charm(3686)和ψ(3770)→γχcJ的E1跃迁的开放式魅力贡献

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在非相对论有效场理论(NREFT)中研究了ψ(3686)和ψ(3770)→γχcJ的E1跃迁,在该理论中系统地包括开放式魅力效应作为主要校正。 它还允许在同一框架中将S–D混合自包含。 我们能够证明,开放式魅力贡献对于理解非相对论领导顺序计算与这些实验数据之间相当意外的差异至关重要

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charm(3686)和ψ(3770)→γχcJ的E1跃迁的开放式魅力贡献

在非相对论有效场理论(NREFT)中研究了ψ(3686)和ψ(3770)→γχcJ的E1跃迁,在该理论中系统地包括开放式魅力效应作为主要校正。 它还允许在同一框架中将S–D混合自包含。 我们能够证明,开放式魅力贡献对于理解非相对论领导顺序计算与这些实验数据之间相当意外的差异至关重要

2020-03-22
1.16MB
基于ISPE机制的$$ e ^ + e ^-\ rightarrow \ psi(3686)\ pi ^ + \ pi ^-$$ e + e-→ψ(3686)π+π-过程中的带电荷的似charm结构

2017年,BESIII协作宣布在$$ \ psi(3686)\ pi ^ \ pm $$ψ(3686)π±不变的$$ e ^ + e ^质谱图中观察到带电荷的charm状结构。 -\ rightarrow \ psi(3686)\ pi ^ + \ pi ^-$$ e + e-→ψ(3686)π+π-过程在不同的能量点,这使我们能够根据以下内容对该过程进行精确的研究 初始单离子排放(ISPE)机制。 在这项工作中,我们对$$ e ^ + e ^-\ rightarrow \ psi(3686)\ pi ^ + \ pi ^-$$ e + e-→ψ( 3686)π+π-,以及相应的$$ \

2020-04-10
375KB
在4.009至4.600 GeV的s处测量e + e-→π0π0ψ(3686)并观察中性的charm状结构

使用在BEPCII对撞机上通过BESIII检测器收集的e + e-碰撞数据,对应于从4.009至4.600 GeV的质心能量(s)处5.2 fb-1的积分光度,过程e + e-→π0π0ψ (3686)是第一次研究。 测量相应的Born横截面,发现其为反应e + e-→π+π-ψ(3686)的一半。 这与同位旋对称性的预期一致。 此外,在所有能量点上π0π0ψ(3686)的Dalitz图与π+π-ψ(3686)的图一致,并且在4040 MeV / c2附近首先观察到π±ψ(3686)中结构的中性模拟。 s = 4.416 GeV在同位旋中性模式下以相同的能量观察到。

2020-04-04
749KB
热磁化不对称核物质的准标量和标量D介子和charm的衰变宽度分析

在本文中,我们通过在有限密度和温度下不对称核物质的磁场诱导的夸克和胶子凝聚物,计算了等旋平均伪标量(D +,D0)和标量(D0 +,D00)介子的质量位移和衰减常数。 。 我们已经从手性SU(3)平均场模型计算了中等手性缩合物,随后在QCD和规则中使用了这些缩合物来计算D介子的有效质量和衰减常数。 考虑到热和致密核物质中的外部磁场效应,会导致D介子的质量和衰变常数发生明显变化。 此外,我们还通过使用P03模型研究了作为副产物的较高charm素态[ψ(3686),ψ(3770),χc0(3414),χc2(3556)]的有效衰减宽度,这可能具有重要意义。 对J /ψ介子产量的影响。 当前工作的

2020-04-02
325KB
用扰动QCD方法研究Bc→ψ(2S)K,ηc(2S)K,ψ(3770)K衰减

我们使用基于kT分解的扰动QCD方法研究了Bc→ψ(2S)K,ηc(2S)K,ψ(3770)K衰减。 对于谐波振荡器电位,采用了基于n = 1,l = 2状态的薛定ding波函数的新的轨道激发的charm分布分布幅度ψ(1D31)。 通过使用相应的分布幅度,我们计算出Bc→ψ(2S)K,ηc(2S)K,ψ(3770)K衰变的分支比以及过渡Bc→ψ的形状因子A0、1,2和V (1D31)。 我们得到Bc→ψ(2S)K和Bc→ηc(2S)K的支化比都在10-5的数量级。 本文首先研究了两组S-D混合角θ= −12°和θ= 27°对衰变Bc→ψ(3770)K的影响。 我们的计算表明,在混合角θ=

