复合le夸克模型中的B衰变异常

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半轻质B衰变(尤其是b→cτν′)中一些异常的集合,引发了人们对某些惊人新现象的出现的推测,这些现象可能是由弱打破的U(2)n风味对称性和瘦夸克介体解释的 。 在这里,我们通过泛化最小复合​​希格斯模型以包括复合矢量le夸克来实现这种解释的部分UV效果。

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复合le夸克模型中的B衰变异常

半轻质B衰变(尤其是b→cτν′)中一些异常的集合,引发了人们对某些惊人新现象的出现的推测,这些现象可能是由弱打破的U(2)n风味对称性和瘦夸克介体解释的 。 在这里,我们通过泛化最小复合​​希格斯模型以包括复合矢量le夸克来实现这种解释的部分UV效果。

2020-03-22
853KB
可以容纳R K exp的le夸克模型

我们表明,对带有高电荷Y = 7/6的低能量标量le夸克状态的模型进行的修改允许通过环路效应同时容纳R K <1和R K * <1,这与LHCb的最新观察结果一致。 我们描述了模型的细节,计算了相关的威尔逊系数,并且在讨论了许多约束之后,我们研究了模型的现象学后果。 该模型引起的轻质风味违反衰减速率的界限包括include Z→μτ≲O 1 0 − 7 $$ \ mathrm {\ mathcal {B}} \ left(Z \ to \ mu \ tau \ right )\ \ lesssim \ mathcal {O} \ left(1 {0 ^ {-}} ^ 7 \ ri

2020-03-24
438KB
夸克和双夸克模型中的重子数和轻子普遍性违规

我们对涉及质量远低于统一尺度的le夸克和双夸克模型进行了系统的研究,并证明由于质子的快速衰变,排除了其中的很大一类。 在挑选出少数在现象学上可行的三重态和六重态情景之后,我们表明仅存在两个不存在树级质子衰变且有可能解释最近发现的B介子衰变异常的le夸克模型。 但是,这两个模型都包含导致质子衰减的五维算符,并且需要新的对称性来禁止它们以更高的规模出现。 对于带有向量le夸克(3,1)2/3的模型,这具有特别好的实现,它指向标准模型的特定扩展,即Pati–Salam统一模型,其中,这个le夸克自然是新标尺的出现 玻色子。 我们根据最近的B物理测量来探索这种可能性。 最后,我们还分析了矢量diqua

2020-03-25
1.58MB
复合GUT中B物理异常的矢量le夸克

在TeV尺度上的矢量淡水夸克,主要与第三代费米子耦合,是解释B介子衰变中的轻质风味普遍性违规提示的首选。 假定这个le子夸克属于解决模型问题的标准模型领域之外的人,这似乎很有趣,因为第三代费米子在希格斯势的不稳定性中起着主导作用。 我们提出了在TeV处具有共振的复合大统一理论,其中包含所需的矢量le夸克,并将希格斯族发展为拟南浦-戈德斯通玻色子。 我们表明,标准模型费米子的无政府状态的部分复合性可以适应B异常所需的左手电流的耦合,从而预测到右手电流的耦合非常小,而无需任何其他假设。 通过利用强动力学的有效理论描述,就弱耦合共振而言,我们能够计算出对B物理学的修正,以及拟南堡-戈德斯通玻色子的单

2020-03-31
527KB
光锥夸克模型中介子介子的Quark Wigner分布

我们研究了介子介子的夸克Wigner分布,它们是包含最一般的单部分信息的相空间分布。 使用从光锥夸克模型推导的介子波函数,我们分别通过Fock状态重叠表示来计算介子介子内非极化,纵向极化和横向极化的化合价夸克的Wigner分布。 我们提出了横向维格纳分布的数值结果,其中纵向动量分数被积分了。 还介绍了混合的Wigner分布作为by和kx的函数。 作为中间步骤,我们为同一模型中介子的广义横向动量相关分布提供了分析结果。

2020-04-04
1.16MB
quar夸克猎人的指南:成对生产

p夸克发生在许多新的物理场景中,可能是大型强子对撞机的下一个重大发现。 本文的目的是指出一种涵盖所有可能的瘦夸克的与模型无关的搜索策略是可能的,并且尚未得到充分利用。 为了系统化,我们根据a夸克矩阵组织可能的le夸克最终状态,并具有与九种实验上可区分的le夸克衰变相对应的条目:{light-jet,b-jet,top}中的任何一个与{neutrino,e /μ,τ}中的任何一个 。 在大型强子对撞机(LHC)上,可以通过成对生产幼体夸克以很大程度上独立于模型的方式探索9种可能性。 我们审查了对脂夸克矩阵的9个组成部分进行实验搜索的状态,指出其中3个组成部分未得到充分覆盖。 我们恳求实验者在蝶夸

2020-04-06
435KB
标量le夸克的间接和单喷射约束

我们使用CERN大型强子对撞机上的Dilepton(Drell-Yan)数据和单喷射搜索获得第一代和第二代标量generation夸克的约束。 假设the夸克相互作用遵守标准模型规的对称性以及le轻子和重子数,我们表明,与第一代the夸克的成对生产搜索相比,对le鱼生产的研究扩大了质量和耦合平面上的排斥区域。 此外,与当前可获得的实验结果相比,对于中夸大的le夸克汤川耦合,单喷射通道导致更大的排除参数区域。

