从单顶夸克的hadro生产中确定顶夸克质量

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我们根据来自Tevatron和LHC的单顶哈德罗生产的实验数据,提出了顶夸克质量mt的新确定。 我们使用包含S通道和T通道顶夸克的横截面来提取mt,并与强夸克对顶夸克对相比,最小化对强耦合常数和质子中胶子分布的依赖性。 作为我们分析的一部分,我们基于已知的软胶校正计算微扰QCD中s通道横截面的倒数第二个逼近阶,并将其在HatHor程序中实现,以对 强子截面。 MS夸克和带壳重归一化方案报告了顶夸克质量的结果。

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在s = 8 TeV的质子-质子碰撞中使用单个夸克事件测量夸克质量

报告了在包含通过电弱t通道产生的单个顶夸克的事件中对顶夸克质量的测量。 使用质子-质子碰撞的数据进行质子质子碰撞,质子-质子碰撞是在大型强子对撞机的质心能量为8 TeV,对应于19.7 fb -1的综合光度时,由CMS检测器收集的。 顶级夸克候选物从其衰变重构为W玻色子和b夸克,而W玻色子则轻度地衰变为μ子和中微子。 t通道中单个最高夸克事件的最终状态特征和运动学特性可用于增强样品的纯度,从而抑制来自最高夸克对产生的影响。 拟合到重建的顶级夸克候选人的不变质量分布产生的顶级夸克质量值为172.95±0.77(stat)-0.93 + 0.97(syst)GeV。 该结果与当前的世界平均值相一

2020-04-29 立即下载
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从单夸克hadro生产中确定夸克质量

我们根据来自Tevatron和LHC的单顶哈德罗生产的实验数据,提出了顶夸克质量mt的新确定。 我们使用包含S通道和T通道顶夸克的横截面来提取mt,并与强夸克对顶夸克对相比,最小化对强耦合常数和质子中胶子分布的依赖性。 作为我们分析的一部分,我们基于已知的软胶校正计算微扰QCD中s通道横截面的倒数第二个逼近阶,并将其在HatHor程序中实现,以对 强子截面。 MS夸克和带壳重归一化方案报告了顶夸克质量的结果。

2020-04-08 立即下载
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T通道单夸克生产中夸克极化的测量

提出了在t通道单顶夸克生产中对顶夸克极化敏感的顶夸克自旋不对称性的首次测量。 它基于在8 TeV质心能量下的pp碰撞的样本,对应于19.7 fb -1的综合光度。 选择了带有隔离介子的t通道单顶夸克事件的高纯度样本。 使用对数据的拟合来估计信号和背景成分。 对观察到的对顶夸克偏振敏感的角度进行差分横截面测量(针对检测器影响进行校正)。 微分分布用于提取0.26±0.03(stat)±0.10(syst)的顶级夸克自旋不对称性,其与4.6%的p值兼容,标准模型预测为0.44。

2020-05-01 立即下载
450KB
大型强子对撞机S通道单夸克生产的横向动量恢复

我们研究了大型强子对撞机S通道单顶夸克产生的软胶子辐射效应。 通过应用依赖于横向动量的因式分解形式,将单顶加一射流最终状态系统的较小总横向动量(q⊥)的大对数恢复为强相互作用耦合扩展中的所有阶次,且精度较高。 次对数(NLL)的值。 我们将数值结果与脓毒症进行了比较,发现脓毒症的q⊥和ϕ *观测值均与我们的预测一致。 此外,我们指出,最终状态的软胶子辐射效应在此过程中变得很重要,尤其是对于运动学增强区域。

2020-05-04 立即下载
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在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的质子-质子碰撞中搜索与单个夸克或一对夸克相关的暗物质

