sNN = 200GeV质子核碰撞中二面角角相关性的非微扰横向动量展宽

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PHENIX合作已在sNN = 200 GeV的p + p,p + Al和p + Au碰撞中测量了高pT二面体相关性。 这些相关性是由喷流间和喷流内的相关性引起的,因此在初始状态和最终状态下都对非扰动效应敏感。 垂直于触发强子的相关强子的横向动量分量pout的分布对初始状态和最终状态的横向动量敏感。 这些分布是作为xE的函数进行多差测量的,xE是相关强子相对于触发强子的纵向动量分数。 对碎片横向动量敏感的近侧-嘴宽度在p + Au,p + Al和p + p之间没有显示出明显的展宽。 与p + p相比,发现在p + Au处,外侧非扰动的pout宽度变宽。 但是,与p + p碰撞相比,p + A1

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sNN = 200GeV质子碰撞二面角相关性横向动量展宽

PHENIX合作已在sNN = 200 GeV的p + p,p + Al和p + Au碰撞中测量了高pT二面体相关性。 这些相关性是由喷流间和喷流内的相关性引起的,因此在初始状态和最终状态下都对非扰动效应敏感。 垂直于触发强子的相关强子的横向动量分量pout的分布对初始状态和最终状态的横向动量敏感。 这些分布是作为xE的函数进行多差测量的,xE是相关强子相对于触发强子的纵向动量分数。 对碎片横向动量敏感的近侧-嘴宽度在p + Au,p + Al和p + p之间没有显示出明显的展宽。 与p + p相比,发现在p + Au处,外侧非扰动的pout宽度变宽。 但是,与p + p碰撞相比,p + A1

2020-04-07 立即下载
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sNN = 200 GeV时Au + Au碰撞和在sNN = 193 GeV时U + U碰撞常低的横向Moment的超额J /ψ产量的观察

我们报告了在sNN = 200 GeV的强子Au + Au碰撞和在sNN = 193 GeV的U + U碰撞时,在非常低的横向动量(pT <0.2 GeV / c)下J /ψ产生的首次测量。 值得注意的是,在60%–80%的碰撞中心度等级中,对于pT <0.05 GeV / c,在Au + Au(U + U)碰撞的中间快时推断的J /ψ核修饰因子达到约24(52)。 值得注意的是,强子酸产生并伴有冷热介质效应无法解释。 此外,首次给出了非常低的pT范围内J /ψ的dN / dt分布。 该分布与Au核的预期分布一致,并显示出一些干扰。 将测量结果与相干生产的理论计算进行比较表明,可以

2020-04-05 立即下载
496KB
sNN = 200 GeV时在Au + Au碰撞产生低pT e + e−对,在STAR时,在sNN = 193 GeV时发生U + U碰撞

我们报告了在sNN = 200 GeV和U + U的非中心Au + Au碰撞中低横向动量(pT <0.15 GeV / c)的质量区域0.4 <Mee <2.6 GeV / c2中e + e-对产生的首次测量 sNN = 193 GeV发生碰撞。 在这些碰撞的40%–80%集中度中观察到了显着的增强因子,表示为数据与已知强子贡献的比率。 过剩的产率在低pT处明显达到峰值,其宽度(⟨pT2⟩)在40和60 MeV / c之间。 过量的绝对截面几乎不依赖于中心性,而理论模型计算结合了中等范围内的ρ光谱函数,而夸克胶子等离子体或强子混合物的辐射随参与核子数量的增加而急剧增加。 由初

2020-04-17 立即下载
580KB
通过sNN = 200 GeV Au + Au碰撞方位谐波的两粒子和四粒子累积量测量来隔离流动和流动相关性

数据驱动的方法应用于RHIC的STAR检测器在sNN = 200 GeV处的Au + Au碰撞,以通过使用两个和四个粒子来隔离伪快速距离δ依赖和δ无关的相关性。 方位角累积量测量。 我们确定了相关性的一个独立于α的分量,该分量主要由各向异性流量和流量波动所控制。 它也被发现与伪快速度|α| <1> 0.7处测得的二次谐波累积量的流量的5%±2%(sys。)。