2020-04-03
974KB
夸克模型预测的紧凑五夸克

在一个潜在的夸克模型中,预测了几个紧密的ssscc五夸克共振。 哈密​​顿量是最好的一种,它很好地再现了地势低迷的强子强子。 使用高斯展开法进行完整的五体计算,并明确考虑相关的重子介子阈值。 使用实际缩放方法,我们可以预测四个尖锐共振:JP = 1 / 2−(E = 5180 MeV,Γ= 20 MeV),5 / 2−(5645 MeV,30 MeV),5 / 2−(5670 MeV, 50 MeV)和1/2 +(5360 MeV,80 MeV)。 这些是当前最佳夸克模型中紧凑的五夸克共振态的候选者,应通过实验或晶格QCD计算来确认。

2020-04-15
220KB
在手性夸克模型中寻找udsb束缚态

受D0协作关于X(5568)具有四种不同风味的状态的报告的启发,在本工作中研究了相似的状态uds′b。 与具有夸克含量(芽或bdu's)的状态X(5568)相比,寻找该状态的优势在于,BK阈值比Bsπ的阈值高270 MeV,并且允许较大的质量区域用于 不能衰减到Bsπ的uds′b稳定。 采用手性夸克模型和高斯展开法进行量子数为IJP(I = 0,1; J = 0,1,2; P = +)的四夸克态udsb的计算。 考虑了两种结构,双夸克-反双夸克和介子介子,具有所有可能的颜色配置。 结果表明,具有双夸克-反夸克构型的四夸克的能量都高于BK的阈值,但是由于其结构,共振仍然可能。 对于介子介子结构中

2020-05-05
428KB
手性夸克模型中介子的非扰动部分拟分布

我们在手性夸克模型(即Nambu–Jona-Lasinio模型和光谱夸克模型)的框架下,无扰动地评估了pion的夸克拟分布幅度和价夸克拟分布函数。 我们得到了简单的解析表达式,其中可以明确评估对微动子纵向动量的非扰动依赖性。 介子的夸克准分布振幅的模型结果与从欧几里得晶格模拟获得的数据相比具有优势。 在适当的QCD演化后,在介子的无限纵向动量极限中产生的夸克分布幅度与从欧几里得晶格中提取的最新数据以及横向晶格模拟中的旧数据一致。

2020-05-05
366KB
具有Δ(6N2)族对称性的夸克模型

我们提出了基于离散族对称性Δ(6N2)的第一个夸克模型,其中Cabibbo角由残留的Z2×Z2子组正确确定,并且较小的夸克混合角可以从模型中定性地理解。 当前的夸克模型可被视为迈向基于Δ(6N2)形成完整的夸克和轻子模型的第一步,其中轻子混合矩阵完全由Klein子组确定。 例如,选择N = 28可以准确确定反应堆角度和Cabibbo角度。

2020-03-31
1.58MB
通过B→K1(1270,1400)μ+ μ−衰减测试le夸克和Z'模型

近年来对RK(*)= B(B→K(*)μ+μ-)/ B(B→K(*)e + e-)的测量提示了轻子风味的普遍性,因此引起了广泛的关注。 如果这些异常是由新物理学(NP)引起的,则通过夸克级的相同过程,也可能在其他通道中发现与SM预测的偏差。 在这项工作中,我们在B→K1(1270,1400)μ+ μ−中研究了可以解决b→s异常的两种流行类别的NP模型(即p夸克模型和Z'模型)的影响。 通过假设NP仅影响b→sμ+ μ−跃迁,我们发现非极化和极化的轻子风味通用性(LFU)比率RK1(L,T)(1270)可用于区分NP模型(场景)和 SM是因为它们对NP效应敏感并且对混合角θK1不敏感,而RK1(

2020-05-03
207KB
非猝灭夸克模型中的X(3872)

在本文中,我们计算了非猝灭夸克模型中X(3872)介子介子分量的质量分数和概率分数。 与大多数其他非猝灭夸克模型不同,P03中的夸克对创建算子是通过考虑所创建的夸克对的能量的影响以及所创建的夸克对与价夸克对之间的距离进行修改的。 在计算中,介子的所有波函数和两个介子之间的相对运动都是通过借助高斯展开法求解相应的Schrödinger方程获得的。 计算了夸克-反夸克状态与可能的介子-介子状态的多通道耦合。 结果表明,X(3872)可以描述为占主导地位的charm态(70%)和介子介子分量(30%)的混合态。