提出了在质子能量为13 TeV的质子-质子碰撞中与顶级夸克产生的暗物质的搜索。 使用的数据集对应于LHC上用CMS检测器记录的35.9 fb-1的综合亮度。 先前对中性标量或伪标量介体的搜索仅将暗物质的产生与顶夸克对相关联,而该分析还包括具有单个顶夸克的产生方式。 结果是从多个选择类别的组合中得出的,这些类别被定义为针对单个最高夸克或最高夸克对签名。 没有观察到相对于标准模型预测的明显偏差。 在简化模型的上下文中解释了结果,在该模型中,标量或伪标量介体粒子耦合到顶夸克,然后衰减为暗物质粒子。 假设质量分别为290和300 GeV的标量和伪标量介体粒子的置信水平为95%,假定暗物质的质量为1 G

2020-05-02 立即下载
1.73MB
通道中单个夸克和反夸克生产截面的测量及其在质子-质子碰撞中的比例

给出了质子-质子碰撞在质心能量为13 TeV时在t通道中产生的单个顶夸克和反夸克的横截面测量值及其比率。 所使用的数据集由LHC的CMS检测器于2016年记录,对应的综合光度为35.9 fb $ ^ {-1} $。 选择具有一个介子或电子的事件,并应用不同类别的jet和b jet多重性以及多元鉴别符将信号与背景分离。 单顶夸克和反夸克t通道生产的横截面的测量值分别为130±1(stat)±19(syst)pb和77±1(stat)±12(syst)pb 是1.68±0.02(stat)±0.05(syst)。 结果与标准模型的预测一致。

2020-04-07 立即下载
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物质探微:从电子到夸克

计算机通俗读物,从电子到夸克

2019-04-30 立即下载
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与LHC的单个夸克相关的希格斯产量

我们将对Lgg的希格斯玻色子生产与单个顶夸克进行详细研究,以QCD中次于领先的定单准确性。 对于t通道和s通道生产,我们在parton级别以及通过将短距离事件与parton淋浴进行匹配来考虑总截面和差分截面。 我们提供与13 TeV的LHC有关的预测,以及对由于尺度变化,parton分布,强耦合常数和夸克质量而产生的残余不确定性的全面评估。 此外,对于t通道生产,我们比较了4口味和5口味方案获得的结果,以查明它们之间最相关的差异。 最后,我们研究了希格斯耦合到顶夸克和弱玻色子之间对非标准模型相对相位的敏感性。

2020-04-20 立即下载
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夸克探测夸克-胶子等离子体的时间结构

在高能核碰撞中产生的夸克胶子等离子体(QGP)微小液滴经历快速膨胀和冷却,寿命只有几个&lt;math&gt; <mi> fm </ mi> <mo> / </ mo> <mi> c </ mi> &lt;/ math&gt;。 尽管探针提供了信息,如喷射淬火和抑制夸克,以及流体动力学模型的出色描述,但是直接访问系统的时间演化仍然难以捉摸。 我们指出对强子衰变&lt;math&gt; <mi> W </ mi> &lt;/ math&gt;玻色子的研究,没有

2020-03-22 立即下载
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通过单夸克生产与LHC的光子关联来搜索异常耦合

考虑到CMS合作在s = 8 TeV时对顶夸克变味中性电流耦合tqγ和tqg的强度产生的实验约束,我们研究了与光子相关联的顶夸克的产生,并对 在14 TeV LHC处的信号ℓνbγ和jjbγ。 在我们的数值分析中,还包括了单顶部产生和顶部衰变产物的光子辐射的贡献。 详细检查了集成光度为100 fb -1的异常耦合tqγ和tqg的发现潜力。

2020-04-02 立即下载
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在s = 13TeV的pp碰撞中t通道单夸克生成的截面测量

用LHC的CMS检测器在13 TeV的质子-质子碰撞中测量t通道中单个顶部夸克产生的横截面。 分析的数据对应于2.2 fb-1的综合亮度。 事件选择需要一个muon和两个喷射器,其中一个喷射器被标识为源自底部夸克。 然后将几个运动学变量组合成一个多元判别器,以区分信号与背景事件。 对判别变量的分布进行拟合可得到238±13(stat)±29(syst)pb的总横截面,Rt-ch的顶夸克和顶反夸克生成比率为1.81±0.18(stat)± 0.15(系统) 根据总横截面,CKM矩阵元素Vtb的绝对值被计算为1.05±0.07(exp)±0.02(theo)。 所有结果均与标准模型预测相符。

