用两个射流和缺失的横向能量搜索最终状态的暗物质

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我们再次强调角度相关性在LHC搜索中缺少横向能量(E T miss)签名的有用性,这些签名涉及具有大不变质量的射流(j)对。 对于通过胶凝融合生产单喷嘴的情况,我们开发了一种现实的分析策略,该策略可以将暗物质(DM)信号分为不同的一个喷射样和两个喷射样事件样本。 通过对单喷特征和标准模型背景进行最新的蒙特卡洛模拟,可以看出双喷方位角差Δϕ j 1 j 2 $$ \ Delta {\ phi} _ { 2j + ET未命中的j_1 {j} _2} $$在实际搜索中提供了有力的判别能力。 利用形状适合Δϕ j 1 j 2 $$ \ Delta {\ phi} _ {j_1 {j} _2} $$的

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希格斯玻色子对的产生与强子对撞机的两个射流射流方位角相关性

研究了pp→HHjj过程中两个射流的方位角相关性。 考虑了回路诱导的O(αs4α2)胶子融合(GF)子过程和O(α4)弱玻色子融合(WBF)子过程。 GF子过程在从希格斯玻色子对的生产平面测量的两个射流的方位角ϕ1,2中显示出很强的相关性,并且这两个角度ϕ1-ϕ2之间的差也非常大,它们的和ϕ1 +中的相关性很小 ϕ2。 对振幅使用有限的循环最高夸克循环质量对于相关性至关重要。 发现三重希格斯自耦合的非标准值对相关性的影响很小。 方位角分布的峰值偏移反映了gg→HH幅度中奇偶校验违规的大小,并且分析澄清了该分布对奇偶校验违规相位的依赖性。 相关的归一化分布和峰值位置对于因数分解和重新归一化比例

2020-04-22 立即下载
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用两个射流和缺失的横向能量搜索最终状态的暗物质

我们再次强调角度相关性在LHC搜索中缺少横向能量(E T miss)签名的有用性,这些签名涉及具有大不变质量的射流(j)对。 对于通过胶凝融合生产单喷嘴的情况,我们开发了一种现实的分析策略,该策略可以将暗物质(DM)信号分为不同的一个喷射样和两个喷射样事件样本。 通过对单喷特征和标准模型背景进行最新的蒙特卡洛模拟,可以看出双喷方位角差Δϕ j 1 j 2 $$ \ Delta {\ phi} _ { 2j + ET未命中的j_1 {j} _2} $$在实际搜索中提供了有力的判别能力。 利用形状适合Δϕ j 1 j 2 $$ \ Delta {\ phi} _ {j_1 {j} _2} $$的

2020-04-05 立即下载
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矢量玻色子散射和约束对s = 13 TeV的质子-质子碰撞中具有四个轻子和两个射流的事件具有异常四次耦合的约束

提出了矢量玻色子散射的测量以及来自具有两个Z玻色子和两个射流的事件对异常四次规范耦合的约束。 该分析基于使用CMS检测器收集的s = 13 TeV处的质子-质子碰撞的数据样本,并且对应于35.9fbâ1的综合光度。 搜索在完全轻子的最终状态ZZ→“→”→“→”中进行,其中“ =”或“ e”。 用观察到的(预期)显着性为2.7(1.6)标准偏差来测量与两个射流相关的两个Z玻色子的电弱产生。 电弱生产的基准横截面被测量为σEW(​​ppâZZZZjj†’–℔–—– jj)=0.40â€0.16 + 0.21(stat )ˆ0.09 + 0.13(syst)fb,与标准模型预

2020-04-03 立即下载
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在s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的pp碰撞中用两个射流电弱诱导产生的Wγ的测量以及对异常四次规范耦合的约束

进行电弱诱导的Wγ和两个射流产生的测量,其中W玻色子轻度衰减。 分析中使用的数据对应于CMS实验在s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV质子-质子碰撞时在LHC上产​​生的积分光度19.7 fb -1。 选择候选事件时,只需选择一个介子或一个电子,缺少横向动量,一个光子和两个快速分离的射流。 观察到超过标准模型的假设(没有用两个射流产生Wγ的电弱产生)的过量假设,其显着性为2.7个标准偏差。 在基准区域中测得的横截面为10。 8±4。 1(标准)±3。 4(系统)±0。 3(lumi)fb,与标准模型电弱预测一致。 与同一基准区域中的两个射流相关联的Wγ的总横截面

