测量13 TeV碰撞中的衰变产生的违背相位

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在一个数据样本中研究了Bs0和B‾0s介子向J /ψπ+π-最终状态的衰减,该数据样本对应于在13 TeV pp碰撞中使用LHCb检测器收集的1.9 fb $ ^ {-1} $的综合光度。 随时间变化的幅度分析用于确定最终状态共振贡献,CP违反相位ϕs = -0.057±0.060±0.011 rad,重质Bs0本征态与B0介子之间的衰减宽度差为-0.050 ±0.004±0.004 ps $ ^ {-1} $,CP违反参数|λ| = 1.01-0.06 + 0.08±0.03,其中第一个不确定度是统计的,第二个不确定度是系统的。 这些结果与先前的LHCb测量结果在相同的衰减通道中使用7 T

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测量13 TeV碰撞中的衰变产生违背相位

在一个数据样本中研究了Bs0和B‾0s介子向J /ψπ+π-最终状态的衰减,该数据样本对应于在13 TeV pp碰撞中使用LHCb检测器收集的1.9 fb $ ^ {-1} $的综合光度。 随时间变化的幅度分析用于确定最终状态共振贡献,CP违反相位ϕs = -0.057±0.060±0.011 rad,重质Bs0本征态与B0介子之间的衰减宽度差为-0.050 ±0.004±0.004 ps $ ^ {-1} $,CP违反参数|λ| = 1.01-0.06 + 0.08±0.03,其中第一个不确定度是统计的,第二个不确定度是系统的。 这些结果与先前的LHCb测量结果在相同的衰减通道中使用7 T

2020-04-07 立即下载
1.26MB
使用ATLAS探测器的快速和位移特征搜索在13 TeV pp碰撞产生的W玻色子衰变中的重中性轻子

中微子质量,物质-反物质不对称性和暗物质的问题可以通过假设马约拉纳质量低于电弱尺度的右旋中微子得以成功解决。 在这项工作中,从LHC的13个TeV质子-质子碰撞中的32.9 fb -1到36.1 fb -1提取的W玻色子的轻子衰变被用来搜索重质中性轻子(HNL),这些轻子是通过与μ子或电子混合而产生的。 中微子。 使用ATLAS检测器以即时和位移的轻子衰变信号进行搜索。 快速签名需要在相互作用点(μμe或eeμ)处产生三个轻子,并在相同风味的相反电荷拓扑上具有否决权。 位移的信号包括来自W玻色子衰变的快速介子,以及要求从相互作用点沿横向平面位移4-300 mm的双峰顶点(μμ或μe)。 该搜索

2020-04-24 立即下载
1.44MB
测量重质强子在Pb-Pb碰撞衰变产生的高电子

使用ALICE检测器,在质心sNN = 2.76 TeV的Pb–Pb碰撞中,测量了来自强味强子衰变(魅力和美感)的电子。 中速时的横向动量(pT)差异产量用于计算3 <pT <18 GeV / c区间的核修饰因子RAA。 在10%的最中心Pb-Pb碰撞中,与以相同能量(最大4倍)进行pp碰撞的二进制缩放相比,RAA显示出强大的抑制作用。 存在着集中抑制的趋势,并且在半外围碰撞(50-80%)中观察到了较弱的抑制(降低到2倍)。 在此宽的pT间隔内对电子的抑制表明,魅力夸克和美夸克经过LHC的Pb-Pb碰撞中形成的热介质时都会损失能量。

2020-03-25 立即下载
1.18MB
在sNN = 5.02TeV的p–Pb碰撞测量来自重味强子衰变的电子

使用大型强子对撞机的ALICE检测器,在sNN = 5.02 TeV的最小偏置p–Pb碰撞中,测量了从强味强子衰变产生的电子,作为横向动量(pT)的函数。 该测量在质心参考系中覆盖了pT间隔0.5 <pT <12 GeV / c,快速范围1.01.065 <ycms <0.135。 使用不变质量方法减去了来自背景源的电子的贡献。 核修饰因子RpPb为

