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具有动量耗散的全息纠缠的更高曲率校正 评分

我们研究了带有动量松弛的全息模型中高斯-贝内特校正对某些非局部探针(纠缠熵,n子信息和威尔逊环)的影响。 实际上,较高曲率的项以及标量场对纠缠熵中的通用项的系数进行了非平凡的校正。 我们使用全息方法来研究这种校正。 此外,全息计算表明相互信息和三方信息经历了一个跃迁,超过此跃迁,它们就相同地改变其值。 我们发现过渡曲线的行为取决于高斯-贝奈特耦合λ的符号。 λ> 0的跃迁发生在子系统的间隔大于λ<0的跃迁中。 最后,我们检查了外部点状对象之间力的修正部分的行为,该行为是高斯-贝涅特耦合及其符号的函数。

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具有动量耗散的热电传输全息RG流

当平移对称性破坏时,我们构造了热电导率的全息归一化组(RG)流。 RG流动是由徘徊在滑动径向膜上的内在观测器探测到的。 我们通过求解矩阵形式的Riccati方程获得RG流。 RG流提供了一种高效的数值方法,用于计算具有动量耗散的强耦合系统的热电导率。 作为说明,我们恢复了爱因斯坦-麦克斯韦-轴心模型中的交流热电导率。 此外,在耗散动量且具有有限密度的几种均质和各向同性的全息模型中,发现直流热电导率的特定组合的RG流没有运行。 结果,可以在不使用守恒热电流的情况下,通过分析得出边界场理论上的直流导热系数。

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具有动量耗散的反作用DBI磁运输

我们在全息Dirac-Born-Infeld模型中研究了磁传输,同时考虑了反反应对几何的影响。 我们考虑的理论包括轴突标量,旨在打破平移对称性并产生动量耗散。 对于这些理论,直流电导率矩阵的一般结构非常丰富,并且比在探针近似中获得的结构要复杂得多。 我们发现了新型的黑色糠麸解决方案,包括表现出Lifshitz缩放和超缩放的几何图形,并研究了它们对系统传输特性的影响。 根据理论参数的选择,这些背景可能导致金属或绝缘行为。 在动力学解决方案系列中观察到负磁阻。 一些新的后反应几何形状还支持磁场感应的金属绝缘体过渡。

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Horndeski理论中具有动量耗散的直流电导率

在本文中,我们考虑了带有标量场的两个四维Horndeski型引力理论,它们在双边界理论中产生了具有动量耗散的解。 首先,我们研究一个带有Horndeski轴项和两个其他用于动量耗散的自由轴的爱因斯坦-麦克斯韦理论。 我们以此理论构造带静电的AdS平面黑洞解决方案,并通过分析计算双场理论的全息直流电导率。 然后,我们将结果推广到黑洞解决方案中包括电荷。 其次,我们使用两个用于动量耗散的Horndeski轴分析爱因斯坦-麦克斯韦理论。 我们从理论中获得了AdS平面黑洞解决方案,并计算了双场理论的全息直流电导率。 该理论具有一个临界点α+γΛ= 0,超过该临界点,霍恩德克西(Horndeski)轴的

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具有动量耗散的Born-Infeld电动力学的全息传输

我们从Born-Infeld电动力学研究了爱因斯坦-轴距AdS黑洞。 分析计算了双边界理论的各种直流输运系数。 直流电导率取决于温度,与RN-AdS黑洞相比,这是一种新颖的特性。 分析了Born-Infeld参数对输运系数的影响。 此外,我们研究了具有动量耗散的Born-Infeld电动力学的交流电导率。 对于弱动量耗散,低频行为满足标准Drude公式,并且对于各种校正参数,电传输是连贯的。 为了获得更强的动量耗散,应用了改进的Drude公式,我们观察到了从相干到非相干的转换。 此外,Born-Infeld校正会放大非相干行为。 最后,我们研究探针极限中的非线性电导率,并将我们的结果与(i)D