2020-05-05 立即下载
622KB
sNN = 200 GeV时与横向极化质子束发生p + p,p + Al和p + Au碰撞时J /ψ产生的单旋不对称

我们报告了前向和向后速度为1.2 &lt;| y | &lt;2.2的J /ψ产生的横向单旋不对称性,它是J /ψ横向动量(pT)和Feynman-x(xF)的函数。 通过PHENIX实验于2015年在相对论重离子对撞机上通过sNN = 200 GeV与横向极化质子束的p + p,p + Al和p + Au碰撞记录了所分析的数据。 在这种碰撞能量下,用于产生p + p碰撞的重味颗粒的单旋不对称性提供了进入自旋相关的胶子分布和核子内部更高扭曲的相关函数的途径,例如胶子Qiu-Sterman和trigluon相关函数 。 质子+核碰撞为研究核对相关函数的影响提供了极好的机会。 数据指示2 GeV

2020-05-04 立即下载
848KB
sNN = 200GeV的Cu + Au碰撞产生π0和η介子

在sNN = 200GeV的Cu + Au碰撞中,在中间快速测量了π0和η介子的产生。 在1(2)-20GeV / c横向动量范围内的π0(η)→γγ衰减通道中进行测量。 在中心Cu + Au碰撞中,在较高的横向动量下,对于π0和η介子的产生产生了强烈的抑制作用,相对于p + p结果(按核子-核子碰撞次数进行缩放)而言。 在中心碰撞中,抑制作用类似于具有可核重叠的Au + Au。 作为横向动量的函数测得的η/π0比值与mT缩放参数化一致,直到pT = 2GeV / c,其渐近值是恒定的,并且与Au + Au和p + p一致,并且对 碰撞中心性。 在碰撞能量sNN = 3-1800 GeV范围内

2020-03-31 立即下载
280KB
sNN = 200 GeV极化p + p,p + Al和p + Au碰撞以正向速度快速向前移动带电强子的过程横向单旋不对称的依赖性。

我们报告了在sNN = 200 GeV极化的p↑+ p,p↑+ Al和p↑+ Au碰撞中带正电的强子的产生中,横向单旋不对称性(TSSAs)的核依赖性。 在横向动量(1.8 &lt;pT &lt;7.0 GeV / c)和费曼x(0.1 &lt;xF &lt;0.2)的范围内以向前的速度(1.4 &lt;η&lt;2.4)进行了测量。 我们在p↑+ p碰撞中观察到带正电强子的正不对称性,并在p↑+ A碰撞中显着降低了不对称性。 这些结果表明,在适用微扰技术的条件下,TSSA对带电强子的核依赖性。 这些结果为使用p↑+ A碰撞作为工具来研究强子碰撞中TSSA背后的丰富现象以及将TSSA用作研究小

2020-04-05 立即下载
416KB
质子碰撞向前光子产生的孤立光子

我们在彩色玻璃冷凝物框架中的质子-核碰撞中以正向速度计算孤立的光子产生。 我们的计算使用偶极子横截面,该偶极子横截面是通过运行耦合的Balitsky-Kovchegov方程求解的,其初始条件适合深层非弹性散射数据。 为了进行比较,我们还更新了在相同运动学中用于产生介子的核修饰因子的结果。 我们提出了在sNN = 200 GeV和sNN = 8 TeV的情况下对未来正向RHIC和LHC测量的预测。

2020-05-03 立即下载
633KB
sNN = 19.6和200 GeV时Au + Au碰撞快时接受校正的双电子过量质谱的能量依赖性

首次报告了在中间偏心率| yee | &lt;1时,在sNN ==的最小偏置Au + Au碰撞中,首次报告了接受校正的双电子过量质谱,其中已知的强子源已从包含的双电子质谱中减去。 19.6和200 GeV。 通过对Mee &lt;1.1 GeV / c2加宽的Ï谱函数的模型计算来一致地描述多余的质谱图。 对于0.4 &lt;Mee &lt;0.75 GeV / c2,在sNN = 19.6 GeV处积分的双电子过量产率,归一化为中速时带电粒子的多重性,其值类似于在sNN = 17.3 GeV时In + In碰撞中的值 。 对于sNN = 200 GeV,在中央碰撞中的标准化超额产量高于在sN