2020-04-16 立即下载
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大型强子对撞机t通道单夸克生产的横向动量恢复

我们研究了大型软胶子辐射对大型强子对撞机t通道单顶夸克生产的运动分布的影响。 通过应用依赖于横向动量的因式分解形式论,将大对数(单顶加单射流最终状态系统的不变质量Q与总横向动量q⊥的比率小)恢复为所有阶数。 强大的交互作用耦合到次要对数的准确性,包括完整的次要对数校正。 我们显示,与PYTHIA预测的主要区别在于在我们的恢复计算中包括了初始状态和最终状态之间确切的颜色相干效果,当最终状态射流必须位于前向区域时,这一点变得尤为重要。 我们进一步建议应用实验可观测值ϕ *,类似于分析精确Drell-Yan数据所使用的,以测试单峰事件中多胶子辐射的影响。 还讨论了底夸克质量的影响。

2020-04-22 立即下载
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使用矩阵元素方法的ATLAS探测器在s = 8 TeV的质子碰撞中质子碰撞的s通道中单个夸克产生的证据

这封信提供了使用CERN大型强子对撞机上的ATLAS探测器在质子能量为8 TeV的质子碰撞下使用质子-质子碰撞在S通道中产生单个顶夸克的证据。 对包含一个孤立的电子或介子,大的横向横向动量缺失以及最终状态下恰好有两个b标记射流的事件进行分析。 分析的数据集对应于20.3 fbâ´1的综合亮度。 使用判别式的最大似然拟合提取信号,该判别式基于矩阵元素方法并经过优化,以便将单顶夸克s通道事件与主要背景贡献分离开,这是顶夸克对的产生和 W玻色子生产与重味喷气机相关。 测量导致观察到的信号显着性为3.2标准偏差,测量的横截面为ƒs= 4.8±0.8(stat。)×1.3 + 1.6(syst。)pb,

2020-04-04 立即下载
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用ATLAS探测器探测s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的t通道单夸克产生中的W tb点结构和pp碰撞中的衰减

为了探测W tb顶点结构,从质子-质子碰撞中质子能量为8 TeV的质子-质子碰撞中产生的t通道单顶夸克事件中测量了顶夸克和W玻色子极化观测值。 该数据集对应于LHC处用ATLAS探测器记录的20.2 fb -1的综合光度。 选定的事件包含一个孤立的电子或介子,缺少大的横向动量,恰好有两个射流,其中一个被确定为可能包含b-强子。 严格的选择要求适用于将t通道单顶夸克事件与背景区分开。 从相对于为上夸克和W玻色子适当选择的自旋量化轴测量的角度分布的不对称性中,提取可观察到的极化。 不对称性测量是在部分背景下通过减去背景贡献后,校正观察到的检测器效应和强子化作用的角度分布来进行的。 测得的上夸克和W

2020-05-01 立即下载
828KB
标准模型有效场理论中的脱壳单夸克生产

我们使用标准模型(SM)和标准模型中的复杂质量方案,以QCD中的次要领先顺序(NLO)给出了完全微分和自旋相关的t通道单顶夸克计算,包括脱壳效应。 标准模型有效场论(SMEFT)。 我们将所有相关的SMEFT运营商(1/2/2)纳入QCD的NLO中,以与NLO的SM进行完全一致的比较。 另外,我们包括手性翻转算子,它们不干扰SM振幅,并且在无质量b夸克的情况下仅贡献1 /Λ4。 通常通过考虑异常的右手Wtb和左手Wtb张量耦合来捕获这种更高阶的效果。 尽管它们在SMEFT中受到正式镇压,但它们描述了一类重要的新物理模型。 我们的计算和分析框架可在MCFM中公开获得。

