B s 0→K ∗ 0 K ∗ 0 $$ {B} _ {{s}} ^ 0 \至{K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ {\ ast的幅度分析 0} $$衰变并测量B的分支分数0→K ∗ 0 K ∗ 0 $$ {B} ^ 0 \至{K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ { \ ast 0} $$衰减

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B 0→K ∗ 0 K ∗ 0 $$ {B} ^ 0 \ to {K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ {\ ast 0} $$和B s 0→K ∗ 0 K¯∗ 0 $$ {B} _s ^ 0 \ to {K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ {\ ast 0} $$使用对应的质子-质子碰撞数据研究 达到3 fb-1的综合光度。 在K * 0质量附近,在150 MeV / c 2的两体不变质量区域中,对B(s)0→(K +π-)(K-π+)衰减进行了无标记且时间积分的振幅分析。 B 0→K ∗ 0 K ∗ 0 $$中的纵向极化强度

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B s 0K0 K0 $$ {B} _ {{s}} ^ 0 \至{K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ {\ ast的幅度分析 0} $$衰变并测量B的分支分数0K0 K0 $$ {B} ^ 0 \至{K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ { \ ast 0} $$衰减

B 0→K ∗ 0 K ∗ 0 $$ {B} ^ 0 \ to {K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ {\ ast 0} $$和B s 0→K ∗ 0 K¯∗ 0 $$ {B} _s ^ 0 \ to {K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ {\ ast 0} $$使用对应的质子-质子碰撞数据研究 达到3 fb-1的综合光度。 在K * 0质量附近,在150 MeV / c 2的两体不变质量区域中,对B(s)0→(K +π-)(K-π+)衰减进行了无标记且时间积分的振幅分析。 B 0→K ∗ 0 K ∗ 0 $$中的纵向极化强度

2020-03-31 立即下载
721KB
对LHCb处的衰变B s 0K S 0 K ∗(892)0的首次观测

使用pp碰撞数据执行搜索B(s)0→K S 0 K ∗(892)0衰减,这与积分光度1相对应。 0 fb -1,由LHCb检测器在7 TeV的质心能量处收集。 首次观察到B s 0→→K S 0 K *(892)0衰减,意义为7.1标准偏差。 测得的支化分数为ℬB s 0→K¯0 K * 892 0 +ℬB s 0→K 0 K ∗ 892 0 = 16.4±3.4±2.3×1 0 − 6,$$ \ mathrm {\ mathcal {B}} \ left({B} _s ^ 0 \至{\ overline {K}} ^ 0 {K} ^ {\ ast} {(892)} ^ 0 \ right

2020-03-24 立即下载
1.19MB
B 0K +π-μ+μ-衰减和B 0K ∗(892)0μ+μ-差分分支分数中测量S波分数

给出了衰减B 0→K ∗(892)0μ+μ-的微分分支分数的测量结果,以及衰减B 0→K +中K +π-系统的S波分数的确定。 π-μ+μ-。 该分析基于与LHCb实验收集的对应于3 fb -1的综合光度的pp碰撞数据。 在dimuon系统q 2不变质量平方的箱中进行测量。 B 2→K ∗(892)0μ+μ-衰减的微分分支分数的精确理论预测可用于q 2区域1。 1 <q 2 <6。 0 GeV 2 / c 4。 在此q 2区域中,对于K +π-不变质量范围796 <mKπ<996 MeV / c 2,K +π-系统在B 0→K的S波分数→K +π-μ+μ- 发现

2020-04-06 立即下载
1.8MB
衰落的证据BS0K0μ+ μ− $$ {B} _S ^ 0 \至{\ overline {K}} ^ {\ ast 0} {\ mu} ^ {+} {\ mu} ^ { -} $$

搜索衰减BS0→K ∗0μ+ μ− $$ {B} _S ^ 0 \至{\ overline {K}} ^ {\ ast 0} {\ mu} ^ {+} {\ mu} ^ {-} $$是使用分别对应于质心中心能量为7、8和13 TeV的LHCb实验在pp碰撞期间在pp碰撞期间收集的积分光度的数据集1.0、2.0和1.6 fb-1表示的。 与仅背景的假设相比,发现有过量,其显着性为3.4个标准差。 BS0→K¯*0μ+ μ− $$ {B} _S ^ 0 \到{\ overline {K}} ^ {\ ast 0} {\ mu} ^ {+} {\ mu} ^的分支分数 {-} $$衰减确定为ℬB

2020-04-09 立即下载
580KB
拟两体衰变$$ B _ {(s)} \ rightarrow K ^ *(892)h \ rightarrow K \ pi h $$ Bs)→K ∗(892)h→Kπh