2020-04-04
415KB
统计强子化模型下charm态的横向动量分布

在统计强子化模型的框架内,针对在LHC能量下发生的核-核碰撞产生的charm态J /ψ,ψ(2S)和X(3872)的横向动量谱,给出了计算和预测。 通过使用最新的流体动力学计算得出的颗粒流剖面,结果与可用数据相吻合,并显示出很好的一致性。 对于Pb-Pb碰撞中的X(3872)产量,我们预测了与J /ψ形状相似的横向动量分布,在较低的横向动量下具有明显的增强,并且相对于J /ψ的产量约为1%。

2020-04-15
397KB
较高的charm原子态强烈衰变为开放介子对

在P03模型中,系统地研究了高charm素态的开环强衰变,直至6P多重峰的质量。 在线性电势和屏蔽电势夸克模型中计算了初始charm态的波动函数。 可以合理地描述在开放阈值以上的大多数公认的charm态的衰变宽度。 通过将我们的夸克模型计算结果与实验观察结果进行比较,我们还讨论了一些新近观察到的charm状态的性质。 发现(i)ψ(4415)可能偏向ψ(4S)或ψ1(3D)分配。 在4.4 GeV附近可能存在两个高度重叠的矢量charm态; (ii)在LP模型中,可以将JPC = 1-Y(4660)共振和JPC = 0 ++ X(4500)共振分别指定为ψ(5S)和χc0(4P); (ii

2020-05-05
1.28MB
LHC的相关非提示$$ J / \ psi + \ mu $$ J /ψ+μ和$$ J / \ psi + J / \ psi $$ J /ψ+ J /ψ作为TMD胶子的测试 密度

我们考虑了LHC在LHC上产​​生的$ J / \ psi $$ J /ψ介子和介子的相关产生,这些介子和介子来自b味强子衰变和无提示双倍$$ J / \ psi $$ J /ψ产生。 $$ k_T $$ kT分解方法。 为了描述包含的b-强子衰变成不同的charm态,我们应用了碎片化方法,并基于非相对论QCD分解采用了碎片化功能。 使用Catani-Ciafaloni-Fiorani-Marchesini方程和Kimber-Martin-Ryskin处方确定质子中横向动量依赖性(TMD)胶子密度。 我们调查了parton阵雨的影响,估计了双parton散射的贡献,并将我们的预测与ATLAS

2020-03-30
530KB
晶格QCD在Pc五夸克通道中的核子-J /ψ和核子-nc散射。

Nj /ψ和Nηc散射的晶格QCD模拟在mπ≃266MeV的所有可能的JP通道中进行。 这包括JP = 3/2±和5/2±,其中LHCb在质子J /ψ衰变中发现了Pc(4380)和Pc(4450)五夸克态。 这是第一个达到五夸克驻留能量4.3-4.5 GeV的晶格模拟。 在该能量区域中有几个衰减通道是开放的,在这项工作中,我们将以单通道近似的方式探索PC的命运。 对于所有量子数,即六个晶格不可约表示,在总动量为零的情况下,为核子-铵体系提取本征态能量。 没有观察到明显的能量转移。 观察到的晶格本征态的数目与非相互作用的charm和核子的预期数目一致。 因此,在单通道逼近内,我们在这些奇异通道中

2020-05-04
924KB
N = 5.02 $$ {\ sqrt {s}} _ {\ mathrm {NN}} = 5.02 $$ TeV下,p-Pb碰撞中ψ(2S)抑制的中心依赖性

研究了((2S)charm态的包容性产生与质子能s NN = 5.02的核子-核子中心p-Pb碰撞中中心性的函数关系。\ {\ sqrt {s}} _ {\ mathrm { NN}} = 5.02 $$ CV在CERN LHC。 用ALICE检测器在质量速度范围-4的中心进行测量。 46 <y cms <-2。 96和2。 03 <y cms <3。 在图53中,通过将ψ(2S)衰减重构为μ对,将横向动量减小到零。 production(2S)的生产横截面σψ(2S)是碰撞中心度的函数,它是通过沉积在前向速度量热仪中的能量估算出来的。 然后,通过截面的双倍比