2020-03-30 立即下载
628KB
在LHC上通过T→th和h→WW *通道搜索夸克配偶的单次生产

除了标准模型之外,解决层次结构问题的许多物理学场景还预测到存在矢量样顶夸克配偶体,通常期望在TeV尺度范围内。 在本文中,我们建议在仅包含两个自由参数(耦合常数g *和上夸克配偶体质量mT)的简化模型中搜索带电荷2/3的矢量似上夸克配偶体。 我们通过过程pp→T(→th)j→t(→bW +→bℓ+νℓ)h(→WW *→ℓ+νℓ-ν¯)j来调查顶级夸克配偶的可观性。 大型强子对撞机(LHC)的顶级夸克伴侣和类似SM的希格斯玻色子。 对于已经调度的LHC运行以及未来的高亮度LHC(HL-LHC),可以获得由(mT,g *)定义的参数平面上的发现前景和排除限制。 约束条件和预计的敏感性也可以在现实模

2020-04-03 立即下载
1.19MB
使用ATLAS探测器搜索在s = 8TeV的质子-质子碰撞中与单夸克相关的不可见粒子

使用大型强子对撞机的ATLAS实验,利用2012年收集的数据,在质子能量为s = 8TeV的质子-质子碰撞中,进行了与缺少能量相关的单顶夸克的生成的搜索。 ,对应于20.3 fb -1的综合亮度。 在该搜索中,需要使来自夸克的W玻色子衰变为电子或介子和中微子。 没有观察到与标准模型预测的偏差,并且在生产截面上设置了上限,以与右撇子上夸克相关的不可见异乎寻常状态的共振和非共振产生。 在发生共振的情况下,对于质量为500 GeV的自旋0共振,在顶夸克的95%置信度和质量为2之间的不可见自旋1/2状态下,排除了大于0.15的有效耦合强度。 0和100ÂGeV。 在非共振生产的情况下,在夸克的95

2020-04-29 立即下载
504KB
夸克异常耦合的全局约束

关于顶夸克物理的最新结果,即单顶夸克产生的横截面,玻色子螺旋度和不对称性测量,被用于探测Wtb顶点的Lorentz结构。 通过结合Tevatron和“大型强子对撞机”的相关结果,可以量化对标准模型顶夸克扇区中新的异常物理学贡献的敏感性的增加。 结果表明,在标准模型之外寻找新的物理现象时,结合增加的一组可用精度测量结果可显着提高灵敏度,特别是与当前对大型强子对撞机的高光度预期相比。

2020-05-05 立即下载
1.19MB
夸克生产与两个喷气机关联的次于订单的QCD校正

在本文中,我们结合质子-质子对撞机的两个喷嘴计算单个带壳顶夸克生产的次要订单(NLO)QCD校正。 假定该tW通道是独立测量的。 对于13 TeV LHC的顶级(反顶级)夸克生产,包含在内的横截面的QCD校正值约为28%(22%)。 理论误差主要受规模不确定性的影响,在NLO处约为5%。 还使用动机良好的动态标度提供了各种运动分布的结果。 发现QCD校正对相空间具有非平凡的依赖性。

2020-04-02 立即下载
913KB
在s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的情况下,搜索与pp碰撞中的光子相关的异常单夸克生成

呈现了通过与光子相关联的单顶夸克生成来搜索风味变化中性电流(FCNC)的结果。 该研究基于质子-质子在质子中心能量为8 TeV的质子碰撞,该质子碰撞使用了LHC CMS探测器收集的数据,对应的综合光度为19.8 fb -1。 在最终状态下,用μ子,光子,至少一个强子射流和至多一个强子射流与底部夸克相一致且缺少横向动量,在最终状态下搜索t→Wb和W→μν的tγ事件。 没有观察到通过FCNC与光子结合产生单顶夸克的证据。 在tuγ和tcγ异常耦合上设置95%置信水平的上限,并将其转换为FCNC夸克衰变的分支分数的上限:ℬ(t→uγ)&lt;1.3×10-4和ℬ(t →cγ)&lt;1.7×10-

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