我们通过使用扰动的QCD方法扩展了对P波两离子共振贡献对强子无魅力B介子衰变中的kaon-pion情况的最新研究成果。 在准两体框架中,通过参数化kaon-pion分布振幅$$ \ Phi _ {K \ pi} ^ \ mathrm {P} $$ΦKπP来分析相关的衰变模式,其中包含了 共振区域中的钾和介子。 P波共振状态$$ K ^ *(892)$$ K *(892)的相对论Breit-Wigner公式用于参数化类似时间的形状因数$$ F_ {K \ pi} $$FKπ。 我们计算准两体衰变的CP平均分支比和违反CP的直接不对称性$$ B _ {(s)} \ rightarrow K ^

2020-04-10 立即下载
547KB
利用BK ∗μ+μ-的P和S波的对称性

在总结了四体衰变B→K ∗(→Kπ)μ+μ-的当前理论状态之后,我们将自旋对称的形式主义应用于完整的角度分布,包括涉及宽标量共振的S波部分 K 0 ∗。 当我们在P波扇形中恢复角度可观测值P i(')之间的已知关系时,我们在S波扇形中发现了两个新的关系,它们连接了S波角分布的系数并减少了独立S的数量 -从六点到四点的波可观察物。 这些关系包括在实验数据分析中,可以帮助减少S波污染的背景。 我们进一步指出,角度可观察到的P 2的最大值具有判别力,它是右手电流的魅力环不敏感探针。 此外,我们表明,在没有右旋电流的情况下,可观察到的角度P 4'和P 5'在P 2达到最大值的位置满足关系P 4'=βP

2020-03-25 立即下载
823KB
三体衰变BKπh中的K 0 ∗ $$ {K} _0 ^ {\ ast} $$(1430)和K 0 ∗ $$ {K} _0 ^ {\ ast} $$(1950)的贡献

我们研究了三个共振态K 0 ∗ $$ {K} _0 ^ {\ ast} $$(1430)和K 0 ∗ $$ {K} _0 ^ {\ ast} $$(1950)在三个方面的贡献 在扰动QCD方法中,物体衰减B→Kπh(h =π,K)。 S波Kπ系统的分布幅度中至关重要的非摄动输入FKπ(s)是从真空到Kπ对的矩阵元素得出的。 准两体衰变过程B的CP平均分支分数→K 0 * $$ {K} _0 ^ {\ ast} $$(1950)h→Kπh比相应的衰变B小约一阶 →K 0 ∗ $$ {K} _0 ^ {\ ast} $$(1430)h→Kπh。 鉴于S波Kπ系统对B→Kπh衰变的重要贡献,在理论

2020-04-22 立即下载
789KB
$$ D_s DK ^ * $$ DsDK ∗和$$ D_s D ^ {*} K ^ * $$ DsD ∗ K ∗顶点和$$ B ^ + \ rightarrow {K ^ *} ^ 0的分支比的分析 pi ^ + $$ B +→K *0π+

在本文中,在三点QCD和规则方法中使用$和$来研究$$ D_sDK ^ * $$ DsDK ∗和$$ D_sD ^ * K ^ * $$ DsD ∗ K ∗顶点的强形式因子和耦合常数。 没有$$ SU_ {f}(3)$$ SUf(3)对称性。 在此计算中,考虑了夸克-夸克,夸克-胶子和胶子-胶子凝结水校正的贡献。 作为这些耦合常数的具体应用的一个例子,基于该函数分析了强子衰变$$ B ^ + \ rightarrow {K ^ *} ^ 0 \ pi ^ + $$ B +→K *0π+的分支比 -粒子交换是现象学模型之一。 在此模型中,B衰减为$$ D_s D ^ * $$ DsD *中间状态

2020-04-17 立即下载
1.73MB
通过解析,确定$$ B \ rightarrow K ^ * ell \ ell $$ BK ∗ℓℓ中的长距离效应

我们讨论了一种新颖的方法来系统地确定运动区域中双态不变质量低于开放魅力阈值的运动对$$ B \ rightarrow K ^ * ell \ ell $$ B→K ∗ℓℓ的主要长距离贡献 。 该方法提供了迄今为止最一致,最可靠的确定方法,可用于计算所有感兴趣的观测对象的标准模型预测值,包括运动区域,在该区域中,双峰不变质量在$$ J / \ psi $$ J /ψ与 $$ \ psi(2S)$$ψ(2S)共振。 我们通过对Wilson系数$$ C_9 $$ C9进行新拟合来说明结果的力量。 该方法从理论和实验方面都可以系统地改进,并且适用于$$ B \ rightarrow V \ ell \

2020-03-28 立即下载
678KB
大的强子力校正或罕见衰变中的新物理学BK ∗μ+μ−?

