晶格QCD中具有Dirac本征模的Polyakov和Wilson环的解析公式。

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我们推导了QCD中Polyakov环与Dirac特征值之间的规范距不变公式,即在具有奇数时间大小的普通周期方格QCD中。 在此,表示狄拉克本征态和时间链接变量算符。 该公式是用Dirac本征模表示的Polyakov环的Dirac谱表示。 由于Dirac频谱和中的因素,该公式表明低峰Dirac模式在约束和解除约束阶段对Polyakov环的贡献微不足道,而这些模式对于手性对称性破坏必不可少。 接下来,我们在任意方格上找到了Wilson循环和Dirac模式之间的相似公式,而没有奇数大小的限制。 该公式表明,低洼的狄拉克模式对弦张力或约束力的贡献很小。 这些发现不支持低地狄拉克模式的局限性,即在QCD

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晶格QCD计算提取parton分布函数

Parton分布函数(PDF)是非扰动量,描述了强子与其中的夸克和胶子之间的关系。 我们建议从QCD全局分析的“数据”中提取PDF,这些数据是由具有良好“晶格横截面”的晶格QCD计算产生的,这些基本是单晶格矩阵元素,可以将晶格QCD计算出来,并将扰动QCD分解为PDF。 为了证明存在良好的“晶格横截面”,我们采用Ji [Phys。 牧师 110,262002(2013)]作为案例研究表明,如果可以对它进行乘性重新归一化,则可以将其分解为扰动理论中所有阶数的PDF。 我们以αs的倒数第二个顺序计算分解系数。

2020-05-04
568KB
晶格QCD具有Dirac本征模的Polyakov和Wilson环的解析公式。

我们推导了QCD中Polyakov环与Dirac特征值之间的规范距不变公式,即在具有奇数时间大小的普通周期方格QCD中。 在此,表示狄拉克本征态和时间链接变量算符。 该公式是用Dirac本征模表示的Polyakov环的Dirac谱表示。 由于Dirac频谱和中的因素,该公式表明低峰Dirac模式在约束和解除约束阶段对Polyakov环的贡献微不足道,而这些模式对于手性对称性破坏必不可少。 接下来,我们在任意方格上找到了Wilson循环和Dirac模式之间的相似公式,而没有奇数大小的限制。 该公式表明,低洼的狄拉克模式对弦张力或约束力的贡献很小。 这些发现不支持低地狄拉克模式的局限性,即在QCD

2020-04-07
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使用动量减法对晶格QCD的矢量电流进行归一化

我们研究了晶格QCD中的对角矢量电流的重新归一化,旨在了解和量化与使用中间动量减法相关的非扰动伪影的系统误差。 我们的研究对包括nf = 2 + 1 + 1种海夸克的胶子场配置使用了高度改进的交错夸克行为,但我们的结果可用于其他夸克行为。 对于保留电流使用精确的晶格矢量Ward-Takahashi同一性的重归一化方案对于不受保守扰动的冷凝物污染的非保守矢量电流也具有重归一化因子ZV。 我们通过两种比较方案的显式比较来证明这一点:零动量传递时的矢量形状因子和RI-SMOM动量减法。 ZV的两个确定仅因离散效应(对于RI-SMOM情况下的任何动量传递值)不同。 RI'-MOM方案虽然被广泛使用

2020-04-03
371KB
轻度Ds在两味晶格QCD衰变

我们报告了由衰减常数fDs和fDs *参数化的Ds和Ds *轻子衰变的两味晶格QCD研究。 在接下来的几年中,随着LHCb和Belle II实验的出现,Ds领域的现象学看起来非常有前途,因此值得在不扰动QCD贡献的格架计算中投入大量精力。 在研究更具挑战性的过程(如强子-强子跃迁)之前,自然的第一步是要解决轻子衰变的一些基本方面,在这些领域中,受激态污染和截止效应在计算有魅力的介子衰变矩阵元素中会产生系统不确定性 可以在更简单的环境中进行调查。

