受暗物质扇区影响的P波全息超导体/绝缘体相变

建立p波超导体的全息方法产生了三种不同的模型：麦克斯韦矢量，SU（2）Yang-Mills和螺旋形。 在探测极限近似中，我们分析了暗物质扇区理论中前两个模型的性质。 事实证明，暗物质对麦克斯韦矢量p波

二阶绝缘体/超导体跃迁中的全息纠缠熵

我们在远离探针极限的五维AdS孤子背景下研究具有两个阶的全息超导体模型。 我们主要从全息拓扑纠缠熵方法公开了相变的性质。 我们的结果表明，纠缠熵可用于研究此通用模型中的跃迁，尤其是绝缘子/超导体系统中

Born-Infeld电动力学在金属/超导体相变中的全息纠缠熵

我们研究了具有完全反向反应的Born-Infeld电动力学在金属/超导体相变中的全息纠缠熵，并注意到，熵是研究相变性质的良好探针。 对于算符〈O-〉，我们发现在金属（或超导）相中，纠缠熵随Born-I

暗物质扇区远离探头极限的一般全息绝缘体/超导体模型

我们调查远离探测器极限的AdS孤子背景中暗物质扇区的全息相变。 在弱反应的情况下，我们发现较大的耦合参数α使缩合间隙变浅，并且临界化学势保持恒定。 相比之下，对于非常重的逆反应，暗物质领域可能会影响关

具有Weyl校正的全息p波超导体模型

我们使用数值和分析方法，通过麦克斯韦复矢量场模型研究了Adyl孤子和AdS黑洞背景下Weyl校正对全息p波对偶模型的影响。 我们发现，在孤子背景下，Weyl校正不影响全息p波绝缘子/超导体相变的性质，

全息两波段超流体/超导体中的涡旋

我们在两流体超导体的全息模型中利用带间约瑟夫森耦合在超流体和超导体体系中构造了数值静态涡旋解。 我们研究了带间耦合对涡旋解中每个超导带的阶次参数的影响，并且发现对于两个带中的每个带，它是不同的。 我们

单一杂质全息超导体中的零阶相变

我们通过全息方法研究了超导体中的单一正常杂质效应。 当杂质的尺寸远小于主体超导体时，我们可以重现安德森定理，该定理指出，常规的s波超导体对杂质强度小的普通（非磁性）杂质具有较强的鲁棒性。 然而，通过增

Ryu-Takayanagi（）表面的拓扑不变量用于观察全息超导体相变

我们使用Ryu-Takayanagi（RT）表面的拓扑不变量和Lifshitz黑洞背景中RT表面所包围的体积研究金属/超导体系统中的相变。 结果表明，这些拓扑不变量不仅确定相变，而且确定其顺序。 根据

具有六阶导数校正的全息Lifshitz超导体

我们用六阶导数（SD）校正方法在二维Lifshitz黑洞中用数字方法实现了全息s波导体/超导体模型，并主要研究了Lifshitz参数z和SD参数γ对超导体模型的影响。 结果表明，z的增大对于足够大的γ

全息Lifshitz超导体的磁响应：涡旋和液滴解决方案

本文考虑了各向异性Lifshitz尺度的s波超导体的全息模型。 在存在外部磁场的情况下，我们的全息模型会同时显示涡旋和液滴溶液。 基于分析方法，我们已经表明，各向异性对涡旋和液滴溶液没有影响，而可能影

纠缠熵探测具有指数非线性电动力学的全息绝缘子/超导体跃迁

从全息的角度，我们研究了具有指数非线性电动力学（ENE）的绝缘子/超导体跃迁中的纠缠熵的行为。 我们发现纠缠熵是全息相变性质的良好探针。 在半空间和带空间中，超导相中的纠缠熵的非单调行为与化学势的关系

具有高阶导数校正的全息波超导体

在探测范围内，我们以高阶导数理论对全息p波超导体的相变进行了数值研究。 具体而言，我们分别研究了五维AdS黑洞和孤子背景下高阶导数校正项αRF2对麦克斯韦复数矢量模型（MCV）的影响。 在黑洞背景下，

全息的Weyl半金属/绝缘体转变

我们研究了全息模型，该模型展现了从强相互作用的Weyl半金属相到绝缘相的量子相变。 在全息绝缘阶段，在与频率相关的对角线电导率的实部中存在硬间隙。 但是，霍尔电导率异常在零频率下不为零，表明它是Che

全息d波超导体的相

我们研究了d波超导体全息模型中的不同相位。 这些是通过解决在不同分析仪中发现的经典运动方程式的方法来描述的。 除了已知的均匀d波超导相，我们还发现了三种新的解决方案。 它们中的两个代表空间调制解的两个

具有逆反应的全息s + p模型中的相变

在以前的论文中（Nie等人在JHEP 1311：087，arXiv：1309.2204 ，2013年），我们提出了一个全息s + p超导体模型，其标量三重态在SU（2）规场下充电 散装。 我们还研究了