2020-03-24
452KB
在非相对论性QCD框架内协调强子对撞机中速区中的charm气产生和极化数据,国家自然科学基金资助(11405268,11647113,11705034)

彻底的研究表明,如果速度缩放规则成立,则强子对撞机上ψ(J /ψ,ψ')极化的唯一关键参数是比率。 该参数的微小变化会导致ψ极化发生实质性变化。 我们发现,如果对收益率数据的描述同样出色,则该参数可能会发生很大变化。 因此,拟合屈服数据无法确定该参数,因此无法确定ψ极化。 我们提供了一种通用方法来固定长距离矩阵元素(LDME),以生产J /ψ和ψ'。 此外,利用现有数据,我们实现了这种方法,获得了一组有利的LDME,并设法调和了淡紫色的产生和极化实验,除了两组关于J /ψ极化的CDF数据。

2020-03-25
634KB
B(J /ψ→η′e + e-)的测量并寻找暗光子

使用BEPCII的BESIII探测器收集的(1310.6±7.0)×106 J /ψ衰减事件的数据样本,我们研究了具有两种主要η'衰减模式η的电磁Dalitz衰减J /ψ→η'e+ e- ′→γπ+π-和η′→π+π-η。 支化分数被确定为B(J /ψ→η'e+ e-)=(6.59±0.07±0.17)×10-5,与以前的BESIII测量相比,其精度提高了2倍。 通过J /ψ→η'γ',γ'→e + e-进行暗光子(γ')的搜索。 除ω和ϕ质量区域外,在0.1至2.1 GeV / c2的质量范围内均未观察到明显的信号。 我们将B(J /ψ→η'γ')×B(γ'→e + e-),B(J /ψ→

2020-05-04
630KB
一种新的高级charm衰变模式

我们用夸克对创建模型计算了在4.6 GeV附近激发的矢量charm原子态的$$ \ Lambda _c {\ bar {\ Lambda}} _ c $$ΛcΛc部分衰减宽度。 我们发现,$$ \ psi(4S,〜5S,〜6S)$$ \ Lambda _c {\ bar {\ Lambda}} _ c $$ΛcΛ¯c模式的部分衰减宽度可以达到几个MeV。 $ψ(4S,5S,6S)。 相比之下,状态$$ \ psi(3D,〜4D,〜5D)$$ψ(3D,4D,$$ψ)的部分$$ \ Lambda _c {\ bar {\ Lambda}} _ c $$ΛcΛ¯c衰减宽度 5D)小于1 MeV。

2020-04-17
598KB
极化pp碰撞引起的charm的3D3态辐射衰变的角分布

使用螺旋形式,我们计算了三级联过程p′p→3D3→3P2 +γ1→(ψ+γ2)+中两个伽马光子(γ1和γ2)和电子(e-)的组合角分布函数 当p和p任意极化时,γ1→(e- + e +)+γ2+γ1。 我们还导出了六个不同的部分积分角分布函数,这些函数给出了最终状态下一个或两个粒子的角分布。 我们的结果表明,通过测量γ1和γ2以及γ2和e-的两个粒子的角分布,可以确定两个charm骨辐射跃迁3D3→3P2的所有螺旋度的相对大小以及相对相位。 +γ1和3P2→ψ+γ2。

2020-03-30
642KB
大动量下的J /ψ对产生:双重parton散射和较大的αs5贡献的指示

我们证明,由LHC的CMS和Tevatron的D0进行的J /ψ对生产的最新研究表明,在不同的运动学区域存在着不同的生产机制。 我们发现,在αs5处,下一阶的单部分散射贡献决定了该对大横向矩时的屈服强度。 我们的分析进一步强调了双parton散射的重要性(在较大的J /ψ速差下,双parton散射将占主导地位)在CMS接受对中的大对不变质量下,从而解决了理论与理论之间的巨大差异。 CMS数据。 此外,我们对αs6处的领先的PT(PT-4)下一至下一阶的前导PT(PT-4)类别进行了首次精确的-量规不变和红外安全-评估,这可能与 PTmin =min⁡(PT1,PT2)的大值区域。 最后,在双

