N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$四维场论

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我们介绍一类四维场论,该场论是通过R对称性和SL(2,â)自同构的特殊组合对普通N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$ U(N)SYM进行商定而构造的 。 这些理论很自然地出现在探测F理论中终端奇点的D3黄铜的世界上,在这里它们可以被认为是O3平面的非扰动概括。 我们重点研究仅保留12个超级电荷的情况,商商产生的理论耦合度固定为一阶。 这些结构拥有非常规的大N限制,由基本AdS 5≥F(S 5 /Δk)的非平凡F理论纤维描述。 在圆上减少时,N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$理论流向众所周知的N = 6 $$ \ mathcal {N} = 6 $$

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N $$ \ mathcal {N} $$≥5个超重力中没有U(1)异常超幅

我们列出了N $$ \ mathcal {N} $$≥5超重的U(1)异常非局部1回路4点振幅和更高的回路UV发散的所有潜在候选者。 相关的手性超不变量由线性化的手性超场构成,并定义了相应的超振幅。 在N $$ \ mathcal {N} $$≥5中不存在这种异常幅度,显示为N $$ \ mathcal {N} $$ =4。在N $$ \ mathcal {N}中≥5。 $$ = 6超重,结果是从双副本推导得出的(N $$ \ mathcal {N} $$ = 4)YM×(N $$ \ mathcal {N} $$ = 2)YM模型,而在N中 $$ \ mathcal {N} $$ = 5、

2020-04-18 立即下载
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大的N个相关函数N $$ \ mathcal {N} $$ = 2个超共形颤动

使用超对称定位,我们考虑从ℤn $$ {\ mathbb {Z}} _ n $$的N $$ \ mathcal {N的倍数获得的四维N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超共形颤动标尺理论 } $$ = 4 Super Yang-Mills理论在弱耦合的大N极限中。 特别地,我们表明:1)可以根据通用构件来构造任意耦合的分区函数。 2)可以按扰动级数计算,它对于|λI |均匀收敛。 <π2,其中λI是量规组的不是Hooft耦合。 3)两点函数的摄动序列可以显式计算为任意阶。 没有一种普遍有效的耦合可以用来根据N $$ \ mathcal {N} $$ = 4理论的相关因

2020-04-21 立即下载
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反射组和3d N $$ \ mathcal {N} $$> 6 SCFT

我们指出,在对有限对称组进行适当的度量之后,所有已知的3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 8和N $$ \ mathcal {N} $$ = 6 SCFT的模空间具有形式ℂ 4r /Γ,其中Γ是实反射群还是复反射群,分别取决于理论是N $$ \ mathcal {N} $$ = 8还是N $$ \ mathcal {N} $$ = 6。 真实的反射群要么是二面体群,Weyl群,要么是两个零星的情况H3,4。由于BLG理论和最大超对称Yang-Mills理论对应于二面体和Weyl群,强烈建议有两个至今

2020-04-17 立即下载
699KB
N $$ \ mathcal {N} $$ = 1 N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SCFT的变形和RG流,第二部分:非主要变形

我们继续研究N维\ mathcal {N} $$ = 1变形的二维N维\ mathcal {N} $$ = 2超共形场论(SCFT),其以风味对称的幂等元素标记[ 1]。 这触发了重新规范化组(RG)流向N $$ \ mathcal {N} $$ = 1 SCFT。 对于某些类别的N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SCFT,我们系统地分析了这种类型的所有可能变形:共形SQCD,广义Argyres-Douglas理论和E 6 SCFT。 我们发现了许多示例,其中在RG流的结束点,超对称的数量增加到N $$ \ mathcal {N} $$ = 2。 最值得注意的是,我们发现S

2020-04-30 立即下载
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自举N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$超共形理论

我们在四个维度上针对N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$超保形场论(SCFT)启动引导程序。 从两个方面考虑该问题:一个由2 d个手性代数描述的受保护子域,以及一个半BPS算子的交叉对称,这些算子的超共形基数参数化了N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$理论的库仑分支 。 为了描述N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$ SCFTs族的受保护子扇区,我们提出了一种新的具有超级Virasoro对称性的2d手性代数,该对称性取决于任意参数,用 该理论的中心负责人。 转向交叉方程,我们计算超保形块扩展并应用标准的数值自举技术来约束CFT数据

2020-03-24 立即下载
1.02MB
N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ 3d-3d对应

在G 2完整流形中的三环缔合三环M 3上的M5-分子产生3d N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$超对称规范理论,TN = 1M3 $$ {T} _ {\ mathcal {N} = 1} \ left [{M} _3 \ right] $$。 我们基于以下两个理论可观察到的结果,提出了N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ 3d-3d对应关系:维滕指数和S 3分区函数。 3d N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$理论的Witten指数TN = 1M3 $$ {T} _ {\ mathcal {N} = 1} \ left [