2020-05-04
364KB
各向异性晶格上的强耦合晶格QCD

各向异性晶格间距是强制性的,以达到在晶格QCD的强耦合极限中恢复手性对称性的高温。 在这里,我们为无质量交错费米子的强耦合SU(Nc)或U(Nc)晶格QCD中各向异性耦合的非扰动重新归一化提出了一个简单准则。 然后,我们针对Nc = 3计算重新归一化的各向异性以及Karsch系数的强耦合模拟(运行各向异性)。 我们通过结合图解蒙特卡洛和多直方图重加权技术来实现高精度。 我们观察到连续时间限制中的平均场预测捕获了非扰动标度,但是在单位因数上收到了较大的,先前被忽略的校正。 使用我们的非扰动处方代替平均场结果,我们观察到对静态重子质量和与手性对称性恢复相关的相界位置的连续时间限制进行​​相同幅度的

2020-05-04
634KB
晶格QCD的自旋轨道力

我们提出了第一个尝试来确定奇偶校验扇区中的核子-核子电势,在Nf = 2晶格QCD模拟中出现在P11,P03,P13,P23-F23通道中。 这些电势由JP = 0−,1−和2−的Nambu–Bethe–Salpeter波函数构造而成,它们分别对应于三次群的A1−,T1−和T2-⊕E−表示。 我们在等旋三胞胎通道中发现了一个巨大而诱人的自旋轨道势VLS(r),这在质量上与实验散射相移的现象学确定一致。 从晶格QCD获得的电势用于计算P11,P03,P13和P23-F23通道中的散射相移。 自旋三胞胎P波通道中强大的自旋轨道力和弱排斥中心力导致P23通道中的吸引力,这与中子星中的P波中子成对有关

2020-05-05
847KB
从动态晶格QCD模拟得出迷人的四夸克Tcc和Tcs

通过S波介子-介子相互作用,D-D,K-D,D-D⁎和K-D⁎研究了迷人的四夸克Tcc =(ccued)和Tcs =(csud) 基于(2 + 1)味晶格QCD模拟,介子质量为mπ≃410、570和700 MeV。 对于魅力夸克,采用相对论性重夸克动作来处理其在晶格上的动力学。 使用HAL QCD方法,我们在晶格QCD模拟中提取了S波电势,从而计算了介子-介子散射相移。 同位旋三联体(I = 1)通道中的相移表示排斥相互作用,而I = 0通道中的相移则表示吸引力,随着mπ的减小而增大。 这在Tcc(JP = 1 +,I = 0)通道中尤为突出,尽管在mπ= 410–700 MeV范围内都未发现

2020-03-26
1.76MB
交错晶格QCD的新双重表示

基于逆裸规耦合β= 2N / g2中的强耦合扩展,我们提出了一种新的策略,用于评估具有交错交错费米子耦合的威尔逊规范作用的晶格QCD的分区函数。 我们的方法利用最近开发的形式主义来评估SU(N)1-link积分,并且包括根据一组额外的对偶自由度(我们称为“解耦算子索引”)对分区函数的精确重写( DOI)。 该方法不限于任何特定数量的尺寸或规格组U(N),SU(N)。 在DOI方面,系统采用张量网络的形式,可以使用蠕虫状算法进行模拟。 原则上,可以系统地评估对强耦合晶格QCD的高阶β校正,从而有助于回答当包括球状物在内时有限密度符号问题是否仍然温和的问题。 讨论了与描述的复杂性有关的问题以及对