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具有动量耗散的全息纠缠的更高曲率校正

我们研究了带有动量松弛的全息模型中高斯-贝内特校正对某些非局部探针(纠缠熵,n子信息和威尔逊环)的影响。 实际上,较高曲率的项以及标量场对纠缠熵中的通用项的系数进行了非平凡的校正。 我们使用全息方法来研究这种校正。 此外,全息计算表明相互信息和三方信息经历了一个跃迁,超过此跃迁,它们就相同地改变其值。 我们发现过渡曲线的行为取决于高斯-贝奈特耦合λ的符号。 λ> 0的跃迁发生在子系统的间隔大于λ<0的跃迁中。 最后,我们检查了外部点状对象之间力的修正部分的行为,该行为是高斯-贝涅特耦合及其符号的函数。

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具有动量耗散的非相对论缩放几何结构的直流电导率

我们考虑一种具有两个麦克斯韦场,一个膨胀量标量和空间相关轴的引力理论。 该理论的黑糠解决方案类似于Lifshitz,并且违反了超标度。 使用带电溶液,当两个标准场都允许波动时,我们将分析计算全息直流电导率。 我们将讨论与将地平线与边界数据相关联的一些细微差别,重点是Lifshitz渐近线的作用和多个轨距场的存在。 轴离子标量导致对偶全息理论中的动量耗散。 最后,我们研究了直流电导率随温度变化的行为,并评论了可以获得线性电阻率的情况。

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具有Weyl校正和动量耗散的全息系统的准正规模式

我们研究了复数频率平面中的电荷响应和具有动量耗散的边界量子场理论的准正态模(QNMs)对偶的具有Weyl校正的广义Maxwell系统。 当动量耗散α1的强度小时,电导率的极结构类似于没有动量耗散的情况。 当以γ为Weyl耦合参数的γ→-γ时,原始理论的电导率的实部极点与其电磁(EM)对偶理论的极点之间的定性关系近似成立。 虽然强大的动量耗散会改变磁极结构,以使大多数磁极位于纯虚轴上。 此时,当γ→-γ时,原始理论的极点与其EM对偶极点之间的对应关系被破坏。 另外,对于主导极,除了α→的小区域外,对于所有αˆ,当γ→-γ时,EM对偶性几乎都成立。

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动量定理

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动量耗散全息法的磁传输

我们在存在正交磁场和动量耗散过程的情况下,获得了强耦合平面介质的热电输运系数的明确表达式。 这些计算是在规范/重力框架内执行的,在该框架中,通过包括大量引力子的质量项来引入动量耗散机制。 依靠计算出的传输系数的结构并使参数成为动力学函数,我们提出了一种全息启发的现象学,可以直接与铜酸盐的实验数据进行比较。

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动量耗散和全息传输没有自我二重性

我们探索了空间线性轴对称场在没有自对偶性的全息模型中引入的动量耗散的响应,这是由Weyl张量耦合到Maxwell场而打破的。 发现对于正Weyl耦合参数$$ \ gamma> 0 $$γ> 0,以参数$$ {\ hat {\ alpha}} $$α^为特征的动量耗散会驱动非相干金属态 在低频处出现一个峰,并下降到另一个不相干的金属相。 当$$ \γ<0 $$γ<0时,观察到相反的情况。 我们模型的另一个有趣特征是,对于某些可观测值(包括直流电导率,扩散常数和磁化率),存在$$ {\ hat {\ alpha}} $$α^的某个值,这些观测值与$ $ \ gamma $$γ。 最后

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动量加权系统——Tb语言

成交加权动量系统(动量指标Momentum = PriceValue - PriceValue[Len] ) 做多:成交量加权动量值上穿0时,记录下对应K线的收盘价,当在接下来的4根K线走完之前,在记录下来的收盘价的基础上上涨了0.25倍的ATR(AvgTrueRange)时,以价格Close+0.25*ATR入场做多 做空:成交量加权动量值下穿0时,记录下对应K线的收盘价,当在接下来的4根K线走完之前,在记录下来的收盘价的基础上下跌了0.25倍的ATR(AvgTrueRange)时,以价格Close-0.25*ATR入场做空 平多单:价格低于前面5根K线的最低价 平空单:价格高于前面5根K线

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ModbusTCP/RTU网关设计

基于UIP协议栈,实现MODBUS联网,可参考本文档资料,有MODBUS协议介绍

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