2020-03-21 立即下载
560KB
13 TeV pp碰撞测量b强子分数

使用LHCb实验收集的数据,在13 TeV pp碰撞中测量了B′s0和Λb0强子的归一化为B-和B′0分数的总和,对应的综合光度为1.67 fb-1。 这些比率在b强子横向动量上平均为4到25 GeV,在伪快速度上平均为2到5,对于B’s0是0.122±0.006,对于Λb0是0.259±0.018,其中不确定性来自统计和系统来源。 Λb0比率在很大程度上取决于横向动量,而B´s0比率显示出轻微的依赖性。 这两个比率都没有显示出伪快速变化。 使用半轻子衰变进行测量以最大程度地减少理论不确定性。 另外,由B 0和B-半轻子衰变之和产生的D +与D 0介子之比确定为0.359±0.006±0.0

2020-04-19 立即下载
1.71MB
通过ATLAS实验测量TeV Pb + Pb碰撞中的玻色子产生

用ATLAS探测器在sNN = 5.02 TeV的Pb + Pb碰撞中,在电子和μ子衰变通道中测量Z玻色子的产率。 分析使用了2015年LHC运行数据对应的综合光度0.49 nb-1。 通过最小偏差事件的总数和平均核厚度函数对Z玻色子的屈服进行了测量,该屈服Z玻色子的产量是视双链速度和事件中心性的函数。 将Pb + Pb碰撞中的测量结果与质子-质子碰撞中在相同质心能量下进行的相似测量结果进行比较。 对于所有中心间隔,发现核修饰因子与单位一致。 将结果与使用核子和核parton分布函数按次于领先顺序获得的理论预测进行比较。 Pb + Pb碰撞中的归一化Z玻色子屈服比预测高1-3σ。 作为速度函

2020-04-15 立即下载
795KB
在7和13 TeV pp碰撞测量Bc-介子产生分数和不对称性

在大型强子对撞机(LHC)产生的7和13 TeV质心(pp)能量pp碰撞中,都测量了Bc-介子相对于B-和B 0介子之和的产生分数, 使用LHCb检测器。 该速率大约为每百万毫米3.7,不会随能量而变化,而是表现出横向动量依赖性。 还测量了Bc-Bc +生产不对称性,并且在确定的百分之几的统计和系统不确定性内与零一致。

2020-05-04 立即下载
903KB
在s = 13 TeV的pp碰撞中WZ生产截面的测量

在s = 13 TeV处质子-质子碰撞中WZ生产截面是通过LHC的CMS实验使用对应于2.3 fbâ1的综合光度的数据样本测量的。 在轻子衰变模式WZ→“β” -“β” -“β”中进行测量,其中”,” = e,¼。 测得的横截面为60 <m—–â€≤120GeV的范围是σ(ppâWZ)= 39.9±3.2(stat)(syst)â3.1+ 2.9 ±0.4(theo)±1.3(lumi)pb,与标准模型预测一致。

2020-04-04 立即下载
803KB
在s $$ \ sqrt {s} $$ = 5.02 TeV pp碰撞中,重味强子衰变产生的介子

在质子-质子(pp)碰撞的质心能量s $$ \ sqrt {s下,以向前速度(2.5 <y <4)向前测量魅力和美丽强子的半轻子衰变产生的μ子的横截面。 } $$ = 5.02 TeV,位于CERN LHC的ALICE检测器。 在扩展的横向动量间隔2 <p T <20 GeV / c中获得了结果,并且与以前在相同的速度间隔中在质心能量s $$ \ sqrt {s上进行的测量相比,具有更高的精度。 } $$ = 2.76和7 TeV。 通过基于扰动QCD的预测,在实验和理论不确定性范围内,描述了在不同的质心能量和不同的速度区间之间的p T和y微分生产横截面以及p T微

2020-04-29 立即下载
911KB
在sNN = 5.02 TeV的p–Pb碰撞中从重味强子衰变产生的介子

在CERN LHC上使用ALICE检测器研究了2 <pT <16 GeV / c下,在sNN = 5.02 TeV的p–Pb碰撞中从重味强子衰变产生的μ子。 在质心系统的速度范围(cms)2.03 <ycms <3.53和4.44.46 <ycms中,以向前(p前进方向)和向后(Pb前进方向)的速度进行测量。 分别为<â€2.96。 生产横截面和核修饰因子表示为横向动量(pT)的函数。 在向前速度时,核修饰因子与单位相容,而在向后速度时,在2.5 <pT <3.5 GeV / c的区间内,它比单位单位高22ƒ以上。 还以重叠间隔2.96 <