2020-04-15
614KB
晶格QCD散射离子的跨通道研究

我们使用手性模型进行反振幅形式化中的介子相互作用,以对所有三个同位旋通道中的介子-介子散射进行晶格QCD结果的同时分析。 输入是使用体积QCD从有限空间维度之一中拉长的网格上的六个合奏计算出的有限体积的2π谱。 两味动力学晶格QCD动作与两个夸克质量一起使用,对应于315和224 MeV的介子质量。 弹性区域中的光谱要经过整体拟合,其中要考虑到同位旋,介子质量和衰减常数之间的完全相关性。 来自拟合的参数用于对物理点执行手性外推。 与单通道拟合相比,跨通道拟合可以更精确地确定模型的参数。 我们获得mπa0I= 0 = 0.2132(9)和mπa0I= 2 = 0.0433(2)以及mσ= 443

2020-05-04
660KB
晶格QCD两个轻夸克质量的激发和奇异的charm,D s和D介子谱

我们从动态晶格QCD计算中得出高激发的charm,D s和D介子谱,其中夸克数对应于Mπ〜240 MeV,并将其与以前的结果与Mπ〜400 MeV进行比较。 利用蒸馏框架,精心构造的内插算子的庞大基础以及变分程序,我们提取并可靠地确定了一系列激子介子的连续自旋。 其中包括具有奇异量子数的状态,以及具有非奇异量子数的状态,我们将其识别为具有激动的胶子自由度,并将其解释为混合介子。 比较两个不同的Mπ处的光谱,我们发现仅存在轻度的夸克质量依赖性,而总体状态模式没有变化。

2020-03-27
1.38MB
晶格QCD的粒子状态

我们确定在零重子化学势下产生晶格QCD压力和比熵的粒子的简并因子和平均粒子质量。 发现胶子和夸克的状态数收敛于T = 230 MeV以上,几乎达到恒定值,接近理想夸克-胶子相的状态数,而它们的分配质量保持较高的值。 研究发现,随着温度在T〜150和160 MeV之间(手性转变区域内的一个区域)增加,包含夸克与胶子相互作用的系统的状态数和平均质量急剧下降。 在该温度区间内的状态数的最小值表示该状态具有强子性。

2020-03-30
684KB
晶格QCD的Instanton液体性质

我们从两种不同且互补的方法中,考察了N F = 0,N F = 2 + 1和N F = 2 + 1 + 1动态夸克风味从晶格QCD生成的QCD构型的瞬时贡献。 首先,通过使用梯度流,我们使用一种算法来计算瞬时液体特性,该算法用于在应变计场配置中定位瞬时子,并研究其随流动时间的演变。 然后,对胶子格林函数在低力矩下运行的分析可以作为对瞬时子密度的独立确认,也可以在不使用梯度流的情况下得出瞬时子密度。

2020-04-09
331KB
晶格QCD的Ωcγ→Ωc⁎跃迁

我们研究了2 + 1风味晶格QCD中的电磁Ωcγ→Ωc⁎跃迁,该跃迁可访问Ωc⁎重子的主导衰减模式。 计算了磁偶极子和电四极子跃迁形状因数。 发现磁偶极子形状因数主要由奇夸克决定,而电四极子形状因数很小,与夸克模型一致。 我们还评估了螺旋度振幅和衰减率。

2020-03-21
1.14MB
晶格QCD + QED的光子轻子衰变速率

首次在晶格上评估了对π+→μ+ν[γ]和K +→μ+ν[γ]轻子衰变率的领先电磁(e.m.)和强同位旋断裂校正。 结果是使用欧洲扭曲质量合作组织生产的规范合奏以Nf = 2 + 1 + 1动态夸克获得的。 相对领先顺序 对于πμ2衰减,对衰减率的强等旋折断校正为1.53(19)%,对于Kμ2衰减,校正为0.24(10)%。 利用πμ2和Kμ2衰减率的实验值以及更新的等对称QCD中pion和kaon衰减常数的晶格QCD结果,我们发现Cabibbo-Kobayashi-Maskawa矩阵元素| Vus | = 0.22538(46)减小了 系数约为1.8时,粒子数据组审阅中相应的不确定性。 我们对