2020-03-26 立即下载
442KB
sNN = 200 GeV的d + Au碰撞的远距离伪快速二面体相关

d + Au碰撞中sNN = 200 GeV的Dihadron角相关性报告为测得的零度量热器中性能量和Au束方向上的正电荷强子多重性的函数。 有限的相关的产量被观察到在较大的相对伪快速度(α)在附近的一侧(即相对方位角Φ4)。 此相关的产量,作为α的函数似乎与占主导地位的,主要是与喷气机有关的,边侧(β)的规模扩大。 correlation相关性的傅立叶系数Vn =ŒcoscosnÎαŒª具有很强的Î依赖性。 另外,发现V1与中间快速事件多重性大致成反比,而V2在向前(d-行进)和向后(Au-行进)方向上以相似的大小独立于其。

2020-04-20 立即下载
2MB
200 GeV Au-Au和2.76 TeV Pb-Pb碰撞的Dihadron方位角相关性

在多源热模型中,我们详细显示了在sNN = 200 GeV时在Au-Au碰撞中20–40%和50–80%的二面体方位角相关性,在Pb-中中心范围从10–15%到70–80% sNN = 2.76 TeV时发生Pb碰撞。 该模型可以大致描述碰撞中产生的粒子的方位角相关性。 相应源的px振幅被放大,并且源沿该方向平移。 在大多数情况下,因子sx在sNN = 2.76 TeV时随着Pb-Pb碰撞中心性的增加而增加。

2020-04-07 立即下载
337KB
sNN = 200 GeV极化p + A碰撞产生正子的横向单旋不对称的依赖性

在2015年,相对论重离子对撞机(RHIC)首次提供了横向极化质子与Au和Al核的碰撞,从而使得能够探索具有重核的横向单旋不对称。 先前已经在RHIC的横向极化p + p碰撞中观察到正向中子产生中的大单旋不对称性,并且成功描述p + p碰撞中单旋不对称性的现有理论框架仅预测了中等程度的原子 质量数(A)依赖性。 相反,在RHIC的p + A碰撞中观察到的不对称表现出令人惊讶的强烈的A依赖性(包括正向中子产生)。 在p + Al碰撞中观察到的不对称性要小得多,而在p + Au碰撞中观察到的不对称性的绝对值要大3倍,并且符号相反。 讨论了不同中子产生机制的相互作用,作为对观察到的A依赖性的可能解释

2020-05-04 立即下载
857KB
UrQMD模型sNN = 7.7–200 GeV时Au + Au碰撞质子累积量和相关函数

我们从UrQMD模型研究了在sNN = 7.7,11.5、19.6、27、39、62.4和200 GeV的0–5%最中心Au + Au碰撞中质子累积量(至四阶)和相关函数的接受依赖性。 我们发现,高阶质子累积量在被广泛接受时表现出抑制作用。 通过将质子累积量分解为多质子相关函数的线性组合,我们观察到由于质子数守恒的影响,两个质子相关函数始终显示负值。 三个质子相关函数和四个质子相关函数接近于零,并且可以忽略不计。 我们进一步观察到质子累积量和相关函数遵循相似的趋势,并且在绘制结果与质子平均数的关系时显示出缩放行为。 实验数据与UrQMD计算结果的比较表明,用STAR实验测量的质子相关函数的非单

2020-04-03 立即下载
526KB
势对sNN = 5GeV时Au + Au碰撞质子和净重子多重性累积量的影响

我们使用微观强子输送(JAM)模型分析了sNN = 5GeV时Au + Au碰撞中净质子和净重子分布的累积量的速度和横向动量依赖性。 为了研究重离子碰撞中平均场势和状态方程(EoS)的软化对净质子(重子)波动的影响,计算采用两种不同的模式进行。 通过在两体散射中实现吸引轨道并引入系统的减压,可在模型中实现EoS的软化。 通过将两种模式的结果与默认级联的结果进行比较,我们发现平均场势和EoS的软化对速度分布(dN / dy)和净质子(重子)多重分布的形状有很大影响 。 从所有三种模式计算的净质子(重子)累积量和它们的比率具有相似的趋势,并且显示出相对于单位的显着抑制,这可以用重子数守恒来解释。

