和V分别表示伪标量介子和矢量介子,而S表示质量大于1 GeV的标量介子,A表示轴向矢量介子。 在实验中对半瘦体$$ B \ rightarrow P $$ B→P和V模式的支化分数进行了很好的测量,我们的理论值与它们非常吻合。 对于$$ B \ rightarrow S $$ B→S和A模式的那些是我们的理论预测。 尽管已经进

2020-03-30
1.24MB
使用NJL模型的矢量轴向矢量通道中子介子的热磁光谱特性

在这项工作中,使用两种风味的Nambu–Jona-Lasinio模型,在存在热磁背景的情况下研究了中子介子性质。 在标量(σ)和伪标量(π0)通道以及矢量(ρ0)和轴向矢量(a10)通道中获得质量,谱函数和色散关系。 已经详细考虑了矢量和轴向矢量介子极化函数的一般Lorentz结构。 这项工作中出现的紫外线发散已经使用混合正则化技术进行了正则化,其中尺寸正则化中出现的伽马函数被不完整的伽马函数所取代,这通常是在适当的时间正则化过程中进行的。 在磁场存在下获得的介子谱函数具有非平凡的振荡结构。 与标量和伪标量通道类似,在手性对称恢复阶段,观察到ρ0的每个模的光谱函数与其手性伴侣a10介子的对应模

2020-04-15
598KB
大后坐力时,顶点重归一化和硬散射对称性打破对轴向矢量介子形状因子B的修正

对称性是由于夸克重而产生的,并且较大的能量限制有助于我们减少重到轻B介子衰变中独立形状因子的数量。 期望这些对称关系不是精确的,并且它们会被摄动效应(即顶点校正和硬观测器散射)破坏。 前者通过顶点重归一化包含在形状因子中,而后者通过光锥分布幅度计算。 我们首先计算对半轻子B介子到轴矢量(K1)介子衰变涉及的形状因子的对称破坏校正。 后来,通过使用这些形状因子,我们看到了它们对物理可观测值的影响,例如B→K1(1270)μ+μ-衰变中的前向后(AFB)不对称的零位置和纵向轻子极化(PL)不对称。 。 我们发现,由于对形状因数的这些校正,前后不对称的零位置从其SM值偏移了10%,而对PL的影响则

2020-04-19
651KB
在电子离子对撞机上矢量介子的解离产生

我们提出矢量介子的质子在电子离子对撞机的排他性和解离性生产的预测。 该计算基于能量相关的热点模型,该模型已被证明可以成功描述可用的照片制作数据。 我们发现该模型还正确地描述了所有可用的电生产数据。 另外,我们发现,作为光子-质子系统质心能量的函数,用于解离生成的横截面具有最大值,其位置取决于光子的虚拟度和矢量介子的质量。 我们使用这些最大值来定义几何饱和度标尺,发现它随能量随过程标度线性增长。 可以在建议的电子离子对撞机JLEIC,eRHIC和LHeC上研究这种现象。

2020-04-16
313KB
有效介子拉格朗日函数中矢量-标量和轴向矢量-伪标量过渡的对角化的一般框架

描述了在有效介子拉格朗日中非对角矢量-标量和轴向矢量-伪标量混合的对角化的新数学框架。 该过程与n×n矩阵的Hadamard乘积有意想不到的联系,描述了所涉及的耦合,质量和场。 与文献中采用的标准方法相比,该方法被认为效率更高。 如果手性和风味对称性被明显破坏,则差异特别明显。 本文以具有破坏性的U(3)L×U(3)R对称性的手性模型为例进行了说明。

