类夸克衰变中顶夸克的极化

类矢量夸克（VLQ）是标准模型的引人注目的扩展。 它们与SM夸克混合，可以导致丰富的现象学。 因此，确定VLQ与SM的相互作用结构是一个重要的问题，这可以从VLQ的衰变产物（如顶夸克）推论得出。 我们

使用ATLAS探测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的pp碰撞中测量轻子+喷气通道中顶夸克对的微分截面

基准相空间中顶夸克对产生的微分截面的测量结果是中心质子-质子碰撞中顶夸克和tt $ t \ overline {t} $$系统运动学观测值的函数 的质量能量s = 13 $$ \ sqrt {s} =

天然SUSY中终止衰减导致的顶部和Chargino极化

在超对称性（SUSY）模型的自然性中，顶夸克（止动）起着至关重要的作用，在LHC实验中已对其进行了广泛搜索。 由于违反奇偶校验的耦合，因此预期由光阑衰减产生的上夸克和霞多丽将被极化。 我们研究了顶夸克

高能电子正电子对撞机单峰生产的研究

评估了单顶生产对未来高能电子-正电子对撞机顶夸克对生产研究的影响。 在整个重心能量范围内，单个顶夸克生产过程的速率是可观的，并且最终状态很难与主导对生产过程区分开。 我们讨论了通过配对生产阈值进行的扫

LHC上t t¯j $$ t \ overline {t} j $$的顶级夸克质量研究

大型夸克对撞机对顶夸克质量的精确测量是标准模型的基本参数，是对顶夸克研究的最重要目标之一。 除了标准方法外，还采用了许多新的可观测技术和重建技术来提高整体精度，并对各种系统不确定性提供不同的敏感性。

用ATLAS探测器探测s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的t通道单顶夸克产生中的W tb顶点结构和pp碰撞中的衰减

为了探测W tb顶点结构，从质子-质子碰撞中质子能量为8 TeV的质子-质子碰撞中产生的t通道单顶夸克事件中测量了顶夸克和W玻色子极化观测值。 该数据集对应于LHC处用ATLAS探测器记录的20.2

使用ATLAS探测器通过测量s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV在t通道中产生的单个顶夸克的三微分角衰减率来分析Wtb顶点

t通道中单个顶部夸克的电弱产生和随后的衰变取决于Wtb顶点的属性，这可以通过有效的拉格朗日参数来描述。 通过对t通道生产中三微分衰减率的分析，可以同时确定五个广义螺旋度分数和相以及所生产的顶夸克的极化

使用s = 13TeV pp碰撞中eμ最终状态下的事件测量tt生产截面

通过LHC的CMS实验，使用对应于2.2 fb-1的综合光度的数据，测量了s = 13TeV质子-质子碰撞中顶夸克-反夸克对产生的横截面。 通过分析其中最终状态包括一个电子，一个介子和两个或多个射流的

在ATLAS和CMS测量W + c样品中的c-夸克极化

pp→W-c过程产生极化的夸克。 当极化在c-夸克强电子化中形成时，极化有望部分保留在Λc重子中。 我们认为，在大型强子对撞机的运行2中，ATLAS和CMS有可能测量W + c样本中的Λc极化。 这可

在s = 8 TeV的pp碰撞中顶夸克和反夸克之间的质量差的测量

在CPT变换下，标准模型（SM）的不变性可预测粒子和反粒子质量相等。 通过使用质子事件，通过测量pp碰撞在质量中心能量为8 TeV的pp碰撞中产生的顶夸克和反夸克（mt =mtâmtmt）之间的质量差

使用ATLAS探测器测量在s $$ \ sqrt {s} $$ = 13 TeV的质子-质子碰撞中顶夸克，W玻色子和光喷射产生中可观察到的射流下部结构

使用2016年ATHC实验在大型强子对撞机上的质子-质子碰撞为s $$ \ sqrt {s} $$ = 13 TeV时收集的数据，提供了可观测的射流下部结构的测量值。 研究了用修整和软滴算法修饰的大半

QCD中NLO的希格斯表征：夸克汤川相互作用的CP性质

在大型强子对撞机中，顶夸克汤川相互作用的CP特性可以通过胶子融合或与顶夸克结合的希格斯生产来探究。 我们认为可能存在CP偶数和CP奇数耦合到顶部夸克的可能性，并研究QCD中对CP敏感的可观察到的次要位

重的重子作为对撞机的旋光仪

在产生b或c射流的新物理学过程中，对初始b或c夸克极化的测量可以提供有关新物理学结构的重要信息。 在重夸克极限中，b和c夸克极化分别保留在它们强子化成的最轻的重子Λb和Λc中。 我们重新审视强子化过程

LHC中顶夸克极化和不对称的有效描述

在大型相互作用的有效描述范围内，对大型强子对撞机上的顶对产生和随后的衰变t〜→tχ〜10引起的顶夸克极化和tt电荷不对称性进行了详细研究。 Yukawa耦合和另一个编码超对称破坏的对数项。 这种有效的

从单顶夸克的hadro生产中确定顶夸克质量

我们根据来自Tevatron和LHC的单顶哈德罗生产的实验数据，提出了顶夸克质量mt的新确定。 我们使用包含S通道和T通道顶夸克的横截面来提取mt，并与强夸克对顶夸克对相比，最小化对强耦合常数和质子中