2020-05-03
434KB
大型强子对撞机上的矢量le夸克和750 GeV双光子共振

ATLAS和CMS合作最近提供了一个证据,表明共振衰减到750 GeV附近的成对光子。 此外,BaBar,Belle和LHCb的合作还证明了B介子的半轻子衰变中的轻子非通用性。 在这项工作中,我们朝着统一解释这些异常迈出了第一步。 具体来说,我们扩展了标准模型,包括了矢量le夸克和线性耦合到pairs夸克对的标量单重态。 我们发现存在一个参数空间,该参数空间为推定的750 GeV共振衰减到光子提供了正确的横截面,该截面与均匀性一致,测量了125 GeV希格斯玻色子的性质,并直接搜索其他通道中的共振。 此外,我们还表明,除了标准模型对750 GeV共振的解释之外,任何约束都可以推导出来,其中唯一

2020-04-23
429KB
五角夸克模型中的五角夸克状态

Diquark-triquark模型用于解释charmonium-pentaquark状态,即,LHCb协作最近观测到的Pc(4380)和Pc(4450)。 首次,我们研究了Triquark的颜色吸引性配置的属性,并为penquark状态定义了非局部光锥分布幅度,其中diquark和triquark都不是点状的,但是它们的大小非零。 我们基于自旋-轨道相互作用建立了有效的夸克-三夸克哈密顿量。 根据哈密顿量,我们显示52+和32−之间的最小质量分裂约为100 MeV,这自然可以解决Pc(4450)和Pc(4380)之间小的质量分裂的难题。 这有助于了解Pc(4380)具有较宽的衰减宽度而Pc(

2020-04-04
639KB
限制最小风味违反RD(*)异常的le夸克解释

标准模型(SM)的预测与RD(*)= B(B′→D(*)τν¯τ)/ B(B′→D(*)lν¯l)()的实验测量之间一直存在分歧 l = e,μ)。 可以通过引入超出涉及新状态的标准模型的交互来解决此异常,例如,le色。 由于涉及的过程是夸克风味变化,因此任何新的状态都需要耦合到至少两个不同的夸克世代,在夸克领域中需要非平凡的风味结构,同时避免风味变化的中性电流工艺带来的严格约束。 在这项工作中,我们将标量幼体夸克作为在最小限度违反风味(MFV)的假设下解决RD(*)异常的一种可能解决方案。 我们调查了SM夸克味对称组下渐近自由下所有瘦le的可能表现形式。 我们从MFV场景的自洽性,扰动性,F

2020-04-07
850KB
非本地手性夸克模型中对夸克g-2的动态夸克回路逐光贡献

在非局域手性夸克模型的框架内,对由于具有动态夸克环逐个光散射插入的图规范不变的图集而对μ子磁矩aμ的强子校正进行了计算。 这些结果以1 / Nc扩展的前导顺序完成了所有强子光对光散射对aμ的贡献的计算。 夸克环贡献的结果为aμHLbL,Loop = 11.0±0.9×10-10,总结果为aμHLbL,N×QM = 16.8±1.2×10-10。

2020-03-26
1.12MB
在手性夸克模型中介子的价夸克的双parton分布

在手性夸克模型的框架内分析了介子的化合价双部分分布,其中在手性极限因子分解发生在纵向和横向自由度之间。 在夸克模型尺度上,此特征导致一个特别简单的分布,形式为D(x1,x2,q)=​​δ(1-x1-x2)F(q),其中x1,2是纵向动量分数 由价夸克和反夸克携带,q是它们的相对横向动量。 对于q = 0,此结果立即符合Gaunt-Sterling和规则。 Dokshitzer-Gribov-Lipatov-Altarelli-Parisi(DGLAP)向更高尺度的演化是根据梅林矩进行的。 然后,我们探索其在纵向相关性上的作用,该相关性由双分布与单分布乘积的比率D(x1,x2,q = 0)/

2020-04-03
247KB
手性夸克模型中csc的四夸克的研究

受最近几次实验合作报告的对奇异共振X(4140),X(4274),X(4350),X(4500)和X(4700)的观察的启发,我们研究了四夸克系统csc。 在手性夸克模型的框架中,其量子数为JPC = 1 ++和0 ++。 考虑了两种配置,diquark-antidiquark和介子介子,以及所有可能的颜色结构。 结果表明,不能形成分子态,但是如果介子-介子构型的颜色结构为8⊗8,则可能存在共振。 在当前计算中,可以将JPC = 1 ++的X(4274)分配为csc的四夸克态,但是X(4140)的能量太低而不能被视为四夸克态。 X(4350)可以是JPC = 0 ++的紧凑四夸克状态的良好候

2020-04-16
901KB
夸克介子模型的热力学几何

我们研究了夸克介子模型的热力学几何形状,重点研究了在有限温度和重子化学势下手性交叉周围的曲率R。 我们发现R在交叉区域中有一个特殊的行为,在该区域中,符号发生变化,并且出现局部最大值。 特别地,交叉区域中的R的峰的高度在临界终点附近变大并且在临界终点处发散。 R接近关键端点的明显峰值的出现支持了这样的想法,即R随着相变周围的相关体积而增长。 而且,在交叉区域中R的符号的变化支持了在该温度范围内的介观水平上发展出有吸引力的相互作用的想法。 我们还分析了能量和重子数mixedΔUΔN⟩的混合波动,这些波动在临界终点附近逐渐增大:在热力学几何学的语言中,这些波动导致度量行列式的消失。 导致热力学不

2020-04-10
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