2020-04-03
634KB
基于QCD演化的证据证明矢量介子的光子产生中胶子饱和的发生

我们使用基于非线性Balitsky-Kovchegov演化(Kutak-Sapeta胶子; KS)和next-的2个特殊的包容性非积分胶子分布,研究了在HERA和LHC处测得的矢量介子J /Ψ和photo的光产生。 领先的巴列茨基-法丁-库拉耶夫-利帕托夫进化(Hentschinski-Sabio Vera-Salas gluon; HSS)。 我们发现,如果将扰动校正增加到不自然的大值,则线性从头到尾的阶跃演化只能描述最高能量下的产量。 如果将这些校正调整为微扰的大小,则随着能量的增长太强,因此描述失败。 同时,我们探讨了带有或不带有非线性校正的KS胶子,要求后者能准确描述数据的能量依赖性。

2020-05-05
1.23MB
涉及轴矢量介子的底介子Δ= 1衰变的研究

我们使用非相对论夸克模型研究了底部介子的两体带引力的非轻子弱衰变为轴矢量介子和伪标量介子。 我们采用分解假设来获得这些衰变的分支比。 首先,我们计算了非相对论Isgur-Scora-Grinstein-Wise夸克模型中B→D1 / D_1跃迁的轴向矢量(JP = 1 +)发射形状因数。 后来,我们使用重夸克对称约束获得B→D11 / 2 / D13 / 2形状因数,然后计算它们的分支比。 为了进行比较分析,我们从最近的点阵QCD结果中提取了τ1/ 2(ω)和τ3/ 2(ω)形状因数,以获得B→D11 / 2 / D13 / 2形状因数的定性估计。 我们发现,在两种情况下,计算出的支化比与可用

2020-04-19
604KB
大量矢量介子的特殊性及其零质量极限

与无质量的QED相比,大规模的QED具有两个保守的电荷。 一种是屏蔽的(消失的)麦克斯韦电荷,该电荷通过相同守恒的麦克斯韦电流与大量矢量介子直接相关,而粒子反粒子计数电荷的存在取决于物质。 厄米物质场与大量矢量势的耦合出现了一种特殊的情况。 在这种情况下,唯一的电流就是屏蔽的麦克斯韦电流,并且耦合在无质量极限内消失。 在自我相互作用的大矢量介子的情况下,情况变得更加特殊,因为通常保证一阶幂计数准则有效性的可重归一化性分解为二阶,并且需要补充性的Hermitian H场。 在BRST规范理论公式中已经注意到了这些观察的某些方面,但是在这里,我们基于希尔伯特空间正性(“壳外统一性”)所要求的基于字

2020-04-11
303KB
相对论夸克模型中矢量介子向伪标量子介子的强衰减

在微观衰减机制和基于准势方法的相对论夸克模型的框架内,考虑了矢量(S13)介子对伪标量(S01)介子的强衰减。 夸克-反夸克势以前被用于成功描述介子谱和电弱衰变,被用作qq对生成的来源。 全面考虑了衰变矩阵元素的相对论结构,相对论贡献和介子波函数的增强。 轻,重轻介子和重夸克尼亚的强衰变的计算速率与可用的实验数据非常吻合。

2020-04-04
598KB
在BLMSSM模型中搜索矢量介子的带电轻子风味违反

在BLMSSM模型中,我们用V∈{ϕ,J /Ψ,ϒ,ρ0,ω}分析了矢量介子V→li±lj∓的带电轻子风味违规(CLFV)衰减。 该新模型是作为标准模型(SM)的超对称扩展而引入的,其中考虑了局部测量的重子数B和轻子数L。 数值结果表明,BLMSSM模型可以为这种两体CLFV衰变做出重要贡献,并且这些CLFV过程的分支比可以轻松达到目前的实验上限。 因此,寻找矢量介子的CLFV过程可能是研究新物理学的有效途径。

2020-04-08
282KB
轴向矢量-伪标量混合引起介子的电磁相互作用

结果表明,在存在电磁相互作用的情况下,有效介子拉格朗日坐标系中轴向矢量-伪标量跃迁的对角线化导致偏离矢量介子优势图,该图通常在Nambu-Jona-Lasinio模型中出现。 研究了这种理论修改的本质特征。 详细考虑了一些重要示例。

