二维超对称理论中边界和畴壁的精确结果

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我们对半球上具有边界条件的N = 2 2 $$ \ mathcal {N} = \ left(2,2 \ right)$$尺寸线性sigma模型应用超对称局部化,并保留边界条件,即D射线,保留B型 超对称。 我们解释了如何为等变相干绳轮的派生类别中的每个对象计算半球分配函数,并认为它仅取决于其K理论类。 半球分区函数精确地计算出D膜的中心电荷,从而完成了由异常流入参数获得的众所周知的公式。 我们还将两种理论的乘积公式化为D形超对称畴壁。 特别是绑定到表面操作员的4d线操作员,通过AGT关系对应于Toda CFT中的某些缺陷,被构造为畴壁。 此外,我们展示了实现sl(2)仿射Hecke代数的畴壁

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对称涡旋缺陷

我们研究2d N = 2,2 $$ \ mathcal {N} = \ left(2,\ 2 \ right)$$超对称轨距理论中的共维2 BPS缺陷,尤其着重于那些具有涡旋奇异性的特征。 动态或非动态量规场。 我们对涡旋缺陷周围带电物质场上可能保留SUSY的边界条件进行分类,并得出压扁球体上缺陷相关因子的公式。 我们还证明了涡旋缺陷与0d-2d耦合系统之间的等价关系。 我们的缺陷相关器显示出与Abelian度量线性sigma模型和Landau-Ginzburg模型之间的镜像对称对偶一致,以及最小模型与它的双向对称之间的镜像对称对偶一致。 我们还研究了以圆锥奇异点插入的涡流缺陷。

2020-04-18
1.28MB
B形和对称颤动

我们研究2d N $$ \ mathcal {N} $$ =(0,2)超对称颤动量规理论,这些理论描述了Calabi-Yau四倍(CY 4)奇点处D1大脑的低能动力学。 在一般情况下,这些理论的全同性部分(物质含量和(经典)超能相互作用)应该由CY 4上的拓扑B模型完全捕获。 通过研究多个示例,我们证实了这种期望,并充实了B叶片类别与超对称颤动之间的字典:超对称颤动的物质含量以B大脑之间的同态性编码(即,相干滑轮的Ext组) ,而超势相互作用被编码在态射满足的A∞代数中。 这为我们提供了直接从CY 4几何结构推导的超对称颤动的方法。 我们还建议N $$ \ mathcal {N} $$ =(

2020-04-24
1.31MB
对称论中边界和畴壁的精确结果

我们对半球上具有边界条件的N = 2 2 $$ \ mathcal {N} = \ left(2,2 \ right)$$尺寸线性sigma模型应用超对称局部化,并保留边界条件,即D射线,保留B型 超对称。 我们解释了如何为等变相干绳轮的派生类别中的每个对象计算半球分配函数,并认为它仅取决于其K理论类。 半球分区函数精确地计算出D膜的中心电荷,从而完成了由异常流入参数获得的众所周知的公式。 我们还将两种理论的乘积公式化为D形超对称畴壁。 特别是绑定到表面操作员的4d线操作员,通过AGT关系对应于Toda CFT中的某些缺陷,被构造为畴壁。 此外,我们展示了实现sl(2)仿射Hecke代数的畴壁

2020-04-07
619KB
对称Rényi熵

我们通过定位技术在分支的两个球体上计算精确的分区函数。 发现它不依赖于分支参数q,这意味着通过利用它定义的超对称Rényi熵等效于通常的纠缠熵。 当缺陷位于非奇异两个球的极点上时,我们还提供了对分支球面上的圆锥奇点的解释。

2020-04-06
1.54MB
有关SYK模型的对称维类似物的更多信息

在本文中,我们探索了SYK模型的超对称和二维类似物。 我们首先计算出适合扩展四点函数的(超)保形本征函数的基础。 我们用它来阐明一维超对称SYK模型的一些细节。 然后,我们在二维中介绍新的SYK的正弦和超对称类似物。 这些理论由与随机q场相互作用相互作用的N个场组成。 尽管完全由玻色子建立的模型似乎有问题,但我们发现一个超对称模型会以一阶的相互作用强度流向较大的N CFT。 我们推导了一个四阶函数在1 / N处的积分公式,并使用它来计算中心电荷,混沌指数和一些异常尺寸。 我们描述了一个问题,如果人们试图找到具有连续全局对称性的2D SYK样CFT,则会出现该问题。

2020-04-23
997KB
基于五维对称非交换U(1)规范论定位的矩阵模型

我们研究S 3×θ2 $$ {\ mathbb {S}} ^ 3 \ times {\ mathbb {R}} _ {\ theta} ^ 2 $$上的五维超对称U(1)规范理论的定位 其中ℝ2 $$ {\ mathbb {R}} _ {\ theta} ^ 2 $$是非交换(NC)平面。 可以使用可分离Hilbert空间上的矩阵表示,将该理论同构映射到S 3 $$ {\ mathbb {S}} ^ 3 $$上的三维超对称U(N→∞)规范理论 。 因此,NC空间ℝθ2 $$ {\ mathbb {R}} _ {\ theta} ^ 2 $$允许通过较高维超对称NC U(1)规范理论通过定位来获