2020-04-30 立即下载
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在13 TeV的质子-质子碰撞中搜索与两个射流相关的矢量玻色子对的异常电弱产生

据报道,在大型强子对撞机的s = 13TeV质子-质子碰撞中,与两个射流相关联的WW,WZ和ZZ玻色子对的异常电弱产生的搜索。 数据样本对应于用CMS检测器收集的35.9fb-1的综合亮度。 通过选择两个具有大的快速分离和恒定质量的射流,一个或两个轻子(电子或介子)以及强子衰减的W或Z玻色子来选择事件。 相对于标准模型背景预测,没有发现过多事件,并且报告了在8维有效场论算子框架内对四次矢量玻色子相互作用的结构的限制。 获得了有效场论算子参数的严格限制。 对于S0,M0和T0运算符,观察到的95%置信水平限制为-2.7 <fS0 /Λ4<2.7,-1.0 <fM0 /Λ4&lt

2020-04-03 立即下载
1.46MB
使用TeLAS的Collisions和ATLAS探测器搜索衰变为两个射流并与光子相关的低质量共振

搜索与高横向能量光子相关的低双射流质量事件的双射流质量分布中的局部过量。 该搜索使用了ATLAS实验在2015-2017年期间质心能量为13 TeV的LHC质子与质子碰撞最多达79.8 fb $ ^ {-1} $。 提出了两种变体:一种不要求具有喷射风味,而另一种则要求将两个喷射都标记为b喷射。 观察到的质量分布与标准模型中的多次喷射过程一致。 该数据用于为基准Z'模型设置生产横截面的上限,并分别对质量分布进行通用的高斯形状贡献,从而将当前对射流共振的ATLAS约束扩展到225至200之间的质量范围。 1100 GeV。

2020-04-01 立即下载
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在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的情况下,在具有两个相同风味的轻子和两个射流的情况下,搜索重的右手W玻色子和重中微子

提出了在具有两个相同风味的轻子(e或μ)和两个射流的情况下,搜索重质右旋W玻色子(WR)并分解为重质右旋中微子和带电轻子的搜索方法。 该分析基于质子质子碰撞数据,该数据是2016年大型强子对撞系统CMS合作社收集的,对应的综合光度为35.9 fb-1。 在Dilepton加Dijet系统的不变质量分布中,没有发现超出标准模型预期的显着过量。 假设耦合与标准模型的耦合相同,并且只有一个重的中微子风味NR对WR衰减宽度有显着贡献,则二维mWRmNR $$ \ left({m} _ {{\ mathrm { W}} _ {\ mathrm {R}}},{m} _ {{\ mathrm {N}} _

2020-03-23 立即下载
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在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的质子-质子碰撞中,搜索具有两个tau轻子和两个射流的最终状态下的第三代标量淡变夸克和右重中微子

在包含一个电子或介子,一个强子衰变的τ轻子和至少两个射流的事件中,使用= 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $来搜索第三代标量le夸克和右手重中微子。 $ TeV pp碰撞数据样本对应于12的综合亮度。 2016年在大型强子对撞机的CMS检测器中收集到9 fb -1。观察到的事件数量与标准模型的预测相符。 对淡夸克对生产横截面乘积和β2的乘积的上限设定为95%置信度,其中β是淡夸克衰变到τ轻子和底部夸克的分支分数。 假设β= 1,质量为850 GeV以下的第三代le夸脱被排除在95%置信水平之外。 基于相同事件拓扑的其他搜索涉及重的右手中微子N R和右手W玻色子W R,这是由标准

2020-03-27 立即下载
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使用ATLAS探测器,在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的条件下,搜索带有两个带电轻子和两个射流的最终状态下的重马洛拉纳或狄拉克中微子和右旋W规格玻色子

在带有一对带相同或相反电荷的高能电子或介子以及两个高能射流的情况下,进行搜索右手的马约拉那或狄拉克中微子N R和右手的规子玻色子W R。 这些事件是从pp碰撞数据中选择的,该碰撞数据由ATLAS检测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时采集的积分光度为36.1 fb-1。 没有观察到与标准模型的明显差异。 结果在左右对称模型的理论框架内进行解释,并且在重的右手W玻色子和中微子质量平面中的质量上设置了下限。 对于马约拉纳和狄拉克N R中微子,被排除的区域扩展到m R R = 4.7 $$ {m} _ {R_R} = 4.7 $$ TeV。