2020-04-16
949KB
重强子非轻子衰变中的伪标量或矢量介子产生

我们已经解决了重强子的非轻子弱衰变的研究($$ \ Lambda _b,\ Lambda _c,B $$Λb,Λc,B和D),并通过内部和内部发射给出了两个最终的强子。 说明产生的介子和重子的自旋角动量结构。 开发了详细的角动量公式,可轻松得出最终公式。 通过这些方法,我们对许多反应做出了预测,这些预测是我们从某些特定数据中得出的,其中许多因素是一个共同的全局因素。 将理论预测值与实验数据进行比较,发现的一致性总体上是很好的,并且差异应该为固有形状因子提供有价值的信息,而与此处研究的自旋结构无关。 所获得的公式也可用于评估介子介子或介子重子回路,例如B衰变,其中B具有PP,PV,VP或VV中间

2020-04-05
524KB
手性摄动理论中有魅力和底层矢量介子的辐射跃迁和磁矩

在这项工作中,我们使用手性扰动理论系统地研究了有魅力的介子和底部矢量介子的辐射衰减和磁矩,直至单环水平。 我们在SU(2)和SU(3)情况下展示结果,并分别在回路图和未知图中分配了质量。 在保持质量分裂的SU(3)情况下,D *和B *介子的衰变率为ΓD** 0→D¯0γ= 16.2-6.0 + 6.5 keV,ΓD*-→D-γ= 0.73- 0.3 + 0.7 keV,ΓDs*-→Ds-γ= 0.32-0.3 + 0.3 keV,ΓB* +→B +γ= 0.58-0.2 + 0.2 keV,ΓB* 0→B0γ= 0.23-0.06 + 0.06 keV,ΓBs * 0→Bs0γ= 0.0

2020-04-16
704KB
强子对撞机γγ相互作用中双矢量介子的产生

在本文中,我们将重审重离子碰撞时γγ相互作用中的双矢量介子产生,并首次提出了质子-核和质子-质子碰撞中ρρ和J /ΨJ/Ψ产生的预测。 为了获得超外围强子碰撞中双矢量生成的速度分布和总横截面的实际预测,我们考虑了低能量时γγ→VV横截面的描述及其在大能量时的行为,这些与 彩色偶极之间的胶子相互作用。 我们的结果表明,双重γ产生主要由γγ→VV截面的低能行为决定。 相反,对于双J /Ψ产生,与高能量QCD动力学描述相关的贡献显着,主要是在pp碰撞中。 显示了RHIC,LHC,FCC和CEPC–SPPC能量的预测。

2020-04-01
585KB
介子云对核子轴向形状因子的全息估计

我们使用光前全息术估计价夸克和介子云对核子轴向形状因子的贡献。 全息模型的自由耦合由经验数据和从晶格QCD提取的信息确定。 当我们考虑物理核子状态下约30%的介子云混合物时,全息模型可以很好地描述经验数据。 价夸克对核子轴向形状因子的贡献的估计值与小π质量的晶格QCD数据很好地比较。 与具有介子云修整的夸克模型的典型估计相比,我们对介子云对核子轴向形状因子的贡献的估计随着平方动量传递而具有更慢的衰减。

2020-04-04
861KB
独家矢量介子钩体生产中的横向性

在手提包方法的框架内,研究了横向或螺旋翻转广义parton分布(GPD)在媒介介子le生产中的作用。 与扭转3介子波函数结合的横向GPD出现在从横向极化虚拟光子到纵向极化矢量介子的跃迁幅度中。 可以在某些自旋密度矩阵元素和横向目标自旋不对称中检查横向GPD的重要性。 使用本质上取自我们先前论文的螺旋翻转和非翻转GPD的合适参数设置,我们估算了这些可观察值,并将结果与​​可用数据进行了比较。

2020-04-08
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2017-09-29
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