斯特克伯格超导体的全息纠缠熵和复杂性

全息超导体作为量规/重力对偶的最重要应用之一，通过生活在一个更高维度的经典广义相对论促进了强耦合超导体的研究。 全息超导体中有趣的特性之一是一阶和二阶相变的出现。 最近，全息框架中的另一项活跃研究是从

具有$$ C ^ 2F ^ 2 $$ &amp;lt;math&amp;gt; <mrow> <msup> <mi> C </ mi> <mn> 2 </ mn> </ msup> <msup> <mi>的全息p波超导体 F </ mi> <mn> 2 </ mn> </ msup> </ mrow> &amp;lt;/ math&amp;gt;校正

通过数值和解析方法，建立了具有$$ C ^ 2F ^ 2 $$ &amp;lt;math&amp;gt; <mrow> <msup> <mi> C </ mi> <mn> 2 &amp;lt;/ $>的全息p波导体/超导体模

全息超导体：一种重新分析的方法

我们使用解析匹配方法研究了在非反反应和全反反应情况下的非最小全息超导体模型。 我们计算了膨胀子的冷凝水和相变的临界温度。 我们还研究了各种参数下的电导率特性。

通过类似于全息超导体的语言研究盒子中的一般平面空间/玻色子恒星跃迁模型

我们通过全息超导体理论所熟悉的方法研究了准局部整体中的一般平面空间/玻色子恒星过渡模型。 我们设法找到一个参数&psi;2，事实证明该参数对揭示相变特性非常有用。 在这项工作中，我们主要从参数&psi;2的行为中探索

零温度下全息超流体中的第一声

在AdS / CFT的背景下，s波超流体的重力对偶由标量QED在渐近的AdS时空上给出。 尽管这个结论在很大程度上受到数值论点的支持，但在这里我们提供了一种分析证明，证明确实如此。 在零温度下工作，我

较高导数重力下的全息金属-绝缘体转变

我们在四维时空中将Weyl项引入到爱因斯坦-麦克斯韦-阿克西翁理论中。 直到Weyl耦合参数γ的一阶，我们以扰动的方式构造了不带平移不变性的带电黑糠溶液。 在涉及更高导数引力的所有全息框架中，我们是第

零温度下全息超流体中的黑色和灰色孤子

我们首次在全息超流体中构建了以恒定速度移动的灰色孤子配置。 由于移动孤子不应该存在耗散，因此我们在零温度下使用最简单的全息超流体模型，同时考虑了标准量化和替代量化。 为了进行比较，我们首先研究零温度全

在Born-Infeld电动力学中具有大量矢量凝聚的p波全息超导体

在本文中，我们研究了Born-Infeld电动力学在具有大矢量凝聚的全息p波超导体中的作用。 我们使用一种称为Stürm&ndash;Liouville特征值方法的变分方法在探测范围内分析了该模型。 对于此p波全

功率-麦克斯韦全息超导体的类迈斯纳效应和电导率

对超导体的完整描述要求它具有无限的直流电导率（或零电阻率），并能排出外部磁场。 因此，对于与真实超导体成对的任何全息超导体，必须同时基于量规/重力对偶性检查这两个特征。 在本文中，我们在功率-麦克斯韦

全息p波超导体中的Kibble-Zurek缩放

我们在临界点上具有均相源猝灭的二维全息p波超导体模型中研究了Kibble-Zurek机理。 我们基于一般理由推导了Kibble-Zurek时间的缩放比例，这标志着绝热性的破坏。 它用四个关键指数来表示

1 +1维p波超导体的全息纠缠熵

我们在整个相变的1 +1维p波超导体的完全反向反应全息模型中研究了子系统A的纠缠熵S A EE的行为。 对于给定的温度，系统进入超导阶段，超过电荷密度的临界值。 纠缠熵被视为给定温度下电荷密度的函数，

特定背景AdS黑洞度量中的麦克斯韦矢量P波全息超导体

我们研究了针对特定Lovelock重力的具有平面事件地平线拓扑结构的AdS黑洞的p波全息超导体，其中该动作的特征是自相互作用标量场非最小耦合于重力理论，其标有整数k。 由于洛夫洛克重力理论是基于广义相

带有Q-晶格的全息超导体中的房屋定律

荷斯定律ρs =C&sigma;DC T c，是由具有材料无关的通用常数C的各种超导体满足的经验定律，其中ρs是零温度下的超流体密度，T c是临界温度，而&sigma;DC是 正常状态下的直流电导率接近T c。 我们在具有Q

重新审视超尺度违规的全息超导体

我们调查了超标度对全息超导体的影响。 在s波模型中，我们发现，随着超标度违规的增加，临界温度先降低，然后升高，并且标量场的质量不会修改给出最小临界温度的超标度违规的值。 我们通过使用具有更高阶试验函数

Born-Infeld电动力学存在时背向反应一维全息超导体的分析和数值研究

我们分析和数值研究了Born-Infeld非线性电动力学对$$（1 + 1）$$（1 + 1）维s波全息超导体性质的影响。 我们放宽探针限制，并进一步假设标量和量规字段会影响背景时空。 因此，我们探索