关于可能的750 GeV粒子衰减成γγ的解释

我们考虑由CMS和ATLAS合作对最近的〜3σ报告进行的解释，其中可能的X（〜750 GeV）状态衰减为γγ最终状态。 我们关注于这是重质费米子环介导的胶子-胶子聚变产生的标量或伪标量电弱等标量状态的

B s 0 $$ {B} _s ^ 0 $$介子的振动作为未重构粒子衰变的探针

提出了一种新的实验技术来研究B s 0 $$ {B} _s ^ 0 $$介子衰变到包含不可重构粒子的最终状态。 该方法使用了B s 0 $$ {B} _s ^ 0 $$介子的快速风味振荡的特征。 对部

希格斯和Z辅助强子对撞机停止搜索

当前对轻型最高级（停止）的搜索主要集中在t〜→t×10 $$ \ tilde {t} \至t {\ chi} _1 ^ 0 $$或t〜→bχ1±→bWχ10$$的衰减通道上 \ tilde {t} \

一环质子衰减

质子衰变通常是在统一理论的背景下讨论的。 但是，众所周知，在标准模型中，有效理论的质子衰减以高维不可重整化算子的形式出现。 在这里，我们系统地研究d = 6 B + L违反算子的一环分解。 我们详尽列

充气场中的重生

在这封信中，我们证明了充气子会产生宇宙学的重子不对称性。 我们将充胀气作为具有弱破坏的全局对称性的复杂标量场，并在Affleck-Dine机制上开发了新的变体。 膨胀阶段由二次电势驱动，其B模式的振幅

搜索希格斯玻色子衰变为bb的暗物质的关联产生物\ mathrm {b} \ overline {\ mathrm {b}} $$或γγ，s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ 电视

进行暗物质搜索，寻找具有较大的横向动量缺失和希格斯玻色子衰减到一对底部夸克或一对光子的事件。 质子质子碰撞的质心能量为13 TeV的质子碰撞数据，是在2015年用LHC的CMS检测器收集的，对应的综合

B c±（2 S）的电磁衰减

我们计算了B c±（2 S）介子的电磁（EM）衰减宽度，这是最近由ATLAS协作所观察到的。 该粒子的主要EM衰减通道为1 3 S 1γ和1Pγ，据文献估计它们的分支比约为1 /10。在这项工作中，我

在具有单个轻子，大型喷气机多重性和多个b喷气机的事件中，在s = 8 TeV的pp碰撞中搜索超对称性

报告结果是基于单个孤立的轻子（电子或介子）和多个喷射流（其中至少两个被识别为b喷射流）的事件，在pp碰撞中以8 TeV的质心能量搜索超对称性而报告的结果 。 数据样本对应于2012年大型强子对撞机CM

使用ATLAS探测器在s = 13 TeV的pp碰撞中搜索成对的高度准直的光子射流

报道了在大型强子对撞机的ATLAS探测器中寻找成对产生的光子射流（准直的光子分组）的结果。 高度准直的光子射流可以来自新的，高度增强的粒子的衰变，这些粒子可以衰变成足够准直的多个光子，从而在电磁量热计

一种缺失粒子的衰变研究方法

讨论了可以应用于Λb0重子衰变的新技术，在该技术中，可以从背景中辨别具有一个缺失粒子的衰变，并确定其分支分数以及衰变的其他属性。 应用包括对CKM元素的测量| Vub |。 和| Vcb | 并检测耦

在s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的质子-质子碰撞中搜索中性色八元组弱三重标量粒子

在一个过程中，其中一个Θ0衰减为一对b夸克射流，另一个θ玻色子与Z玻色子加一个射流，其中Z玻色子为对，以寻找中性色八进制弱三重标量粒子（Θ0）的成对搜索。 衰减成一对电子或介子 使用在CERN LHC

强子对撞机在横向洛伦兹作用下横向质量的转换特性

根据半衰变粒子的衰变产物的横向动量计算出的半隐形衰变粒子的横向质量，已被广泛用于强子对撞机（如LHC）的搜索和测量。 该变量在洛伦兹（Lorentz）的作用下仅在纵向（射束）方向上增强，因此是不变的，

使用ATLAS探测器在s = 13 TeV的四射流最终状态下搜索成对产生的共振

提出了对成对产生并衰减为两个射流的大量彩色共振的搜索。 该分析使用的36.7 fb -1的s = 13 TeV pp碰撞数据，该数据由ATLAS实验在2015年和2016年的大型强子对撞机记录。与背景

使用MATHUSLA检测器分析长寿命粒子衰变

MATHUSLA检测器是一种简单的大容量跟踪检测器，位于大型强子对撞机的一项通用实验上方的表面上。 该检测器是在，以检测在高能质子-质子碰撞中可能产生的奇异，中性，长寿命的粒子。 在本文中，我们考虑使

扰动QCD方法中B→γlν衰减的次导功率校正

轻子辐射衰减B→γℓν在确定B介子波函数中具有重要意义，评估形状因子FV，A是研究该通道的基本问题。 我们在PQCD方法的框架内计算对形式因子的次要功率校正，包括功率抑制的硬核，整套三粒子B介子波函数