2020-03-29 立即下载
789KB
使用三个射流在质子-质子碰撞中的事件搜索双射流共振

使用包含至少三个射流的质子-质子碰撞事件来进行搜索,以寻找质量介于350和700 GeV之间的窄共振并衰减为一对射流。 数据样本对应于用CMS检测器在s = 13TeV处记录的18.3 fb $ ^ {-1} $的综合亮度。 使用称为“数据搜寻”的技术来收集数据,其中事件被高级触发器以紧凑的形式高速率地重建,选择和记录。 与使用数据搜索技术的先前搜索相比,三喷射最终状态可提供对较低共振质量的灵敏度。 在这种情况下,从具有最大横向动量的两个喷头计算出的双喷头不变质量的频谱用于搜索共振。 没有发现在平稳下降的背景下有明显的盈余。 在狭窄的双射流共振的生产横截面上设定了95%置信水平的极限,并与与暗

2020-05-05 立即下载
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软质子和两个硬质射流在质子-核碰撞中推进生产

我们计算出在高能质子-核碰撞中,向前的快速区域中产生一个软光子和两个硬射流的横截面。 该计算是在混合形式主义中执行的。 最终粒子的硬度是相对于原子核的饱和度来定义的。 我们考虑小动量不平衡的相关极限和稀释目标极限,其中动量不平衡约为射流硬度。 结果取决于细胞核的前两个横向动量依赖性(TMD)胶子分布。

2020-04-18 立即下载
3.4MB
论文研究 - 扩径径向射流射流结构和噪声发射的数值研究

在这项研究中,从数值上研究了由两个彼此面对的圆形管之间的小缝隙产生的径向膨胀不足。 径向射流形成在例如管道系统中的高压阀的下游和发动机中的提升阀的下游,并且引起许多工业问题,例如噪声产生和结构的疲劳破坏。 在这项研究中,数值模拟了从两个直径相同的管之间的小间隙发出的射流。 假定流场相对于管的中心轴是轴对称的,并且相对于两个管的出口之间的中间平面是对称的。 使用对称TVD(总变化量减少)方案求解轴对称Euler方程。 研究了喷嘴压力比和圆管直径对结构和射流性能的影响。 膨胀不足的射流的典型泡孔结构出现在径向射流中,而在下游区域,泡孔的长度变小,这是因为射流像圆盘一样径向扩散。 喷嘴压力比越高,第

2020-05-22 立即下载
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求一组数组的两个最大值和两个最小值 分治法

是算法设计实验的题目,老师要求的是用分治法,而不是蛮力法求解!最终我将一个数组平分成两个小数组,分别求出各数组的两个最大及两个最小值,然后再分别组合4个最大值和四个最小值,最后再比较出大小,得出4个最大值的两个大值,4个最小值数组的两个最小值!不知道是不是分治法,很困惑,希望高手指点!

2009-11-24 立即下载
628KB
在重离子碰撞中探测介质引起的射流分裂和能量损失

基于较高扭曲形式主义,研究了相对论重离子碰撞和强子对撞机能量下射流分裂的核修饰。 假设两个分裂的子射流的相干能量损失,发现射流分裂功能的核修饰具有非单调射流能量依赖性:在中等射流能量处的最强修饰,而对于较大或较小射流能量的较弱的修饰。 与RHIC相比LHC的QGP介质尺寸更小,密度更低,这有助于了解CMS和STAR协作提供的经过修饰的射流测量结果:LHC处动量共享zg分布的强烈变化,而zg却没有明显变化 在RHIC发行。 此外,不能仅通过两个子喷头的独立能量损失来解释所观察到的喷头zg分布的核修饰模式。 我们的结果可能会在未来的测量中,在LHC较低的射流能量和RHIC较大的射流能量的修整射流中

2020-04-03 立即下载
1.56MB
磨料水射流与磨料气体射流破岩压力对比分析

为验证磨料气体射流破岩可行性,对比分析磨料水射流和磨料气体射流破岩效果。理论分析了磨料水射流和磨料气体射流中磨料加速机理,得出磨料动能与磨料水射流和磨料气体射流入口压力之间的数值关系。基于统一强度理论,建立了适用于磨料射流破岩的能量准则,得出了岩石破坏时所需的临界能量。根据磨料加速理论和岩石破坏临界能量计算了岩石破坏临界磨料速度以及所需入口压力。基于理论计算结果,试验验证了磨料水射流和磨料气体射流冲蚀灰岩的破碎效果。结果表明:当磨料速度达到270 m/s时,所需气体射流压力的理论值为15 MPa,水射流压力的理论值为45 MPa;两种磨料射流冲蚀坑形状相同,均呈现"V"型,磨料水射流的冲蚀坑形

