建议通过电磁跃迁搜索JP = 3/2 +的双迷人重子

我们使用光锥和规则的方法研究Ξcc* ++到Ξcc++γ的电磁跃迁，其衰变宽度估计为13.7−7.9 + 17.7 keV。 该值足够大，可以在Ξcc++γ通道中观察到Ξcc* ++，我们建议在以后的

地势最低的重子的磁矩

轻质重子被视为Nc价夸克，由Nc大范围内的介子平均场约束。 以几乎相同的方式，将单个重质重子视为由相同均值场约束的Nc-1价夸克，这使得可以使用轻质重子的性质研究重质重子的性质。 在无限重的夸克质量的

反三重态迷人重子的半轻子衰变

我们研究了半瘦子衰变Bc→Bnℓ+νℓ，其中Bc（n）是具有SU（3）f风味对称性和螺旋性形式的反三重态（八位组）重子。 特别是，我们在以下三种情况下给出了Bc→Bnℓ+νℓ的衰变分支比：（a）对于B

次主导订单下的迷人重子的大数净和规则

手性SU（3）Lagrangian具有自旋JP = 1/2 +和JP = 3/2 +重子的迷人重子的低能量常数的总和规则是从大Nc QCD推导的。 我们考虑了在两个标量和两个轴向矢量电流的有魅力的重子

反三重态迷人重子的两体强子弱衰变

我们研究了反三重态有魅力的重子Λc+，Ξc0和Ξc+的Cabibbo偏好（CF）和单个Cabibbo抑制（SCS）两体强子弱衰变，重点是最后两个。 在拓扑图方法中考虑了可分解和不可分解的贡献。 从W交

手性摄动理论中双迷人重子的辐射衰减

我们已经系统地研究了重质重子手性扰动理论（HBChPT）中自旋32到12的双倍增重的重子跃迁磁矩到下一个到领先的顺序。 过渡磁矩和衰变宽度的数值结果按倒数第二的顺序显示：μΞcc⁎++→Ξcc++ =

迷人的重子三体衰变的上下不对称性

我们研究了$$ \ mathbf {B} _ {\ mathbf {c}} \ rightarrow \ mathbf {B} _ {\ mathbf {n}} MM的三体反三重态迷惑重子衰变中的上下

迷人的重子重子波的辐射衰减

在光锥QCD和规则法的框架下，研究了p波魅力重子向基态重子态的辐射衰减。 首先，估计描述这些过渡的过渡形状因子，然后使用这些形状因子计算相应的衰减宽度。 我们将衰减宽度的结果与文献中其他方法所预测的结

具有SU（3）味道对称性的反三重态迷人重子衰变

我们基于SU（3）味的对称性研究了抗三重态有魅力的重子态（Ξc0，Ξc+，Λc+）的衰减。 特别地，在预测B（Ξc0→Ξ-π+）=（15.7±0.7）×10-3和B（Ξc+→Ξ-π+π+）=（14.7

双倍迷人的重子几乎停产了

我们研究了双迷人的重子的生产截面，动量分布和速度分布，这些重子根据固有的重夸克机理几乎在静止时产生。 这些事件应该在诸如STAR @ RHIC和AFTER @ LHC之类的固定目标实验中进行测量。

迷人的重子弱衰变，具有十重子重子和SU（3）味道对称

我们基于SU（3）F的风味对称性，研究了Bc→BDM的有魅力的重子弱衰变与Bc（D）反三重态有魅力的（十倍子）重子和M伪标量子介子态的Bc→BDM的衰变中的分支比和上下对称性。 我们提出强子态的等量和

迷人的重子-核子相互作用

我们基于不同的理论方法，对有魅力的重子与核子相互作用进行了比较研究。 为此，我们利用（i）在光味重子-重子相互作用和强子光谱中调整的构成夸克模型，（ii）基于强子和夸克级描述的文献中的现有结果，（ii

颜色允许的底部重子到迷人的重子非轻子衰变

我们研究颜色允许的Λb→Λc（*，**）M−，Ξb→Ξc（**）M−和Ωb→Ωc（*）M−随M =π，K，ρ，K *，D衰减， Ds，D *，Ds *，a1，Λc（*，**）=Λc，Λc（2595），

迷人的重子基态团的手性外推框架

我们考虑具有JP = 12 +或JP = 32 +量子数的有魅力重子场的手性拉格朗日数。 将重子基态质量的手性展开框架应用于N3LO，以计算它们对有限盒QCD晶格模拟的上下夸克质量的依赖性。 它是根据

辐射b重子衰变以测量光子和b重子极化

b重子的辐射衰减有助于直接测量$$ b \ rightarrow s \ gamma $$ b→sγ跃迁中的光子螺旋度，因此，它是超越标准模型的重要物理检验。 在本文中，我们假设初始极化的b重子样本，