2020-04-22
323KB
有边界的四维对称

在本文中,我们在存在边界的四个维度上研究了N = 1个超对称理论。 我们证明,有可能通过在边界存在的情况下对其进行适当的修改来保留原始理论的一半超对称性。 这是通过将新的边界项添加到原始动作来完成的,以使新项的超对称变化正好抵消了由原始主体动作的超对称变换生成的边界项。 我们还分析了在这种理论中使用的这种增压的边界投影。 我们使用这些结果研究了边界存在下的超级杨米尔理论。 最后,我们研究存在边界的Born-Infeld行为。 我们分析了与背景膨胀子和轴突场耦合的Born-Infeld作用的边界效应。 我们还分析了非阿伯恩·博恩·英费尔德行动的边界效应。 我们在存在边界的情况下显式构造针对这些系

2020-04-04
508KB
维的空间高阶导数项

我们研究二维具有超空间高阶导数的(2,2)和(4,4)超对称理论。 这些模型的特征是它们具有几个不同的真空度,其中一些打破了超对称性。 取决于真空,运动方程式描述了不同的传播自由度。 给出了各种示例,说明了它们的通用属性。 作为副产品,我们看到这些新真空提供了动态方式来生成非线性实现。 特别地,我们的2D(4,4)示例是4D N = 2模型的尺寸缩减,并为自发破坏扩展超对称性提供了新方法。

2020-03-27
690KB
级杨米尔斯论中的对称代数

我们在超对称Yang-Mills理论(SYM)中计算超对称代数(super代数),SYM由矢量多重态组成,包括六个维度上的铁离子贡献。 我们证明费米子的贡献是由边界项给出的。 从六维结果中,我们通过降维确定五维和四维SYM的超代数。 在五维超代数中,Kaluza-Klein动量和瞬时子粒子电荷不相同,但在代数上无法区分。 我们还扩展了此计算,包括超多重和最大SYM。 我们用hep-th / 9408099中给出的全纯耦合常数导出了这四维SYM中的扩展超对称代数。

2020-04-19
509KB
带边界的维N $$ \ mathcal {N} $$ = 2对称论作为维复Toda

我们对S 2×Σ×I×S 1对6d,N $$ \ mathcal {N} $$ =(2,0)SCFT进行一系列降维,对Σ降为2d。 减少过程分为三个步骤:(i)减少S 1(伴随着沿着Σ的拓扑扭曲),导致关于S 2×Σ×I的超对称Yang-Mills理论,(ii)进一步减少S 2 导致在Σ×I上定义了一个复杂的Chern-Simons理论,其中,复杂的Chern-Simons能级的实部为零,虚部与S 2和S 1的半径之比成比例,并且(iii )在间隔I的两端用Nahm极边界条件最终简化了复杂的Chern-Simons理论的边界模式,从而在Riemann表面Σ上产生了一个复杂的Toda CFT。

2020-04-06
1.73MB
对称分区函数和三维A扭曲

我们在ℳg上研究三维N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称规范理论,p $$ {\ mathrm {\ mathcal {M}}} _ {g,p} $$ 在闭合黎曼曲面Σg上的度为p的定向圆束。 我们计算ℳg,p $$ {\ mathrm {\ mathcal {M}}} _ {g,p} $$超对称分区函数和超对称循环算符的相关函数。 这揭示了不同拓扑的可观对象之间的有趣关系。 特别地,在回合S 3上熟悉的超对称分配函数可以理解为在具有拓扑扭曲的S 2×S 1上所谓的“纤维算子”的期望值。 更笼统地说,我们证明ℳg,p $$ {\ mathrm {\ mathcal

2020-04-06
406KB
3维的6维对称重音弦

在arXiv:1410.7168中显示,压缩D = 6,N = 1 0 $$ \ mathcal {N} = \ left(1,0 \ right)$$耦合到S3上单个张量多重峰的无重力超重力得到一个特定的 D = 3,N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$标称超重力,这是一个一致的减少量。 我们在这个3维模型中分别使用一个和两个活动标量构造了两个超对称黑线解决方案。 提升第一个,人们得到了D = 6的强音弦解决方案,这一解决方案早已为人所知。 然而,提升第二种解决方案,人们发现了一种非常有趣的配置,其中,在4维平面横向空间内的平面中,电磁线均匀地放置在一个圆上,而电线均匀