希格斯对和其他胶子融合过程中顶夸克质量效应的重构

我们提出了一种在胶子聚变中产生H（*），HH，HZ和ZZ最终态时处理顶夸克质量效应的新方法。 我们表明，可以通过Padé重建相应的大m t展开和接近顶部夸克阈值ŝ= 4m t 2的幅度的非解析部分的虚

通道中单个顶部夸克和反夸克生产截面的测量及其在质子-质子碰撞中的比例

给出了质子-质子碰撞在质心能量为13 TeV时在t通道中产生的单个顶夸克和反夸克的横截面测量值及其比率。 所使用的数据集由LHC的CMS检测器于2016年记录，对应的综合光度为35.9 fb $ ^

在s = 8 TeV的质子-质子碰撞中使用单个顶夸克事件测量顶夸克质量

报告了在包含通过电弱t通道产生的单个顶夸克的事件中对顶夸克质量的测量。 使用质子-质子碰撞的数据进行质子质子碰撞，质子-质子碰撞是在大型强子对撞机的质心能量为8 TeV，对应于19.7 fb -1的综

光子相关生产中顶夸克的脱壳与壳上建模

我们提供了对e + veμ− v¯μbbγγ$$ {e} ^ {+} {v} _e {\ mu} ^ {-} {\ overline {v} } _ {\ mu} b \ overline {b} \

五夸克照相制版中的双极化观测

我们通过测量LHCb协作在2015年首次观察到的类似于隐身五方夸克共振的性质，通过测量在接近阈值的J /ψ的唯一光产生中入射光子与输出质子之间的极化转移KLL。 我们提出了这个可观测的对五夸克光耦合和

在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的pp碰撞中，在dilepton通道中测量归一化微分tt¯$$ \ mathrm {t} \ overline {\ mathrm {t}} $$横截面

在质子-质子碰撞的质心能量为13 TeV的质子-质子碰撞中，在双峰（e + e-，μ+μ-和μ∓e±）衰减通道中测量了用于产生顶夸克对的归一化微分截面。 使用LHC上的CMS检测器，以对应于2.1 f

在pp碰撞下测量全喷射最终状态下的生产横截面

使用由LHC的CMS检测器在s = 13 TeV质子-质子碰撞中收集的数据，结合两个光度，对与两个b喷射（tt‾bb‾）相关的顶夸克对的生产截面进行了测量。 35.9 fb-1。 通过选择包含至少八个

夸克-反夸克渠道中NNLO的顶级夸克对产量

我们提出了NNLO两部分最终状态贡献对夸克-反夸克通道中与配对前导色彩因子N c 2成比例的顶对生产的贡献。 连同先前出版物中介绍的三部分和四部分的NNLO贡献，这使我们能够完成在现象学上最重要的NN

矢量淡水夸克对衰变的贡献

受半瘦子B介子衰变中RD（⁎）异常的影响（可以通过向标准模型中添加单个矢量vector夸克U3（3,3,23）来解释），我们进一步分析了矢量le夸克对重质重子的新物理效应 Ξb→Ξcτ-ν¯τ衰减。

通过单个top + Higgs生产探测Higgs Yukawa与大型强子对撞机顶夸克的耦合

单峰顶部和希格斯玻色子在LHC上通过t通道弱玻色子交换的联合生产是探测顶夸克汤河耦合的理想选择，这是因为htt和hWW耦合振幅之间的微弱抵消。 我们发现顶夸克产生的领导顺序具有100％的极化，其量子态

在大型强子对撞机中通过三个和四个顶级夸克生产来限制顶级夸克风味违规和偶极矩

在本文中，我们研究了大型强子对撞机中三个顶夸克生产对顶夸克变味中性电流（FCNC）的敏感性，以及四个顶生产对顶夸克的强和弱偶极矩的敏感性。 。 对B（t→qX）的分支分数（在X = g，Z，γ，H和q

使用ATLAS实验在7次TeV pp碰撞中收集的t t-$$ t \ overline {t} $$ + 1次喷射事件确定顶夸克极质量

研究了与至少一个射流相关的顶夸克对生产的归一化微分截面，它是t t≤t \ overline {t} $$ +1射流系统不变质量的倒数的函数。 由于胶子辐射取决于夸克的质量，因此该分布可用于精确确定顶

极化双虚振幅用于重夸克对的生产

我们提出了轻夸克-反夸克k灭和胶子融合通道中重夸克对生产的两环虚拟振幅，包括完全自旋和颜色依赖性。 我们使用围绕运动学极限的扩展和数值积分来获得所涉及的主积分的结果。 根据这些，我们根据颜色和自旋结构

大型强子对撞机在tt¯W±生成中的顶夸克电荷不对称和极化

当L夸克与W玻色子结合产生时，我们研究了t和t夸克之间的电荷不对称性。 尽管相对于包容性生产可以大幅度减小横截面，但在最终状态下需要W玻色子有两个重要意义。 首先，以QCD的先导顺序，只能通过qq a

增强夸克极化

在顶夸克生产中，由偶合的手性结构决定的顶夸克的极化很可能在存在任何新的物理贡献的情况下被修改。 因此，对于那些具有与标准模型不同的手性结构的新物理模型，它是一个很好的判别器。 在本文中，我们使用容易获