QCD改进的因式分解法中的未知功率校正的众所周知的问题使B→K ∗μ+μ-的角度可观测值中的所谓LHCb异常解释成为一个开放问题。 为了回答这些问题,它们是否代表了标准模型之外的新物理学的先兆,还是低估了强子力校正的结果,我们基于两个不同的假设,对数据的两个全局拟合进行了直接比较。 此外,我们总结了将来解决此难题的可能选择。

2020-04-24 立即下载
1.41MB
标准模型中的B→Vℓ+ℓ−

我们根据O- s $$ \ mathcal {O}的光锥和规则(LCSR)给出B q→ρ,B q→ω,B q→K ∗,B s→K ∗和B s→ϕ形状因子。 \ Twist(2和3的\ left({\ alpha} _s \ right)$$和0的Oαs 0 $$ \ mathcal {O} \ left({4}的left({\ alpha} _s ^ 0 \ right)$$ 具有更新的强子输入参数。 确定了扭曲4(和5)的三个渐近光锥分布幅度,这对于形状因子服从运动方程是必不可少的。 有人认为后者限制了张量与矢量形状因数之比的不确定性,从而改善了对B→K ∗ℓℓ角可观测度最重要的螺旋度零点

2020-04-06 立即下载
798KB
BK ∗ℓℓ角度分析评估轻子风味的非通用性

B→K *μμ衰减相对于标准模型期望值显示出偏差,并且比率R K的测量暗示在B→Kℓℓ转换中违反了轻质风味的通用性。 在模型独立拟合中,这两种效应都可以理解为对Wilson系数C 9μ的短距离贡献,对于b→sμμ跃迁,其他Wilson系数也有类似的贡献空间。 我们讨论了B→K * ee的全角度分析及其与B→K *μμ的比较如何改善我们对这些异常的理解,并有助于确认它们对短距离新物理学的解释。 我们讨论了在这种情况下感兴趣的几个可观察对象,并在标准模型以及几个新物理基准场景中为它们提供了预测。 我们特别注意这些可观测值对具有魅力环的SM贡献对强子不确定性的敏感性。

2020-04-18 立即下载
519KB
B→D(∗)τν¯和bsμ+μ-异常的R奇偶违规相互作用的后果

我们研究了解释B→D(∗)τν半衰变增强,b→sμ+μ-引起的B→(K,K ∗,ϕ)μ+μ-异常和违规现象增强的可能性 R奇偶违反MSSM框架下RK = Br(B′→Kμ+μ-)/ Br(B′→Ke + e-)中的轻子普遍性 下型右撇子与夸克和轻子的耦合产生的相互作用类似于由quar夸克诱导的相互作用,这种相互作用已被提出来通过树级相互作用和b→sμ+μ-来解释B→D(∗)τν。 异常循环引起的相互作用,同时。 但是,此类理论中的汤川耦合受到B和D衰减中其他罕见过程的严格约束。 尽管这种相互作用可以为R(D(∗))异常提供可行的解决方案,但我们表明,由于B′→Kνν′的严格约束,不可能同时解决

2020-03-26 立即下载
986KB
消除衰变中的长距离和短距离影响的前景BK ∗μ+μ-

非局部强子效应的理论不确定性限制了罕见衰变B→K ∗μ+μ-的新物理学发现潜力。 我们研究了从短距离系数中解开新物理效应的前景。 我们的方法利用了逐个事件的幅度分析,并依赖于非局部贡献的特定参数化。 我们发现,短距离系数中的非标准效应可以成功地与非局部强子效应区分开。 截断对威尔逊系数的非局部贡献参数化的影响是第一次系统地进行了检查,并讨论了其精确确定的前景。 在物理上可访问的相空间之外的非局部矩阵元素上的理论输入对于稳定Wilson系数的确定至关重要,而我们发现物理可观测值不受这些不确定性的影响。 与其他方法相比,我们的方法可从数据中更精确地提取角度可观测值。

2020-04-30 立即下载
520KB
拟二体衰变$$ B \ rightarrow D K ^ *(892)\ rightarrow D K \ pi $$ B→DK ∗(892)→DKπ