夸克模型中的三重迷人和底部重子

在这项工作中，我们研究了非相对论性组成夸克模型中直到N = 2壳的Ωccc和Ωbbb重子的质谱。 通过拟合我们以前的作品中的charm和and光谱来确定模型参数。 在本工作中预测的Ωccc和Ωbbb重

双重Ξ重子的激发态质谱

在本文中，获得了双重Ξ重子，即Ξcc+，Ξcc++，Ξbb-，Ξbb0，Ξbc0和Ξbc+的质谱。 这些重子由两个重夸克（cc，bb和bc）和一个轻（d或u）夸克组成。 在具有库仑加线性势的超中心成分

地势低的D波重子的强烈和辐射衰减

在构成夸克模型中研究了低洼λ模式D波Λc（b），Σc（b），Ξc（b），Ξc（b）'和Ωc（b）重子的强衰变和辐射衰变 。 我们的计算结果如下：（i）缺失的λ模式D波Ωc（b），Λb和Ξb重子具有相对

在RHIC和LHC处质子-核和核-核的碰撞产生了双倍迷人的重子

我们对通过质子-核（p-N）和核-核（N-N）碰撞模式在RHIC和LHC上产​​生双倍迷人的重子$$ \ Xi _ {cc} $$Ξcc进行了详细的讨论。 通过子过程$$ g + c \ righta

手性摄动理论中的从up到八位重子的跃迁

我们已经系统地研究了十重子（T）到八位字节（B）的重子（$$ T \ rightarrow B \ gamma $$ T→Bγ）的磁矩跃迁到下一个至领先的阶次，以及四倍于 在重质重子手性摄动理论的框架

自洽SU（3）手性夸克-孤子模型中单重子的电磁形状因子

自洽手性夸克-孤子模型是在大Nc限制下的相对论介子平均场方法，该方法在相等的立足点上描述了轻重子和重子重子。 在重夸克的无限重质量的范围内，重质重子可以看作是由介子均值场约束的Nc-1价夸克，而使重夸

双迷人的重子Ξcc++的寿命测量

提出了双迷的重子Ξcc++寿命的首次测量，并以最终状态Λc+K-π+π+重建了信号。 通过LHCb实验在质心能量为13 TeV的质子-质子碰撞中通过LHCb实验收集到的数据样本对应的积分光度为1.7

负奇偶双重子的新光谱：两个拟状态的可能性

大型强子对撞机合作组织（LHCb Collaboration）对Ξcc++的发现触发了对双倍迷人的重子的预测。 通过同时考虑两个奇幻夸克之间的P波激发以及光伪标量子介子从基态双奇偶子重子上的散射，可以

迷人的重子弱衰变，具有SU（3）味道对称性

我们研究了具有SU（3）对称性的半轻体和非轻体有魅力的重子衰变，其中有魅力的重子可以为B c =（Ξc 0，Ξc +，Λc +），B c'=（Σc（ ++，+，0），Ξc'（+，0），Ωc 0），B

从耦合介子-重子通道产生的分子Ωc状态

我们研究了由介子-重子相互作用动态生成的Ωc状态。 我们使用局部隐藏量规的扩展来获取矢量介子的交互作用。 我们证明了主要术语来自轻向量的交换，其中重夸克是旁观者。 结果是，对于（1 / mQ）计数中的

颜色允许的底部重子到s波和p波迷住的重子非轻子衰变

在这项工作中，我们研究了允许底部重子向s波和p波迷住的重子非轻子衰变的颜色。 迷人的重子包括自旋1/2和自旋3/2状态。 明确地，我们考虑Λb→Λc（*，**）M−，Ξb→Ξc（**）M−和Ωb→Ωc

双重子的弱衰变：SU（3）分析

根据最近在Λc+K-π+π+最终状态下双迷人重子Ξcc++的LHCb观测结果，我们分析了SU（3）下双重重子Ξcc，Ωcc，Ξbc，Ωbc，Ξbb和Ωbb的弱衰减 ）对称。 根据一些SU（3）不可约振

自旋1/2双charm重子的电磁形状因子

我们在扩展的质壳方案中使用协变手性摄动理论，研究了双迷人重子的电磁形状因子。 向量介子贡献也被考虑在内。 我们给出重子磁矩，电荷和磁半径的结果。 尽管某些手性拉格朗日参数可以设置为先前工作中确定的值，

介子和重子中同位旋分裂的状态

当前在介子和重子中的同位旋分裂的测量非常精确，可以估算上下夸克之间的质量差。 鉴于这些新的测量结果，更新了一些以前的结果，更好地测量某些可观测对象（如M（K *±），M（B * 0）-M（B0）和底部

统一和本地重子数

我们调查了发现重子数是局部对称的标准模型的简单扩展的紫外线完成的可能性。 在这样的理论背景下，人们可以理解重子在低尺度上的自发突破和质子的稳定性。 我们发现基于SU（4）C⊗SU（3）L⊗SU（3）R