2020-03-23 立即下载
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优异的N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$理论

我们提出了一种新的四维N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$理论的构造,该理论是由M5骨架将T 2包裹在M理论U形折叠背景中给出的。 通过在M5世界体积上使用额外的离散对称性,所得到的设置概括了用于四维理论的常用S $$ \ mathcal {S} $$构造的一种。 连同(0,2)E型六维SCFT的M理论U形描述,这允许构造新的例外N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$理论。

2020-04-02 立即下载
591KB
N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 + 1维的4个超对称场论及其引力对偶的动力学

在本说明中,我们考虑2 + 1维中的N $$ \ mathcal {N} $$ = 4个SYM理论,其中尺度组U(N)×U(M)和在U(N)下收费的k个超多重子。 当k> 2(N-M)时,理论流向IR中的超保形不动点。 另一方面,k <2(N-M)的理论流向强耦合。 我们从重力对偶的角度探讨这些理论。 我们发现,即使在没有排斥奇数的情况下,k <(N-M)的理论的重力对偶也包含增强子。 我们认为在这些增强点附近的区域中超重力描述是不可靠的。 取而代之的是,我们展示了如何在筛选enhancon的Coulomb分支上的特定点上构建可靠的sugra对偶。 我们探索在库仑分支中四处移动时这

2020-04-22 立即下载
361KB
N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$四维场论

我们介绍一类四维场论,该场论是通过R对称性和SL(2,â)自同构的特殊组合对普通N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$ U(N)SYM进行商定而构造的 。 这些理论很自然地出现在探测F理论中终端奇点的D3黄铜的世界上,在这里它们可以被认为是O3平面的非扰动概括。 我们重点研究仅保留12个超级电荷的情况,商商产生的理论耦合度固定为一阶。 这些结构拥有非常规的大N限制,由基本AdS 5≥F(S 5 /Δk)的非平凡F理论纤维描述。 在圆上减少时,N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$理论流向众所周知的N = 6 $$ \ mathcal {N} = 6 $$

2020-04-06 立即下载
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N $$ \ mathcal {N} $$ = 2个在大R电荷下的共形规范理论:SU(N)情况

具有整体对称性的共形理论可以在双标度体系中研究,其中相互作用强度降低而整体电荷增加。 在这里,我们研究了一般的4d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SU(N)规范理论,该模型在大R电荷QR→∞时具有保形物质含量,并且具有固定的't霍夫特式耦合κ= QR g YM 2 。 $$ \ kappa = {Q} _ {\ mathrm {R}} {g} _ {\ mathrm {YM}} ^ 2。 $$我们的分析涉及两类自然缩放函数。 第一种是根据手性/反手性两点功能构建的。 第二个涉及在存在1 2 $$ \ frac {1} {2} $$ -BPS Wilson-Malda

2020-04-17 立即下载
614KB
N维\ mathcal {N} $$ = 4维的Weyl多重峰

局部超保形方法的主要成分是标距场的多重峰:Weyl多重峰。 我们针对N $$ \ mathcal {N} $$ = 3,D = 4构建此多重峰的变换。该构建基于N $$ \ mathcal {N} $$ = 4 Weyl多重峰的超对称截断, 与当前多重数耦合,以及在非线性水平上实现软代数,扩展su $$ \ mathfrak {s} \ mathfrak {u} $$(2,2 | 3)。 这是朝着N $$ \ mathcal {N} $$ = 3,D = 4的超保形演算的第一步。

2020-04-09 立即下载
629KB
N $$ \ mathcal {N} $$ = 8个超重力振幅的壳图

我们使用为平面N $$ \ mathcal {N} $$ = 4超级杨米尔开发的带壳图的推广,为N $$ \ mathcal {N} $$ = 8超重力幅度定义递归关系。 尽管递归关系通常会产生非平面的壳图,但我们表明,在树级别,可以选择递归以仅生成平面图,相同的图也出现在平面N $$ \ mathcal {N} $ $ = 4理论。 这意味着非平面图的非平凡身份以及N $$ \ mathcal {N} $$ = 4和N $$ \ mathcal {N} $$ = 8个理论之间的有趣关系。 我们证明了N $$ \ mathcal {N} $$ = 8超重的壳图遵循与N $$ \ mathca

2020-04-21 立即下载
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N $$ \ mathcal {N} $$ = 2和3D纯正4D的唯一性

在证明不可能将真实的Rarita-Schwinger规范场与电磁场保持一致的非最小耦合之后,我们重新推论引入引力子的必要性,以便将复杂的Rarita-Schwinger规范场与电磁场耦合(有或没有宇宙学) 项,从而获得N $$ \ mathcal {N} $$ = 2纯超重力作为唯一可能性。 这些结果是通过BRST-BV变形方法在4维平面和(A)dS背景周围获得的。 将相同的方法应用于nv个矢量,N $$ \ mathcal {N} $$实际自旋3/2标距场,并且最多一个真实spinor场也需要重力,并且产生N $$ \ mathcal {N} $$ = 3 纯超重力以及N $$ \ math