2020-03-30 立即下载
370KB
sNN = 11.5和200 GeV央Au + Au碰撞产生多奇怪的强子,轻和超高子

通过使用天真的合并模型研究了在最中心的Au + Au碰撞中sNN = 11.5和200 GeV的双重子,轻核和超微子的产生。 研究了轻核的产生,发现对于在sNN = 11.5(200)GeV下添加到核中的每个额外核子,生产率降低了330(1200)倍。 随着奇数量子数的增加,多奇异子强子的pT积分产率成指数下降。 我们进一步研究了作为横向动量以及sNN的函数的陌生种群因子S3,S2。 此处介绍的sNN = 11.5 GeV的计算将激发在STAR实验的束能量扫描程序的第二阶段进行这些测量的兴趣。

2020-05-05 立即下载
843KB
sNN = 200GeV时Cu + Cu碰撞的低动量直接光子测量

我们测量了在sNN = 200GeV时Cu + Cu碰撞的中速时,在最小偏置下pT &lt;5GeV / c的直接光子和在中间快度下0%–40%的最中心事件。 来自准直接虚拟光子的e + e-贡献已确定为超过e + e-质量分布中已知的强子贡献。 在Cu + Cu数据中,对于pT &lt;4GeV / c,观察到光子明显超过二进制标定的p + p拟合。 pT光谱与涵盖相似数量参与者的Au + Au数据一致。 减去p + p基线后,指数拟合值与过量值的反斜率最小为285±53(stat)±57(syst)MeV / c,最小为333±72(stat)±45(syst)MeV / c 偏心事件和

2020-03-31 立即下载
536KB
sNN = 200 GeV时具有直接光子和性子离子触发的喷射状相关

在STAR实验中,在sNN = 200 GeV的中央Au + Au和最小偏置p + p碰撞中分析了带电的强子与直接光子(dirdir)和中性小子(0 0)触发粒子的方位角相关性。 将来自中心Au + Au碰撞的中速快时带电强子的每次触发产量与p + p碰撞进行比较,以量化Au + Au碰撞的抑制。 抑制每个αdir触发的相伴粒子的产量与触发粒子(pTtrig)的横向动量无关,而在相关的带电强子(pTassoc)的低横向动量下,抑制作用较小。 在不确定性内,观察到类似水平的抑制作用的dir和0 0触发器作为zT(≥pTassoc/ pTtrig)的函数。 将结果与能量损失启发的理论模型预测进行了

2020-04-04 立即下载
397KB
sNN = 110 GeV的p-He碰撞测量反质子产生

在LHCb实验中,根据与0.5 nb-1的综合光度对应的数据集,测量了在静止状态下入射到氦原子核上的能量为6.5 TeV的质子碰撞中迅速产生反质子的截面。 通过在LHCb相互作用点向LHC束线中注入氦气来提供目标。 报告的结果涵盖了介于12和110 GeV / c之间的反质子矩,代表了在p-He碰撞中反质子产生截面的第一个直接确定,并且影响了最近的结果对星载实验反质子宇宙射线的解释。

2020-03-26 立即下载
1.49MB
sNN = 5 TeV质子-铅碰撞在向前区域的远距离近侧角相关性的测量

在质子铅碰撞中,用LHCb探测器在LHC处收集的sNN = 5 TeV的核子–核子质心中心的质子-铅碰撞中研究了两个粒子的角度相关性。 该分析基于以两种束配置记录的数据,其中分析了质子的方向或铅离子的方向。 相关性是在实验室系统中针对不同类别的事件,根据相对伪快速度α和相对方位角αmeasured进行测量的。

2020-03-21 立即下载
657KB
Au + Au碰撞下$$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 200 $$ sNN = 200 GeV的$$ \ varLambda $$Λ极化的流体动力学研究

利用Yang-Mills场,分层剪切流初始状态和高分辨率($$ 3 + 1 $$ 3 + 1)D单元格相对论(PICR)流体力学模型,我们计算了$$ \ varLambda $$Λ RHIC能量为$$ \ sqrt {S_ {NN}} = 200 $$ SNN = 200 GeV时外围Au + Au碰撞的极化。 在我们的模型中获得的纵向极化与实验特征和横向动量平面上的四极结构一致。 发现相对论修正(第二项)是由膨胀和热涡旋的时间分量引起的,在我们的结果中起着至关重要的作用。 由于经典涡度,该术语正在改变符号,并且超过了第一术语。 最后,我们模型中的全局极化没有显示出对速度的显着依赖性,这与实

2020-04-10 立即下载
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