2020-04-23 立即下载
1.2MB
用ATLAS探测器在s = 13 TeV的质子-质子碰撞中希格斯玻色子衰减成一对τ轻子的截面测量

H→ττ衰变通道中质子-质子碰撞中希格斯玻色子的生产截面的测量结果。 使用ATLAS实验在大型强子对撞机上记录的36.1 fb-1数据进行分析,质心能量为s = 13 TeV。 考虑了轻子(τ→ℓvv,with = e,μ)和强子(τ→强子v)τ衰变的所有组合。 在其他标准模型过程的预期背景下建立H→ττ信号,观察到的(预期)显着性为4.4(4.1)标准偏差。 结合使用在7和8 TeV质量中心能量下获得的数据获得的结果,观察到的(预期)显着性达到6.4(5.4)标准偏差,并且构成了H→ττ衰减的观察结果。 使用质量为125 GeV的希格斯玻色子,使用s = 13 TeV处的数据,测得H→ττ衰

2020-04-16 立即下载
1.63MB
使用ATLAS探测器从TeV碰撞中长寿命粒子的衰变中搜索带相反电荷的轻子的顶点

使用LLAS的ATLAS检测器在s = 13 TeV处收集到的pp碰撞数据的32.8fb-1来寻找衰变成带相反电荷的轻子对(μp,ee或eμ)的长寿命粒子。 要求候选轻子在ATLAS的内部跟踪体积内形成一个顶点,该顶点从主要pp相互作用区域移开。 没有观察到恒定质量大于12 GeV的轻子对,这与根据数据得出的背景期望相一致。 寿命(cτ)为100–1000 mm衰减成质量为0.1–1.0 TeV的双核对的一般共振的检测效率是pT和共振衰减半径的函数,以允许提取共振的上限。 理论模型的横截面。 在超对称模型中也解释了该结果,在该模型中,由于存在R而导致最轻的中性元素(通过夸克-反夸克产生)衰减为

2020-05-05 立即下载
1.4MB
用ATLAS探测器在s = 13 TeV的pp碰撞中搜索与Z玻色子相关的无形衰变的希格斯玻色子或暗物质候选物

提出了在s = 13 TeV的质子-质子碰撞中搜索与轻子衰变的Z玻色子相关的无形衰变的希格斯玻色子或暗物质候选物的搜索。 此搜索使用ATLAS在大型强子对撞机实验中收集到的36.1fbâ1数据。 没有观察到与标准模型背景的预期有显着偏差。 假设使用标准ZH型生产截面,则在质量为mH = 125 GeV的希格斯玻色子的不可见衰变的分支比上,设定了95%置信水平下观察到的(预期)上限67%(39%)。 还提出了具有隐形希格斯玻色子衰变的ZH过程生产截面的相应限制。 此外,在简化的暗物质模型的框架中报告了对暗物质候选物和介体质量的排除极限。

2020-04-21 立即下载
1.27MB
在s = 8TeV的pp碰撞中在双光子衰变通道中产生希格斯玻色子的微分截面的测量

给出了在s = 8 TeV的pp碰撞中希格斯玻色子(H)产生的微分截面的测量结果。 该分析利用了由LHC的CMS实验收集到的对应于19.7 fb-1的综合光度的数据中的H→γγ衰减。 根据双光子系统和相关射流的运动特性来测量横截面。 将校正了检测器影响的结果与微扰量子色动力学中处于领先地位的顺序和处于领先地位的结果的比较,以及超出标准模型的预测。 对于伪快速度|η| <2> 1/3和> 1 /的条件 4,总基准横截面为32±10 \,fb。

2020-04-29 立即下载
1.51MB
使用ATLAS探测器在s = 13 TeV的pp碰撞中搜索与希格斯玻色子衰变到b-夸克的希格斯玻色子相关的暗物质

提出了一个与希格斯玻色子衰变成一对底部夸克有关的暗物质对产生的研究,该方法使用了3.2 fb -1 pp pp碰撞,质心能量为13 TeV,由ATLAS探测器在大型强子对撞机收集 。 希格斯玻色子的衰变被重建为具有一对小半径射流或具有子结构的单个大半径射流的高动量bb系统。 发现观察到的数据与预期的背景一致。 使用简化的模型解释结果,该模型具有Z'规范玻色子,调解了暗物质与标准模型之间的相互作用;以及两个希格斯-双重峰模型,其中包含一个额外的Z'玻色子,该Z'玻色子会衰减为标准模型希格斯玻色子, 伪标量希格斯玻色子,后者会衰变成一对暗物质粒子。

