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戴维宁变换 电路理论是运放的基础,所以首先提及戴维宁变换:任何一个两端点的电路都可以用一个电压源和一个串联电阻来代替,我们用图1来解释这个变换。左边是原先的电路,右边是变换后的电路。变换后的电压源等于原先的路端电压1.67 V,而变换后的串联电阻等于原先电路的两个电压源短路后,从A、B端看进去的电阻值0.67 kΩ。有了它,复杂电路的分析便迎刃而解。当然,使用戴维宁变换的前提是“电路必须线性”。幸好,我们遇到的电路大都是“线性”的,或者可以被看作“线性”的,或者在某个区间内可以看作是“线性”的。比如,电阻和电容是线性的(“欧姆定律”的本质就是线性);电感通常可以看作是线性的;晶体管
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戴维宁变换 电路理论是运放的基础,所以首先提及戴维宁变换:任何一个两端点的电路都可以用一个电压源
和一个串联电阻来代替,我们用图1来解释这个变换。左边是原先的电路,右边是变换后的电路。变换后的电压
源等于原先的路端电压1.67 V,而变换后的串联电阻等于原先电路的两个电压源短路后,从A、B端看进去的电
阻值0.67 kΩ。有了它,复杂电路的分析便迎刃而解。当然,使用戴维宁变换的前提是“电路必须线性”。幸好,
我们遇到的电路大都是“线性”的,或者可以被看作“线性”的,或者在某个区间内可以看作是“线性”的。比如,电
阻和电容是线性的(“欧姆定律”的本质就是线性);电感通常可以看作是线性的;晶体管
戴维宁变换戴维宁变换
电路理论是运放的基础,所以首先提及戴维宁变换:任何一个两端点的电路都可以用一个电压源和一个串联电阻来代替,
我们用图1来解释这个变换。左边是原先的电路,右边是变换后的电路。变换后的电压源等于原先的路端电压1.67 V,而变换
后的串联电阻等于原先电路的两个电压源短路后,从A、B端看进去的电阻值0.67 kΩ。有了它,复杂电路的分析便迎刃而解。
当然,使用戴维宁变换的前提是“电路必须线性”。幸好,我们遇到的电路大都是“线性”的,或者可以被看作“线性”的,或者在某
个区间内可以看作是“线性”的。比如,电阻和电容是线性的(“欧姆定律”的本质就是线性);电感通常可以看作是线性的;晶
体管,无论是双极的还是 MOS 的,都是非线性的;但如果设计得好,可以保证在某个区间内是线性的;而运放能使这个区间
得以扩展。
图1 戴维宁变换
运放的结构和性能是千变万化的,但运放又是简单的,它的简单在于它有极高的放大倍数,比如几万倍甚至更高;这当然
是指低频区的情况,比如几百或几千赫兹。显然,如此高的放大倍数只有通过负反馈才可使用。有了负反馈,运放电路(包括
运放及其外部元件)的特性就与运放无关,而只取决于外部元件,因而才可以对信号作加减、积分、微分等运算。这里的奥妙
是,运放有极高的增益,而外电路是线性和稳定的。
运放电路的分析运放电路的分析
那么如何来分析一个运放电路呢?这里先讲低频下如何分析,之后再说明高频时的一些问题。
所谓“低频”是指在这些频率下,运放输出端上信号的相位与输入端基本一致,所以反馈到输入端的信号就与输入信号反相
(运放的反馈总是连接到反相端的),运放电路就一定稳定。在分析运放电路的技巧是:两个输入端总是等电位的,所以在分
析时就可以在两个输入端之间随意转移。例如,我们来计算图2中电路的增益;图中的VREF是直流输入,用来设定输出偏
压。首先,由于运放输入端的阻抗非常高,所以运放同相输入端的电压VIN+=VINR2/(R1+R2)。由于运放两个输入端的电
位总是相等,所以反相输入端的电压VIN-=VIN+=VINR2/(R1+R2)。由此,流过RG的电流等于IGF=(VREF-
VIN-)/RG=(VREF-VINR2/(R1+R2))/RG。由于反相输入端的阻抗非常高,所以IGF将全部流过RF,这样,输出电压
VOUT=VIN--IGFRF=VINR2/(R1+R2)-(VREF-VINR2/(R1+R2))RF/RG。由于增益与VREF无关,所以电路增益
m=VOUT/VIN=[R2/(R1+R2)]×(1+RF/RG)。
图2 运放增益的计算
如果把运放电路的放大倍数设计得太低(比如1倍以下),这就把运放输出信号几乎全部地反馈到了输入端。当输入信号
穿过运放内部时,存在于许多节点上的电容会使信号产生相位滞后;在高频下,这个相位滞后可以大到超过180°(一个极点
最终产生90°的相移),加上负反馈的180°,就使反馈信号与输入信号同相。结果是,低频时的负反馈在高频下变成了正反
馈,运放电路就不稳定。奈奎斯特判据说的就是这个意思。从振荡器的角度看,这就是所谓的“振幅平衡”和“相位平衡”,或叫
Barkhausen准则。
如果设计的电路不稳定,我们可以做的是对电路进行一些补偿。这包括幅度补偿和相位补偿,而补偿的目的是改变反馈信
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