2020-03-27 立即下载
426KB
在4d秩上,N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$超保形场理论

我们研究了秩为1的4d N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$超保形场论的性质,即那些在真空模量上减少到单个矢量多重性的性质。 我们发现,对于ℓ= 1、2、3、4、6,模空间只能为ℂ3 /ℤ形式,并且超对称会自动增强为N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $ $表示ℓ= 1,2。此外,我们根据determine确定中心电荷a和c,并构造相关的2d手性代数,结果证明是奇异的N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称W代数。

2020-04-09 立即下载
568KB
N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$时的有效动作,D5超对称规范理论:谐波超空间方法

我们考虑了5D的脱壳公式,即N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$在谐波超空间中的超级Yang-Mills和超级Chern-Simons理论。 使用这样的公式,我们开发了一种明显的超对称和规范不变性方法来构造超级杨米尔斯模型和超级陈恩·西蒙斯模型中的单环有效作用。 在此方法的基础上,我们计算了在Abelian向量多重态背景下有效作用的主要低能量子贡献。 该贡献对应于以5D超场形式给出的“ F 4”不变式。

2020-04-19 立即下载
749KB
3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2对偶的计量和去耦

3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2个理论的一个有趣特征是规格不变算符可以通过强耦合效应解耦,从而导致IR中出现风味对称性。 然而,这种去耦的细节非常细致地取决于理论的标尺组和物质含量。 我们在这里系统地研究了具有计量指标组SU(N c),USp(2 N c)和SO(N c)的具有Nf风味的3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SQCD的IR行为。 我们将分析方法和数值方法结合使用,既适用于N c,N f的较小值,也适用于Veneziano极限,其中N c和N f被视为较大,且比率N f / N c固定。 我们强调了单极算子的作用及其与Aharony型对

2020-03-24 立即下载
1.7MB
N重整化组以3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 1 Chern-Simons-Matter理论流动

我们讨论3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 1超对称SU(N)和U(N)Chern-Simons物质理论,在SU(N)或U(N )。 在固定的Hooft耦合λ的较大的N't Hooft极限中,这些理论在超势中具有一个(对于N f = 1)或两个(对于N f> 1)正好是边际变形。 在有限的N下,这些耦合获得一个beta函数。 我们精确地计算λ= 0时的beta函数,其前导顺序为1 / N。 对于N f = 1,我们找到四个固定点,其中之一是三次简并的。 我们证明,在N大的情况下,任何λ最多有六个固定点,并且猜想正好有六个固定点,其中三个稳定(包括一个具有增强的N $$ \

2020-04-09 立即下载
1.13MB
3d N的真空空间= 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$阿贝尔理论

我们使用Brane技术研究阿贝尔3d N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$规范理论的真空空间。 这些空间上的坐标是手性单极子和介子算子的vev,通过添加半无限(1,k)字符串或F1字符串以该理论的IIB型布兰构型实现。 对各种麸设置的研究使我们能够确定与真空的每个分支相关的手性算子和手性环关系的基础,从而得出这些分支的代数描述。 该方法主要是图形化的,不需要实际的计算。 我们将其应用并在各种示例中提供明确的结果。 对于线性颤动,我们发现真空空间通常具有库仑样分支,希格斯分支和混合分支的集合。 对于圆形颤振,我们找到了一个额外的分支,即几何分支,该几何分支由所有U(1)节点

2020-03-27 立即下载
506KB
新的N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SuperBMS3代数和3D超重力的不变对偶理论

我们构造了一个二维理论,对偶于3D渐近平坦的超重力,存在两个带有(不带有)内部R对称性的超荷。 两种情况下的对偶均通过手性Wess-Zumino-Witten模型确定。 进一步衡量该理论,我们表明,在Banerjee等人引入的众所周知的N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SuperBMS3下,没有R对称性的对偶是不变的。 arXiv:1609.09210,而对于具有R对称性的那个,对偶在最通用,迄今为止未知的量子N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SuperBMS3对称性下是不变的。 我们还评论了对偶的相空间描述。

2020-04-23 立即下载
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N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$变形,RG流量为N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SCFTs

我们研究了某些N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$保持具有非阿贝尔风味对称性的二维N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超保形场理论(SCFT)的变形。 通过在超对称耦合的风味对称性的伴随表示中添加N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $手性多重峰变换,并对破裂的手性多重峰赋予零幂真空期望值来描述变形 风味对称。 这触发了重新规范化的组流到红外SCFT。 值得注意的是,我们发现在变形下流向红外的增强的N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称不动点的理论流。 它们包括广义的Argyres-Douglas理论和具有非

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