2020-04-08 立即下载
977KB
在s = 13 TeV的质子-质子碰撞中,在高质量双光子事件中搜索超出标准模型的物理学

使用在s = 13 TeV的质子-质子碰撞中产生的高质量双光子事件样本,进行了超出标准模型的物理学搜索。 数据样本是在2016年用大型强子对撞机的CMS检测器收集的,对应的综合光度为35.9 fb-1。 对共振的和非共振的新物理特征都进行搜索。 在95%的置信水平下,对于Randall-Sundrum变形的超维模型,引力子的第一次Kaluza-Klein激发的质量的下限确定为2.3至4.6 TeV,相关联的耦合值 参数介于0.01和0.2之间。 还提供了标量共振产生的下限和与模型无关的横截面上限。 对于Arkani-Hamed,Dimopoulos和Dvali的大尺寸模型,根据模型参数,在5.

2020-05-04 立即下载
870KB
在8 TeV pp碰撞中使用J /ψ介子对衰变中的顶级夸克质量进行测量

给出了衰变通道t→(W→ℓν)(b→J /ψ+ X→μ+μ-+ X)中顶级夸克质量的首次测量。 该分析使用从CMS探测器在LHC质心能量为8 TeV的质子-质子碰撞中选择的事件。 数据对应于19.7 fb -1的综合亮度,其中666 tt $$ $$ \ mathrm {t} \ overline {\ mathrm {t}} $$和包含重构的J /ψ候选的单顶夸克候选事件衰减为 一个带相反电荷的介子对。 (J /ψ+ℓ)系统的质量(其中ℓ是来自W玻色子衰变的电子或介子),用于提取173.5±3.0(stat)±0.9(syst)GeV的顶级夸克质量。

2020-04-22 立即下载
669KB
13 TeV质子-质子碰撞中搜索希格斯玻色子衰变到底部夸克-反夸克对的共振对产生

提出了一个搜索到衰变为两个希格斯玻色子,每个衰变为底部夸克-反夸克对的窄宽度共振的方法。 使用与LHC CMS探测器记录的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的积分光度35.9 fb-1对应的质子-质子碰撞数据执行搜索。 没有观察到这种信号的证据。 共振的生产横截面乘以共振质量与所选质量数在260至1200 GeV范围内所​​选衰减模式的支化分数的乘积,设置上限。

2020-04-21 立即下载
1.85MB
TeV pp和PbPb碰撞中介子产生测量

通过质子-质子(pp)和PbPb碰撞,通过排他衰减通道Bs0→J / ψϕ→μ+μK+ K-在质子中心能量处测量Bs0介子和电荷共轭物的产生截面。 使用LHC上的CMS检测器,每个核对对具有5.02 TeV,并且在快速范围| y | &lt;2.4之内。 pp测量是Bs0介子在7至50 GeV / c范围内的横向动量(pT)的函数,并与微扰QCD计算的预测值进行比较。 在两个pT间隔(7至15和15至50 GeV / c)中测量PbPb碰撞中Bs0的产量,并将其与相同运动区域中pp碰撞中的产量进行比较。 对于7–15 GeV / c,发现核修饰因子(RAA)为1.5±0.6(stat)±0.

2020-04-01 立即下载
1.09MB
在s = 7 $$ \ sqrt {s} = 7 $$和8 TeV的pp碰撞中在四轻子衰变通道中希格斯玻色子产生的希格斯玻色子的差分和积分基准横截面的测量

在s = 7 $$ \ sqrt {s} = 7 $$和8TeV的pp碰撞中,测量了通过H→4ℓ衰变(four = e,μ)产生四个轻子的完整基准截面。 使用LHC的CMS实验收集的数据,分别对应于7TeV时5.1 fb -1和8 TeV时19.7 fb -1的综合亮度。 使用8 TeV数据测量微分横截面,并确定其为四轻子系统的横向动量和速度,伴随的射流多重性,前导射流的横向动量以及希格斯玻色子候选物与快速子之间的速度差的函数。 领先的飞机。 还进行Z→4ℓ横截面及其与H→4ℓ横截面之比的测量。 所有横截面均在轻子运动学和事件拓扑要求所定义的基准相空间内测量。 积分的H→4ℓ基准横截面经测量为

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