2020-04-16
820KB
晶格QCD的矢量和标量charm共振

我们对D D $ $$ D \ overline {D} $$散射进行探索性的QCD模拟,旨在确定在开放魅力阈值以上的charm共振的质量以及衰减宽度。 忽略与其他通道的耦合,在p波中D D,$ D \ overline {D} $$散射的相移将产生众所周知的矢量谐振ψ(3770)。 当mπ= 156 MeV时,在较大的统计不确定性范围内,提取的共振质量和衰减宽度与实验一致。 标量吸引子共振是一个难题,因为只有基态χc 0(1 P)可以被很好地理解,而对于它的第一次激发没有普遍接受的候选者。 为了模拟这个难题,我们在s波中模拟了D D-$$ D \ overline {D} $$散射。 产生的

2020-04-07
1.14MB
左旋强子在k因子分解时在LHC产生的氨气衰变:J /ψ,ψ(2S)和J /ψ+ Z

我们考虑使用kT分解方法,由LHC中b味强子的衰变产生J / ψ和ψ(2S)介子。 我们的分析涵盖了包容性紫罗兰生产和与Z玻色子相关的J / ψ介子的生产。 我们在源自卡塔尼(Canifaloni)菲奥拉尼(Fiorani)Marchesini(CCFM)演化方程的质子中应用依赖于横向动量(或未积分)的胶子密度,并基于非相对论QCD分解采用碎片函数来描述包含b- 强子衰变成不同的charm态。 我们的预测与CMS,ATLAS和LHCb合作在s = 7、8和13 TeV拍摄的最新实验数据非常吻合。 估计双组分散射对相关的非快速J / ψ + Z产生的贡献很小。

2020-04-01
657KB
S波阈值Ds1D’s + c.c的影响。 和Ds0D's * + c.c。 在矢量charm谱上

通过研究非常接近的Ds1Ds + c.c。 和Ds0D's * + c.c。 阈值大约为4.43 GeV时,我们研究了在统一化方案中ψ(4415)内部较大分子组分的可能性。 在夸克模型中,通常将ψ(4415)分配为ψ(4S)状态。 我们还考虑了ψ(4S)和夸克模型状态ψ(2D)的S波耦合到这两种状态之间的可能混合。 ψ(4415)与附近的S波Ds1D’s + c.c的显着耦合。 和Ds0D's * + c.c。 阈值可能导致ψ(4415)→J /ψKK′的衰变而形成奇异状态Zcs,这是Zc(3900)的奇特伙伴,但具有cc′qs(或cc′sq)的风味 q表示u / d夸克。 类似于通过中间D

2020-05-05
684KB
Zc(4200)+衰变宽度为charm形四夸克态

为了确定新观察到的带电共振Zc(4200)+的性质,我们研究了其强子衰变Zc(4200)+→J /ψπ+,Zc(4200)+→ηcρ+和Zc(4200)+→D + D ¯* 0为charm形四夸克态。 在QCD和规则的框架中,我们计算三点函数并提取这些交互作用顶点的耦合常数和衰减宽度。 包括所有这些通道在内,Zc(4200)+状态的完整衰减宽度与Belle Collaboration报告的实验值一致,支持对该状态的四夸克解释。

2020-03-26
1.33MB
D波性痴呆

受BES III协作和LHCb协作的ψ(3842)的矢量charm状态的最新观察结果启发,我们在本工作中梳理了D波charm状态。 我们首先通过研究夸克对创建模型中的开放魅力衰减来评估Y(4320)作为ψ(3D31)的可能性,然后发现可以在合理的参数范围内复制Y(4320)的宽度。 此外,我们将ψ(3770),ψ(4160)和Y(4320)用作1D,2D和3D坎莫尼亚的标度,以估计其他D波坎莫尼亚的开放魅力衰减。 已经预测了D波charm态的总宽度和部分宽度,可以通过在LHCb和Belle II合作公司进行进一步测量来测试。

2020-04-07
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