我们采用扰动QCD方法研究了准两体衰变$$ B \ rightarrow D K ^ *(892)\ rightarrow DK \ pi $$ B→DK ∗(892)→DKπ。 采用两介子分布振幅$$ \ Phi _ {K \ pi} ^ {P \ text {-wave}} $$ΦKπP-wave来描述共振区域上kaon-pion对的最终状态相互作用。 P波$$ K \ pi $$Kπ分量$$ K ^ *(892)$$ K ∗(892)的共振线形状在类似时间的形状因子$$ F_ {K \ pi}(s $FKπ(s)由相对论的Breit-Wigner函数参数化。 对于大多数考虑的衰减模式

2020-04-17 立即下载
1.41MB
K 0,2 ∗(14300区域中的衰变B 0K +π-μ+μ-的微分分支分数和角矩分析

给出了在K +π-不变质量范围1330 <m(K +π-)<1530 MeV / c 2的情况下,衰变B 0→K +π-μ+μ-的微分分支分数和角矩的测量结果。 使用质子-质子碰撞数据,其对应于通过LHCb实验收集的3 fb -1的综合光度。 差异支化分数的测量报告为dimuon系统不变质量q 2在0之间的五个仓中。 1和8。 0 GeV 2 / c 4。 首次执行对这种罕见衰减的S波,P波和D波贡献敏感的角度分析。 描述了q 2范围1的40个归一化的角矩集。 1-6。 0 GeV 2 / c 4。

2020-04-01 立即下载
1.09MB
与模型无关的方法,用于测量B 0→D ∗ −τ+ντ衰减的角系数

B 0→D ∗-τ+ντ角分布的重建由于从B和τ衰变中丢失中微子信息的强烈偏向效应而变得复杂。 在这项工作中,展示了一种在保持角度技术的模型独立性的同时进行角度系数无偏测量的新颖方法。 除背景条件外,还使用封装所有分辨率和接受效果的模板概率密度函数,以多维拟合对十二个描述信号衰减的角度函数进行了建模。 估计了LHCb和Belle II实验的敏感性,并讨论了系统不确定性的来源,特别是在外推法测量R(D ∗)时。

2020-04-01 立即下载
537KB
B中的CP违反0→D ∗ +μ-νμμ$$ {\ overline {B}} ^ 0 \至{D} ^ {\ ast +} {\ mu} ^ {-} {\ overline {\ nu}} _ {\ mu} $$

为了解释在RD ∗ $$ {R} _ {D ^ {\ left(\ ast \ right)}} $$和RJ /ψ的测量中观察到的异常,我们使用了各种新物理(NP)模型 提出了有助于b→cτ-ν$$ b \到c {\ tau} ^ {-} \ overline {\ nu} $$的变量。 在本文中,我们展示了如何使用违反CP的可观察变量来区分这些NP模型。 因为无法测量p→τ$$ {\ overarrowarrow {p}} _ {\ tau} $$(τ的衰减产物包括未检测到的ντ),所以获得了B的角度分布0→D ∗ +τ −ντ$$ {\ overline {B}} ^ 0 \至{D} ^

2020-04-18 立即下载
1.06MB
在微扰QCD方法中计算$$ B \ rightarrow K_ {0,2} ^ *(1430)f_0(980)/ sigma $$ BK0,2 *(1430)f0(980)/σ衰减

受观测到的衰减的激励$$ B ^ 0 \ rightarrow K_0 ^ {*}(1430)^ 0 f_0(980)$$ B0→K0 ∗(1430)0f0(980)和$$ B ^ 0 \ rightarrow K_2 BaBar协作的^ {**(1430)^ 0 f_0(980)$$ B0→K2 ∗(1430)0f0(980),我们研究了$$ B ^ {0(+)} \ rightarrow K_ {0,2 } ^ {*}(1430)^ {0(+)} f_0(980)/ \ sigma $$ B0(+)→K0,2 ∗(1430)0(+)f0(980)/σ在微扰中衰减 首次采用QCD方法。

2020-03-26 立即下载
251KB
通过QCD和规则分析强D2 ∗(24600→D +π-和Ds2 ∗(2573)+→D + K0跃迁

通过三点QCD和规则分析D2 *(2460)0→D +π-和Ds2 *(2573)+→D + K0的强跃迁。 首先,我们计算相应的强耦合常数gD2 *Dπ和gDs2 * DK。 然后,我们使用它们来计算相应的衰减宽度和分支比。 利用现有的关于伪标量D通道的衰减宽度与矢量D ∗通道的衰减宽度之比的实验数据,最后,我们估计强D2 ∗(2460)0→D ∗的衰减宽度和分支比率。 (2010)+π-过渡。

2020-04-17 立即下载
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