2020-05-01 立即下载
1.09MB
磨料射流固液两相流场的数值模拟

为了解决磨料射流固、液两相流场运动对割缝效果的影响问题,采用数值模拟的方法,通过建立磨料射流固、液两相流场的数学模型,研究了磨料两相射流割缝的速度场和流动场规律。结果表明:磨料射流中割缝速度可达100 m/s左右,有利于有效割缝;有效割缝需要入射压力至少达到25 Mpa;磨料射流割缝过程中会形成了一道"水墙"阻止磨料射流全部高速射出。产生二次回流。虽然二次加速的效果有限,但二次循环的水和颗粒经过二次加速能够再一次对壁面形成高速打击,提高割缝效率。研究成果对磨料两相射流割缝提高油井采收率具有指导意义。

2020-04-22 立即下载
1.7MB
使用ATLAS探测器的36 fb-1的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV pp碰撞数据搜索具有两个相同符号或三个轻子和射流的最终状态中的超对称性

提出了使用涉及多个高能射流和两个孤立的相同符号的轻子(e或μ)或至少三个孤立的轻子的签名搜索强烈产生的超对称粒子的方法。 该分析依赖于b射流的识别和较高的横向动量缺失,以实现良好的灵敏度。 在2015年和2016年使用大型强子对撞机的ATLAS探测器记录的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV质子-质子碰撞的数据样本,对应的总综合光度为36.1 fb-1 ,用于搜索。 没有观察到明显超出标准模型预测的情况。 在具有R奇偶性守恒或R奇偶性违规的几个简化的超对称模型中解释了结果,从而扩展了先前搜索的排除范围。 在考虑胶对生产的模型中,在95%的置信度下,胶体质量不超过1

2020-03-24 立即下载
1.34MB
750 GeV及以上的光子,光子射流和暗光子

在大型强子对撞机中涉及光子的新物理搜索中,一项挑战是将孤立光子的场景与导致“光子射流”的模型区分开。 例如,在750 GeV双光子过量的情况下,有人指出,真正的双光子共振Sâγ可通过ppâSSaaaa4γ形式的过程来模仿,其中S是 质量为750 GeV和a的新标量是一个衰减到两个共线光子的光伪标量。 光子射流可与隔离物区分开

2020-03-22 立即下载
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高能核碰撞中的喷气电荷该研究得到中国国家自然科学基金委员会的部分支持,项目编号为11935007和11435004

平均射流电荷表征了起始部分的电荷,并提供了一个有力的工具来区分夸克射流和胶子射流。 我们首次预测了大型强子对撞机在重离子碰撞中平均射流电荷的中度修正,其中P + p碰撞中的射流产生是通过PYTHIA6模拟的,而QGP中的Parton能量损失是用两个 喷射淬火的蒙特卡洛模型:PYQUEN和JEWEL。 我们发现,由于核碰撞期间中子以零电荷参与,初始状态的等旋旋效应显着抑制了平均射流电荷的分布。 相对于外围碰撞,观察到了中心Pb + Pb碰撞中平均射流电荷的显着提高,因为在中心碰撞中射流淬火效应更为明显。 夸克和胶子射流之间的平均射流电荷的明显特征,以及介质修饰射流电荷对部分能量损失的风味依赖性的

2020-03-28 立即下载
1.47MB
与ATLAS探测器的碰撞对相关的两个喷嘴电弱产生的证据

提出了在大型强子对撞机中s = 13 TeV质子-质子碰撞中与Zγ对相关的两个射流电弱产生的证据。 分析使用的是ATLAS探测器在2015年和2016年收集的数据,这些数据对应的综合光度为36.1fb-1。 选择了包含Z玻色子候选物的事件,该事件玻色子衰变成e + e-或μ+μ-,光子和两个射流。 用观察到的和预期的4.1标准偏差的显着性来测量电弱分量。 电弱生产的基准横截面经测量为σZγjj-EW= 7.8±2.0fb,与标准模型的预测非常吻合。

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