2020-04-24
390KB
维时空线性化扩展的非线性对称

我们基于交换子代数,在二维时空(d = 2)中用Volkov-Akulov(VA)理论线性化了扩展SUSY的非线性超对称性。 通用矢量超重乘的基本分量域的线性SUSY变换是由Nambu–Goldstone(NG)费米子的函数(复合物)的变化唯一确定的,这些变化表示为NG费米子的幂的简单乘积和VA理论中的基本决定因素 。 在N = 2和N = 3理论中,向量超多重子中具有基本辅助场的基本分量场的结构以及通过NG费米子功能的重组向U(1)规范超多重子的转变是最简单和通用的两种形式 d = 2中扩展SUSY理论的示例。

2020-04-15
413KB
三维对称论中的高阶导数项

在这项工作中,我们使用N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$超空间形式主义,系统地分析了三维标量场理论的超对称有效动作中的高导数项。 在这些有效动作中,我们表明辅助场不会传播,并且它们的有效动作可以用物理场表示。 因此,该理论不会在添加更高的导数项时更改其字段内容。 我们使用微分展开为相互作用的标量场理论生成4维,5维和6维项,其中N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$超对称。 我们表明,除了纯的铁电离子和玻色子术语外,还有混合了波子和铁电离子场的各种五维和六维拓扑术语。 最后,我们使用这些结果在两个M2的有效动作中获得更高的派生拓扑项。

2020-04-01
1.64MB
关于保形表示的注释

我们研究二维的超共形代数的全局子代数及其单位表示。 使用Racah-Speiser算法将整体超共形多重体分解为共形多重体,揭示了超共形理论的许多基本方面,例如应力-能量张量,守恒电流,超对称变形和超对称性增强。 介绍了表示的字符公式。 我们进一步找到了在R对称性下为k形式的守恒电荷的集合,该电荷必须是具有N≥3个超对称性的Super Virasoro代数的一部分。

2020-05-02
483B
matlab求维概率密度维概率分布

matlab 二维 正态 概率密度 二维概率分布

2012-02-27
578KB
对称引起的三维玻化

三维玻色化是非超对称的Chern-Simons理论与量规组基本表示中的物质场耦合之间的一种猜想对偶。 有一个完善的超对称形式的对偶性,涉及Chern-Simons理论,其中N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称性与基本手性多重态耦合。 假设超对称对偶性是有效的,我们证明非超对称玻色化适用于所有单迹算符的平面相关器。 我们采用的主要工具是从超对称理论到IR不动点的双迹流,其中标量和费米子在平面极限内有效解耦。 在具有标量和费米子的非超对称理论中,可以将该技术的推广用于推导所有可重新规范化耦合的对偶映射。 我们的结果不依赖于平面图的显式计算。

2020-03-25
554KB
对称量子力学中对称破裂的格研究

我们使用arXiv:1803.07960中提出的直接计算方法研究从N = 2超对称量子力学的晶格模型打破的超对称性。 维滕指数的消失是高精度的数值结果。 哈密​​顿量的期望值针对双阱势进行评估。 与以前的蒙特卡洛结果相比,对于强耦合,获得的真空能量与已知值一致,误差很小。 对于弱耦合也会产生瞬时效应。 使用的计算方法有助于我们更精确地评​​估有限晶格间距的影响,并研究打破晶格计算的超对称非扰动机制。

2020-04-02
687KB
维最大对称Yang-Mills论的量子真空

我们用SU(N)和U(N)量规组分析2d N = 88 $$ \ mathcal {N} = \ left(8,8 \ right)$$超对称Yang-Mills理论的经典真空和量子真空,描述了 N个平行的D1-平面横向为ℝ8$$ {\ mathrm {\ mathbb {R}}} ^ 8 $$的世界体积相互作用。 我们声称,SU(N)理论在标记为M(mod N)的超选择扇区中的IR极限-由IIB型弦理论的(M,N)弦键合态的内部动力学确定-由 对称球面N = 88 $$ \ mathcal {N} = \ left(8,8 \ right)$$ sigma模型成ℝ8D−1 / SD $$ {

2020-03-29
13.56MB
基于FPGA的维FFT实现

对二维数据进行傅立叶变换可以得到其频谱信息,因此二维FFT模块是很多图像处理系统的重要组成部分。在Xilinx一维FFT变换IP核基础上,搭建二维FFT变换的实现架构,利用该模块可得到二维数据的频谱值。二维FFT可以分解为先对各行变换,再对行变换得到的矩阵进行列变换完成。根据进行行变换和列变换中对各行列计算的相对独立,设计中采用了两个一维FFT单元并行进行两个行或列的变换操作,从而提高了整个模块的运算效率。在完成整个算法处理流程的设计后,编写Verilog程序对其进行了实现。通过Modelsim观察整个处理流程的仿真波形,验证了对一维FFT单元正确地控制,从而实现了二维FFT变换。将所设计模块

2014-01-12
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