LHeC处奇异的希格斯衰变h→ϕϕ→4b

我们研究了125 GeV希格斯玻色子（h）到一对自旋为0的轻粒子（ϕ）的奇特衰减，该粒子随后衰减并导致4 b最终状态。 在具有扩展的希格斯扇形的模型中，此渠道非常有用。 我们没有在大型标准模型（SM）

在独家FCNC中重新审视不可分解的魅力循环效果

我们将重新讨论由专用FCNC B衰变中的魅力夸克循环引起的不可分解校正的计算。 为了清楚起见，我们使用带有标量粒子的场论：这使我们可以专注于概念问题，并避免与QCD中的粒子自旋相关的技术复杂性。 我们

QCD中辐射轻子B→γℓν衰减的次导功率校正

应用具有光子分布幅度的光锥和规则的方法，我们计算了从QCD中次先导阶的扭曲二强子光子贡献对辐射轻子B→γℓν衰减的亚超前功率校正； 并以αs的领先顺序进一步评估较高扭转的“分辨光子”校正，直至达到扭转

tt环境中稀有的强子W衰变

大强子对撞机（LHC）和任何未来的强子对撞机的tt产生的大横截面，为研究W玻色子性质提供了高统计和相对干净的环境：在标记了其中一个W的轻子衰变之后 s和两个b射流，在此情况下仍会保留额外的W。 我们研

嵌套软共线性减法在NNLO QCD上将单重态衰减为gg和$$ q \ bar {q} $$ qq最终状态的解析结果

我们提出了紧凑的解析公式，这些公式描述了无色粒子在嵌套上下文中通过扰动QCD中的下一个到下一个领先顺序对$$ q \ bar {q} $$ qq'和gg最终状态的衰减 软共线减法方案。 除了它们与描述

ZHC置换的重中微子在大型强子对撞机中衰减

我们研究了LHC敏感性，以在Z'模型的环境中探测长寿命的重中微子N。 当通过Z'对产生N对时，我们着重研究N的位移顶点特征，这些特征在LHC实验的内部跟踪器内部衰减为轻子和射流。 我们用强子跟踪或射流

使用αT变量在s = 8 TeV的质子-质子碰撞中搜索压缩质谱场景中的顶级夸克对生产

对包含射流的最终状态中的超对称性和横向动量p→Tmiss的明显不平衡进行了包含性搜索，这是由于在质子中心能量为8 TeV的pp碰撞中产生了未观察到的弱相互作用粒子。 用CERN LHC的CMS检测器记

寻找长寿命的粒子：LHCb的紧凑型异物探测器

我们主张在LHCb实验中构造一个新的探测器元件，旨在利用LHCb洞穴中预计将很快出现的大屏蔽空间来寻找超出标准模型长寿命粒子的位移衰减。 我们讨论了这种实验的一般特征和推定能力，以及相对于现有LHC实

最小线性σ模型中的奇异矢量夸克现象

标准模型的扩展（包括类矢量夸克）通常还包含其他介导新生产或衰变模式的粒子。 以最小线性σ模型为例，该模型在特定范围内将SO（5）/ SO（4）复合希格斯模型最小化，当存在标量单重态σ时，我们考虑矢量样

无魅力四体$$ {\ varLambda} ^ 0_ {b} $$Λb0和$$ {\ varXi} ^ 0_ {b} $$Ξb0衰减中的CP不对称性的测量

在$$ {\ varLambda} ^ 0_ {b} $$Λb0和$$ {\ varXi} ^ 0_ {b} $$Ξb0重子的无魅力四体衰变中搜索$$ C \！P $$ CP违例 在最终状态下使用质子

更新了13 TeV LHC的KK奇偶校验非保守共振产生的排除限状态

边界局部项的不相等强度导致在4 + 1通用超维模型中Kaluza-Klein（KK）奇偶性不守恒。 因此，标准模型粒子的第一个激发的KK伙伴不对称。 在本文中，我们使用最新的13条TeV大强子对撞机（

回顾在强磁场中热QCD中的电导率和热导率，洛伦兹和克努森数

我们已经研究了热QCD介质中的电导率（σel）和热导率（κ）如何受到弱动量各向异性的影响，该动量各向异性是由于强磁场或在特定方向上渐近扩展而引起的。 反过来，这项研究有助于通过σel，Wiedeman

B介子的重生和暗物质

我们提出了一种重生成和暗物质产生的新机制，其中暗物质遗迹的丰度和重子的不对称性都来自中性B介子振荡和随后的衰变。 此设置可在强子对撞机和B工厂进行测试。 在早期宇宙中，长寿命粒子的衰变会产生B介子和反

论文研究 - 通过开放体积中的被动扩散测量of活度中的停留时间分析：微统计方法

放射性流量测量中的停留时间是指流动池中预定数量的放射性样品所花费的时间。 在最近的报告中，通过在开放体积（即没有流通池或控制体积）中进行被动扩散来测量室内ra，将停留时间的概念推广到适用于随机流动而非

度量标准中的企鹅和介子异常-

U（1）Lμ-Lτ规范对称性中的Z'-规范玻色子具有两个有趣的特征：一个是其与带电轻子的矢量耦合，另一个是与电子的解耦。 基于这些性质，我们研究同时解决RK（⁎）= BR（B→K（⁎）μ+μ−）/ B