2020-05-04
679KB
晶格QCD强子真空极化对μ子g-2的强子真空极化贡献的有限体积校正

我们使用两个不同的体积:(5.4 fm)4和(8.1 fm)4研究了在(接近)物理介子质量下晶格QCD中强子真空极化对μong-2(aμhvp)的强子真空极化贡献的有限体积校正。 我们使用优化的AMA技术,在单晶格截止a-1 = 2.33 GeV的Nf = 2 + 1 PACS规配置下,采用粗壮的三叶草-Wilson费米子作用和Iwasaki规作用来减少噪声。 对于等旋对称极限中的夸克连接的轻夸克贡献进行计算。 我们通过扩展时间边界条件来考虑反向状态传播的影响。 此外,我们研究了夸克质量校正,以在不同体积上精确地调整到相同的物理离子质量,并将这些校正与手性扰动进行比较。 我们发现146 MeV

2020-05-04
669KB
来自晶格QCD具有非扰动重归一化的Parton分布函数

我们在非扰动正则化不变动量减法(RI / MOM)重新规范化的情况下,为等矢量非极化parton分布提供了晶格结果。 在大动量有效场理论(LaMET)的框架中,在晶格上计算出与动量有关的准分布的完全Bjorken-x依赖关系,并以一环级与普通光锥Parton分布匹配,包括功率校正 。 本文详细介绍了将晶格和连续矩阵元素连接起来的RI / MOM重归一化的重要步骤。 结果的一些后果也将在这里解决。

2020-04-16
737KB
晶格QCD计算的矩阵元素的介价夸克分布

我们介绍了从坐标空间中空间分离的电流-电流相关关系中提取的介子价夸克分布的第一个探索性格点QCD计算。 我们表明,矢量和轴向矢量电流的反对称组合可提供有关π价价夸克分布的直接信息。 使用共线性分解方法,我们为此当前组合计算了摄动树级内核,并提取了π价态分布。 本文的主要目的是证明这种常规点阵QCD方法在可靠提取parton分布中的功效。 通过可控的功率校正和对晶格系统的深入了解,该方法有可能作为对从实验测量的横截面中提取整体分析中parton分布的许多工作的补充。 我们使用各向同性三叶草费米子作用对2 + 1种风味QCD进行了计算,其晶格尺寸为323×96,晶格间距a = 0.127 fm,夸

2020-04-16
204KB
在物理点上对晶格QCD的μon异常磁矩进行强等旋断裂校正

迄今为止,对强子-真空极化对μ子异常磁矩的贡献的所有晶格QCD计算都是在退化的上下夸克质量下进行的。 在这里,我们首次使用mu和md的物理值以及动态u,d,s和c夸克直接计算对aμHVP的强等旋断裂校正,从而消除了这一重要的系统不确定性来源。 我们获得了一个相对位移,以应用于退化的夸克质量为δaμHVP,mu≠md = + 1.5(7)%的退化夸克质量所获得的晶格QCD结果,这与现象学的估计相符。

2020-04-05
897KB
晶格QCD对ηc的双光子衰减

我们提出了使用欧洲扭曲质量协作产生的Nf = 2扭曲质量晶格QCD规范配置对ηc的双光子衰变进行探索性晶格研究。 在研究中使用了两个不同的晶格间距,分别为a = 0.067 fm和a = 0.085 fm,两者的物理尺寸均为2 fm。 对于较粗的晶格,其衰变宽度分别为1.025(5)KeV,对于较细的晶格,其衰变宽度分别为1.062(5)KeV。 往连续极限的天真外推得出Γ≃1.122(14)KeV,小于先前的淬灭结果和当前大多数实验结果。 讨论了可能的原因。

2020-04-29
331KB
晶格QCD三粒子Nππ状态对核子两点函数的贡献

在手性摄动理论中,对标准核子内插场的QCD两点函数的三粒子Nππ状态贡献被计算为前导。 使用两个低能系数的实验值,可以估算出这种贡献对核子质量的晶格QCD计算的影响。 发现该影响最多为千分之一,在实践中可以忽略不计。

2020-04-16
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